Источники длинноволнового излучения

И.З. источники длинноволнового ИЗЛУЧЕНИЯ [c.304]

При наблюдении сбоку (в направлении А, рис. 29.2) рассеянный свет имеет более голубой оттенок, чем свет источника 5 наоборот, свет, прошедший сквозь кювету (в направлении В), обогащен длинноволновым излучением и при достаточной толщине кюветы имеет красноватый оттенок. [c.580]

Параболические излучатели являются прямыми источниками инфракрасного излучения. Они используются в некоторых медицинских аппаратах, в которых достаточно получить определенное направление и некоторую фильтрацию потока излучения. Инфракрасное излучение этих аппаратов является, однако, рассеянным и слишком длинноволновым, так что следовало бы предпочесть излучатели, работающие при более высокой температуре. [c.40]

В последнее вре.мя для получения спектров поглощения начали применять совершенно новые методы, без использования собственно спектрального прибора, т. е. без разложения излучения в спектр. Речь идет о методах, в которых применяются источники квази-монохроматического излучения с перестраиваемой частотой и производится непосредственное измерение зависимости коэффициента пропускания исследуемых веществ от длины волны [1(1]. Источниками монохроматического излучения служат лазеры с перестраиваемой частотой, а в длинноволновой инфракрасной области — генераторные лампы обратной волны с умножением частоты. Разрешающая способность таких методов определяется спектральной шириной излучения, и в ряде областей спектра она оказывается значительно выше, чем для традиционных спектроскопических методов. К недостаткам нового метода следует отнести пока относительно небольшую область перестройки частоты и значительные экспериментальные трудности в осуществлении самой перестройки. Краткое описание новых спектральных приборов. можно также найти в [12. 13]. [c.15]

Существенный вклад в изменение блеска различных видов покрытий под действием излучения ксеноновой лампы и солнечного света вносит длинноволновое излучение в УФ-области спектра, что обусловлено возрастанием интенсивности излучения по мере увеличения длин волн для этих источников света. [c.110]

Темное, или длинноволновое, излучение генерируется телами, температура нагрева которых обычно не превышает 700 °С. Источниками такого излучения могут быть нагретые металлы, керамика, стекло. ИК-лучи с длиной волны 2000— 8000 нм, характерные для темных излучателей, обладают высокой проникающей способностью для многих видов лакокрасочных материалов, вызывают быстрый нагрев подложки и эффективное отверждение- покрытий. [c.144]

Источники ультрафиолетового излучения для капиллярного контроля. Дефектоскопический источник ультрафиолетового излучения генерирует и направляет нормированное длинноволновое ультрафиолетовое излучение и предназначается для выявления несплошностей с помощью люминесцентных пенетрантов. [c.579]

Парниковый эффект атмосферы — это свойство атмосферы пропускать солнечную радиацию, но задерживать земное излучение и тем самым способствовать аккумуляции тепла Землей. Земная атмосфера сравнительно хорошо пропускает коротковолновую солнечную радиацию, которая почти полностью поглощается земной поверхностью. Нагреваясь за счет поглощения солнечной радиации, земная поверхность становится источником земного, в основном длинноволнового, излучения, прозрачность атмосферы для которого мала и которое почти полностью поглощается в атмосфере. Благодаря парниковому эффекту при ясном небе только 10—20 % земного излучения может, проникая сквозь атмосферу, уходить в космическое пространство. [c.10]

Рабочий диапазон спектра со стороны коротких длин волн ограничивается поглощением излучения оптическими деталями прибора и в слое воздуха между источником света и приемником. Со стороны длинноволновой части спектра рабочий диапазон ограничивается величиной области дисперсии материала призм и областью чувствительности приемника излучения. [c.8]

Снижения тепловыделения в активной среде можно достичь, если применить источники света с повышенной селективностью, линии или полосы излучения которых совпадают с длинноволновой полосой поглощения иона активатора. В качестве таких источников для лазеров на неодимовых средах могут быть использованы разрядные лампы с парами щелочных металлов [34]. Правда, в этом случае появляются свои сложности для обеспечения рабочего режима необходимо поддерживать достаточно высокую (500—600°С) температуру колбы лампы. В маломощных лазерах может быть применена накачка полупроводниковыми лазерами и светодиодами [12]. [c.119]

