Ширина полосы для г-атомов

В новых координатах, 7 (п = 1,2) ширина полосы равна тг/2. Уравнения (21)-(24) для функций уп,Ат+з = 1,2 т = 0,1,2,... =0,2) [c.62]

Обычно на вход линии подается униполярный импульс длительностью т выходной импульс имеет длительность АТ, как это показано на фиг. 162. АТ должно быть приблизительно равно или меньше, чем Ширина полосы Р связана с шириной [c.493]

Вопросы взаимосвязи между временной дисперсией волокна АТ, шириной полосы частот Af, занимаемой сигналом, и максимальной скоростью передачи информации В будут рассмотрены в 2.4 и гл. 15. [c.38]

Есть ещё одно свойство, которое отчётливо проявляется в таком наглядном представлении энергетического распределения пуассоновское распределение асимметрично по отношению к максимуму. В гауссовском пределе (8.6) мы пренебрегли этим свойством. Однако в формализме перекрытия оно становится очевидным. Действительно, так как площадь каждой полосы постоянна, а радиус возрастает с ростом квантового числа, ширина Ат каждой полосы уменьшается. Следовательно левая половина круга, отвечающего когерентному состоянию, может уместить меньшее количество состояний, чем правая. Это естественно приводит к асимметрии энергетического распределения. [c.241]

Оценка ширины. Можно получить оценку ширины распределения, подсчитав число полос, пересекающих круг. Для облегчения сравнения с гауссовским пределом пуассоновского распределения, полезно определить полуширину Ат энергетического распределения. Из нашего алгоритма в фазовом пространстве вытекает, что эта величина равна числу полос, умещающихся в круге половинного радиуса, то есть [c.241]

В качестве примера можно сослаться на ранее приведенную фиг. 96, которая показывает полосу поглощения СНд в области 2160 А, а для сравнения — соответствующую полосу Dg в области 2140 А. У первой ширина линий так велика, что нельзя выделить отдельных линий, в то время как у последней линии разрешаются даже тогда, когда они еще широкие. По крайней мере отчасти такая разница в этом и подобных случаях обусловлена тем, что атомы D проходят через данный барьер намного труднее, чем атомы Н, но, кроме этого, имеет значение еще и то, что ширина барьера, через который проходит атом D, больше, чем для атома Н, так как колебательный уровень верхнего состояния лежит ниже вследствие более низкой нулевой энергии. [c.480]

Мы предполагали, что электрон в атоме свободно колеблется в течение времени высвечивания т и что атом неподвижен. В этом случае частотный спектр излучения отдельного атома имеет ширину А(о порядка т 1. (Типичное среднее время высвечивания атома, испускающего видимый свет, имеет порядок 10 сек. Это соответствует полосе Асо порядка 10 рад/сек.) Атомы в газоразрядной трубке не находятся в покое, а движутся со скоростями порядка 10 см сек. Из-за эффекта Доплера это движение вызывает смещение частоты, знак которого зависит от направления движения атома относительно наблюдателя. Доплеровское смещение создает полосу частот примерно в 100 раз большую, чем естественная ширина, которая имеет порядок т 1. Следует отметить, что вследствие столкновений между атомами уменьшается длительность каждого возбужденного состояния и это приводит к дополнительному расширению полосы частот. [c.386]

Наибольшие трудности вызвала отработка режимов контролируемой прокатки на стане 2000 с целью обеспечения необходимой геометрии полос и рулонов (ребровая кривизна не более 15 мм на 10 м длины, телескопичность рулонов не более 50 мм) при относительно небольшой толщине и максимальной ширине полос (4 X 1680 мм). В результате поисковых и экспериментально-промышленных работ определили оптимальный режим контролируемой прокатки, при котором достигается как необходимая геометрия полосы, так и требуемый комплекс ее механических свойств. Для получения этого комплекса на полосовой стали 09Г2СФ прокатка должна производиться так, чтобы окончание прокатки осуществлялось при температуре не выше 860 °С (Гк.пр), а смотка полосы в рулоны после ее охлаждения водяными струями — при температуре 570—600 С (Гсм). Прокатка по указанному режиму обеспечивает следующий уровень механических свойств в полосе толщиной 4,1 мм Ов — 600— 700 МПа, ат — 460— 540 МПа, 65 - 27-34 %, K V - 20 С - 90-180 Дж/см DWTT -20 С — 85—100 % (табл. 2). Исследование свойств рулонной стали 09Г2СФ (толщина стали 4,1 мм, ширина 1680 мм, рулон 15 т) показа- [c.199]

