Отражение от плоского зеркала

Отражение от плоского зеркала [c.181]

Орт А направления луча, отраженного от плоского зеркала или преломленного плоскостью, равен [c.415]

Временные спектры флуктуаций интенсивности отраженной от плоского зеркала сферической волны изображены на [c.195]

Рис. 9.10. Дифракция. Щель шириной В создаст угловой разброс л Ю. Пучок, пройдя расстояние Ь, расширяется до W L K D. а) Пучок, созданный точечным источником и параболическим зеркалом, б) Пучок, созданный плоской волной, проходящей через отверстие в непрозрачном экране, в) Пучок, созданный плоской волной, отраженной от плоского зеркала, г) Пучок, испущенный плоским излучателем, все части которого колеблются в фазе.

Рис. 1. Отражение от плоского зеркала 5 а — плоской волны I б — сферической волны 2] 4 — фронт отражённой плоской волны 5 — фронт отражённой сферической волны.

В схеме с дифференциальным включением приемников (рис. 246) излучение от источника 1 после отражения от плоских зеркал 2 и 2 поступает в объектив 3 измерительной ветви, в которой установлен исследуемый объект , и в объектив 3 эталонной ветви. Для изменения потока излучения в эталонной ветви устанавливается компенсатор 5—5 с переменным коэффициентом пропускания (или диафрагма переменного диаметра). Объективы 6 и б концентрируют излучение соответственно на приемниках 7 и 7. В схеме используется встречное включение цепей приемников, что исключает реакцию при одинаковых потоках излучения, поступающих на приемники. По шкале клинового компенсатора снимается значение измеряемой величины. [c.317]

Вывести из принципа Ферма закон отражения света от плоского зеркала и показать, что в данном случае время минимально. [c.867]

Моду открытого резонатора можно представить в виде двух световых пучков, распространяющихся в противоположных направлениях вдоль оси резонатора и переходящих друг в друга при отражении от его зеркал. Фазовая скорость света для этих пучков зависит от распределения поля в их поперечном сечении и, вообще говоря, не равна фазовой скорости для однородной плоской волны и = с/р, (ц — показатель преломления среды, заполняющей резонатор). Резонансная частота колебаний определяется требованием, чтобы на длине резонатора укладывалось целое число полуволн. [c.283]

Рис, 1. Отражение от плоеного зеркала if <г — плоской волны 1, б — сферической волны г 4 — фронт отражённой плоской волны J — фронт отражённой сферической волны. [c.84]

Проследим теперь за поведением волн здесь это вполне можно делать в рамках геометрического приближения. Очевидно, после первого отражения от вогнутого зеркала внутри резонатора остается часть сечения каждой волны, равная 1/Л/ сами же волны из сферических становятся плоскими с направлениями распространения, наклоненными по отношению к оси на углы /X/(2Mz), тХ1(2Ма). Хотя функции, описывающие эти волны, уже не ортогональны внутри области определения, но ввиду случайности исходных фаз общая мощность остается примерно равной сумме мощностей, переносимых каждой волной, и, таким образом, на этом этапе уменьшается в раз. Учтя число волн, получаем, что ширина всего диапазона углов, т.е. суммарная расходимость излучения, составляет 2al(Mf2). [c.173]

Теперь соответствующими приборами возможно разделить поток света на два потока, которые затем могут быть вновь соединены. Эти два потока могут в результате распространяться от двух различных изображений /j и /j одного и и того же источника. Такие потоки будут обычно удовлетворять условиям интерференции. Если потоки претерпевали отражения только от плоских зеркал, — разности [c.78]

Рис. 7. Отражение от зеркальных систем в сходящемся ходе лучей а — общий случай отражения б — от плоского зеркала в — от углового и тройного зеркала

Фиг. 91. Отражение луча от плоского зеркала.

Свет от источника I с помощью конденсора Ь проецируется на входную диафрагму 5 и затем расходящимся пучком падает на полупрозрачное плоское зеркало Р. Отражаясь от зеркала Р, свет также расходящимся пучком падает на сферическое зеркало М. Сходящийся пучок лучей, отраженный от сферического зеркала, попадает на полупрозрачную пластину Мо и после раз- [c.158]

Динамическая голограмма получается при взаимодействии волны ]Х и, плоской опорной волны Я и встречной по отношению к последней волны (волна Я получается при отражении света от плоского зеркала М). [c.408]

