Плотность и объемный все жидкости

Первая группа молекул, или первая объемная фаза, сохраняет относительную стабильность во времени, в то время как вторая объемная фаза характерна своей нестабильностью. Поэтому некоторые исследователи считают, что классификация жидкостей на нормальные и ассоциированные является условной. Если рассматривать явление ассоциации как склонность к образованию молекулярных групп, отличающихся размерами и плотностью упаковки, то все жидкости можно относить к ассоциированным. Они отличаются между собой лишь степенью ассоциации [4]. [c.196]

Физические параметры жидкости принимаются постоянными. Влияние изменения плотности на течение жидкости учитывается объемным коэффициентом расширения, входящим в выражение для подъемных сил (то есть все другие влияния изменения плотности и коэффициента расширения с температурой не учитываются.) Последнее допущение принимается в большинстве задач, посвященных исследованию этого вопроса, и детально анализируется в работе [7]. [c.190]

Почти во всех случаях величина напора в насосах или турбинах настолько мала по сравнению с модулем объемного сжатия жидкости, что изменения давления в системе в процессе кавитационных испытаний не вызывают заметных изменений плотности жидкости. Поэтому в принципе при уменьшении о до момента возникновения кавитации все параметры должны оставаться постоянными и характеристики должны быть горизонтальными. Обычно предполагают, что величина о в момент возникновения кавитации определяется экспериментально по [c.638]

Внешние силы могут быть поверхностными, т. е. действующими непосредственно на граничную поверхность данной жидкости, и массовыми, т. е. действующими на все частицы этой массы. Если данная масса жидкости однородна (плотность р одна и та же во всем объеме), то массовые силы можно называть и объемными. [c.7]

Одной из наиболее серьезных проблем экспериментального исследования двухфазных жидкостей, все еще не решенной, является создание необходимых измерительных приборов и соответствующей методики измерения. Комплекс необходимых измерительных приборов для двухфазной области должен включать прежде всего измерители термодинамических и теплофизических параметров (давлений, температур, мгновенных весовых или объемных концентраций и других параметров отдельно паровой и жидкой фаз), приборы для измерения скоростей движения частиц пара и жидкости, геометрической структуры влажного пара (формы и размера частиц разрывной фазы, расстояния между частицами), траекторий движения частиц пара и жидкости, толщины пленки жидкости, акустических свойств влажного пара, плотности потока и т. д. [c.388]

Перегруппировка частиц наиболее отчетливо проявляется в системах, в которых компоненты не растворяются. Этот процесс протекает очень быстро и он в основном и определяет усадку. При содержании жидкой фазы 25—35% (объемн.) может быть достигнута теоретическая плотность. При малом количестве жидкой фазы (не менее 5% объемн.) действует механизм уплотнения, связанный с растворением мелких частиц и осаждением вещества из расплава на крупные частицы. Этот механизм спекания наблюдается в системах, компоненты которых обладают достаточной растворимостью (твердая тугоплавкая фаза хорошо растворяется в жидкой, состоящей из более легкоплавкого компонента). Частицы могут растворяться в жидкости либо по всей поверхности, либо наиболее интенсивно в местах взаимного контакта. Последний случай наиболее вероятен. Важным условием для осуществления процесса растворения-осаждения, так же как и процесса перегруппировки, является проникновение жидкости между зернами, которое происходит при небольших значениях краевого угла смачивания. Может оказаться, что жидкость не затекает (или перестает затекать) в стыки между частицами. Это характерно для медленного уплотнения на третьей стадии, когда происходит срастание твердых частиц, подчиняющееся закономерностям твердофазного спекания. Чем больше срастаются частицы, тем более затруднено продвижение жидкости. В результате срастания частиц в спекаемом брикете образуется жесткий скелет либо в процессе уплотнения (в этом случае жидкая фаза заключена в порах скелета), либо после его завершения. Преобладание того или иного механизма уплотнения зависит от природы спекаемых компонентов, количества присутствующей жидкости, размера частиц тугоплавкой составляющей и начальной пористости брикета. [c.319]

Все задачи, рассматриваемые в книге, формулируются на основе модели идеальной сжимаемой жидкости для среды, в которой распространяется звук. Изменение состояния такой среды при распространении возмущений полностью характеризуется следующими величинами скоростью частиц v r, (), давлением р г,1) и акустическим сжатием 5 (г, t) = [р (г, I) — Ро]/ро- Здесь р и ро — соответственно плотность возмущенной и невозмущенной среды. Величина является одной из фундаментальных физических характеристик среды. Второй такой характеристикой является адиабатический модуль объемного сжатия X, связывающий изменение давления и плотности частиц среды [c.5]

