Группа каменной соли

ГРУППА КАМЕННОМ СОЛИ [c.46]

Кристалл одного вещества заменить кристаллом другого. Явлению этому можно дать полное количественное истолкование, если допустить, что рентгеновские лучи суть волны, испытывающие дифракцию на пространственной решетке, каковой является кристалл. Действительно, кристалл представляет собой совокупность атомов, расположенных в виде правильной пространственной решетки. Расстояние между атомами составляет доли нанометров (для кристалла каменной соли, например, расстояние от Ыа до С1 равно 0,2814 нм). Каждый атом решетки становится центром рассеяния рентгеновских волн, когерентных между собой, ибо они возбуждаются одной и той же приходящей волной. Интерферируя между собой, эти волны дают по известным направлениям максимумы, которые вызывают образование отдельных дифракционных пятнышек на фотографической эмульсии. По положению и относительной интенсивности этих пятнышек можно составить представление о расположении рассеивающих центров в кристаллической решетке и об их природе (атомы, атомные группы или ионы). Поэтому явление дифракции, будучи важнейшим и непосредственным доказательством волновой при- [c.408]

Громадное большинство оптически изотропных тел обладает статистической изотропией изотропия таких тел есть результат усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Отдельные молекулы или группы молекул могут быть анизотропны, но эта. микроскопическая анизотропия в среднем сглаживается случайным взаимным расположением отдельных групп, и макроскопически среда остается изотропной. Но если какое-либо внешнее воздействие дает достаточно ясно выраженное преимущественное направление, то возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению анизотропии. Не исключена возможность и того, что достаточно сильные внешние воздействия могут деформировать даже вначале изотропные элементы, создавая и микроскопическую анизотропию, первоначально отсутствующую. По-види-мому, подобный случай имеет место при одностороннем сжатии каменной соли или сильвина (см. 142.) Достаточные внешние воздействия могут проявляться и при механических деформациях, вызываемых обычным давлением или возникающих при неравномерном нагревании (тепловое расширение и закалка), или осуществляться электрическими и магнитными полями, налагаемыми извне. Известны даже случаи, когда очень слабые воздействия, проявляющиеся при течении жидкостей или пластических тел с сильно анизотропными элементами, оказываются достаточными для создания искусственной анизотропии. [c.525]

Среднеабразивные (группа Су. песок, каменная соль, каменный уголь, антрацит, щебень, цемент Менее 10 Юч-60 60- 160 Более 160 3.0 3.0 3.0 4.5 3.0 3.0 3.0 4,5 3.0 3.0 3.0 4.5 2,0 3.0 3.0 3.0 2,0 2.0 3.0 3.0 1.5 [c.57]

В условиях второй группы над продуктивной зоной располагается также пластичная покровная каменная соль (при толщине 100 м). [c.383]

Ко второй группе относятся диэлектрики, обладающие одновременно электронной и ионной поляризациями. В эту группу входят преимущественно кристаллические диэлектрики с плотной упаковкой ионов, например кварц, слюда, каменная соль, корунд, рутил, перовскит. [c.30]

Добыча П. с. Способы добычи П. с. в зависимости от характера месторождений ее можно разделить на два вида—добыча каменной соли и добыча соли из растворов ее последний вид распадается на три группы добыча из соляных озер, из соляных источников и из морской воды. [c.419]

Математическая формулировка правил отбора находит физические приложения при определении интенсивности процессов перехода. Именно здесь, при интерпретации или предсказании оптических спектров, можно применить весь предшествующий анализ. Применение методов теории групп к динамике кристаллической решетки иллюстрируется на примерах определения энергии и симметрии колебательных состояний, а также анализа оптических спектров решетки кристаллов, имеющих структуру алмаза (алмаз, кремний, германий), и кристаллов со структурой каменной соли (хлористый натрий). Приводятся примеры задач для совершенных кристаллов й для кристаллов с точечными дефектами. [c.16]

Мы применим этот метод в 129, 130 для получения коэффициентов приведения для пространственной группы кристалла с симметрией каменной соли. Чтобы продемонстрировать практическое удобство этого метода, будет рассмотрен конкретный пример. [c.148]

Подведем итог. Работу по вычислению правильных линейных комбинаций для О можно облегчить, либо используя операторы проектирования, либо прямым определением и. Мы проиллюстрируем это ниже, когда в т. 2, гл. 3 (в частности, в 20) будем анализировать пространственную группу алмаза и каменной соли. [c.296]

НОЙ группы. Ниже будут приведены примеры такого анализа для групп симметрии алмаза и каменной соли. [c.349]

Теория пространственных групп алмаза и каменной соли [c.101]

Чтобы полностью определить рассматриваемые пространственные группы, необходимо перечислить представителей смежных классов. Для решетки каменной соли это сделать не- [c.104]

Чтобы разложить остальные произведения для решетки каменной соли, необходимо получить все правила отбора по волновому вектору. Последние (одинаковые для пространственных групп алмаза и каменной соли) приводятся в табл. 15—17 для обычных и симметризованных произведений. [c.127]

В табл. А1—АП приложения А даются полные сведения о коэффициентах приведения для обычных произведений и симметризованных квадратов и кубов неприводимых представлений пространственной группы решетки каменной соли 01- Все эти коэффициенты получены методом линейных алгебраических уравнений. [c.127]

