Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Скачок касательной составляющей скорости

Из уравнений сохранения массы и изменения количества движения следует, что т. е. в косом скачке касательная составляющая скорости не претерпевает разрыва.  [c.191]

Скачок касательной составляющей скорости 31  [c.236]

Из уравнения следует, что при переходе через скачок касательная составляющая скорости не терпит разрыва.  [c.99]

Таким образом, касательные составляющие скоростей до плоского косого скачка уплотнения и после него одинаковы. Рассматриваемое течение происходит без теплообмена с окружающей средой и, следовательно, полная энергия потока сохраняется неизменной (/ioi=/Jo2=/Jo) Уравнение энергии, выраженное через компоненты скоростей, имеет вид  [c.125]


Физический смысл имеют только два значения вектора скорости F2 за скачком О В и ОЕ. Как непосредственно следует из формул (76), отрезки ОЕ и ОН выражают при этом два возможных значения общей касательной составляющей скоростей и а ВО, ЕЕ) и ВН, ОН) — нормальные составляющие этих скоростей для двух возможных направлений скачка уплотнения, соответствующих двум значениям и Ра угла р.  [c.235]

Касательные составляющие скоростей до и после косого скачка уплотнения одинаковы.  [c.50]

Из уравнений (1) и (2) следует, что касательная составляющая скорости, параллельная фронту скачка, при переходе через скачок не изменяется. Обозначив эту составляющую скорости через w, из соотношения (4) находим равенства  [c.598]

В заключение отметим, что перед рассмотренным здесь скачком должен иметь место сверхзвуковой поток. За скачком же течение может быть как сверхзвуковым, так и дозвуковым. При переходе через скачок происходит уменьшение нормальной составляющей скорости, а касательная составляющая скорости остается при этом неизменной. Поэтому при переходе через скачок скорость отклоняется в сторону фронта скачка. Если скачок наклонен под достаточно малым углом к направлению набегающего потока, то течение за скачком может быть сверхзвуковым.  [c.599]

Горячий внешний след за тупым телом образован сжатым и разогретым в ударном слое газом, прошедшим через почти нормальный к потоку участок головного скачка уплотнения. Внутренний след образован турбулентным течением, возникающим в области с наибольшим градиентом скорости, и смыкающимся с ним свободным вязким слоем, сходящим с поверхности тела. Линия нулевого значения скорости, на которой касательная составляющая скорости равна нулю, начинается в точке отрыва на теле и поворачивает обратно в горловине следа, поскольку при выравнивании потока давление возрастает. Газ над линией нулевой скорости в дальнейшем образует внутренний след. Вблизи горловины турбулентность, существующая в узкой области, окру-  [c.29]

Учитывая равенство касательных составляющих скорости перед скачком и за скачком, можно записать основные уравнения для скачка в следующем виде  [c.419]

Если 7 1, то радиус Я Ш1/2 и становится равным абсциссе центра окружности, т.е. окружность касается оси ординат. Из способа построения скачка следует, что в этом пределе углы клина и скачка совпадают, т. е. скачок лежит на клине. Газ, пройдя скачок, движется вдоль клина в бесконечно тонком слое (так как касательная составляющая скорости на скачке сохраняется). Вычислим давление  [c.179]

Согласно соотношению (2.7) касательные составляющие скорости с обеих сторон скачка одинаковы, т. е.  [c.293]

На скачке уплотнения касательные составляющие скорости непрерывны. Это равносильно непрерывности потенциала скорости  [c.283]


Т. е. касательная составляющая скорости при переходе газа через плоскость косого скачка не изменяется. Таким образом, при переходе через плоскость косого скачка терпит раз-рыв только нормальная составляющая скорости потока. Это позволяет считать косой скачок прямым скачком для нормальной составляющей скорости (фиг. 17. 2).  [c.386]

На головной конической ударной волне должны выполняться основные соотношения для нормальной и касательной составляющих скорости до и после скачка уплотнения. Если через р обозначить угол между осью х и образующей ударной волны, то эти условия запишутся в следующем виде  [c.389]