Пучок лучей, отраженный зеркалом 21, проходит через компенсатор 24, состоящий из плоскопараллельной пластины и двух клиньев (неподвижного и подвижного), которые образуют плоскопараллельную пластину. Отразившись от зеркала 25, пучок лучей падает на разделительное полупрозрачное зеркало 28. На это же зеркало падает пучок лучей, прошедший аэродинамическую трубу. Пучки лучей, прошедшие и отраженные от полупрозрачного зеркала 28, направляются в основную и дополнительные приемные части, состоящие соответственно из зеркального объектива 29 и объектива 32, плоских зеркал 30, 33, 34 и объективов 31 и 35. [c.199]

Способ выбора координатных осей после отражения от наклонного зеркала с нормалью в плоскости xz показан на рис. 1.3 в. При таком выборе операция отражения от плоского зеркала описываетсг -единичной матрицей [c.13]

Прибор построен на базе интерферометра ]Майкельсона [14,31]. Рассмотрим процесс преобразования спектра излучения в про-страпственпое распределение освещенности в плоскости анализа. На рис. VII.48 представлена схема интерферометра. Исследуемый световой поток проходит через круглую входную диафрагму 1, коллиматорный объектив 2 и падает на полупрозрачное зеркало 5, на котором делится на два пучка. После отражения от плоских зеркал Зяб пучки вновь соединяются и образуют после объектива 7 интерференционную картину, структура которой зависит от взаимного расположения зеркал, разности хода двух интерферирующих пучков, длины волны излучения. Например, при монохроматическом освещении и при перпендикулярном падении пучков на плоские зеркала Зяб интерференционная картина представляет собой систему колец с синусоидальным распределением интенсивности вдоль радиуса максимумы и минимумы картины соответствуют разностям хода, равным четному и нечетному числу [c.423]

На рис. 11.53 показана оптическая схема отечественного спектрометра ИТ-69. После прохождения диафрагмы 1 и отражения от плоского зеркала 2 исследуемое излучение коллимируется пара- [c.431]

Более тонкое и точное измерение шероховатости поверхностей в пределах от 9 до 14-го классов можно осуществлять с помощью спектрального разложения лучей света или микроинтерферен-ционных методов, разработанных В. П. Линником. Смысл этого метода заключается в сравнении двух потоков волн светового пучка пучка света, отраженного от плоского зеркала 1 (рис. 9), не имеющего неровностей, и пучка света, отраженного от исследуемой поверхности 6. Фронт потока волны первого пучка отражения остается плоским, а поток волны второго пучка представляет точную [c.23]

Призменные О. с. состоят из неск. призм или зеркал. Действие их основано на том, что при отражении от плоского зеркала или отражающих граней призмы предмет и изображение перестают быть конгруент-ными, т. о. наблюдатель, рассмат-, ривающий координатные оси ох, оу и 02 и их отражение о х, о у и о z, видит их так, что никаким вращением вокруг оси, перпендикулярной к плоскости yoz, нельзя совместить оси ozii оу с осями о z а о у (рис. 2). В качестве призменных О. с. применяются различные отражательные призмы (призма Дове, призмы Порро и др.). Призменные О. с. позволяют получить меньшие габариты прибора, чем линзовые О. с. (напр., призменный бинокль). [c.466]

В качестве примера приведем однометровый спектрометр скользящего падения, используемый на электронном синхротроне ДЭЗИ. Спектрометр смонт1фован по схеме Роуланда и предназначен для спектроскопии твердого тела в области спектра 10—400 А. В такой схеме пучок СИ падает на входную щель спектрометра после отражения от плоского зеркала. Такая схема, в которой на расширенную входную щель и далее на решетку падает параллельный пучок СИ, не является уже роуландовской. Схема не дает высокого разрешения (до 2 А),. но позволяет увеличить полезную интенсивность и избавиться от рентгеновского фона. Когда СИ падает непосредственно на входную щель спектрометра, возникает сильный фон из-за интенсивной жесткой компоненты СИ. Еще большего эффекта можно достичь, совместив фильтрацию (отражение) с фокусировкой СИ на входную щель спектрометра. При этом плоское зеркало заменяется на вогнутое, собирающее СИ на входную щель. При такой установке с фокусировкой на входную щель спектрометра разрешение улучшается в 10 раз (до 0,2 А), а интенсивность спектра увеличивается почти в 10 раз. В этой схеме спектры второго порядка проявляются в области около 100 А. В первой установке для выделения порядков применялись пленочные фильтры, а измерение поглощения проводилось при разных толщинах, чтобы путем расчега коэффициента поглоще- [c.236]

