Равновесие жидкости с различной плотностью

Равновесие жидкости с различной плотностью [c.19]

Выражение (2.14) является общим для определения равновесия жидкости с различной плотностью и применяется для решения ряда технических задач. [c.19]

Предположим, что две несмешивающиеся между собой жидкости с различной плотностью помещены в одном и том же резервуаре и находятся в равновесии. В таком случаен поверхность [c.39]

Чтобы описывать равновесие в системе жидкость — пар, т. е. возможность сосуществования двух фаз с различными плотностями при одинаковых давлении р и температуре Г, уравнение состояния (р, V, Т) = О должно иметь два действительных корня V в некоторой области значений р ж Т (см. гл. 7). Следовательно, в качестве независимых переменных удобнее использовать Т, V, нежели Т, р, поэтому мы разобьем р (а не у) на конфигурационную и трансляционную части. Таким образом, назовем величины [c.166]

С помощью полученных соотношений можно рассмотреть деформацию модели под действием собственной тяжести и, определив сжимаемость модели, найти скорости распространения в ней продольных колебаний при различных значениях координаты г. Будем рассматривать модель как систему, заполненную жидкостью с плотностью рж- Заметим, что каждая сфера, принадлежащая слою М, контактирует с тремя сферами (/ +1)-го слоя под давлением рл - и с тремя сферами слоя N — 1 под давлением Если кажущаяся масса сферы равна (4я/3) (рт — Рж)ё , где рх — плотность твердого тела, а д —ускорение свободного падения, то условие равновесия сил, действующих на сферу, будет иметь вид [c.23]

С понятием температуры мы связываем наши непосредственные представления, поскольку вследствие тепловых ощущений мы можем различать более теплые и более холодные предметы. Температура, однако, имеет значительно более общее значение, чем другие свойства тел, воспринимаемые нашими органами чувств, как, например, свет, плотность, агрегатное состояние и т. п. Если поместить различные тела с различными свойствами и неравной температурой в пространство с одинаковой температурой, заполненное жидкостью или газом и по возможности изолированное от внешних воздействий, т. е. в так называемый термостат, то по прошествии некоторого времени все тела, сохранив многие из своих индивидуальных свойств, примут температуру термостата и будут сохранять ее в течение длительного времени. В этом случае говорят о термическом равновесии, которое характеризуют равенством температур во всех частях системы. Этот факт следует из опыта и по предложению Фаулера в последнее время называется нулевым законом термодинамики (названия первый, второй, третий законы были даны уже ранее). [c.5]

Среди разнообразных применений электронной спектроскопии конденсированных систем (решение структурных задач, качественный и количественный анализ многокомпонентных смесей, исследование химических равновесий [20—23]) особое значение в последние годы приобретает разработка методов, позволяющих получать сведения о свойствах электронно-колебательных состояний возбужденных молекул и о молекулярных процессах, протекающих в жидкостях за время 10 ° — 10 с. Такие данные необходимы при исследовании пространственного строения молекул в различных энергетических состояниях, степени деформируемости и направления смещения электронной плотности. Они позволяют решать весьма актуальные задачи, связанные с комплексообразованием, реакционной способностью и другими физическими и химическими свойствами молекул. Современная электронная спектроскопия используется и при изучении молекулярного строения растворов, исследование которых до недавнего времени проводилось с применением лишь термодинамических методов. [c.104]

Существование сплошной среды в жидкой и газообразных фазах допускает также и совершенно другой тип устойчивого равновесия, когда более тяжелая среда находится ниже более легкой например, однородная жидкость (скажем, вода) отделена горизонтальной поверхностью от находящегося сверху однородного газа (скажем, воздуха). Тогда плотность меняется разрывным образом при переходе через некоторую поверхность — поверхность воды (или в общем случае, поверхность раздела жидкости и газа). Возмущения этого равновесного состояния проявляются в виде поверхностных гравитационных волн, которые не могут распространяться вдаль от поверхности как мы увидим, они удаляются от поверхности не дальше, чем на расстояние одной длины волны. Лишь в горизонтальных направлениях они распространяются на расстояния, во много раз большие длины волны. Так как в поле вертикальной возвращающей силы различные горизонтальные направления ничем не отличаются, эти волны изотропны в горизонтальном направлении (все горизонтальные направления их распространения равноправны). Тем не менее эффективная инерция жидкости, связанная с зависящей от длины волны глубиной проникновения возмущения, вызывает дисперсию — зависимость скорости волны от ее длины. [c.256]