Для определения эффективности установки необходимо иметь набор спектральных линяй, охватывающих всю рабочую область спектра и расположенных в ней достаточно часто. Регистрация коротковолновой и длинноволновой частей спектра производится одновременно на двух спектральных приборах при этом существенно, чтобы в оба прибора попадало излучение от одной и той же части источника. [c.243]

Выше 3000° К появляются электронные полосы N2 и NJ. Выше 6000° К существенным становится непрерывный спектр, определяемый связанно-свободными переходами от 0 и свободно-свободными переходами в поле нейтральных частиц, из-за того, что эти переходы заполняют окна в длинноволновой области спектра [33]. Наконец, при кТ=1 эв ь излучение дают преобладающий вклад связанно-свободные и связанно-связанные переходы в атомах и атомных ионах. Основные источники излучения и соответствующие им диапазоны длин волн и температурные интервалы приведены в табл. 11.2. [c.412]

Чем выше цветовая температура источника света, тем больше излучается коротковолновых лучей света, и наоборот, при понижении ее в излучении начинают преобладать длинноволновые лучи и источник начинает светиться красноватым светом. [c.68]

Погрешность измерения е (К, Т) складывается из систематических и случайных погрешностей. Источниками систематических погрешностей являются отраженное излучение (формула (5) приближенная), неточное знание ф, частичная поляризация излучаемого поверхностью образца света, нестабильность характеристик фотоумножителя, нестабильность источника питания фотоумножителя (высоковольтная батарея), неточное знание температуры и длины волны, а в коротковолновой части спектрального интервала также и рассеянный в монохроматоре свет (в длинноволновой части он устранялся введением за выходной щелью монохроматора светофильтров серии КС). Максимальное значение систематической погрешности, обусловленной этими причинами, не превышает 0,2% (эа исключением коротковолновой части). Однако ввиду большого числа источников погрешности наиболее вероятной будет среднеквадратичная погрешность, равная примерно 0,1%. [c.130]

На рис. 6.1 изображен спектр пропускания атмосферы для приземной трассы протяженностью 1,2 км [12]. В верхней части рисунка приведены спектральные интервалы полос поглощения некоторых атмосферных газов, ранжированные по значениям интегральных интенсивностей. В УФ и видимом диапазонах спектра расположены самые интенсивные полосы поглощения Оз, SO2 и NO2. Наиболее эффективными лазерными источниками в этих диапазонах спектра являются эксимерные лазеры с преобразователями частоты излучения в длинноволновую сторону с помощью ВКР-ячеек высокого давления. Эти спектральные диапазоны могут быть также эффективно перекрыты с помощью генераторов гармоник излучения лазеров на активированных кристаллах с помощью современных высокоэффективных нелинейных кристаллов ВВО или LBO. [c.163]

В соответствии с длиной волны излучения источники для ВОЛС подразделяют на коротковолновые , работающие в диапазоне 0,8...0,9 мкм, и длинноволновые , излучающие на длинах волн от 1,2 до 1,7 мкм. [c.108]

Во всем мире ведутся интенсивные исследования по разработке более длинноволновых источников излучения, которые по мощности и надежности будут соответствовать излучателям из арсенида галлия, [c.87]

Многие твердые материалы обладают селективной отражательной способностью для падающего теплового излучения. Имея высокую отражательную способность в коротковолновом спектре излучения, они могут обладать низкой отражательной способностью в длинноволновом спектре излучения. В связи с селективным характером отражения падающего излучения отражательная способность различных твердых тел существенно зависит от температуры источника тепловой радиации. Помимо длины волны падающего излучения, отражательная способность материалов в большой степени зависит от угла падения и отражения радиации. [c.47]

Для фотоэлектрических приемников, чувствительных к излучению видимого и ближнего инфракрасного диапазона спектра, такими излучателями являются источники типа А и Б, имеющие цветовую температуру соответственно 2848 и 2500 К- Для фотоэлектрических приемников, обладающих чувствительностью в длинноволновой области спектра, в каче тве эталонных излучателей используют абсолютно черные тела с температурой излучающей поверхности 100°С (373 К) и 300°С (573 К) иногда для аналогичных целей используется абсолютно черное тело при Т = 500 К. [c.157]

