Основные характеристики нейтрона

ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ НЕЙТРОНА мой соотношением де Бройля [c.1100]

ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ НЕЙТРОНА Собственная энергия [c.883]

Все заряженные частицы в природных условиях всегда движутся со сравнительно большой скоростью. Так, например, электроны, испускаемые при Р -распаде ядер трития, — самые медленные из частиц, испускаемых радиоактивными элементами, и тем не менее их средняя энергия близка к 9 кэВ. В противоположность этому нейтроны в силу своей нечувствительности к действию электрического поля могут обладать чрезвычайно малыми скоростями, что наделяет их весьма необычными свойствами. На рис. 10.1 приведены основные характеристики нейтронов при их энергиях от 10" до 1 эВ. [c.249]

Основные характеристики запаздывающих нейтронов деления приведены в 8.1. Средняя энергия запаздывающих нейтронов не превышает 0,5 Мэе, что значительно ниже энергии мгновенных нейтронов. Почти все запаздывающие нейтроны испускаются в течение 1—2 мин после деления. Учитывая низкий выход их по отношению к выходу всех нейтронов деления (менее 1%), с точки зрения расчета защиты ядерного реактора запаздывающими нейтронами можно пренебречь почти во всех случаях, кроме интенсивного разноса продуктов деления по контуру теплоносителя, а также реакторов с циркулирующим топливом. [c.15]

Рассмотрим, каковы должны быть основные характеристики этого процесса. Ясно, что обратный вылет из ядра нейтрона (не обязательно того же самого) возможен не только тогда, когда на нейтроне, находящемся вблизи от поверхности ядра, сконцентрируется вся его первоначальная энергия. Достаточно того, чтобы эта энергия превосходила энергию отделения (связи) нейтрона. Так как вероятность концентрации меньшей энергии относительно больше, то нейтроны малых энергий должны вылетать чаще. Другими словами, рассеяние должно быть неупругим. [c.348]

Замедленные до тепловых энергий нейтроны начинают диффундировать, распространяясь по веществу во все стороны от источника. Этот процесс уже приближенно описывается обычным уравнением диффузии с обязательным учетом поглощения, которое для тепловых нейтронов всегда велико (на практике для того их и делают тепловыми, чтобы нужная реакция шла интенсивно). Основной характеристикой среды, описывающей процесс диффузии, является длина диффузии L, определяемая соотношением [c.548]

S. Основные характеристики радиоактивных источников нейтронов [c.287]

Основные характеристики советских натриевых реакторов на быстрых нейтронах [I.I, 1.3, I.II, 1.20] [c.13]

Для решения основной задачи необходимо из допустимых погрешностей расчета абсолютных значений характеристик поля излучения за защитой определить допустимые погрешности расчетных параметров защиты. К таким параметрам относятся кратности ослабления функционалов поля излучения защитой или их значения в защите для источника излучения единичной мощности. В качестве основной характеристики защиты выберем кратность ослабления дозы или любого другого функционала с аналогичными особенностями формирования пространственных распределений. Анализ максимальных мощностей известных источников нейтронного и у-излучения позволяет установить соотношение между значением дозы (и допустимой погрешностью ее определения) и максимальной кратностью ослабления дозы защитой, за которой такая доза может реализоваться на практике. Установленное соответствие позволяет выявить зависимость допустимой погрешности оценки дозовых нагрузок за защитой от кратности ослабления дозы нейтронного или первичного у-излучения (рис. 1). Полученная зависимость характеризует допустимые значения полной погрешности расчета, которую определяют неопределенности задания источника излучения, геометрии установки, функции отклика детектора, а также методическая и константная составляющие погрешности расчета. [c.287]

Следующая ступень в развитии реакторов на быстрых нейтронах с жидкометаллическим охлаждением — создание реактора БН-600, основные характеристики которого сопоставлены с характеристиками БН-350 в табл. 23 по данным докладов на VII конгрессе МИРЭК [91 ]. Важнейшим усовершенствованием в реакторе БН-600 будет повышение температуры натрия на выходе до 580° С, глубины выгорания с 5 до 10%, длительности непрерывной работы с 2 до 4—5 месяцев. В реакторе БН-600 принят так называемый баковой вариант компоновки, при котором все основное оборудование (активная зона, насосы и промежуточные теплообменники) размещены в одном баке. [c.149]

Кроме СССР и Франции, в других странах таюке ведутся работы по созданию АЭС с реактором-размножителем на быстрых нейтронах. В Англии работает реактор PFR, 250 МВт (эл). В ФРГ строится реактор SNR — мощностью 300 МВт (эл), в Японии — Монжу, 250 МВт (эл). Основные характеристики указанных реакторов даны в таблице 1.5. [c.14]

Таблица 6,20. Основные характеристики запаздывающих нейтронов

ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПРОТОНА И НЕЙТРОНА [c.28]

