Плечо силы относительно центра

Модуль (числовое значение) этого вектора равен, очевидно, произведению модуля силы F на расстояние h от центра О до линии действия силы, которое называется плечом силы относительно центра О, т. е. [c.224]

У2, 5а, S, и Sg. Так как для произвольной плоской системы сил можно составить только три независимых уравнения равновесия, то производить сечение фермы нужно таким образом, чтобы при этом перерезалось не более трех стержней с неизвестными реакциями. Для определения искомых реакций стержней удобнее всего составлять уравнения равновесия в форме уравнений моментов, беря последовательно за центры моментов точки, в которых пересекаются два из трех перерезанных стержней. При этом в каждое из этих уравнений равновесия будет входить только одна неизвестная сила реакции перерезанного стержня. В тех случаях, когда плечи сил относительно центров моментов вычислить трудно, их можно находить графически, вычертив схему рассматриваемой части фермы в определенном масштабе. [c.154]

Представим себе стержень, загруженный силами Р1 и Ра (рис. 13.2). Очевидно, что деформация, вызванная каждой из сил (сжатие, рис. 13.2, а) и Рц (изгиб, рис. 13.2, б) при одновременном их действии, влияет на усилия, возникающие в поперечных сечениях от другой силы. Действительно, под влиянием силы Р стержень укорачивается и, следовательно, плечо силы относительно центра любого сечения, например, с координатой 2 = 0 уменьшается, вследствие чего изгибающий момент, вызванный силой Ра в сечении 2 = 0, также уменьшается. С другой стороны, в отсутствие силы Ра сила Р только сжимает стержень, при наличии же силы Р сила Р1, кроме того, и изгибает стержень, поскольку линия действия силы Р не совпадает с его осью из-за наличия прогиба, вызванного силой Ра. Такое взаимное влияние имеет место всегда. Однако это влияние составляет заметный процент от эффекта самостоятельного действия каждой из сил лишь при условии, что стержень достаточно гибок (велико отношение 1/Н, где / — длина, а Л — поперечный размер) и что на [c.286]

Отметим следующие свойства момента силы 1) момент силы относительно центра не изменяется при переносе точки приложения силы вдоль ее линии действия 2) момент силы относительно центра О равен нулю или когда сила равна нулю, или когда линия действия силы проходит через центр О (плечо равно нулю). [c.33]

Алгебраический момент силы относительно центра. Когда все силы системы лежат в одной плоскости, их моменты относительно любого центра О, находящегося в той же плоскости, перпендикулярны этой плоскости, т. е. направлены вдоль одной и той же прямой. Тогда, не прибегая к векторной символике, можно направления этих моментов отличить одно от другого знаком и рассматривать момент силы F относительно центра О как алгебраическую величину. Условимся для краткости так й момент называть алгебраическим и обозначать символом mo F). Алгебраический момент силы F относительно центра О равен взятому с соответс/тующим знаком произведению модуля силы на ее плечо, т. е. [c.41]

Здесь С/С — перпендикуляр, опущенный из центра моментов С на линию действия силы Р, длина которого равна плечу силы относительно С. [c.71]

Точка О, относительно которой берется момент силы, называется центром момента ОВ=1 — кратчайшее расстояние от центра момента до линии действия силы— называется плечом силы относительно данной точки знак плюс ставится в случае, если сила Р стремится повернуть плечо I против хода часовой стрелки, а знак минус — в противоположном случае (правило знаков то же, что и у моментов пар сил). Рис. 1.38 [c.33]

Отсюда следует, во-первых, что числовое значение главного момента плоской системы сил можно вычислять как алгебраическую сумму моментов этих сил относительно центра О, т. е. если А — плечи сил F , то [c.242]

В начале докажем, что в центральном поле по отношению к центру выполняется закон сохранения момента импульса (см. 19). Из определения центрального поля следует, что сила, действующая на движущуюся в нем материальную точку, всегда проходит через центр поля. Поэтому плечо силы, а следовательно, и момент этой силы относительно центра поля равны нулю. При М = 0 из уравнения (19.6) М = - следует, что вектор момента импульса оста- [c.116]

О называется произведение величины силы Р на ее плечо h относительно центра (т. е. кратчайшее расстояние от центра точки О, называемой центром момента, до линии действия силы). Численно момент равен [c.354]

SlO плечо неуравновешенной силы относительно центра Oj. [c.499]

Момент силы относительно центра О равен нулю только тогда, когда сила равна нулю или когда линия действия силы проходит через центр О (плечо равно нулю). [c.48]

Точка О. относительно которой берется момент силы, называется центром момента расстояние р центра момента от линии действия силы называется плечом силы относительно этой точки. Итак, момент силы относительно точки — это произведение силы на ее плечо. [c.44]

Изгибающий момент в сечении кривого бруса можно вычислять или по равнодействующей сил, приложенных к отсеченной части (рис. 199, а) М = / г, или по самим отсеченным силам = где /7 —плечо какой-либо силы относительно центра данного сечения (см. рис. 199 для силы Яг— плечо Р2). [c.294]

Для двухповодковых групп с двумя поступательными парами указанного разложения реакции в шарнире производить не нужно. Из геометрической суммы сил, равной нулю, для группы с двумя внешними поступательными парами (группа г ) или для звена с двумя поступательными парами группы, имеющей один внешний шарнир (группа д ), неизвестные по величине реакции в поступательных парах определяются непосредственно. Для полноты силового расчета необходимо найти еще и точки приложения реакций в поступательных парах. Последние могут быть координированы плечом реакции, которое может быть при найденной по величине реакции определено из уравнения моментов всех сил относительно центра шарнира. [c.382]