Если пучок интенсивного белого света направить на прямоугольную кювету, наполненную мутной жидкостью (например, вода и несколько капель молока), то след светового пучка в такой кювете хорощо виден. При наблюдении в направлении А (перпендикулярно к первичному пучку) рассеянный свет имеет бледно-голубой оттенок, т. е. он относительно более богат короткими волнами, чем свет источника Ь. Благодаря интенсивному рассеянию коротковолновой части, прощедщий нерассеянный пучок света (в направлении В) относительно обогащен длинноволновым излучением и свет имеет красноватый оттенок. [c.115]

В виде химического соединения Таллофида (оксульфида таллия), обладающего способностью изменять свое электросопротивление с изменением температуры и степени освещенности, для изготовления особо чувствительных термо- и фотоэлементов. Последние превосходят селеновые фотоэлементы по своей чувствительности и инфракрасным лучам в длинноволновой части спектра и при излучениях низкой интенсивности. Фотоэлементы из Таллофида применяются в сигнальной и автоматической аппаратуре, оптической пирометрии, оптических системах, фотоэкспонометрах и т. д. В виде йодида таллия в смеси с кристаллом бромида (42 % молекул) как источник инфракрасного излучения для систем сигнализации. [c.345]

Замутнение газов может быть не только золовым, но также и сажистым. Частицы сажи имеют размеры, гораздо меньшие, чем золовые частицы (от 2 до 200 мк), и длинноволновое излучение их огибает, ослабляясь главным образом не из-за происходящего при этом поглощения, а из-за рассеяния энергии. По мере увеличения температуры относительное количество коротковолнового излучения резко возрастает, и характерная длина волн становится такой же, как средний размер сажистых частиц. При этом последние начинают интенсивнее поглощать проходящее излучение, делая мутный газ все менее прозрачным. Если же несущий сажу газ рассматривается как источник излучения, то при высоких температурах, заставляющих газ ярко светиться, степень его черноты может оказаться близкой к единице. Впрочем, нужно заметить, что полная степень черноты светящегося газа (пламени) меньше его степени черноты, отвечающей видимой части спектра. Что касается этой последней, то она действительно очень велика, о чем легко судить, например, по практической непрозрачности пламени, образуемого при розжиге паяльной лампой или каким-нибудь [c.215]

Люминесцентный метод предусматривает введение в пенетрант люминофоров и дополнительно требует наличия источника ультрафиолетового излучения. При облучении индикаторных следов длинноволновым ультрафиолетовым излучением происходит люминесци-рование видимым излучением. Это обеспечивает резкое увеличение контраста индикаторных следов на фоне поверхности контролируемого объекта и повышает чувствительность по сравнению с яркост-ным методом в некоторых случаях в несколько раз. [c.71]

Спектральное распределение интенсивности в падающем на вход ВС световом поле, например, в пределах спектральной ширины полосы излучения источника на входе ВС в ВОЛС, зависит от длины волны J /(Я) после тиндалево-рэлеевского рассеяния спектральное распределение интенсивности в рассеянной волне описывается выражением J Из этой закономерности и из рис. 2.18 видно, что к выходному торцу ВС приходит поток, обогащенный более длинноволновым излучением, а в направлениях, превышающих угол Щс, т. е. в вытекающих из ВС модах, преобладает коротковолновый свет. Эта закономерность должна учитываться при расчетах ВОЛС большой протяженности. [c.52]

Другим известным преимуществом СИ перед рейтгенов-скими трубками является непрерывность спектра, т. е. возможность непрерывного изменения длины волны. При этом можно использовать длинноволновое рентгеновское излучение, для которого практически не существует других источников. Использование сравнительно больших длин волн позволит изучать объекты, прежде всего биологические, с большими периодичностями. Перспективно как исследование больш,их периодов в фибриллярных структурах, так и исследование кристаллов и кристаллических комплексов высокомолекулярных ферментов и мембранных структур. При этом, если для обычной при съемке биологических объектов области 1,5 А преимущество СИ сводится главным образом к уменьшению экспозиции, то при работе с длинноволновым излучением большая интенсивность является необходимым условием вследствие резкого роста поглощения в веществе на соответствующих частотах. [c.265]

