Взаимодействие свободной струи со стенкой

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ СВОБОДНОЙ СТРУИ СО СТЕНКОЙ [c.54]

В рабочих камерах печей потоки газов набегают на стены, под и свод, деформируются, оказывая то или иное давление на кладку следствием этого является фильтрация газов через отверстия и щели кладки. Рассмотрим, прежде всего, взаимодействие свободной струи с плоской стенкой в неограниченном пространстве. [c.54]

Взаимодействие свободной струи со стенкой [c.55]

Рис. 1.26. Схема взаимодействия свободной струи с криволинейной стенкой

Резюмируя все вышесказанное о взаимодействии струи и стенки, можно констатировать, что деформация при натекании струй на стенку существенно отличается от деформации при соударении свободных струй. [c.59]

Струя, распространяющаяся в элементах с плоскими рабочими камерами, взаимодействует со стенками камер и жидкостью окружающего пространства. Хотя схемы распространения струй в камерах реальных элементов отличаются разнообразием пограничных условий, тем не менее все они имеют много общего со схемой распространения струи в плоском канале [26]. В отличие от свободной струи характеристики ограниченной струи в плоском канале будут зависеть не только от числа Ке, но и от геометрических размеров канала и шероховатости его стенок. [c.91]

В 11 было показано, что при взаимодействии свободных, не стесненных стенками струй угол а, которым определяется направление результирующего потока (рис. 12.1, а), может быть найден из уравнения [c.125]

Применение газовых вытеснительных схем опорожнения (когда жидкость движется к сливному отверстию под давлением газа, непрерывно поступающего в сосуд) является причиной еще больших возмущений поверхности. Какие бы ни применялись конструкции вводных газовых устройств, скорость распространения газа по свободному объему сосуда переменна и в некоторой части объема превышает скорость движения уровня жидкости. Взаимодействие газовых струй и жидкости вызывает перемешивание, может способствовать образованию воронки и развитию волн на поверхности жидкости. При использовании сжиженных газов у стенок сосудов и по поверхности возможно вскипание, что еще больше искажает уровень. [c.231]

Картина значительно изменяется, если ограждающие поток стенки удалить на значительное расстояние (Пс <0,1). Поток эжектируемого воздуха имеет явно выраженные градиенты скорости в обоих направлениях подобно свободной струе и отличающиеся от последней увеличением количества движения за счет сил межкомпонентного взаимодействия. Ввиду беспрепятственного подтекания окружающего воздуха внешней замкнутой циркуляции воздуха практически не наблюдается. В случае емкого желоба (0,1 < Пс < 1), в отличие от случая свободной струи, возникают восходящие замкнутые циркуляции, обеспечивающие подпитку струи эжектируемого воздуха. [c.45]

В струйных элементах указанные ограничивающие стенки располагаются обычно в том месте, куда при свободном соударении направлялась бы обратная струя, состоящая из частей струй постоянной массы и эжектированных по внутренним границам взаимодействующих струй масс жидкости. [c.133]

При вдуве в бак осевой струи ее взаимодействие с поверхностью жидкости протекает по известным законам для турбулентной струи, набегающей перпендикулярно на стенку (рис. 8.И). Движение газа у стенки при осевом вдуве обусловлено вторичными отраженными от зеркала жидкости потоками, фор.мирую-щими у стенки кольцевую полуограниченную струю, направленную вверх. Распространению движений этой струи противодействует свободная конвекция, причем тем существеннее, чем сильнее рассматриваемый слой газа отдален от поверхности жидкости. Непосредственного воздействия струи на стенку нет. Движение газа у границ газовой подушки протекает более интенсивно с увеличением скорости и температуры газа на входе и уменьшением расстояния от среза инжектора до зеркала жидкости. [c.212]

В открытой рабочей части (рис. 1.1.4, а) удобно проводить визуальные наблюдения — она обеспечивает свободный доступ к модели при ее установке. Однако в такой рабочей части велики потери кинетической энергии потока, вызванные взаимодействием струи с окружающим воздухом, что приводит к необходимости увеличения мощности привода. В аэродинамической трубе с открытой рабочей частью исключена опасность запирания трубы (см. 1.3). Это дает возможность использовать модели большего размера, чем в случае применения рабочей части, ограниченной стенками. [c.10]