Внося в котел или вынимая из него небольшое поглош ающее тело, мы изменяем оставляя без изменения основные характеристики среды самого котла точно так же сказывается изменение общих размеров или формы котла. Поэтому, контролируя значение величины мы можем приводить котел к стационарному режиму, не меняя коэфициента использования тепловых нейтронов. Описанный в разделе 2 метод измерения/ может быть осуществлен [c.158]

Единицами поглощенной дозы рентгеновского и гамма-излучения служат рентген (Р) и Кл/кг (1Р = 2,58 Кл/кг), а корпускулярных излучений — рад и Дж/кг (1 рад = 0,01 Дж/кг). Часто радиационную стойкость выражают общим числом радиоактивных частиц, попадающих на единицу площади вещества и вызывающих заметное ухудшение его основных характеристик, например нейтрон/м . [c.164]

Основные характеристики 1 кн. 247 Источники радиоизотопные нейтронов 1 кн, [c.318]

Радиационная стойкость — характеристика, позволяющая оценить стойкость радиоматериалов к воздействиям фоновых (ионизирующих) излучений а, р и у- лучей, потоков нейтронов и др. Фоновые излучения вызывают структурные изменения в диэлектриках органического и неорганического происхождения, а также в полупроводниках и даже в проводниках. Результатом этого является изменение первоначальных свойств и характеристик материала. Особенно сильное воздействие фоновое излучение оказывает на органические диэлектрики, вызывая их разрушение. Однако при небольших дозах облучения у некоторых органических диэлектриков (полиэтилен, полипропилен) улучшается их структура и основные характеристики. Особенно сильным фоновым излучениям подвергаются узлы радиоустройств и радиоматериалы в летательных аппаратах (ракеты, космические корабли и др.). [c.21]

В таблице приведены основные характеристики рассеяния нейтронов 174]. Для сравнения приведены значения атомных факторов рассеяния рентгеновских лучей для двух случаев [c.845]

Таблица 5.5. Характеристики нейтронного выхода при делении основных изотопов

Таблица 11.4. Основные характеристики шести видов запаздывающих нейтронов

Из диаграммы на рис. Е.1 следует, что потребление газа за последние 20 лет имело наибольший абсолютный прирост в энергетических единицах, а доля угля и нефти снижалась. Наибольший относительный прирост (в 2,5 раза) был достигнут в использовании атомной энергии. Оптимальность использования ТЭР с точки зрения устойчивого развития и энергетической безопасности зависит от величины запасов, стоимости их добычи и перевозки, а также от удельной калорийности топлив. Основные характеристики ТЭР, на которых строятся оценки эффективности ТЭК и прогнозируются тенденции развития энергетики, приведены ниже в табл. Е.2. В графе удельной калорийности показана теплота полного сгорания углерода, а в скобках — средняя калорийность добываемого угля. Удельная мощность добычи приведена на одного человека, занятого в этой отрасли. Годовой темп потребления указан по состоянию на 2001 г. Заметим, что для АЭС на тепловых нейтронах время исчерпания топлива сопоставимо с наступлением углеводородного дефицита, хотя для быстрых реакторов этот срок удлиняется примерно в 30-40 раз. [c.224]

Свойства тантала под действием облучения изменяются за счет смещения атомов и их превращения в вольфрам в результате ядерной реакции. Проводили испытания на растяжение, изгиб и измерение твердости облученного листового тантала [31]. Доза обл чения примерно соответствует дозе, требующейся для образования в тантале 1,5—3,0 вес.% вольфрама при соответствующей ядерной реакции. Предел прочности и предел текучести тантала заметно увеличивались в результате облучения. Эти результаты указывают, что основная часть увеличения прочности может быть приписана влиянию нарушений, производимых быстрыми нейтронами, а вклад, обусловленный превращением указанного количества тантала в вольфрам, сравнительно невелик. В табл. 5.13 приведены прочностные характеристики тантала до и после облучения. [c.270]

Основного внимания заслуживают механические повреждения вакуумных ламп растрескивание ламповой колбы, разрушение переходов стекло — металл, катода или опоры нити накала. При этом ухудшение вакуума лампы чаще вызывается разрушением стекла, чем газовыделением облученных материалов. В некоторых случаях электрические характеристики вакуумных ламп, облученных в течение 10 ч потоком быстрых нейтронов 4-10 нейтрон I см сек), изменялись незначительно [30], [c.324]

Основным процессом, подлежащим регистрации и измерению при радиоактивных превращениях, является распад, сопровождающийся испусканием альфа- или бета-частиц, нейтронов и гамма-квантов. Для количественной характеристики любых дискретных событий (импульсов. [c.330]

Характеристика среды и коррозионных повреждений. Основная проблема, возникающая в случае применения в качестве теплоносителей органических соединений,— это достижение их стабильности при тех температурах и нейтронных потоках, которые достигаются в энергетических реакторах. Эксперименты с облучением капсул в реакторах и в электронных пучках, а также измерения в экспериментальных петлях реактора показали высокую стабильность некоторых типов, органических соединений, в первую очередь полифенилов в условиях высоких температур и потоков излучений. [c.309]