КРАСНОЕ СМЕЩЕНИЕ — увеличение длины волны монохроматич. компонента спектра источника излучения в системе отсчёта наблюдателя ( .(,) по сравнению с длиной волны этого компонента в собств. системе отсчёта (>.f,). Термин К. с. возник при изучении спектральных линий оптич. диапазона, смещенных в сторону длинноволнового (красного) конца спектра. Прячи-пой К. с. может явиться движение источника относительно наблюдателя — Доплера эффект пли (и) отличие напряжённости поля тяготения в точках пспуска-пия и регистрации излучения — гравитационное К. с. В обоих случаях параметр смещения 2 s (X,(,— кеМ е н зависит ОТ ДЛИНЫ волны, так что наблюдаемая плотность распределения энергии излучения /(, (Я.) связана с аналогичной плотностью в собств. системе отсчёта /е(л) соотноп1ением [c.487]

Естеств. источники У. и.— Солнце, звёзды, туманности и др. космич. объекты. Однако лишь длинноволновая часть их излучения (X > 290 нм) достигает земной поверхности. Болсс коротковолновое излучение поглощается озоном, кислородом и др. компонентами атмосферы на высоте 30—200 км, что играет большую роль в атм. процессах. У. и. звёзд и др. космич. тел, кроме того, в интервале >, = 91,2—20 нм практически полностью поглощается межзвёздным водородом (см. Улыпрафиолетова.ч астрономия). [c.221]

Стекла Викор уже находят применение в производстве источников света. В настоящее время американские фирмы используют это стекло взамен кварцевого для изготовления некоторых типов галогенных ламп. Стекла Викор можно использовать для изготовления ультрафиолетовых терапевтических ламп низкого давления с ртутным наполнением, рассчитанных на работу В средне- и длинноволновом диапазоне ультрафиолетовой части спектра. Излучение ламп не вызывает образования азона. [c.121]

Третий путь — это изменение спектрального состава излучения накачки таким образом, чтобы накачка производилась в длинноволновые полосы спектра, имеющие наименьший стоксов сдвиг и вносящие минимальный вклад в тепловыделение. Если такое изменение производить путем фильтрации части широкого спектра излучения ламп иакачки, то неизбежны потери в КПД. Попытки создания светофильтров, перекрывающих коротковолновые полосы поглощения N(1 + и переизлучающих в области длинноволновых полос, не увенчались особым успехом, в частности, вследствие довольно низкой фотохимической стойкости красителей, входящих в состав этих светофильтров. Более радикальным и перспективным является использование полупроводниковых источников накачки, излучающих в длинноволновой области поглощения ионов N(1 . [c.127]

Схема эксперимента для доказательства проникновения излучения во вторую среду показана на рис. 2.4.5. Лучи, падаю-щ,ие на гипотенузную грань призмы 1, полностью отражаются. Если осуществить оптический контакт призмы с элементом 2, то свет будет проходить не только через зону контакта и размер светового пятна 3 окажется больше размера зоны контакта. Следовательно, излучение проходит систему и вне зоны контакта. При использовании источника белого света края светового пятна 3 в проходящем свете окрашены в красный цвет, а в отраженном свете края пятна 4 — голубые. Последнее объясняется тем, что dp (см. рис. 2.4.4) пропорционально длине волны, а вблизи зоны контакта зазор между элементами I к 2 постепенно увеличивается. Поэтому длинноволновая часть видимого диапазона спектра — красная — вне области непосредственного контакта проникает во вторую среду. В отраженном же свете при этом наблюдается дополнительная окраска (голубая). [c.69]