А. с. позволяет определить амплитуду и частоту спектральных компонент, входящих в состав анализируемого процесса. Важнейшей его характеристикой является разрешающая способность найм, интервал Д/ по частоте между двумя спектральными линиями, к-рыв ещё разделяются А. с. Разрешающая способность опредс-ияется шириной полосы пропускания резонатора и связана с временем анализа Т соотношением AfT= = onst, значение константы зависит от параметров резо-патора. Величина Т определяется временем установления колебаний в резонаторе, ато время тем больше, чем больше избирательность резонатора, т. е. чем меньше его полоса пропускания. [c.76]

Схема, аналогичная рис. 1, применяется в т. н. и н-терферо метре Маха — Цен дер а отличие его от И. Р, состоит в том, что попарно параллельно устанавливаются Mi, и Pi, Р. . При атом можно получить полосы распой толщины, если точно совместить изображения S и S" источника свота S, образованные в двух ветвях интерферометра (рис, 2). Полосы локализованы в плоскости этого изображения, равно как и в плоскости S ", сопряженной с S через объектив О2, где п ведётся наблюдение. Если в иучок лучей вблизи S II S поместить оптически неоднородную среду (наир., поток воздуха), то полосы изменят свою форму, наглядно показывая распроделенив показателя преломления в исследуемой среде. Ширина полос зависит от угла между п увеличиваясь с его уменьшением. Если все зеркала и пластины параллельны, то в [c.174]

Рис. 195. Схематическое изображенне относительного положения н ширины -полосы и -/ -полосы (ср. рис. 192 для меди). Узкая -полоса соответствует десяти электронам на атом, тогда как -/ -полоса — только двум.

Чтобы получить это выражение, мы использовали тот факт, что для затухающего осциллятора ширина полосы частот на уровне половины максимальной мощности равна величине, обратной среднему времени жизни. Уравнение (158) применимо к любому излучающему диполю, совершающему затухающие колебания, если затухание возникает из-за потерь на излучение. Положим, что атом испускает видимый свет с длиной волны 7i = 5000 А = 5-10 см, тогда Уо = сДо = 3-10175-10 = 6-10 гц. Взяв для е и т значения е = 4,8-10" ед. СГСЭд и т = 0,91-10 г, мы получаем [c.339]

На фиг. 163 приведена осциллограмма импульса на выходе линии задержки, работающей на частоте 5 Мгц длительность входного импульса ОД мксек, время задержки 400 мксек. Длительность импульса на выходе АТ (измеренная в точках, где сигнал спадает до 10% максимального значения) связана с шириной полосы Р иа уровне 3 дб эмпирическим соотношением АГр 2. В цифров])1х запоминающих устройствах такие линии при работе по методу возвраиюния к нулю позволяют получить [c.518]

Часто применяемые на практике балки таврового, двутаврового, зетового, коробчатого и других тонкостенных сечений могут рассматриваться как состоящие из длинных прямоугольных полос, соединенных между собой вдоль краев. Элементарная теория изгиба применительно к таким профилям может быть неточной более правильные расчеты получаются, если строить для каждой из полос решение плоской задачи теории упругости и эти решения сопрягать между собою. Таким образом, возникает естественная необходимость построения решения плоской задачи для длинного, вытянутого прямоугольника. Оговорка о том, что прямоугольник должен быть вытянут, существенна. Дело в том, что метод разделения переменных, который будет применен в этой задаче, не позволяет удовлетворить двум граничным условиям на каждой стороне. Поэтому при решении добиваются точного удовлетворения граничных условий на длинных сторонах, тогда как на коротких сторонах граничные условия выполняются лишь интегрально. Вспомним, что такая же ситуация встречается в теории кручения и изгиба. Пусть ширина балки есть 2Ь, длина I, оси координат выбраны так, что границами слун ат линии х, = 0, х, = I, Х2 = Ь. [c.355]