Газоохлаждаемые реакторы е микротвэлами допускают получение макеимальных температур гелия 1000 — 1100°С и открывают возможности использования одноконтурных схем с газотурбинным циклом. Однако в связи с недостаточными испытаниями микротвэлов, особенно в спектре быстрых нейтронов, предпочтение получили разработки с твэлами стержневого типа. Основные характеристики газоохлаждаемых бридеров Европейской ассоциации представлены в табл. 1.2. [c.19]

НЕЙТРОННАЯ ФЙЗИКА — совокупность исследований строения вещества с помощью нейтронов (нейтронного излучения), а также исследования свойств самих нейтронов (их внутр, структуры, процессов распада, ЭЛ.-маги, характеристик). В Н. ф. в основном используются нейтроны с энергиями от 10 эВ до Ю эВ (длины волн де Бройля к от 10 до 10" см). Соответственно этому диапазону энергий и длин волн исследуются микрообъекты размерами от 10" см при характерных энергиях возбуждения 10 —Ю эВ (атомные ядра) до видимых в оптич. микроскоп объектов размерами см (вапр., молекулы биополимеров). От- [c.277]

Основные характеристики твердых материалов сходны. Главным отличием Li 0 от тройных керамических соединений являются его лучшие тритийвоспроизводящие свойства, однако ооли имеют большую устойчивость, в бланкете с LL O (в отличие ог солей) возможно получение достаточно больших значений коэффициента воспроизводства трития без применения размноштелей нейтронов. [c.109]

Радиационные характеристики смеси продуктов деления являются исходными параметрами для расчета защиты, тепло-съема и собственно ведения технологического процесса. Они зависят в основном от трех факторов удельной тепловой мощности реактора хю вт/г (или плотности потока нейтронов Ф нейтрон1 см -сек) , продолжительности кампании Г и выдержки Для процессов переработки облученного топлива основными радиационными характеристиками смеси продуктов деления, которые в первую очередь необходимо знать при проектировании защиты, являются удельные активности [c.183]

Если принять определение [65], то из таблицы фундаментальных физических постоянных (см. табл. I) следовало бы изъять все константы, характеризующие протон, нейтрон и мюон, и включить в нее характеристики кварков и других, кроме электрона, лептонов. Конетао, делать это нецелесообразно, но и оставлять таблицу в ее сегодняшнем виде нельзя. Характеристики протона, нейтрона и электрона, безусловно, имеют фундаментальное значение в науке, поскольку эти частицы являются основными структурными единицами вещества Вселенной. Полные же данные об элементарных частицах , возможно, следовало бы публиковать в виде отдельной таблицы с соответствующим названием. [c.183]

В модели оболочек без остаточного взаимодействия состояния нуклонов в ядре полностью описываются самосогласованным потенциалом типа (3.8) (с добавкой (3.9) в применении к протонам). Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода gO основное состояние должно иметь (и действительно имеет) характеристику так как сверх заполненных оболочек Z = 8H yV, = 8в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями ld /j. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Рассмотрим для примера ядро изотопа хрома В этом ядре заполнены оболочка Z = 20 и подоболочка N = 28. Сверх этих оболочек в состоянии fy имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В результате этого сложения получаются различные состояния с суммарными моментами У = О, 2, 4,. .. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Поэтому без допущений о виде остаточного взаимодействия нельзя сказать, каким должен быть спин основного состояния ядра 24Сг . Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. С явлением спаривания мы уже встречались в гл. И, 3, п. 5. Оно состоит в том, что нуклоны одного сорта стремятся объединиться внутри ядра в пары с нулевым суммарным моментом и положительной четностью. Допущение о феноменологическом спаривании, как видно, совершенно не усложняет математического аппарата модели. Ниже мы увидим, что оно существенно расширяет область применимости оболочечных представлений. [c.98]

В работе [52] сообщается о результатах облучения газотронов типа 1В63А и 1В35А в нерабочем состоянии интегральным потоком тепловых нейтронов 1,4-10 нейтрон см и одновременно интегральной дозой Y-излучения 1,5-10 эрг г. В результате облучения стеклянные колбы этих ламп растрескивались. Потери на вводах снизились в 2 раза. Рабочий ток оставался относительно постоянным до момента разрушения ламп. Отсюда был сделан вывод, что основная причина выхода ламп из строя заключается в разрушении стеклянных колб, так как изменения электрических характеристик не выходили за допустимые пределы. Аналогичные результаты были получены и при облучении тиратронов типа 4С35 [68]. [c.337]

До 1990 г. атомная энергетика СССР будет базироваться главным образом на тепловых реакторах типа ВВЭР и РВМК. Помимо своей основной задачи — выработки электроэнергии, эти реакторы будут выполнять важную функцию наработчиков нового топлива — плутония — для загрузки атомных станций с реакторами-бридерами на быстрых нейтронах. В реакторах освоенных типов полезно используется не более 1% потребляемого ими природного урана. Поэтому они рассматриваются как первая стадия в промышленном освоении энергии атомного ядра. В связи с этим внимание инженеров и исследователей привлекают реакторы с лучшими физическими характеристиками. [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...