МЕХАНИЗМЫ Энергия кинетическая — Диаграмм

Далее следует отметить работы Виттенбауэра, которые явились дальнейшим развитием вопросов динамики машин [190]— [191]. Виттенбауэр предложил решать эти задачи при помощи уравнения кинетической энергии путем построения диаграммы энергия—масса такими методами можно решать задачи, в которых силы заданы в виде функций положения механизма. [c.6]

Масштаб кинетической энергии механизма, измеренной соответствующей площадью диаграммы Мд — М =f i ( ) [c.445]

Энергия кинетическая механизма — Диаграмма—Построение 445 [c.592]

Диаграмму Е = f (/пр) можно построить для ка ой машины, если заданы силы, действуюш,ие на машину, массы и моменты инерции звеньев и начальная кинетическая энергия механизма Е . Для этого необходимо определить для различных положений механизма значения кинетической энергии по уравнению, [c.301]

Характер суммарной диаграммы кинетической энергии механизма показывает резкое возрастание кинетической энергии в начале движения, а с шестого положения механизма суммарная кинетическая энергия начинает резко уменьшаться. Резкое уменьшение суммарной кинетической энергии объясняется тем, что механизм вынужден увеличить затраты кинетической энергии на работу по преодолению сил реакций пружин и на другие виды работ. В десятом положении, т. е. перед ударом буквенного рычага о бумагоопорный вал, величина суммарной кинетической энергии механизма зависит от числа качественных копий и толщины писчей бумаги. [c.47]

Построение диаграммы кинетической энергии начинают с конечного положения механизма, для которого известна величина кинетической энергии, В других положениях механизма величина кинетической энергии равна разности суммарной энергии и работы сил сопротивлений. [c.121]

При определении момента инерции махового колеса с помощью уравнения кинетической энергии заданными являются коэффициент б неравномерности движения механизма и средняя угловая скорость Шср. Также задаются диаграммы приведенных движущих моментов и моментов сопротивления и диаграмма приведенного момента инерции в функции угла поворота ведущего [c.386]

Чтобы построить диаграмму АГ = АГ (АУ ) для одного полного цикла времени установившегося движения механизма или машины, достаточно знать только изменение кинетической энергии и изменение приведенных моментов инерции. Для этого (рис. 19.9) откладываем полученное изменение кинетической энергии АТ по оси ординат от точки О, а переменный приведенный момент инерции А/п — от той же точки по оси абсцисс. Соединяя полученные точки а, Ь, с м т. д. плавной кривой, получаем диаграмму АГ = АТ (АУп), соответствующую времени установившегося движения механизма. [c.387]

Сместим вниз ось (р на диаграмме И/1((р) на величину //то = млТ п (рис. 4.12), где 7 (i=/v(,6jo/2- Тогда ординаты, отсчитываемые от новой, смещенной оси ср, изобразят текущее значение кинетической энергии Т в различных положениях механизма [см. уравнение [c.158]

Проиллюстрируем сказанное графиками. Пусть известны диаграмма (верхняя кривая на рис. 4.22, а, построенная относительно оси (( ) и диаграмма Тц(ц ) (рис. 4.22,6) кинетической энергии И группы звеньев, т. е. тех, приведенные моменты инерции которых переменны. Согласно уравнению (4.56) прибавим к сумме работ значение кинетической энергии 7 ,ч всего механизма в начале цикла. Для этого сместим ось ф на величину Тн ч вниз (рис. [c.169]

Кинетическую энергию механизма в зависимости от ф находят методом графического интегрирования диаграммы приведенного момента в функции угла поворота звена приведения, так как ЛГ = Д/4 (рис. 32, б). [c.50]

Далее по (9.8) для исследуемого механизма строим график зависимости приведенного момента инерции /п от угла ф, причем с целью упрощения последующего исключения переменной ф из графиков /п(ф) и АГ(ф) располагаем координатные оси, как показано на рис. 38, в. Пересечение горизонталей, проведенных из точек графика АТ с вертикалями, проведенными из соответствующих точек графика /п (рис. 38, г), дает график зависимости приращения кинетической энергии АТ от приведенного момента инерции Д, называемый диаграммой Виттенбауэра. По ней можно определить угловую скорость (U начального звена в любом положении механизма, если известно значение и = соо при ф = 0. [c.93]

Перенесем начало координат 0 графика АЕ = AE J ) (рис. 1.51, д) на расстояние, соответствующее значению кинетической энергии q. в этом случае диаграмма Виттенбауэра, отнесенная к новой системе координат, будет представлять кривую изменения кинетической энергии всего механизма в функции приведенного момента инерции = E(J ). Истинная скорость звена приведения в данном его положении определится из формулы (1.104) [c.80]