Возможно появление скачков, на которых терпят разрыв только отдельные величины, например касательные составляющие скорости. В этом случае поверхность разрыва является поверхностью  [c.104]

Таким образом, касательные составляющие скоростей до и после плоского косого скачка уплотнения одинаковы.  [c.134]

При обтекании тела сверхзвуковым потоком газа (рис. 11.14) перед ним возникает головная ударная волна I. Она представляет собой поверхность ра5 рыва, при прохождении через которую поток газа скачком меняет свои параметры определенным образом, так что составляющие скорости, касательные к поверхности разрыва,  [c.224]

Зависимость между параметрами на границах скачка можно в удобной форме представить графически. С этой целью рассмотрим треугольники скоростей до и после скачка (рис. 5.12,а). Расположим вектор скорости до скачка l по оси X (отрезок 0Q). Отрезки OF и FQ представляют собой соответственно касательную и нормальную с 1 составляющие скорости до скачка. Зная угол отклонения потока б, проведем линию вектора скорости за скачком С2 до пересечения с отрезком FQ. Точка пересечения Е определяет значение Сг, а отрезок EF выражает нормальную составляющую скорости за скачком Сп2-  [c.128]

Перенос касательной компоненты импульса через непроницаемую границу вызывает скачок касательных к границе компонент скоростей фаз w" w = м, где м — скорость скольжения газа на поверхности. Скорость скольжения для условий полной аккомодации продольной составляющей импульса  [c.275]

Разрыв скорости перемещения возможен только на линиях скольжения или их огибающих, иметь скачок может только касательная к линии разрыва составляющая скорости, нормальная составляющая - непрерывна. Скачок скорости не меняется вдоль линии скольжения.  [c.108]

Здесь т — касательная составляющая действительного напряжения вдоль вектора относительной скорости на поверхности разрыва S кинематически возможного поля —скачок в касательной  [c.91]

При обтекании тела сверхзвуковым потоком газа (см. рис. Х1-27) перед ним возникает головная ударная волна 1. Она представляет собой поверхность разрыва, при прохождении через которую поток газа скачком меняет свои параметры определенным образом, так что составляющие скорости, касательные к поверхности разрыва, остаются непрерывными. На поверхности разрыва выполняются законы сохранения массы, количества движения и энергии. В области потока 2 между ударной волной и внешней кромкой пограничного слоя влияние вязкости не учитывают эту область 2 называют невязким сло-е м. На поверхности обтекаемого тела возникает пограничный слой 3,  [c.276]

Скорость потока после скачка связана со скоростью до скачка уравнением (54). Перейдем в этом уравнении от составляющих скорости, нормальных к плоскости скачка и касательных к ней, к составляющим Уд.ицу. Как видно из фиг. 171,  [c.426]

I у I — скачок скорости на поверхности разрыва (абсолютная разность скоростей с разных сторон поверхности разрыва) т — касательная составляющая напряжения вдоль вектора относительной скорости у .  [c.98]

Зафиксируем состояние газа с одной стороны волны и будем отмечать параметры газа в этом состоянии индексом 1. В качестве параметра, от которого зависит состояние газа с другой стороны волны, возьмем угол между направлением скачка и направлением скорости газа в зафиксированном состоянии, которое мы примем за направление оси X. Тогда, очевидно, справедливы следующие выражения для нормальной и касательной к скачку составляющих скорости  [c.293]

В действительности, однако, все эти заключения имеют лишь весьма ограниченную применимость. Дело в том, что приведенное выше доказательство сохранения равенства rotv = 0 вдоль линии тока, строго говоря, неприменимо для линии, проходящей вдоль поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела, уже просто потому, что ввиду наличия стенки нельзя провести в жидкости замкнутый контур, который охватывал бы собой такую линию тока. С этим обстоятельством связан тот факт, что уравнения движения идеальной жидкости допускают решения, в которых на поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела происходит, как говорят, отрыв струй линии тока, следовавшие вдоль поверхности, в некотором месте отрываются от нее, уходя в глубь жидкости. В результате возникает картина течения, характеризующаяся наличием отходящей от тела поверхности тангенциального разрыва , на которой скорость жидкости (будучи направлена в каждой точке по касательной к поверхности) терпит разрыв непрерывности. Другими словами, вдоль этой поверхности один слой жидкости как бы скользит по другому (на рис. 1 изображено обтекание с поверхностью разрыва, отделяющей движущуюся жидкость от образующейся позади тела застойной области неподвижной жидкости). С математической точки зрения скачок тангенциальной составляющей скорости представляет собой, как известно, поверхностный ротор скорости.  [c.33]