В 1961 году на второй международной конференции по квантовой электронике С. Ятсив [88] впервые представил рассмотрение цикла охлаждения, изображённый на рис. 1.7. Он рассмотрел две группы энергетических уровней, среди которых одна или сразу обе имеют подуровни. Расстояние между подуровнями составляло энергетическую щель порядка кТ, а сами группы отделены друг от друга значительной энергетической щелью. Заметим, что при низких температурах величина расщепления между подуровнями может подстраиваться внешним магнитным полем. В сообщении указывалось, что необходима щель между возбуждённым и основным состояниями размером не менее 10000 см поскольку это весьма удобно как с точки зрения накачки, так и для уменьшения вероятности безызлучательной релаксации между группами подуровней. Чтобы возбуждать отдельные переходы с верхнего подуровня группы основного состояния на нижний подуровень группы возбуждённого состояния, необходим узкополосный источник излучения таким образом, стоксовая эмиссия будет исключена. С. Ятсив предложил три типа оптической накачки для реализации такого эксперимента (1) мощная дуговая лампа, свет которой пропускается через монохроматор (2) предварительно возбуждённый лампой-вспышкой идентичный охлаждаемому образцу кристалл, флуоресценция которого, проходя через фильтр, будет иметь в спектре лишь длинноволновую часть (3) подходящий оптический мазер. [c.57]

Сила свечения С.с. обладает максимумом, пределы которого зависят от интенсивности, активности падающей радиации и продолжительности ее воздействия. Различные С. с. неодинаково реагируют на различные лучи одни хорошо возбуждаются от действия дневного света, другие от искусственного особенно яркое свечение у большинства составов вызывают ультрафиолетовые лучи. Нек-рые составы чувствительны кроме того к катодным, Х-лучам или радиоактивным излучениям. Свойства С. с. при данном основании зависят от типа и количества добавок, а также от метода приготовления, что учитывается при подборе рецептуры для определенного назначения. Продолжительность инсоляции различных С. с. при данном источнике света различна у некоторых возбуждение достутает максимума почти мгновенно, другие требуют нескольких ск. Если состав нанесен на поверхность, то продолжительность инсоляции зависит также от толщины и шероховатости поверхности слоя С. с. Период свечения у различных составов весьма разнообразен. С.с., перенесенный внезапно в темноту, сначала светится очень ярко, затем сила свечения резко падает, а потом постепенно уменьшается до полного загасания оно наступает у некоторых составов через значительный промежуток времени, измеряемый десятками часов. Нормально у хороших С. с. достаточно яркое свечение при Г15° продолл ается 1—2 ч. После угасания С. с., выставленный на свет, опять заряжается на тот же период времени. Все С. с., свечение к-рых продолжается ограниченное время, т. е. требующие периодич. зарядки, называются С. с. временного действия. Если же состав может возбуждаться от радиоактивных излучений и в него введено радиоактивное вещество в виде механич. примеси, то благодаря постоянному воздействию лучей состав светится беспрерывно, не требуя предварительной зарядки. Время свечения такого состава измеряется годами оно зависит только от периода жизни радиоактивного вещества и от разрушения основания под действием постоянной радиации. Такие С. с. называются радиоактивными, или постоянного действия. Инфракрасные лучи или подогревание оказывают влияние на свечение С. с., изменяя интенсивность (поглощенная световая энергия начинает излучаться быстрее), и поэтому С. с. светит более короткое время, но яр е когда свечение С. с. почти незаметно для глаз, при подогревании оно вспыхивает вновь за счет выделения остатка световой энергии вторичное подогревание уже не дает свечения и требуется новая зарядка. В других случаях длинноволновые лучи тушат фосфоресценцию без ускорения высвечивания. [c.176]

Успех применения длинноволновых многомодовых оптических систем связи 3 решающей степени зависит от возможности производства градиентных волокон с малыми отклонениями в профиле показателя преломления, минимальной межмодовой дисперсией и умеренной стоимостью. Достоинство такого волокна — реальность создания дешевой, простой и надежной ВОЛС с высокими параметрами при использовании СД в качестве источника излучения и /7-1-п-фотодиода в качестве фотодетектора. Кроме того, многомодовые волокна легче сращивать и соединять между собой и с другими элементами по сравнению с одномодовыми волокнами. Применение лазерных источников излучения может увеличить информационную пропускную способность и достижимую дальность связи, хотя в этом случае становится проблемой модальный шум. Преимущество использования длинноволрювых ЛФД более проблематично. Б настоящее время их недостатками являются высокий темновой ток в лавинной области и высокий коэффициент шума, поэтому на длинных волнах они имеют мало преимуществ по сравнению с /з-г-л-фотодиодами или вообще их не имеют. [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...