Существование решений (4,15) означает, что произвольное магнитное поле и движущаяся проводящая среда находятся в равновесии, если движение среды происходит вдоль силовых линий этого поля со скоростью, зависящей в каждой точке от напряженности магнитного поля согласно выражению (4,15). Стационарные решения этого типа могут быть как непрерывными во всем пространстве, так и обладать поверхностями разрыва величин р, р, V и Н. Заметим, что в силу несжимаемости скачок плотности возможен лишь на границе раздела двух различных сред. Как следует из раздела 3, в несжимаемой среде возможны лишь два типа поверхностей разрыва магнитогидродинамическая волна и тангенциальный разрыв. Первый из них является просто частным случаем решения (4,15), в котором вместо плавного имеет место резкое изменение направления силовых линий магнитного поля. Более интересен в связи с решением (4,15) случай поверхности тангенциального разрыва. В этом случае силовые линии и линии тока жидкости параллельны поверхности разрыва. Па поверхности разрыва скорость и напряженность поля могут претерпевать произвольный скачок, оставаясь связанными условием (4,15), [c.25]

Случаи равновесия жидкости с различной плотностью рассмотрим на примере сообщающихся сосудов. Возможны два случая равновесия жидкости в сосудах а) сосуды заполнены однородной жидкостью б) сосуды заполнены разнородными ыесмеши-ваемыми жидкостями. При этом в обоих случаях возможны одинаковые или разные давления на свободной поверхности в сосудах. [c.19]

Впрочем, до сих пор мы отвлекались от плотности жидкости, или точнее, мы считали ее постоянной и равной единице однако, если бы мы пожелали допустить, что плотность является переменной, то, обозначив через Г плотность какой-либо частицы dm, мы имели бы (п. 2) dm — Tuids, и величины P,Q,R,... следовало бы помножить на Г. Таким образом для равновесия жидкостей с переменной плотностью мы полз чили бы те же законы, что и для жидкостей с постоянной плотностью, причем нам пришлось бы только помножить различные силы на плотность той точки, на которую они действуют, т. е. нам пришлось бы вместо P,Q, R,. . . написать ТР, TQ, VR,... [c.250]

Границу или область перехода от газового к жидкому состоянию в закритической области непосредственно определить невозможно, так как здесь не наблюдается обычного фазового равновесия с поверхностью раздела фаз. Понятия газа и жидкости являются условными, ибо различив между ними определяется лишь различной плотностью. С тем, что термодинамические функции в сверхкритической области проходят через максимум, согласны разные авторы [6—12], но вопросы расположения этих максимумов и линии границы между фазами, физическая природа этих вакритических переходов продолжают оставаться нерешенными. [c.107]

Этот переход ярко проявляется в модели решеточного газа. Если начать с малой плотности и увеличивать давление, то мы достигнем такого значения химического потенциала ц, при котором уравнение (6.19) будет иметь два различных корня для п, соответствующих двум различным фазам в равновесии. Переход между этими фазами математически эквивалентен изменению знака спонтанной намагниченности Г в ферромагнетике Изинга, когда внешнее магнитное поле Н проходит через нуль. Таким образом, конденсация пара в жидкость происходит за счет сил притяжения меяеду атомами или молекулами независимо от деталей расположения этих атомов в более плотной фазе. Эту точку зрения очень ясно выразил Уидом [8]. [c.257]

Основными примерами диспергирующих волн в гл. 3 и 4 являются гравитационные волны, движение которых определяется взаимодействием между инерцией жидкости и ее стремлением вернуться под действием силы тяжести в состояние устойчивого равновесия в случае, когда более тяжелая жидкость располагается ниже более легкой. В гл. 4 рассматриваются волны такого типа внутри жидкости, плотность которой в невозмущенном равновесном состоянии непрерывно уменьшается с увеличением высоты это так называемые внутренние гравитационные волны. Метеорологами установлено, что стратификация плотности внутри различных частей атмосферы такова, что появляются внутренние гравитационные волны, существенно влияющие на некоторые наблюдаемые процессы. Океанографы в свою очередь показали, что в частях океана с существенной стратификацией плотности внутренние гравитацонные волны имеют важное значение. Поскольку сила тяжести, как возвращающая сила, действует в одном фиксированном направлении, нет оснований для изотропии (т. е. равноправия всех направлений ) при распространении гравитационных волн, и было найдено, что внутренние гравитационные волны являются заметно анизотропными. [c.255]

По мере того как температура повышается, поверхностное натяжение жидкости, находящейся в равновесии с собственным паром, уменьшается и принимает нулевое значение в критической точке [47]. При приведенной температуре, равной 0,45—0,65, значения СТ для большинства органических жидкостей находятся в пределах от 20 до 40 дин/см, но для некоторых жидкостей высокой плотности, имеющих низкую молекулярную массу (таких как, например, формалин), а > > 50 дин/см. Для воды ст = 72,8 днн/см при 20 °С для жидких металлов значения с составляют 300—600 дин/см (например, ртуть при 20 °С имеет поверхностное натяжение около 476 дин/см). Новейшие экспериментальные значения поверхностного натяжения различных жидкостей после тщательной их оценки собрал Яспер [29]. [c.513]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...