Касательная составляющая скорости газа перед скачком в плоскости АС будет Ут = У1СозР нормальная составляющая скорости П1н = У131П 5 (где П1 — скорость набегающего потока).  [c.126]

Система соотношений (7.20), (7.23) и (7.25) имеет точно тот же вид, что и полученная в 4 система (4.4) условий на скачках, нормальных к направлению потока (Кт = 0), если в последней величину скорости V заменить ее составляющей, нормальной к скачку. В общем случае УхФО к этой системе добавляется условие (7.24) сохранения касательной составляющей скорости газа при переходе через ударную волну. Подчеркнем, однако, что выражения в левой и правой частях соотношения (7.25) при УхфО не равны полному теплосодержанию газа до разрыва и после него, так как они не содержат слагаемых Ухг/2 и 1 х2/2 соответственно. Однако в силу равенства этих слагаемых очевидно, что полное теплосодержание газа при. переходе через ударную волну сохраняется и в этом случае (в системе координат, в которой ударная волна в данной точке неподвижна).  [c.140]

Это четвертое уравнение системы, которое указывает на то, что касательные составляющие скорости при переходе через скачок не меняются. Из рис. 4.2.1 видно, что 1 г1 = 1 1СО5 0с, следовательно,  [c.156]

Для нахождения количественных изменений параметров потока в косом скачке напишем основные уравнения. Если индексами п и t обозначим нормальные и касательные к линии скачка составляющие скоростей (рис. VIII.3), то получим  [c.190]

Из ирнведенных выше обш,их соображений мы зпаем, что результаты импульса р1 ощущаются только после линии Маха ЬЬ. Можно доказать, что в двумерном течении каждая частица жидкости, проходящая через ЬЬ, испытывает одинаковое отклонение 01 и подвергается такому же росту давления р. Теперь применим теорему равенства силы давления и изменения количества движения. Поскольку скачок сжатия происходит перпендикулярно липни Маха ЬЬ, то повышенне давления р может повлиять только на составляющую скорости Нм, тогда как составляющая, касательная к ЬЬ, должна оставаться без изменений. В соответствии с уравнением импульса движения, зависимость между повышением давления и изменением скорости АС/дг, выражается формулой р = ри им, где р обозначает плотность воздуха.  [c.115]

Таким образом, когда частица газа проходит сквозь поверхность скачка уплотнения, то составляющая скорости, касательная к поверхности скачка, сохраняется без изменения, а составляющая, нормальная к этой поверхности, умгньшается. Следовательно, в скачке уплотнения происходит не только разрывное  [c.418]

Отсюда следует, что на контактном разрыве составляющая скорости в касательной к разрыву плоскости может меняться скачком массы газа, находящиеся в контакте и отделенные одна от другой непро ницаемой для них поверхностью разрыва, могут с разными скоростями с обеих сторон скользить вдоль этой поверхности. В связи с этим контактные поверхности разрыва называются также тангенциальными инотла— касательными) разрывами и вихревыми поверхностями. На них всегда = 0 и [р] = 0, но, в общем случае, [р]= 0, е ф6  [c.138]


Смотреть страницы где упоминается термин Скачок касательной составляющей скорости : [c.31]    [c.56]    [c.232]    [c.379]    [c.102]    [c.308]    [c.305]    [c.171]    [c.72]    [c.319]    [c.74]    [c.97]    [c.275]    [c.17]    [c.18]    [c.332]   
Теплообмен при конденсации (1977) -- [ c.31 ]



ПОИСК



I касательная

Скачок



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте