Основные характеристики ядер

После описания основных характеристик ядер мы рассмотрим в этой главе взаимодействие ускоренных частиц с ядрами сначала процесс упругого рассеяния, а затем процесс неупругого рассеяния при низких и высоких (релятивистских) энергиях. [c.15]

Основные характеристики ядер [c.15]

Одной из основных характеристик у-лучей является энергия отдельного у-кванта = hv , где — частота излучения. При радиоактивном распаде ядер испускаются у-кванты, энергия которых лежит в интервале значений от 10 кэв до Ь Мэе. При ядерных реакциях излучаются у-кванты и с большей энергией, доходящей до 20 Мэе. [c.250]

Для другого рассмотренного выше примера трех ядер 4Ве °, 5В и бС учет кулоновских поправок приводит к совпадению характеристик основных состояний ядер вС ° и 4Ве с характеристиками одного из возбужденных состояний sB . В этом и аналогичных случаях сравниваемые ядра отличаются не только по числу (п-п)- и (р —р)-связей, но также и по числу (п-р)- [c.278]

Основные характеристики активной зоны зарубежных ядер-ных реакторов с графитовым замедлителем приведены в табл. 6.2 и 6.3. [c.238]

К числу основных характеристик стабильных ядер можно отнести заряд, массу, радиус, механический и магнитный моменты, спектр возбужденных состояний, четность и квадрупольный момент. Радиоактивные (нестабильные) ядра дополнительно характеризуются временем жизни, типом радиоактивных превращений, энергией испускаемых частиц и рядом других специальных свойств, [c.28]

Капельная модель ядра. Основные особенности капельной модели были отмечены при рассмотрении вопроса об энергии ядра. Было показано, что если ввести дополнительно спиновый член б (Л, I), то полуэмпирическая формула Вайцзеккера хорошо объясняет общие зависимости энергии ядра, находящегося в основном состоянии, от Л и 7 (однако учет спиновых характеристик ядер в капельной модели невозможен и не может быть объяснен). [c.60]

Все заряженные частицы в природных условиях всегда движутся со сравнительно большой скоростью. Так, например, электроны, испускаемые при Р -распаде ядер трития, — самые медленные из частиц, испускаемых радиоактивными элементами, и тем не менее их средняя энергия близка к 9 кэВ. В противоположность этому нейтроны в силу своей нечувствительности к действию электрического поля могут обладать чрезвычайно малыми скоростями, что наделяет их весьма необычными свойствами. На рис. 10.1 приведены основные характеристики нейтронов при их энергиях от 10" до 1 эВ. [c.249]

Статические характеристики часто называют свойствами стабильных ядер. Введенное нами изменение терминологии обусловлено тем, что статическими характеристиками обладают не только стабильные ядра в основных состояниях, но и достаточно долго живущие нестабильные состояния ядер, т. е. возбужденные уровни всех ядер и основные состояния радиоактивных ядер. Например, сейчас удается измерить магнитные моменты возбужденных ядерных уровней, время жизни которых имеет порядок 10" —10 8 с. Согласно оценке (1.1) ядерные времена пролета имеют порядок 10" с. Статические характеристики имеют вполне определенный смысл для времен жизни, превышающих на несколько порядков. При приближении времени жизни к статические характеристики начинают терять смысл (см. 10, п. 2). [c.33]

Перечисленные в предшествующих параграфах статические характеристики атомных ядер по крайней мере на сегодняшний день следует считать основными. Это, конечно, не исключает возможности существования у ядер целого ряда других характеристик, исследование которых также представляет интерес для понимания структуры ядра. Перечислим некоторые из этих дополнительных характеристик. [c.76]

Рассмотрим на основе схемы оболочек спины и четности ядер. Из модели оболочек без остаточного взаимодействия следует, что а) основные состояния дважды магических ядер должны иметь характеристику 0+ б) характеристика основного состояния ядра, имеющего на один нуклон больше дважды магического, совпадает [c.98]

На спин и четность ядра в целом может влиять только последний неспаренный нуклон. Отсюда следует, что а) основные состояния всех четно-четных ядер должны иметь характеристику О это правило не имеет исключений б) характеристика основного состояния ядра с нечетным А должна совпадать с характеристикой уровня, занимаемого последним (т. е. неспаренным) нуклоном это правило выполняется почти во всех случаях (исключения 9F , [c.99]

Паровая турбина в настоящ,ее время является единственным реальным тепловым двигателем, где возможно использование ядер-ной энергии. >В табл. 1.2 17] даны основные технические характеристики ЯЭУ построенных судов. [c.7]

Основная часть этой книги посвящена стеклянным волокнам, но и пластиковые волокна нельзя оставить совсем без внимания. Самая высокая производительность пластиковых волокон составляет 50 Мб/сек на расстоянии более 100 метров. Этот уровень производительности является вполне конкурентным по сравнению с медными скрученными парами. Пластиковые волокна имеют относительно большие размеры ядер и очень тонкие оптические оболочки. Типичные размеры составляют 480/500, 735/750 и 980/1000 микрон, при этом допустимые отклонения от геометрических характеристик у пластиковых волокон намного большие, чем у стеклянных. Пластиковое волокно с диаметром ядра 480 микрон и 500-микронной оптической оболочкой в действительности допускает отклонения от указанных параметров на 15 микрон в ту или другую сторону. [c.58]

Ри была обнаружена промежуточная структура, а у ядер 230ХН и других — подбарьерные резонансы. Пример промежуточной структуры в сечении деления ядер вц приведен на рис. 40.2. Эти явления нашли объяснения в модели двугорбого барьера [3, 14]. В табл. 40.6 приведен ряд основных характеристик делящихся ядер при взаимодействии ззу с тепловыми нейт- [c.1093]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Статические характеристики имеют смысл не только для стабильных ядер в основных состояниях, но и для нестабильных ядер, а также для возбужденных уровней ядер. В этих случаях у ядра появляется новая характеристика — время жизни т ), определяемое как время, за которое претерпевает распад 1/2,72 ядер, находящихся в исследуемом состоянии. Очевидно, что понятие статической характеристики может иметь смысл лишь для достаточно больших т, т. е. для уровней, живущих достаточно долго. Возникает вопрос, с чем же надо сравнивать т, т. е. каков критерий того, что ядро живет достаточно долго. Для оценки этого критерия вспомним, что согласно квантовому соотношению неопределенностей уровень с временем жизни т не может быть строго моноэнерге-тическим, а должен иметь по энергиям разброс порядка Г, [c.77]

Для энергии октупольного кванта получается значение примерно в два раза выше, чем для квадрупольного (при одном и том же А). В применении к ядру на согласие формул (3.1) и (3.2) с опытом можно надеяться в лучшем случае для самых низких уровней, т. е. при КВ = 1, 2 и при Покт = 1- Действительно, при увеличении Покт, во-первых, наверняка нарушится гармоничность колебаний, а во-вторых, станут энергетически возможными возбуждения других типов, что резко осложнит энергетический спектр. Посмотрим теперь, насколько согласуются с опытными данными предсказания капельной модели о спектре низколежаш,их уровней ядер. Согласно сказанному чуть выше, если основной уровень имеет характеристику O ", то первым возбужденным должен быть уровень 2+ с энергией, определяемой формулой (3.2). В два раза выше должен лежать уровень 3. Вблизи уровня 3" должны находиться еще три очень близких друг к другу уровня, соответствующих возбуждению [c.86]

В модели оболочек без остаточного взаимодействия состояния нуклонов в ядре полностью описываются самосогласованным потенциалом типа (3.8) (с добавкой (3.9) в применении к протонам). Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода gO основное состояние должно иметь (и действительно имеет) характеристику так как сверх заполненных оболочек Z = 8H yV, = 8в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями ld /j. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Рассмотрим для примера ядро изотопа хрома В этом ядре заполнены оболочка Z = 20 и подоболочка N = 28. Сверх этих оболочек в состоянии fy имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В результате этого сложения получаются различные состояния с суммарными моментами У = О, 2, 4,. .. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Поэтому без допущений о виде остаточного взаимодействия нельзя сказать, каким должен быть спин основного состояния ядра 24Сг . Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. С явлением спаривания мы уже встречались в гл. И, 3, п. 5. Оно состоит в том, что нуклоны одного сорта стремятся объединиться внутри ядра в пары с нулевым суммарным моментом и положительной четностью. Допущение о феноменологическом спаривании, как видно, совершенно не усложняет математического аппарата модели. Ниже мы увидим, что оно существенно расширяет область применимости оболочечных представлений. [c.98]

Взаимодействие пионов с у-квантамн определяется их эл.-магн. свойствами — электрич. зарядом, эл.-магн. радиусом, формфактором, поляризуемостью. Эл.-магн. характеристики пионов были определены в спец, опытах, в к-рых изучались редкие процессы рассеяния пионов высоких энергий на атомных электронах и на кулоновском поле атомных ядер. Найденное значение эл.-магн. радиуса заряженных пионов составляет 0,66 (0,01)-10 см, поляризуемости а = 6,9-(1,4)> 10 см . Взаимодействие фотонов с адронами при энергиях выше 150 МэВ определяется в основном процессами фоторождения пионов. [c.585]

Сверхтекучая модель предсказывает разрушение парных корреляций в ядре при достаточно больших спинах (/ 1). Это явление, аналогичное разрушению сверхпроводимости сильным магн, полем, проявляется в скачкообразном возрастании момента инерции J в данной вращат. полосе при нек-ром критич. значении спина /,р 60. Отчётливо это пока не обнаружено, однако при изучении высокоспиновых состояний ядер (/<20—30), возбуждаемых в реакциях с тяжёлыми нонами, наблюдалось немонотонное изменение У при возрастании / (обратный загиб). В районе значений спина /fl( 12—16) увеличение угл. момента / приводит не к увеличению угл. скорости вращения to, а к её уменьшению вследствие того, что резко увеличивается момент инерции ядра J. Это изменение связано с тем, что вблизи точки Ig происходит пересечение основной вращат. полосы ядра (/ = О ) с возбуждённой полосой, построенной на внутр. состоянии ядра, в к-ром одна из куперовских пар на нейтронной орбите разрушается и спины этих двух нуклонов уже не компенсируют друг друга, а оба выстраиваются параллельно вращат. моменту. При этом меняется деформация ядра, увеличивается момент инерции, изменяются магн. характеристики ядра. [c.689]

Сложность раздельного исследования перечисленных факторов очевидна, поэтому экспериментально удается, как правило, получить лишь суммарные характеристики потерь. Расшифровать отдельные составляющие и составить их баланс помогают теоретические расчетные методы и некоторые косвенные экспериментальные исследования. К таким исследованиям, проведенным в лаборатории турбомашин МЭИ, следует отнести определение моментных характеристик ступеней, полученных на перегретом, насыщенном и влажном паре в широком диапазоне изменений uj o (до 0,7). При заторможенном роторе (w/ o = 0) и для перегретого пара на входе в ступень, когда процесс расширения заходит в двухфазную область, не пересекая зоны Вильсона, основными видами потерь являются потери от переохлаждения. Действительно, в этом случае отсутствуют потери на разгон капель, потери в скачках конденсации и др. Конденсации пара в проточной части также не происходит, ибо в пограничном слое, где возможны возникновение ядер конденсации и образование пленок, энтальпия пара близка к энтальпии торможения. После того как начало процесса заходит в двухфазную область, причем первичная влага крупнодисперсная, появляются дополнительные потери на разгон капель и пленок. Фазовые переходы и теплообмен играют здесь второстепенную роль. [c.342]

В качестве независимой переменной в своих исследованиях Нумачи использовал статическое давление. Однако есть основания считать, что важной характеристикой потока является скорость. Давление в кавитационной зоне всегда близко к давлению насыщенного пара независимо от статического давления в основном потоке. Основными факторами, влияющими на развитие ядер и, следовательно, на возникновение и развитие кавитационных зон, являются физический размер направляющей поверхности и скорость потока. [c.357]

В ряде работ приведены данные о передаточных характеристиках клеток кохлеарных ядер при ритмической стимуляции разной частоты. Кроме того, передаточные характеристики этих клеток вычислены при действии амплитудной модуляции тона шумовым сигналом (M0ller, 1983). Имеются также данные о параметрах маскировки реакции на тональный сигнал шумами разного спектрального состава. В основном в этих случаях наблюдается подавление импульсной активности, возникающей при действии тонального сигнала. Вместе с тем обнаруживается определенное своеобразие такого подавления, определяемое типом реакции нейронов кохлеарных ядер, соотношением уровней интенсивности и спектрального состава маскирующего и маскируемого сигналов. [c.294]

В целом верхнеоливарный комплекс по сравнению с другими отделами слуховой системы изучен явно недостаточно, с точки зрения характеристики реакции его нейронов на основные физические параметры стимулов. По всей вероятности, это определялось значительными методическими трудностями (небольшие размеры самих ядер [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...