Следовательно, пользуясь понятиями о приведенной массе или приведенном моменте задаваемых сил, можно построить две диаграммы одну, представляющую собой зависимость между приведенным моментом инерции механизма и углом ф поворота звена приведения, и другую, представляющую собой зависимость между кинетической энергией механизма и тем же углом поворота. [c.382]

Тогда из этих двух диаграмм методом графического исключения общего параметра можно получить новую диаграмму, дающую зависимость между кинетической энергией Т и приведенным моментом инерции /п механизма. Полученная кривая представлена на рис. 359. На этой диаграмме точки тип соответствуют началу разгона и концу выбега, так как в обоих случаях Г = 0. Значения приведенного момента инерции в зависимости от положений, в которых находится механизм в начале и конце движения, могут быть разными. Ветвь О—2—4 соответствует времени разгона на участке установившегося движения (4—20—36—52) кривая Т — T(Jn) должна иметь замкнутый контур, так как одни и те же значения величин Т и Jn периодически повторяются через каждый цикл и, наконец, спадающая ветвь. 52—56—60 соответствует времени выбега. [c.383]

Соединяя полученные точки 1, II, III,. . плавной кривой, получаем диаграмму АТ = АТ (АУп), где АТ = Т—То и AJn = Jn Величины начальной кинетической энергии То механизма и момента инерции маховика неизвестны и для исследуемого механизма являются величинами постоянными. Поэтому на характер кривых АТ—ср и AJ — ср они не влияют. [c.393]

Таким образом, точка пересечения кинетических кривых близка к среднему размеру максимальной ячейки дислокационной структуры 2-10 м, формирующейся перед вершиной усталостной трещины в зоне пластической деформации, с точностью разброса экспериментальных данных. Эта величина разделяет два масштабных подуровня — мезо I и мезо II. Поэтому существование в середине кинетической диаграммы особой точки для сплавов на различной основе является общим синергетическим признаком нарушения принципа однозначного соответствия, когда происходит усложнение механизма поглощения энергии у вершины усталостной трещины, и это вызывает изменение кинетического процесса в случае реализуемого нагружения материала с постоянной нагрузкой. Именно в этот момент происходит изменение в закономерности роста усталостной трещины, которое определяется изменением формирования параметров рельефа излома и переходом от линейной к нелинейной зависимости скорости роста трещины или шага усталостных бороздок от длины трещины. Многочисленные измерения кинетических параметров роста трещины в виде шага уста- [c.195]

Диаграмма кинетической энергии механизма. Если все силы движущие и силы сопротивления в механизме будут приведены к точке приведения или звену приведения, то задача о движении всего механизма сводится к задаче о движении его звена приведения АВ (фиг. 185) — ведущего звена, находящегося под действием приведённой движущей силы и приведённой силы сопротивления Р ,, в точке В которого сосредоточена приведённая масса шр. [c.65]

Кинетическая энергия механизма в ряде его последовательных положений определяется методом графического интегрирования диаграммы приведенного момента в функции угла по- [c.163]

Кинетическая энергия механизма в ряде его последовательных положений определяется методом графического интегрирования диаграммы приведенного момента в функции угла поворота звена приведения. Так как при интегрировании нас интересует лишь приращение площади, заключенной между осями координат и кривой приведенного момента, то задачу можно решить следующим более наглядным построением (фиг. 24, а). [c.445]

Интегрирование, произведенное от начала движения механизма, позволяет найти абсолютные величины его кинетической энергии интегрирование, произведенное на отдельном интервале движения (например, в цикле установившегося движения), дает лишь приращения кинетической энергии ДГ. Для получения же диаграммы всей кинетической энергии T=f(начало координат диаграммы [c.445]

Определение Jm при помощи диаграммы Jnp = Fi (AT). Строят диаграмму Jnp — Fi (ДГ) для цикла (фиг. 26). Приращение кинетической энергии ДГ отсчитывается от значения кинетической энергии в исходном положении механизма [c.446]

Диаграмма кинетической энергии механизма — Построение 445 Диаграмма Максвелла—Кремоны 421 Диаграммы распределения удельной мощности сил трения по поверхности 459 [c.570]

Кинетическая энергия механизма в ряде его последовательных положений определяется методом графического интегрирования диаграммы приведенного момента в функции угла поворота звена приведения. Так как при интегрировании нас интересует лишь приращение [c.426]

Определение при помощи диаграммы J p — Fi(iT). Строят диаграмму J p — Fi (А7) для цикла (фиг.24). Приращение кинетической энергии ДТ отсчитывается от кинетической энергии в исходном положении механизма, в котором ДГ принимают равным нулю. По заданному о определяют [c.428]