В поперечном же сечении, препендикулярном оптической оси, призма Дове представляет собой плоскопараллельную пластину, следовательно, в направлении оси X, перпендикулярном у, волновой фронт не трансформируется. Обозначим эту ось призмы буквами СО (на рис. 4.1,а она перпендикулярна оси АВ и плоскости чертежа). Таким образом, при прохождении волнового фронта через призму Дове происходит его зеркальное отражение относительно оси СО В том случае, когда оси АВ и СО призмы не совпадают с осями х и у падающего на нее волнового фронта, таное зеркальное отражение приводит к повороту системы координат х,у. Этот процесс иллюстрируется рис, .1,6 В первом случае оси призмы АВ, СП и оси х, у входного изображения (маленькие стрелки) совпадают Тогда ось л изображения на выходе из призмы остается без изменения, а ось у повернется на 180° и займет положение у. Если оси призмы повернуты относительно их первоначального положения на угол а, то для получения ориентации системы координат X, У входного изображения (длинные стрелки) необходимо их зеркально отразить относительно оси С О. Из построения на рис. 4,1,6 видно, что оси выходного изображения X, повернуты относительно системы координат х, у на угол 2а. Однако после прохождения излучения через призму система координат кроме поворота еще и преобразуется из правой в левую. Поэтому для возвращения ее опять к правой, но повернутой системе координат необходима еще одна операция отражения от плоского зеркала. Заметим также, что призма Дове не меняет направления распространения падающего на нее излучения, а лишь поворачивает его вокруг этого направления. Если же в разрабатываемой схеме разрешается изменять направление ее оптической оси, то для вращения волнового фронта или изображения можно использовать одно или несколько плоских зеркал, повернутых вокруг взаимно перпендикулярных осей, но совпадающих с направлением координатных осей входного изображения. [c.116]

Чтобы лучше понять смысл найденного решения, обратимся к случаю закрытого резонатора, полученного добавлением полностью отражающих боковых стенок. Решение для последнего хорошо известно поперечное распределение поля здесь описывается той же формулой (2.33), если положить в ней 5=0. Тогда (2.33) начинает совпадать с формулой (1.36), описывающей состоящую из четырех плоских волн недифрагирующую структуру (см. 1.2, 1.3), вписанную в прямоугольник так, что на его сторонах оказываются расположенными нули распределения. Таким образом, мода закрытого резонатора может быть представлена в виде суперпозиции двух недифрагирующих структур, движущихся в противоположных направлениях и переходящих друг в друга при отражении от торцевых зеркал. То обстоятельство, что решение состоит именно из недиф- [c.105]

Несмотря на это, различия между модовыми структурами резонаторов с малыми и с большими дифракционными потерями оказываются огромными и носят принвдпиальный характер. Причины достаточно очевидны. Ведь в том же плоском резонаторе коэффициент отражения от края близок к единице, и две следующие навстречу друг другу волноводные волны на всем сечении резонатора имеют почти равные амплитуды. В результате интерференции двух волн одинаковой интенсивности и образуется характерное знакопеременное распределение амплитуды по сечению. То же самое имеет место и в устойчивых резонаторах, только там бегущая от оси волноводная волна отражается не от края зеркала, а от каустики (благодаря постепенному изменению направления распространения входящих в нее световых пучков при попеременном отражении от вогнутых зеркал). [c.127]

Угловой спектр излучения является, в сущности, разложением по плоским волнам. Та из них, которая следует вдоль оси, и есть самовос-производящаяся после обхода телескопического резонатора расходящаяся волна. Поведение остальных, как и этой, так же хорошо описывается геометрическим приближением, в соответствии с которым угол наклона 9 каждой после обхода уменьшается в М раз. Если результирующая угловая расходимость 29 удовлетворяет обычно выполняющемуся условию 9р < [Dj(2L)] (Л/ — 1)/(71/ + 1) D — диаметр пучка), то излучение любой компоненты перекрьюает выходное зеркало целиком. Это означает, что при отражении от выходного зеркала приходящаяся на каждую компоненту мощность излучения уменьшается в соответствии с долей общей площади сечения, перекрываемой зеркалом, в раз. Поскольку интенсивности всех компонент на обходе резонатора уменьшаются одинаково, то при выяснении относительного распределения мощности можно от этого уменьшения (которое при работе лазера компенсируется усилением) отвлечься. [c.166]

