Сила инерции твердого тела

Приведение сил инерции твердого тела. Согласно результатам 12, справедливым для любых сил, систему сил ннерции твердого тела можно заменить одной силой, равной R и приложенной в произвольно выбранном центре О, и парой с моментом, равным Мо- Рассмотрим несколько частных случаев. [c.347]

Следовательно, при поступательном движении силы инерции твердого тела приводятся к равнодействующей, равной R" и проходящей через центр масс тела. [c.347]

Проекции главного вектора Vx V y сил инерции твердого тела на подвижные оси координат х, у, z, связанные с твердым телом, имеют вид [c.373]

Главные моменты сил инерции твердого тела относительно подвижных осей координат х, у, г, связанных с твердым телом, записываются в форме [c.374]

Для того чтобы силы инерции твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, были уравновешены в смысле ото = 0, необходимо и достаточно, чтобы ось вращения г была главной центральной осью инерции твердого тела (р = 0, 1хг [c.374]

Работу сил инерции твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, при элементарном повороте бф вокруг оси вращения определяют формулой [c.420]

Силы инерции твердого тела а частных случаях его движения [c.354]

При использовании общего уравнения динамики необходимо уметь вычислять элементарную работу сил инерции системы на возможных перемещениях. Для этого применяются соответствующие формулы для элементарной работы, полученные для обычных сил. Рассмотрим их применение для сил инерции твердого тела в частных случаях его движения. [c.388]

Всякое твердое тело можно представить как систему материальных точек. Приложив к каждой точке силу инерции и сложив их, определяем силу инерции твердого тела. Она приложена в центре его тяжести С и равна [c.223]

Приведение системы сил инерции твердого тела, совершающего любое движение, к главному вектору / <")и к главному моменту Л1о осуществляется теми же приемами, которые изучались в статике, т. е. выбирают в этом теле произвольный центр приведения и мысленно переносят в этот центр все силы инерции параллельно самим себе, добавляя при этом каждый раз присоединенную пару. [c.727]

Чему равны главный вектор и главный момент сил инерции твердого тела [c.290]

Известно, что если силы инерции твердых тел (звеньев) условно приложить к последним, то эти силы уравновесятся с внешними, приложенными к механизму силами. Следовательно, если к механизму, кроме внешних сил (движущих и полезных сопротивлений), приложить силы инерции звеньев, то условно можно считать, что механизм находится в покое (равновесии). В этом случае для определения давлений в кинематических парах можно использовать уравнения статики, если в них включить силы инерции звеньев. Решая эти уравнения, мы определим давления в кинематических парах движущегося механизма. [c.15]

Известно, что если силы инерции твердых тел (звеньев) условно приложить к последним, то эти силы уравновесятся с внешними, приложенными к звеньям механизма силами. [c.222]

Известно, что элементарные силы инерции твердого тела (звена), имеющего сложное плоское движение, могут быть заменены результирующей силой инерции Р и моментом от сил инерции Mg. Результирующая сила инерции Р равна массе звена, умноженной на ускорение его центра тяжести, [c.223]

Найти условия, при которых силы инерции твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, приводятся к одной равнодействующей. [c.275]

Эту задачу можно решить методом кинетостатики. В результате приведения сил инерции твердого тела к центру О получается сила, равная главному вектору, и пара сил, момент которой равен главному моменту сил инерции. [c.413]

СИЛА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.120]

На основании выражения (16.6) главный вектор сил инерции твердого тела может быть найден по формуле [c.369]

Перейдем к вычислению главного момента сил инерции твердого тела. [c.369]

Эти формулы определяют главный момент сил инерции твердого тела в общем случае его движения. Если тело имеет неподвиж-. ную точку, то за полюс следует выбрать эту точку. [c.370]

Подставив эти значения в формулы (16.11) и принимая во внимание, что С0г = >, получим проекции главного момента сил инерции твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси [c.370]

Для определения силы инерции твердого тела (рис. 185) надо геометрически просуммировать силы инерции всех его точек. Для произвольной точки А массой имеем [c.327]

Следовательно, сила инерции твердого тела равна массе всего тела, умноженной на ускорение центра тяжести тела, и направлена в сторону, противоположную направлению ускорения центра тяжести. Точка приложения силы инерции тела устанавливается в зависимости от вида движения. [c.327]

Момент сил инерции твердого тела, которое совершает вращательное движение относительно неподвижной оси, равен произведению момента инерции тела относительно оси вращения на угловое ускорение, взятому с противоположным знаком. [c.214]

Твердое тело, находившееся в покое, приводится во вращение вокруг неподвижной вертикальной оси постоянным моментом, равным М при этом возникает момент сил сопротивления М, пропорциональный квадрату угловой скорости вращения твердого тела М = аш . Найти закон изменения угловой скорости момент инерции твердого тела относительно оси вращения равен ]. [c.278]

Таким образом, при вращении твердого тела, имеющего плоскость материальной симметрии, вокруг оси, перпендикулярной к этой плоскости, силы инерции точек тела приводятся к равнодействующей силе, лежащей в плоскости симметрии. Модуль и направление этой силы определяются формулой (109.3), а расстояние от ее линии действия до точки пересечения оси вращения с плоскостью симметрии-формулой (109.5). [c.287]

В обратных задачах цо заданным моменту инерции твердого тела относительно оси вращения и моментам внешних сил относительно этой оси определяется уравнение вращения твердого тела ср =/(/). При этом должны быть заданы начальные условия движения положение и угловая скорость твердого тела в начальный момент времени, т. е. [c.208]

Главный вектор и главный момент сил инерции твердого тела. Из равенств (99) следует (см. 47), что систему сил инерции твердого тела можно заменить одной силой, равной Л" и приложенной в центре О, и парой с моментом, равным Мо- Главный вектор системы сил, как известно, не зависит от центра приведения и может быть вычислен заранее. Так как —m Wu, то, прини- [c.428]

Твердое тело, подвешенное на упругой проволоке, совершает крутильные колебания под действием внешнего момента nis г = т.0 os pt, где то и р — положительные постоянные, гг — ось, направленная вдоль проволоки. Момент сил упругости проволоки Шупр г = —сф, где с — коэффициент упругости, а ф — угол закручивания. Момент инерции твердого тела относительно оси г равен /г- Силами сопротивления движению пренебречь. Определить уравнение движения твердого тела в случаях 1) р, [c.283]

К системе сил инерции точек твердого тела можно применить метод Пуансо —метод приведения сил к некоторому центру, рассмотренный в статике (ем. ч. I Статика , 27). В динамике за центр приведения сил инерции выбпрагот обычно центр масс тела С. Тогда в результате приведения получится сила Ф, равная главному вектору сил инерции точек тела, и пара сил с моментом М равным главному моменту сил инерции относительно центра масс [c.284]

Таким образом, если твердое тело, имеющее плоскость материальной симметрии, движется параллельно этой плоскости, то силы инерции точек тела приводятся к силе, приложенной в центре масс и равной главному вектору сил инерции, и к паре сил, лежащей в плоскости симметрии, величина момента которой определяется срормулой (109.7). [c.289]

В прямых задачах по заданному моменту инерции твердого тела относительно оси вращения и закону вращения твердого теласр=/(<) определяется главный момент относительно этой оси внешних сил, приложенных к твердому телу. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...