Другой попыткой решить проблему восстановления голограмм в белом свете является также использование метода узкой щели, но теперь ш,ель вертикальна. Этот метод, разработанный одновременно несколькими небольшими компаниями, получил различные названия, например мультиплексная голограмма , интеграфы и др., но более наглядно было бы назвать его стереограммой . Метод состоит в фотографировании объекта на стандартную 35-мм черно-белую пленку с помош,ью кинокамеры. Поскольку на данном этапе используется обычная фотографическая техника, объект может перемеш,аться и иметь произвольные размеры. Обычно в качестве объекта используются фигуры людей, выполняюш,их несложные повтор я юш,иеся движения, например играюш,их на музыкальных инструментах или танцуюш,их. Кинопленка помеш,ается на враш,аюш,ийся стол, и по мере враш,ения стола экспонируется тысяча и более отдельных кадров. При обычных скоростях кинокамеры цикл занимает от сорока секунд до минуты. Затем каждый отдельный 35-мм кадр освещается лазерным светом и проецируется через цилиндрическую линзу на маскированную полоску пленки одновременно со сфокусированным опорным пучком от того же лазера. Таким образом изготавливается ленточная голограмма спроецированного изображения. Процесс повторяется для каждого 35-мм транспаранта, в то время как голографическая пленка перемещается и экспонируется следующая полоса. В конце концов получается стереографическая голограмма шириной 20 мм и длиной 650 мм, которая восстанавливается источником белого света с вертикальной нитью. Восстановление в белом свете вызывает некоторое разделение цветов сверху вниз, но, с другой стороны, создает иллюзию трехмерного объекта, находящегося за искривленным кадром пленки. Иллюзия трех измерений возникает из-за параллакса, связанного с наличием определенного расстояния между глазами. Хотя теоретически существует лишь одно положение для наблюдения трехмерного изображения, вызывает удивление тот факт, как хорошо человеческое зрение приспосабливается и корректирует довольно значительные искажения. [c.492]

Атом активатора в кристаллической решетке основы должен иметь метастабильный уровень 2 (см. рис. 24.2) с большим временем жизни и узкой линией излучения, а также широкую полосу или большое число линий поглощения уровня 3 с частотой, несколько большей частоты излучения. Большинство возбужденных атомов должно безызлучательно переходить с уровня 3 на метастабильный уровень 2, а не на основной уровень 1. Наконец, атом активатора не должен иметь никаких линий поглощения в пределах спектра лампы накачки, кроме необходимых для возбуждения. Этим требованиям в значительной мере удовлетворяют некоторые переходные металлы, редкоземельные металлы и актиноиды. Малая ширина их спектральных линий объясняется тем, что у них существуют электронные переходы между незаполненными внутренними электронными оболочками Зй, 4/, 5/, заэкранированными от внешних воздействий. В качестве активаторов используют ионы Сг (длина волны излучения А, л 0,7 мкм), = 1,06 мкм), [c.249]

Полуширино полосы пропускания (бо,5>,тах называстся ширина спектрального интервала, на границах которого = 0,5 т ах (рис. 176) бо обычно выражается в процентах от Атах- [c.288]

При очистке отливки горелка перемещается по поверхности отливки. Скорость движения горелки равна 0,5—10 м/мин. Коэффициенты теплового расширения металла и окалины различные, что приводит к отделению окалины. Горелка работает на ацетилене под давлением 0,04—0,2 ати и давлении кислорода от 3,5 до 4 ати. Мощность горелки составляет около 2000 лЫас ацетилена. Ширина нагреваемой полосы равна 100 мм. Производительность такой горелки составляет от 1 до 20 м час при расходе ацетилена от 0,1 до 0,4 м на 1 м поверхности отливки. [c.384]

Плоскосворачиваемые трубы изготовляются длиной до 300 м, диаметром 100—150 мм и толщиной стенки 1,5—2 мм из низкоуглеродистой полосовой стали, которая поступает с. металлургических заводов в виде рулонов. Продольные кромки двух полос заданной ширины соединяются роликовой контактной сваркой затем полосы сворачиваются в рулон диаметром. до 3 м. На месте укладки плоская заготовка трубы устанавливается в несложное приспособление и разворачивается с помощью автомашины или трактора, после чего ее раздувают дп получения круглого сечения путем нагнетания сжатого воздуха или воды под давлением 10—12 ати. [c.233]

Порядок изготовления колец следующий асбестовую ткань марки АТ-1 промызывают с двух сторон на специальной машине маслобензостойким клеевым составом. Затем прорезиненную ткань разрезают по диагонали под углом 45 на полосы шириной и длиной, равным заданным размерам заготовок колец. Полоски — заготовки прорезиненной ткани закатывают в цилиндры, для чего соединения стыков проклеивают тонкой полоской хлопчатобумажной бязевой ткани, промазанной тем же клеем, что и асбестовая ткань. Заготовки-цилиндры затем надевают на металлический дорн и раскатывают для уплотнения ткани по толщине. После этого заготовки снимают с дорна, дублируют и один из концов заготовки для удобства введения ее в рабочее место прессформы складывают звездочкой. [c.244]

