Условия проявления нелинейных эффектов

УСЛОВИЯ ПРОЯВЛЕНИЯ НЕЛИНЕЙНЫХ ЭФФЕКТОВ [c.31]

В поглощающей среде условия проявления нелинейных эффектов изменяются, поскольку диссипативные процессы могут конкурировать с нелинейными. Для того чтобы выяснить, при каких значениях параметров нелинейность будет существенна, а при каких — нет, оценим относительную величину различных членов в уравнении (4.3). Пусть при а = О был задан гармониче- [c.196]

Величина Ке называется акустическим числом Рейнольдса. Когда Ке 1, нелинейные эффекты преобладают над диссипативными. В противоположном случае (Ке 1) условия проявления нелинейных эффектов менее благоприятны. Для того чтобы конкретизировать эти общие утверждения и более точно оценить область расстояний 2 и область значений параметров, при которых нелинейные эффекты четко выражены, нужно решить (4.3) и проследить за поведением волны во всей области распространения О < 2 < оо. [c.197]

Оба дополнительных условия связаны с необходимостью учета нелинейного взаимодействия оптического излучения с веществом. При большой мощности оптического потока (10 Вт/см ) возникают многофотонные эффекты, приводящие к пробою в газах спектроскопические эффекты насыщения, вызывающие частичное просветление газов эффекты самофокусировки оптических пучков, вызываемых зависимостью коэффициента преломления среды от мощности потока излучения и др. При малой длительности оптических импульсов (10 с) либо изменяются условия для проявления нелинейных эффектов, либо возникают новые явления, приво дящие к отклонению ослабления от закона Бугера. [c.149]

Форма функции V (у) имеет качественно различный вид для случаев В I и В <. I. При В 1, что соответствует слабым проявлениям нелинейных эффектов (при этом условие (IV.2.11), вообще говоря, нарушается), выражение (1У.3.5) сводится к выражению V = v ,th] y/2Bt), характерному для структуры скачка в обычной вязкой среде (рис. 1У.З, а). При уменьшении/) (при/) 1) форма скачка уплотнения становится несимметричной относительно среднего уровня (рис. 1У.З, б), а при /) С 1 функция V (у) вообще становится неоднозначной (рис. 1У. 3, в). Ввиду физической абсурдности такого положения нужно ожидать, что решение приобретает в этом случае разрывный характер. [c.93]

Расстройка групповых скоростей является дисперсионным эффектом первого порядка и, как правило, доминирует над дисперсионным расплыванием импульсов. Тем не менее существует ряд важных случаев нелинейного взаимодействия волн, протекающего в условиях группового синхронизма. С одним из таких случаев мы столкнемся в 3.6, рассматривая комбинационное преобразование частоты сверхкоротких импульсов в волоконных световодах. Здесь в процессе генерации стоксова импульса принципиальную роль играет совместное проявление дисперсии групповой скорости и фазовой само- и кросс-модуляции взаимодействующих волн. Яркое проявление этих эффектов — генера- [c.111]

Среди нелинейных эффектов теплового самовоздействия самый низкий порог по мощности имеют эффекты стационарного самовоздействия, поэтому их влияние на распространение лазерных пучков в незамутненной атмосфере является наиболее сильным. Характер проявления нелинейных искажений лазерных пучков, существенно зависит от режима источников излучения, геометрии пучков, метеорологических условий на атмосферной трассе. Выбор оптимальных условий распространения, применение программного и адаптивного управления параметрами пучка способны существенно улучшить качество передачи лазерной энергии в атмосфере. [c.60]

Рассмотрим относительную роль зтих факторов в простейшем случае Ш10СКИХ волн и выясним условия проявления нелинейных эффектов, приводящих к накапливающимся нелинейным искажениям профиля волны. В соответствии с результатами первой главы будем исходить из комбинированного эволюционного уравнения (уравнение Кортевега—де Вриза-Бюргерса, или КдВБ), учитывающего все три фактора - нелинейность, диссипацию и дисперсию [c.31]

Поскольку определение распределения напряжений на различных резонансных режимах требует размещения и опроса большого числа тензорезисторов, то такой эксперимент реально осуществим на невращающемся рабочем, колесе. Здесь возможны свои трудности, которые обусловлены повышенной вероятностыа подвижек в стыках различных деталей нев1ращающегося рабочего колеса (замки крепления лопаток, стыки по полкам и т. п.). Это способно понижать возбудимость конструкции iB результате возрастания демпфирования в ней, вызывать усиленное проявление нелинейных эффектов н т. п., что в рабочих условиях может отсутствовать или проявляться в существенной меньшей мере. [c.208]

