Случай, когда силы приводятся к паре

Случай, когда силы приводятся к паре [c.56]

СЛУЧАЙ, КОГДА силы ПРИВОДЯТСЯ к ПАРЕ 101 [c.101]

МфО R =0> — случай, когда система сил приводится к паре, момент которой сообщает телу вращательное движение [c.57]

УИ 7 0 R = Q — случай, когда система сил приводится к паре. Причем в этом случае численная величина момента пары не зависит от выбора центра приведения. [c.50]

Случай, когда силовой многоугольник является замкнутым, а веревочный разомкнутым. Если силовой многоугольник, построенный для данной плоской системы сил, замкнут, а веревочный многоугольник разомкнут, то эта система сил приводится к паре сил. [c.137]

Многоугольник сил и многоугольник Вариньона замкнуты. В этом случае система сил на плоскости уравновешивается. Этот вывод вытекает из рассмотрения второго случая, так как данный случай является частным видом второго, а именно тем, когда пара сил приводится к дву.м одинаковым по модулю си.там, направленным [c.270]

Рассмотрим некоторые случаи, когда эти условия не выполняются. Предположим сначала, что ось вращения главная, но не центральная. Тогда = Jyz — O и главный момент динамических реакций относительно начала координат равен нулю, как это следует из уравнений (111.8а) и (III. 8Ь). Система динамических реакций приводится к равнодействуюш,ей. Если ось вращения — центральная, но не главная, то Хс = Ус = 0- Пз уравнений (111. 6)-видно, что главный вектор динамических реакций равен нулю. Система динамических реакций приводится к паре сил. Именно с этим случаем мы встретились в примере, рассмотренном в предыдущем параграфе. [c.406]

Может быть и такой случай, когда все реактивные силы на звене приводятся к паре сил. Не рассматривая другие частные случаи, укажем, что задача о приведении реактивных сил трудностей не представляет, надо только внимательно исследовать вопрос об отделении масс от звена и постараться свести задачу к одному из рассмотренных выше частных случаев. [c.218]

Такой случай изгиба, при котором поперечная сила в сечениях, перпендикулярных к оси балки, обращается в нуль, называется чистым изгибом. Чистый изгиб осуществим, если система внешних сил, приложенных к некоторому участку балки, приводится к парам сил (см., например, рис. 130). На практике, однако, чистый изгиб возможен лишь в случаях, когда собственный вес балки достаточно мал по сравнению с величинами приложенных к ней внешних сил и им можно пренебречь. [c.215]

Случай, когда плоская система сил приводится к одной паре [c.81]

Исключением является случай, когда 2 ( ) = О- система или приводится тогда к паре сил, или находится в равновесии. [c.46]

Сначала приводятся сравнительно простые результаты, которые справедливы, когда S является поверхностью наименьшей кривизны, т. е. плоскостью. Эти результаты иллюстрируются во многих дальнейших разделах. Тем временем отчасти аналогичные результаты для двумерного распространения в случаях, когда S является прямой, иллюстрируются здесь на примере внутренних волн, вынужденных распространяться двумерно в результате того, что они генерируются источником, который однороден в одном горизонтальном направлении (скажем, в направлении у). В силу этого в дисперсионном соотношении (24) 1 = 0, так что кривая волновых чисел (связываюш,ая к ж т при со = сОо) становится парой прямых. Для этого случая указываются также результаты, полученные с учетом вязкого затухания, и проводится их сравнение с экспериментом. [c.452]

Последним возможным вариантом является случай, когда R = О, а главный момент СС не равен нулю. В этом случае систома сил приводится к паре сил с вектором-моментом и велич1-ша момента пары сил не зависист от выбора центра приведения. [c.27]

При обтекании круглого цилиндра потенциальным потоком благодаря симметричному распределению давлений по поверхности цилиндра результирующая этих сил равна нулю (парадокс Даламбера). Следовательно, для этого случая = 0. Можно доказать, что во всех случаях безотрывного обтекания цилиндрических тел потенциальным потоком сопротивление давления равно нулю. Однако при отрывном обтекании, когда за телом образуется мертвая зона или суперкавитационная каверна (см. п. 10.2), теория потенциальных течений дает не равное нулю значение силы сопротивления давления. Так, в п. 7.12 было доказано, что при струйном обтекании пластины, поставленной нормально к потоку (см. рис. 7.30), коэффициент лобового сопротивления, являющегося в данном случае сопротивлением давления, равен 0,88. Это подтверждается опытом только в тех случаях, когда за обтекаемым телом действительнсГобразуется зона, заполненная парами или газом, в которой давление приблизительно постоянно, как это предусмотрено теорией. Но в большинстве случаев за обтекаемым телом образуется так называемый гидродинамический след, представляющий собой область, заполненную крупными вихрями, которые, взаимодействуя и диффундируя, постепенно сливаются и теряют индивидуальность. На достаточном расстоянии от тела (дальний след) образуется непрерывное распределение дефекта скоростей в потоке, близкое к распределению скоростей в струнном пограничном слое. Наличие вихрей в гидродинамическом следе приводит к понижению давления на тыльной части поверхности тела и соответствующему увеличению сопротивления давления, которое часто называют также вихревым сопротивлением. [c.391]