Две пространственные группы, для которых будет дан подробный анализ, — это группа алмаза fd3m, 0 и группа каменной соли РтЗт, 0, В обоих случаях кубическая симметрия позволяет в качестве естественного базиса взять тройку ортогональных векторов поэтому наиболее простым оказывается представление ф в виде матрицы в декартовых координатах. [c.38]

Подобная ориентация нередко наблюдается в веществе под действием междумолекулярных сил (кристаллы) иногда же она может возникать под влиянием внешних воздействий (искусственная анизотропия). Конечно, возможно также сохранение изотропных свойств и у кристаллических тел, т. е. при некотором регулярном расположении атомных групп. Так, например, кристаллы каменной соли или сильвина, представляющие собой,Гкак уже упоминалось) кубическую решетку, построенную из ионов Ка (или К ) и СК, являются в первом приближении оптически изотропной средой ). Причина состоит в том, что иокы, из которых построена решетка, сами по себе обладают изотропными свойствами, а благодаря их симметричному расположению в узлах кубической решетки воздействие окружающих частиц также оказывается не зависящим от направления. Если деформировать кристалл каменной соли или сильвина, например сжимая его в одном направлении, то нарушается симметрия в расположении ионов и кристаллы становятся двоякопреломляющикш. [c.496]

Второй том посвящен теории колебаний кристаллической решетки и ее оптическим свойствам — инфракрасному поглощению и комбинационному рассеянию. С позиций теории симметрии проанализирован вопрос о критических точках функции распределения частот, определяющих особенности оптических спектров. Специальное внимание уделено анализу симметрии по отношению к обращению времени. Обсуждаются свойства симметрии ангармонических силовых постоянных, дипольных моментов и поляризуемостей высших порядков. Центральное место в этом разделе занимает обсуждение поляризационных эффектов в рассеянии света. Во втором томе рассматривается также применение всех результатов к кристаллам со структурой каменной соли и алмаза, представляющим собой важные примеры симморфной и несимморфной пространственных групп. Завершается книга кратким анализом роли эффектов, обусловленных нарушением симметрии, дефектами или внешними полями. [c.6]

Книга построена следующим образом. В 1—65 описываются структура, неприводимые представления и коэффициенты Клебша — Гордана для кристаллических пространственных-групп. В 66—ПО теория кристаллической симметрии с учетом сопредставлений применяется к классической динамике решетки. В 111—118 и в т. 2, 1—6 приводится квантовая теория колебаний кристаллической решетку и теория инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света. Здесь же в общем виде показана полезность применения теоретико-группового анализа к задачам такого типа. Наконец, в т. 2, 7—36 дается детальное применение общей теории к оптическим спектрам инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света для диэлектриков со структурой алмаза и каменной соли (пространственные группы 0 и 0 ). Даны примеры идеальных и неидеальных кристаллов обоих типов. [c.10]

Хотя эти темы взаимосвязаны, мы стремились, чтобы рассмотрение каждого вопроса в настоящей книге было в достаточной мере законченным, так что вся книга достаточно самостоятельна по содержанию. Вводный материал, включающий обзор темы, ссылки на литературу и последовательное введение обозначений, излагается на среднем по трудности уровне. Как это характерно для наиболее активно развивающихся направлений физики, в которых ведутся интенсивные исследоБання, различные аспекты теории и ее применений разработаны в разной степени, и это обстоятельство проявилось в ряде мест в книге. Подробно излагая различные аспекты теоретического анализа, мы стремились осветить трудный и интересный вопрос о степени общности методов, что в случае необходимости должно облегчить рассмотрение других пространственных групп. Иллюстрация применения методов на кристаллах со структурой алмаза и каменной соли преследует как методические, так и педагогические цели, а также обусловлена важной ролью этих двух типов кристаллических структур в современных исследованиях, которая, по-видимому, сохранится и в будущем. [c.17]

В этой главе мы применим общую теорию пространственных групп к двум структурам — алмаза и каменной соли, — представляющим в настоящее время наибольщий интерес как с точки зрения теории, так и в экспериментальном отнощении. Эти группы, помимо того интереса, который они представляют сами по себе, могут служить также прототипами при изучении любой несимморфной или симморфной пространственной группы. [c.101]

Для иллюстрации рассмотрим для рещетки каменной соли [66, 67] вычисление системы характеров неприводимых представлений полной группы, соответствующей звездам Г, Х, Ь. Благодаря особым свойствам правил отбора для этих звезд оказывается возможным изучить целый ряд процессов, используя только эти системы характеров. Для изучения оптических процессов, связанных с другими звездами, канонические векторы которых перечислены в табл. 3, нам понадобятся при вычислении различных матричных элементов также полные матрицы этих неприводимых представлений. Для таких случаев мы представим результаты в форме таблиц правил отбора. [c.106]

Полезно заметить (имея в виду изучение в дальнейшем несимморфной структуры алмаза), что в случае симморфной пространственной группы типа каменной соли наиболее экономный способ полного описания неприводимых представлении заключается в задании характеров только представителей смежных классов (чистых поворотов). Для получения характеров общего элемента пространственной группы (включая трансляцию) мы видоизменим (9.16) следующим образом [c.110]

Пространственная группа алмаза Он несимморфна представители смежных классов для нее даны в (8.6). Поскольку группой трансляции, как и для Он, является гранецентрированная кубическая группа 3 , полный набор волновых векторов, для которых ищутся неприводимые представления, а также зона Бриллюэна (фиг. 3) те же, что и для каменной соли. Следовательно, данные табл. 1—3 могут использоваться без всяких изменений. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...