Перегруппировка частиц наиболее отчетливо проявляется в системах, в которых компоненты не растворяются. Этот процесс протекает очень быстро и он в основном и определяет усадку. При содержании жидкой фазы 25—35% (объемн.) может быть достигнута теоретическая плотность. При малом количестве жидкой фазы [не менее 5% (объемн.)] в большей мере проявляется действие механизма уплотнения, связанного с растворением мелких частиц и осаждением вещества из расплава на крупные частицы. Этот механизм спекания наблюдается в системах, компоненты которых обладают достаточной растворимостью (твердая тугоплавкая фаза хорошо растворяется в жидкой, состоящей из более легкоплавкого компонента). Частицы могут растворяться в жидкости либо по всей поверхности, либо наиболее интенсивно в местах взаимного контакта. Последний случай наиболее вероятен. [c.343]

Сначала производят отдельную калибровку гидравлической и пневматической систем. Для таких устройств, как регуляторы давления, пневматические линии, клапаны, расходомеры, линии подачи топлива и калибровочные насадки, нужны кривые, показывающие перепад давления на них как функцию характеристик потока. Такие кривые строятся обычно в координатах напор — объемный расход таким образом исключается плотность жидкости как явная переменная. Характеристика всей топливной системы получается сложением характеристик отдельных элементов с кривой изменения давления в камере сгорания. Такой расчет должен быть сделан как для системы подачи горючего, так и для системы подачи окислителя (рис. 13.18). [c.460]

G и л ы м а с с о в ы е. Эти силы действуют на все частицы, составляющие рассматриваемый объем жидкости величина этих сил пропорциональна массе жидкости. В случае однородной жидкости, т. е. жидкости, имеющей всюду одинаковую плотность (р = onst), величина массовых сил будет пропорциональна также объему жидкости поэтому при р = onst массовые силы можно называть объемными силами (что мы далее и будем делать). К числу объемных сил относится собственный вес жидкости силы инерции жидкости также можно рассматривать как внешние объемные силы. Интенсивность (плотность распределения) объемных сил. в различных точках пространства, занятого жидкостью, в общем случае может быть разной. В частном случае, когда интенсивность действия объемных сил одинакова во всех точках пространства, занятого жидкостью, величина объемной силы F, приложенной к данному объему У жидкости, равна [c.17]

Изложенная выше гидродинамическая теория возникновения первого кризиса в механизме кипения жидкости привела к формуле [10. 14], показывающей, что в случае свободной конвекции жидкости, догре-той во всей своей массе до температуры насыщения, величина критической плотности теплового потока зависит только от скрытой теплоты парообразования, объемных весов пара и жидкости и коэффициента поверхностного натяжения. [c.113]

При первом методе следует учесть, что при большой разнице в плотности жидкости (газа) для различных участков (элементов) значения потери полного давления, взятые как потери энергии (мощности), отнесенные к объемному расходу [ No mlQ = Po6m] по формуле, аналогичной (1-23), зависят от того, к какому сечению канала отнесен этот объемный расход. Поэтому следует складывать потери в различных участках после приведения их к одному и тому же объемному расходу. Так, если эти потери будут приведены к расходу бо в сечении О—О, то общие потери полного давления во всей сети [c.32]

Обратимся к рассмотрению прямолинейного потока идеальипй жидкости или газа, все линии тока которого параллельны оси х, а единственная составляющая скорости и, так же как давление р, плотность р и температура Т, являются функциями х к при этом будем пренебрегать действием объемных сил. [c.152]

Следует, одпако, иметь в виду, что все эти рассуждения относятся только к несжимаемой жидкости. В случае сжимаемой жидкости постоянство объемного расхода может и не иметь места в этом случае могло бы, например, через сечение 1 втечь количество жидкости, большее, нежели количество, вытекшее за то же время через сечение 2 это не нарушило бы закона сохранения массы, так как при этом увеличилась бы плотность жидкости между сечениями i и 2 могло бы, наоборот, через сечение 2 вытечь большее количество, нежели за то же время втекло через сечение 1 это сопровождалось бы уменьшением плотнс сти жидкости (разрежением) между сечениями 1 vi 2. [c.55]

До сих пор рассматривалось объемное тепловыделение Для случая нагревания от стенки составление критерия ударного режима, аналогичного (4.11), оказывается затруднительным. Нужно учитывать эффективную толш ину прогретого слоя жидкости, распределение мош ности теплового источника между твердой стенкой и жидкостью для нестационарных условий. Удобнее ввести вместо скорость разогрева поверхности Т. Будем считать, что почти все готовые центры находятся па стенке. Их плотность, приведенную к температуре Тз, обозначим д, см . Тонкий пристеночный слой жидкости принимает температуру теплоотдаюш ей поверхности. За время т перегрев этого слоя составит [c.112]

Гидростатическое давление. На жидкость, находящуюся в покое, действуют массовые и поверхностные силы. Массовыми являются силы, действующие на все часгецы рассматриваемого объема жидкости. Это силы тяжести и инерипи. Л1ассовые силы пропорциональны массе жидкости, а для однородной жидкости, плотность которой во всех точках одинакова, — объему. Поэтому массовые силы называют еще объемными. К поверхностным относятся силы, действующие на поверхность жидкости. Это, аа-пример, атмосферное давление, действующее на жидкость в открытом сосуде, или силы трения. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...