Интересными возможностями по измерению широкого набора малых газовых примесей обладает когерентный ЛП-лидар с дискретно перестраиваемыми по 70 переходам Р и R-ветвей лазером на СО2, в полосу генерации которого попадают линии поглош,ения более 30 газов и паров веществ, таких как NH3, СН4, С2Н6, О3, СО2, NO2, Н2О и др. Перестройка частоты излучения осуществлялась с помощью дифракционного ответвителя, в направлении первого порядка дифракции которого устанавливалось на пьезокерамике плоское зеркало. Программно-управляемыми колебаниями угла поворота и осевого смещения плоского зеркала достигались соответственно перестройка генерации по лазерным переходам и частотная модуляция в пределах каждого отдельно взятого перехода. Последнее обстоятельство обеспечивало эффект гетеродинных биений на разностной частоте опорного и рассеянного полей в случае внешнего отражения от неподвижного зеркала или топографического объекта. Достигнутая энергетическая чувствительность ЛП-лидара к когерентному внешнему сигналу составила примерно 10- 2 Вт-Гц /2 что в среднем на порядок величины превышает чувствительность внерезонаторного гетеродинного приема. Дополнительный выигрыш в спектральной чувствительности, как уже отмечалось, может быть достигнут при использовании одновременной генерации на двух конкурирующих переходах, что иллюстрируется рис. 6.9 [48]. [c.220]

Ограничимся рассмотрением влияния разъюстировок концевых зеркал резонатора и термооптического клина АЭ. Для этого преобразуем резонатор со сферическими зеркалами к эквивалентному резонатору с плоскими зеркалами (рис. 4.10, б). Пусть левое и правое плоские концевые зеркала повернуты соответственно на углы и (/ 2 Пусть далее вблизи ТЛ имеется оптический клип, поворачиваюш ий оптическую ось резонатора на угол 3. Геометрический луч, соответ-ствуюш ий оптической оси резонатора, согласно определению оптической оси должен переходить сам в себя при отражении от концевых зеркал. Поэтому он перпендикулярен отражаюш ей поверхности концевых зеркал и его координаты на левом и правом зеркалах будут [c.218]

Свет от источника / с помош ью конденсора L проецируется на входную диафрагму 5 и затем расходящимся пучком падает на плоское зеркало Р. Отражаясь от зеркала, свет также расходящимся пучком падает на сферическое зеркало О. Сходящийся пучок лучей, отраженный от сферического зеркала, попадает на полупрозрачную пластину Мо и после разделения на два пучка проходит оптическую систему интерферометра по двум обратнокруговым направлениям по часовой стрелке и против нее. Интерферирующие лучи соединяются на пластинке Ма и выходят в направлении стрелок, как это показано на рис. 14.1. [c.106]

Кроме того, число элементов в оптической схеме минимально по сравнению с рассмотренными выше, и не требуется плоское эталонное зеркало, поскольку отражение от опорного зеркала происходит в малой области. Диафрагма вблизи опорного зеркала пропускает только нулевую пространственную частоту. В отличие от всех вышерассмотренных типов преобразований (сферический в асферический, плоский в квазиплоский), в этой схеме компенсатор должен не только вносить заданные аберрации в волновой фронт, но и иметь некоторую положительную оптическую силу. Таким образом, ДОЭ на рис. 8.4 является аналогом асферической линзы, в то время как в схемах на рис. 8.1-8.3 — аналогом пласташки с заданными аберрациями. Из-за знaчитeJП)HOЙ разности хода лучей межд - плоским и асферическим фронтами, соот-ветствуюшцй компенсатор должен иметь несколько тысяч структурных зон (колец), изготовление которых является трудной технологической задачей. [c.544]

Задача. Узкий, т. е. близкий по структуре к параллельному, пучок естественного (неполяризованного) света падает около точки А на полированную плоскую поверхность кварцевого с екла под углом 45° к нормали (рис. 3-9). Пучок АС, отраженный от первого зеркала, падает около точки С на другое такое же зеркало под тем же углом к нормали п - Второе зеркало ориентировано так, что плоскость АСс, в которой лежит отраженный пучок Сс, перпендикулярна к плоскости аАС падения пучка аА на первое зеркало. [c.77]

Описанное устройство С. основано на законах отражения света от плоских зеркал. Желая измерить угол QOP (фиг. 2) между предметами Р и Q, поставим на пути луча, идущего от предмета Q к глазу наблюдателя О, большое зеркало А. Луч QA отразится от него и пойдет по линии АВ к малому зеркалу В. Отразившись от последнего, луч может пойти по линии ВО в глаз наблюдателя, если большое зеркало будет установлено под соответствующим углом. Тогда глазу наблюдателя О оба предмета Р и Q будут ввдны по одному направлению, т. е. предметы будут казаться совмещенными. По углу между зеркалами ВМА в этом их положении рассчитывают и угол QOP между предметами. Обозначая углы падения и отражения луча на А через а, а те же углы по отношению к зеркалу В через , из тр-ка ОАВ имеем 180°—2а = = 180°—2 Д + 0, или Z0 = 2(jS —а). Из тр-ка же MBA или LM = — а. Следо- [c.240]

Рис. 3 12. Поле ЛУЧСК, образующихся при отражении свста точечного источника от плоского зеркала.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...