Силы, передающие крутящий момент, направлены перпендикулярно граням и действуют на небольшом плече относительно центра вала. Вследствие этого на краях граней возникают повышенные напряжения, смятия, возрастающие с увеличением числа граней, т. е. по мере приближения многогранника к окружности. [c.281]

Если на ведущее звено действует не уравновешивающая пара сил Мур, а уравновешивающая сила Рур, что зависит от конструкции устройства, соединяющего ведущее звено с валом двигателя, то линия действия этой силы, тоже определяемая конструкцией приводного устройства, заранее известна (рис. 67, в), и остается найти только величину Рур. Обозначая через Н плечо силы Рур относительно центра О, имеем [c.92]

Рассмотрим силу F, приложенную к телу в точке А (рис. 31). Из некоторого центра О опустим перпендикуляр на линию действия J силы F] длину h этого перпендикуляра называют плечом силы F относительно центра [c.32]

Введем следующее определение моментом силы F относительно центра О называется приложенный в центре О вектор mQ(F), модуль которого равен произведению модуля F силы на ее плечо h и который направлен перпендикулярно плоскости, проходящей через центр О и силу, в ту сторону, откуда сила видна стремящейся повернуть тело вокруг центра О против хода часовой стрелки (рис. 31). Согласно этому определению [c.32]

Действительно, так как момент количества движения относительно центра силы остается постоянным, то, обозначая h плечо вектора mv относительно центра силы, имеем [c.294]

При составлении суммы моментов сил относительно точки С сила Р, приложенная в центре катка О, разложена на две составляющие — горизонтальную (Р os а) и вертикальную (Р sin а), и использована теорема Вариньона. При этом, как принято всегда делать, при вычислении момента горизонтальной составляющей силы Р мы пренебрегли изменением ее плеча, считая, что оно равно радиусу катка г. [c.111]

Очевидно, что когда центр О лежит на линии действия силы, то момент силы относительно этого центра равен нулю (так как плечо равно нулю). [c.224]

Моментом силы относительно точки (центра) О называется вектор, численно равный произведению модуля силы на плечо (расстояние от центра до линии действия силы) н направленный перпендикулярно плоскости, проходящей через точку О и линию действия силы в ту сторону, откуда сила видна направленной относительно точки О против хода часовой стрелки. Если точка приложения силы F определяется радиусом-вектором г относительно точки О, то Мо Р) = гХ , т. е. момент силы равен векторному произведению вектора г на вектор Х. Проекция в тора момента силы Мо (Р) на ось называется моментом силы Г относительно оси. Момент равнодействующей силы относительно оси равен алгебраической сумме моментов сил данной системы сил относительно этой оси. [c.50]

Плечо h силы R относительно центра вала не зависит от направления силы Q. Направление силы R будет всегда по касательной к кругу с радиусом h, который носит название круга трения. [c.77]

Таким образом, опуская из какой-нибудь точки О перпендикуляр на линию действия силы F и умножая модуль силы на длину этого перпендикуляра, получим момент силы F относительно этой точки О. Знак момента будем определять, руководствуясь следующим правилом если мысленно, закрепив центр момента и действуя на плечо в направлении силы, будем поворачивать плечо против хода часовой стрелки, то момент силы относительно данного центра положителен, если же по ходу часовой стрелки, то момент отрицателен. [c.137]

Возьмем систему уравнений равновесия в виде (2.14). Выгодно за центры моментов принять опорные точки А и В, так как момент одной из искомых реакций относительно ее точки приложения будет равен нулю, и тем самым в каждое уравнение равновесия войдет только одна неизвестная величина. В данной задаче выгодно, чтобы не проводить и не вычислять значения плеч сил относительно точек А и В, разлоятть силы Р а Р на горизонтальную и вертикальную составляющие (по правилу параллелограмма) и затем применить теорему Бариньона (1.31) + д, причем sin р, [c.47]

Вращение самолета возникает под действием сил, проходящих в стороне от его центра тяжести. Вращающий эффевкт силы можно оценить быстротой нарастания угловой скорости (угловым ускорением). Угловое ускорение пропорционально произведению силы на ее плечо, т. е. на расстояние между центром тяжести самолета и линией действия силы. Это произведение называется моментом силы относительно центра тяжести самолета. Направление вращения, возникающего под действием момента, называется н а-правлением момента. [c.275]

На рис. 76 приведена схема четырехшарнирного механизма, из которой выделена двухповодковая группа АВО3, показанная на рис. 77, а. К звеньям группы приложены силы и с соответствующими плечами и относительно центра промежуточного шарнира В. [c.151]

Решение. Рассмотрим равновесие бруса АВ. На брус действуют заданная сила Р, приложенная в середине бруса, и реакции связей ,"Ni. Wj, направленные перпендикулярно соответствующим плоскостям. Проводим координатные оси (рис. 57) и составляем условия равновесия (29), беря моменты относительно центра А, где пересекакугся две неизвестные силы. Предварительно вычисляем проекции каждой из фл на координатные осн и ее момент относительно центра А, занося эти величины в таблицу при этом вводим обозначения АВ=2а, Z КАВ=у (ЛК — плечо силы R относительно центра А). [c.50]

Найдем точку пересечешт линий действия двух неизвестных сил, например S и Rj , и примем ее за центр моментов. Тогда силы S и Й,, не будут иметь моментов относительно aiovi точки К- Плечи силы и силы G найдем,опустив перпендикуляры из точки К на линии действия этих сил. Обозначим длину бруска I, тогда [c.72]

Смотреть страницы где упоминается термин Плечо силы относительно центра : [c.264] [c.29] [c.153] [c.25] [c.57] [c.392] [c.31] [c.99] [c.241] [c.718] [c.25] [c.126] [c.156] [c.492] [c.52] [c.215] [c.46] [c.75] [c.255] [c.56] [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...