Л о н т о ч к ы й с II о с о б изготовления Ж. В последние годы, гл. обр на крупных з-дах США, принят другой метод производства белой К.—т. н. ленточный. Его существенное отличие от сутуночного состоит в том, что Ж. прокатывается не в виде листов, а в виде ленты разно ширины, причем прокатка ведется но до конечной толщины, какую должна иметь Ж. (т. е. 0,2—0,4 лш], а только примерно до 1,5 мм. Дальнейшая исе прокатка до требуемой тол-и ины производится ун1е не иа горячих, а на холодных станах, причем как эта прокатка, та и остальные переделы, к-рым подвергается Ж. (включая и лужение), производятся не с листами, ас лентой, свернутой в рулон. Для этого ленты непосредственно со стана наматываются при помощи мотовила в рулоны, II вся дальнейшая обработка вплоть до лужения происходит уже над рулонами, к-рые то разматываются то опять наматываются. Непосредственно после горячей прокатки рулоны поступают в травление, причем они целиком опускаются в травильные баки с к-той, аатем в баки с водой и наконец д.дя нейтрализации в баки с известковым молоком. Вынутые из последних рулоны при помощи транспортеров передаются в холодную прокатку. Пропуском через три-четыре ряда специальных станов,, состоящих обычно из четырех валков каждый, ленты прокатываются примерно до 0,6 мм толщиной после выхода из последнего стана они опять наматываются в рулоны затем следует первый отжиг. Для этого (Служат камерные от-жигате.пьные печи, состопи1ие из ряда ячеек, в которые по.мещаются рулоны. После отжига ленты вновь прокатываются иа холодных станах такого же типа, как вышеупомянутые, и доводятся уже до толщины 0,23—0,30 мм. Затем следует второй отжиг (в таких же печах, как и первый), и наконец рулоны ЛС поступают в лужение после предварительной обрезки боковых кромок на специальных ножницах. Пропущенные через лудильные аппа )аты ленты после просмотра и сортировки или отправляются в рулонах на консервные з-ды или режутся иа месте на полосы нужной длины. [c.414]

Для газового лазера естественное время распада т порядка 10 сек, чему отвечает собственная ширина линии Av порядка 10 гц. Поэтому при помощи газового лазера с фиксацией моды можно генерировать импульсы длительностью Ate 10- сек. Для твердого лазера, сделанного,например,из полированного рубина, собственное время затухания отдельных атомов порядка 10 сек или 10 - сек. (Вследствие столкновений с соседними атомами в твердом теле колебания затухают быстрее.) Поэтому излучение от возбужденных атолюв рубина занимает полосу частот примерно равную 10 сек . Эта полоса соответствует так ке легко возбуждаемым модам лазера. Таким образом, используя твердый лазер, можно генерировать ультракороткие световые импульсы длительностью Atx /Avw 10сек или 10-12 сек. Конечно, в соответствии с классической механикой, эта длительность просто равна длительности светового импульса от высвечивания одного атома в твердом теле. Тогда почему мы с таким энтузиазмом говорим о полученном результате Лишь потому, что один атом не может дать много света, а в лазере мы имеем огромное число атомов, испускающих излучение одновременно. В результате возникает необычайно мощный световой импульс малой длительности. Следует также отметить, что, в соответствии с квантовой механикой, отдельный атом не испускает свет непрерывным потоком, как в классической модели. Вместо этого световой фотон испускается в дискретном сгустке энергии. Для отдельного атома невозможно предсказать точно, когда этот сгусток энергии будет испущен. Известна [c.291]

Следовательно, ширина интерференционной полосы будет Ах = = 2я (2n/d) = d, независимо от направления освещаюш,его пучка лучей. В частности, такая система интерференционных полос возникнет на выходе самой решетки, т. е. в плоскости 2=0. Объектив даст изображение этой системы полос в плоскости изображения, сопряженной с плоскостью решетки (см. 27, пункт 6). Такое изображение передает основной характер структуры решетки — ее периодичность с основЙым периодом d. Распределение интенсивности в плоскости изображения будет синусоидальным, т. е. таким же, какое получилось бы от синусоидальной решетки Рэлея. Чтобы изображение передавало более мелкие детали структуры объекта, необходимо расширить диафрагму. Тогда за решеткой появятся плоские дифрагированные волны, порядки которых отличаются друг от друга не только на единицу, но также на 2, 3,. .. Рассуждая как выше, нетрудно показать, что интерференция двух волн, порядки которых отличаются на Ат, даст интерференционные полосы с шириной Ал = d/Am. [c.369]

Изучение метеорологической обстановки. Метеорологическая обстановка изучается в полосе шириной не менее чей 200 км в обе стороны от линии пути. На метеостанции экипаж обязан получить подробную консультацию и изучить фактическую погоду на аэродромах вылета, посадки и на запасных аэродромах прогноз ветра по высотам прогноз погоды на аэродроме посадки на период, соответствуюищй расчетному времени прибытия, а также прогноз на запасных аэродромах. Необходимо особое внимание обраш,ать на возможность изменения, погоды и возникновения опасных метеорологических явлений. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...