Следует подчеркнуть, что широко распространенные представления, согласно которым 7-фаза сразу должна иметь равновесный состав, поскольку образование такого зародыша сопровождается наибольшим уменьшением свободной энергии системы, являются односторонними. Ошибочность мнений по этому вопросу объясняется тем, что диаграмма состояния, указывающая лишь равновесные концентрации сосуществующих фаз, произвольно привлекается к установлению механизма их образования. При этом не учитывается то обстоятельство, что термодинамические представления позволяют указать направление процессов, но не отвечают на вопрос о механизме перехода системы из одного состояния в другое. С.С. Штейнберг совершенно однозначно указывал, что механизм фазовых превращений не вытекает из диаграммы, а зависит от кинетических факторов, определяющих наиболее выгодные с энергетической точки зрения пути перехода системы в равновесное состояние. Фазовая же диаграмма показывает количество фаз и их состав, к которым стремится (подчеркнуто нами) та или иная система в условиях равновесия при данной температуре [16]. Правда, говоря об образовании аустенита, С.С. Штейнберг отмечал, что, вероятно, нельзя разделить во времени два процесса перестройку решетки и растворение углерода в 7-железе (именно в Fe-7, [ 16]). Он считал, что эти два процесса идут одновременно, и растворение карбидов не может отставать от а -> 7-перестройки решетки. Однако он нигде не отмечал необходимости для осуществления превращения таких огромных флуктуаций состава в а-фазе, как требует диффузионная теория. [c.13]

Построение диаграммы E J ). Закон движения можно определить тлкже с помощью диаграммы Е J ), представляющей зависимость между кинетической энергией Е механизма и его приведенным моментом инерции J (рис. 11.6). В этом случае, пользуясь диаграммами (ср) и / (ф), следует графически исключить параметр ср, как показано на рис. 11.6. В результате будет построен график Е J ) изменения кинетической энергии по приведенному моменту инерции механизма, известный под названием диаграммы энергомасс. [c.368]

Определение скоростей и ускорений движения механизма. Скорости движения точки в приведения могут быть определены, если построить диаграмму изменения кинетической энергии Т в функции приведённой массы ntfj, т. е. диаграмму Т= firn ). Для зюго по оси ординат (фиг. 187) откладывают в выбранном масштабе значения кинетической энергии Т с диаграммы кинетической [c.67]

Рис. 93. Расчет маховика для двухступенчатого компрессора по Виттенбауэру о) схема механизма-и повернутые планы скоростей б) индикаторная диаграмма в) графики приведенных моментов сил сопротивления и движущих сил г) график приведенного момента инерции от масс ведомых звеньев механизма d) график изменения кинетической энергии е) диаграмма Виггенбауэра ж) лучи О—/ и О—И, проведенные под наибольшим и наименьшим углами.

Рис. 93. <a href="/info/74876">Расчет маховика</a> для <a href="/info/217950">двухступенчатого компрессора</a> по Виттенбауэру о) <a href="/info/292178">схема механизма</a>-и повернутые <a href="/info/219">планы скоростей</a> б) <a href="/info/760">индикаторная диаграмма</a> в) графики <a href="/info/420678">приведенных моментов</a> сил сопротивления и движущих сил г) график <a href="/info/420678">приведенного момента</a> инерции от масс <a href="/info/23">ведомых звеньев механизма</a> d) график изменения <a href="/info/6470">кинетической энергии</a> е) диаграмма Виггенбауэра ж) лучи О—/ и О—И, проведенные под наибольшим и наименьшим углами.

Г. В большинстве технических задач приведенный момент движущих сил и приведенный момент сил сопротивления задаются в виде графиков, в виде графика также задается и приведенный MOMeFiT инерции. Поэтому решение уравнений движения механизма ведется графочисленными методами. При графочисленном решении уравнений движения удобно применить уравнение кинетической энергии. Для этого можно использовать диаграмму Т = Т (Уп), устанавливающую связь между кинетической энергией Т и приведенным моментом инерции [c.349]

Далее, так как нам известны массы и моменты инерции всех звеньев механизмов машиш1, кроме момента инерции махового колеса, величину которого мы и должны найти, то нами может быть определено только изменение приведенного момента инерции звеньев механизма (см. формулу (19.18)). Таким образом, не зная момента инерции маховика и величи 1ы кинетической энергии, накопленной механизмом или машиной за время их разбега, нельзя построить диаграмму Т — Т (ф), а можно построить только диаграмму АГ = АТ (ф). Переменную величину АУ определяют по заданным моментам инерции и массам звеньев с помощью планов скоростей механизмов (см. 71). [c.387]

Если диаграмму энергомасс сместить вверх на величину Е , что равносильно смещению оси ОУп вниз на эту же величину, то она будет отображать изменение всей кинетической энергии механизма в зависимости от Колебания угловой скорости звена приведения определяют соотношением. / (фп) и Для того чтобы эти коле- [c.344]