Когда твердое тело имеет неподвижную точку, то силы связи представляют собою реакции тех внешних тел, которые обеспечивают неподвижность этой точки. Условие отсутствия трения заключается в том, что реакции эти приводятся к одной результирующей, проходящей через неподвижную точку, без пары. Влияние трения равносильно действию пары, стесняющсй свободное вращение вокруг неподвижной точки. В том случае, когда пары нет, сумма виртуальных работ реакций приводится, как мы видим (п° 237), к работе их результирующей, приложенной к неподвижной точке эта работа равна нулю, так как точка приложения силы неподвижна. Таким образом, в согласии с леммой (п 232) работа сил связи равна нулю для всех перемещений, совместимых со связями, и потому принцип виртуальных перемещений применим к данному случаю. [c.293]

Зная параболу метацентров и величину силы, мы можем найти точку приложения силы при любом угле атаки. Возможен замечательный предельный случай, также указанный в работе, когда парабола вырождается в пару полупрямых в этом случае поддерживающая сила при всяком угле атаки проходит через неподвижную точку — фокус дегенерированной параболы. Важность параболы метацентров для изучения интегральных свойств действия сил на крыло приводит далее С.А. Чаплыгина к идее заменять, вообще говоря, весьма сложные по своим свойствам профили более простыми, но имеющими ту же параболу метацентров, как и данные профили можно, например, выбрать для всех практически пригодных профилей крыльев профили в форме дуги круга. Такие профили называются изображающими для данного крыла. Можно, наконец, выбрать изображающую дугу таким образом, что не только парабола метацентров, но и величина подъемной силы и опрокидывающий момент будут равны у данного профиля и у его изображающей дуги. Такие дуги называются главными изображающими дугами. С точки зрения изучения работы крыла как целого, нри условии его полного обтекания потоком, изучение свойств крыла вполне заменяется изучением аэродинамических свойств его главной изображающей дуги. Мы считаем эту идею чрезвычайно плодотворной по тем приложениям, которые из нее можно получить к сожалению, последующими исследователями эти глубокие идеи не были эазвиты ). [c.167]

Для разъединителей на номинальное напряжение 330 кВ и выше характерно наличие существенных люфтов в механизмах, обусловленных технологическими зазорами в кинематических сочленениях. При этом в момент соприкосновения ножей во время включения возможен случай, когда ведомая поворотная колонка находится в зоне люфта и не воспринимает вращающего момента при включении разъединителя от внутриполюс-ной передачи. Тогда включение обеспечивается приложением момента Мв от привода к одной только ведущей колонке (рис. 2-19). При отсутствии момента на ведомой колонке линия действия силы Р, осуществляющей включение разъединителя за счет момента Мв, начиная с вхождения ножа в первую пару ламелей (а = аг) и кончая включенным положением (Мв = 0), проходит через ось Oi ведомой колонки. Момент ведущей колонки и сила Р связаны зависимостью Л1в = 2аР sin аг. [c.80]

С точки зрения учета взаимодействия спариватель-ного и квадрупольного тина можно понять деление ядер на сферические и деформированные [21]. Парная короткодействующая корреляция связывает каждую пару частиц в состояние с нулевым угловым моментом со сферически симметричным распределением плотности, что приводит к сферически симметричному среднему потенциалу. При такой связи частиц выигрыш в энергии ЬЕп пА, где 2А — энергия связи одной пары, ап — число частиц в незаполненной оболочке. Квадрупольное взаимодействие дает дальнодействую-щее несферич. поле. Каждый нуклон чувствует когерентное действие всех остальных частиц и стремится приспособить свое движение к среднему несферическому полю. Выигрыш в энергии в этом случав будет 6 1/2 Л (п — 1) Р, где Р — энергия квадрупольного взаимодействия двух нуклонов. Т. о., в начале оболочки силы спаривания преобладают и ядро имеет сфери-чески-симметричную форму, а в середине оболочки, когда число частиц в незаполненной оболочке велико, их поляризующее действие приводит к появлению деформации. [c.460]

В заключение рассмотрим тот случай, когда обе части молекулы имеют более высокую симметрию, чем сама молекула, и в то же время при построении молекулы симметрия оказывается более низкой, чем симметрия молекулы. Примером может служить образование нелинейной молекулы XX2 из и Х , причем атом не лежит на оси Х . В общем случае точечной группой здесь будет в силу чего необходимо будет разложить неприводимые представления, которым иринадлежат как состояния , так и состояния Х , на неприводимые представления точечной группы С - Если, например, атом находится в 5я-состояпии и Х — в П-состоянии, как это будет иметь место в случае основного состояния системы Н + ОН, то при разложении получим неприводимые представления и Ы Ы " соответствепно, и, следовательно, молекулярными состояниями будут М, М ", Ы и А". На основании табл. 60 невозможно узнать, будет ли состояние А приводить к состоянию М, или состоянию i 2 симметричной молекулы Х 2- Аналогичное ноложение наблюдается и в других случаях. Как следует из табл. 25, в разобранном примере Н- 2 не приводит к состоянию В2, и, следовательно, М -состояние, получающееся из + П, должно соответствовать М,, поскольку известно, что основное состояние П для ОН получается из основных состояний атомов ). Такие заключения, однако, не будут справедливыми для других пар. Для несимметричных молекул, подобных НХО и НСО, такого рода неопределенность, естественно, не возникает. [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...