По аэродинамическим эффектам струйные элементы пневмоники разделяются на элементы, в которых используются характеристики одиночных струй, взаимодействие свободных струй, свойства пристеночных течений (эффект отрыва потока от стенки и др.), турбулизация течения в основной струе под воздействием управляющего давления, завихривание струй, эффект смещения радиальной струи, образующейся при соударении встречных осесимметричных струй, эффект фокусирования струй, свойства сверхзвуковых течений. [c.16]

Различие между этими процессами состоит в том, что течение газов в начальном участке свободной струи происходит без воздействия внешних сил, т. е. при сохранении суммарного импульса потоков, в то время как при ускорении в сверхзвуковом сопле вследствии силового взаимодействия с его стенками суммарный импульс потока может измениться. В первом случае сверхзвуковой поток в сечении запирания существенно перерас-ширен в центральной части потока статическое давление значительно ниже, а скорость соответственно выше, чем на границе струи. [c.535]

Путем сопоставления значений коэффициентов теплоотдачи, вычисленных по формуле ( 111-45), с измеренными, установлено, что последние оказываются значительно больше первых, при некоторых условиях, в два и более раз. Высказано предположение о том, что такая большая разница между вычисленными и измеренными коэффициентами теплоотдачи обусловлена влиянием свободной турбулентности, натекающего потока газа на процесс переноса теплоты в пристеночном пограничном слое. Различают пристеночную турбулентность, возбужденную неподвижной стенкой, причем стенка оказывает на турбулентность постоянное влияние, и свободную турбулентность, которая возникает при отсутствии твердых стенок. Свободная турбулентность в струях возникает в результате взаимодействия струи с окружающей средой. Турбулентность в струях анизотропная, т. е. ее систематичес-ские характерные особенности зависят от направления. [c.186]

Модель турбулентной вязкости, введенная Буссинеском, хорошо себя зарекомендовала для описания свободных турбулентных течений, например осесимметричных струй [144]. Однако если для турбулентной струи Шлихтинга предположение о постоянстве турбулентной вязкости представляется естественным из-за узости области струи, то для течения, поронаденного взаимодействием вихревой нити с плоскостью, вихревую вязкость более реально считать переменной — нулевой на плоскости и максимальной на оси. То же самое можно сказать, например, о течении, порожденном затопленной струей, вытекающей из отверстия в плоской стенке. Опытные данные [21, 256] свидетельствуют о том, что турбулентной является лишь узкая приосевая коническая зона, тогда как во внешней области турбулентность практически отсутствует. [c.144]

В этом случае в точке А начала свободной границы струи образуется центрированная волна разрежения ABD (в плоскости годографа ей соответствует дуга эпициклоиды BD). В области B D эта волна взаимодействует с линией симметрии течения (как с жесткой стенкой), образуя отраженную волну разрежения Прандтля—Майера D FE (в плоскости годографа области взаимодействия соответствует треугольник B D, а отраженной волне разрежения—дуга эпициклоиды D ). Отраженная волна взаимодействует со свободной поверхностью в области EFEi (в плоскости годографа участку свободной поверхности ЕНЕ соответствует дуга окружности EHE,, двум [c.316]

Обратимся теперь к истечению струи в пространство с более высоким давлением (при этом говорят об истечении перерасширен-ной струи). В этом случае в точке начала свободной границы образуется скачок уплотнения (рис. 3.15.12). Если повышение давления в окружающем пространстве сравнительно невелико, то интенсивность образующегося скачка тоже невелика и при взаимодействии скачка с линией симметрии (как с жесткой стенкой) происходит его [c.317]

При равномерном вдуве в замкнутой полости практически по всему сечению бака течение газа направлено вниз до взаимодействия с поверхностью жидкости, причем амплитуда образуемых на поверхности жидкости волн примерно в два раза меньше, чем при осевой струе. Течение газа от инжектора типа полусфера непосредственно воздействует на стенку, и это воздействие, по-видимому, будет усилено свободной конвекцией. С увеличением расхода газа на входе при равномерном наддуве у границ газовой подушки реализуются большие значения скоростей. У поверхности жидкости на движение газа оказывает влияние волнообразование. Как и при осевом на,ддуве, взаимодействие газа с по- [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...