Наиболее общим проявлением нелинейности пластической деформации служит волновой характер ее развития. Физика волнового характера пластического течения, развитая Паниным и др. [214, 215], обусловлена особенностями вовлечения в деформацию множественного скольжения, являющегося аккомодационным процессом. Поэтому этот эффект на макроуровне проявляется наиболее четко на стадии деформационного упрочнения. Возникновение волн деформации в условиях множественного скольжения связано с тем, что в любой точке деформируемого твердого тела в заданный момент времени протекает только один вид скольжения — либо первичное, либо вторичное (аккомодационное). Их чередование и обусловливает образование волны сдвиговой деформации. Экспериментально показано, что аккомодационное множественное скольжение зарождается только на границах разделов, включая боковую поверхность образца, так что для корректного описания пластической деформации твердого тела необходим учет зависящих от времени релаксационных потоков деформационных дефектов. Ермишкин и Кулагин [216] наблюдали эффекты самопроизвольных колебаний при деформировании микрообразцов из титановых сплавов и стали в колонне ВЭМ. [c.121]

В главе 4 систематизированы современные знания по проблеме нелинейного распространения лазерного излучения в аэрозольной атмосфере (облаках, туманах, твердофазных дымках) в условиях проявления эффектов регулярного и взрывного разрушения капель и нагрева межкапельной среды, эффектов нелинейного светорассеяния в пылевых дымках и химически реагирующем углеродном аэрозоле. [c.6]

Результаты, соответствующие параметрам рис. 12.3, обобщены на рис. 12.4 как с учетом ЗПЭ, так и без него. Из этого рисунка видно. Рис. 12.3. Модуляция линии что так же, как и раньше, дозу можно заме-резиста в сечении ступеньки нить временем проявления, что практически не влияет на результат процесса. Высокая отражательная способность алюминия ухудшает возможность контроля ширины линии в обычных рабочих условиях (факт, хорошо известный экспериментаторам). При этом начинают играть роль стоячие волны, и малые значения освещенности в минимумах в сочетании с нелинейностью резиста обусловливают очень большие времена проявления и/или большие дозы. Следовательно, 0Пщ (ЗПЗ) этот эффект начинает сильно сказываться в поперечном направлении. Эти глубокие минимумы в случае с алюминием также важны для процесса расчета точки расчетной сетки должны присутствовать в каждом минимуме и максимуме. Ситуация может быть улучшена за счет использования метода ЗПЭ, особенно в отношении параметра СВ, а также параметра й (см. рис. 12.3). Без ЗПЭ ширина линии в 1,5 мкм сокращается до неприемлемого значения 0,2 мкмв горловине, тогда как эффект ЗПЭ увеличивает это значение до [c.330]

Не повторяя подробно весь алгоритм расчета, отметим здесь лишь основные его этапы, а также укажем на некоторые исходные предпосылки и особенности задания граничных условий. Сжатие резинового бурта оболочки происходит при сближении двух жестких штампов. Предполагается, что весь объем деформируемого в узле зашемления материала может смещаться лишь в направлении от оси муфты. Возникающие при этом силы трения подчиняются закону Кулона. Напряженное состояние бурта оболочки при сближении штампов рассматривается как осесимметричное при этом матрицы жесткости кольцевых конечных элементов, на которые в процессе решения задачи разбивается бурт оболочки, определяются согласно зависимости (1.25). В общем случае поверхности штампов (фланца полумуфты и прижимного кольца) могут иметь конфигурацию, отличную от ответных поверхностей бурта оболочки. При проведении расчетов задача о нагружении бурта оболочки решалась методом сил, поскольку он обеспечивает большую точность, чем метод перемещений, хотя алгоритм расчета в этом случае оказывается более сложным. Процесс нагружения бурта оболочки во избежание ошибок, связанных с проявлением эффектов конструкционной и геометрической нелинейностей, разбивался на ряд последовательных шагов. В пределах каждого шага с помощью итерационной процедуры устанавливались величины и характер распределения нормальных и касательных сил на контактной поверхности бурта. Суть итерационной процедуры состоит в следующем. Задается шаговое сближение штампов путем задания новых значений координат точек поверхности штампов, а также начальная система распределенных нормальных и касательных сил, которая в каждой узловой точке на поверхности контакта бурта дает составляющие Fri и F i (рис. 5.2). [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...