Величины начальной кинетической энергии Ед механизма и момент инерции У маховика со звеном приведения неизвестны. Так как эти неизвестные для рассматриваемого механизма постоянны, то на характер кривых АЕ (ф) и ДУ (ф) они не влияют. Диаграмма Е (У ), оси координат которой показаны на рис. 12.3 пунктиром, отличается от диаграммы АЕ (ДУ ) только положением начала координат О, смещенным влево на неизвестную постоянную абсциссу = вниз на неизвестную постоянную ординату Уд Ед111 . [c.379]

Закон движения механизма в этом случае можно определить методами графического интегрирования. Рассмотрим метод графического интегрирования на примере кривошипно-ползунного механизма. График изменения приведенного момента в зависимости от угла поворота звена приведения можно получить, определив предварительно значение этих моментов для каждого положения в соответствии с уравнениями (1.96), используя теорему Н. Е. Жуковского. В виде графика можно также представить изменение приведенного момента инерции = Л (ф) согласно уравнению (1.105). Графически проинтегрировав кривые изменения приведенных моментов (движущих и сопротивления), можно получить график изменения кинетической энергии в функции угла.поворота Д = = Д (ф). Исключив из графиков Д = Д (ф) и У = Уп (ф) аргумент ф, получают функциональную зависимость кинетической энергии от приведенного момента инерции АЕ = Д (Уп) — диаграмму Bиттeнбayэpa . [c.80]

Так как момент инерции махового колеса неизвестен, то диаграмма энергомасс, т. е. диаграмма Т == T J ), устанавливающая связь между кинетической энергией Т и полной величиной приведенного момента инерции J звеньев мех анизма, не может быть построена изменение приведенного момента инерции AJn звеньев механизма по заданным моментам инерции и массам всех звеньев механизма, кроме момента инерции маховика, может быть определено. Таким образом, не зная полной величины приведенного момента инерции Уп и величины Тр кинетической энергии, накопленной машиной за период разбега, нельзя построить диаграмму Т = = Т (ср) однако по заданным диаграммам Мп. д == Мп, д ( f) и Мп. с = = Мп. (tp) изменения приведенных момента М . д движущих сил и момента Мп. с сил сопротивления можно построить диаграмму [c.391]

Диаграмма Т = Т (Jn) полной кинетической энергии Т механизма в функции полного приведенного момента инерции J отличается от диаграммы АТ = AjT(A/n) только положением начала координат Oj. При этом точка 0 должна быть смещена относительно точки О вниз на расстояние, соответствующее Tq = утцт, и влево на расстояние, соответствующее Ум = Xu i>j. Как указывалось выше, лучи, проведенные из начала координат Oj касательно к кривой Т = T Jn), с осью абсцисс образуют углы tlJmax и i Jn,in. Следовательно, касательные, проведенные к верхней ветви кривой АТ = = AT(AJ ) под углом ijJmax И К нижней ветви той же кривой под углом должны пересекаться в начале координат Oi кривой Т = Т (Уп). [c.393]

Затем по формуле (7.8) для исследуемого механизма строим график зависимости приведенного момента инерции /п от угла Ф, причем с целью упрощения последующего исключения переменной ф из графиков /п(ф) и А7 (ф) располагаем координатные оси, как показано на рис. 58, в. Исключение угла ф выполняется путем нахождения пересечения горизонталей, проведенных из точек графика АГ с вертикалями, проведенными из соответствующих точек графика (рис. 58, г). Полученный график зависимости приращения кинетической энергии АГ от приведенного момента инерции называется диаграммой Виттен-бауэра. По ней можно определить значение угловой скорости (о начального звена в любом положении механизма, если известно значение ю == соо при ф = 0. Для этого откладываем значение кинетической энергии при ф = О от начала координат графика АТ (In) вниз по оси ординат. Полученная точка От определяет начало координат графика T(J ). Луч, соединяющий любую точку N диаграммы Виттенбауэра с началом координат От, образует с осью абсцисс угол ijj, тангенс которого пропорционален квадрату угловой скорости со. Для доказательства этого положен нпя найдем из прямоугольного треугольника OnN [c.207]

Аморфные материалы в иерархической лестнице механизмов диссипации энергии отвечают V уровню неравновесности (см. рис. 145). При подводе механической энергии доминантный механизм ее диссипации на этом уровне связан с активацией сдвиго-неустойчивых фаз, порождающей диффузионные потоки. Это подобно состоянию, которое возникает при достижении предельной деформации, инициирующей неравновесные фазовые переходы кристаллическая фаза паракристаллическая фаза —> квазиаморфная фаза. Однако в кинетическом отношении аморфные металлы — это совершенно новые материалы. В них присутствуют специфические дефекты, не присущие материалам в кристаллическом состоянии. Аморфные металлические сплавы идеально однородны, а их фазовый состав не связан с диаграммой состояния [427]. [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...