Общие представления о ползучести

В главах 3—5 приводятся общие представления о ползучести металлических материалов, анализируется влияние напряжения, температуры и структурных факторов на процесс разрушения, рассматриваются механизмы деформации и разрушения при ползучести. [c.8]

ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О ПОЛЗУЧЕСТИ [c.50]

Такое предположение в общем случае заведомо неправильно, и поэтому излагаемые здесь феноменологические представления о ползучести металлов должны пониматься как физическая схема этого процесса, но не как его теория [29]. Итак, первое интегрирование уравнения (3) дает [c.65]

За последние десятилетия в физике твердого тела получило широкое распространение представление о несовершенствах кристаллической решетки, называемых дислокациями. Этим несовершенствам приписывается основная роль при объяснении ряда особенностей поведения реальных кристаллов. Механизм пластической деформации, ползучести, разрушения, рассеяния энергии при циклическом деформировании связываются большинством современных авторов с перемещением дислокаций внутри кристалла. Дислокационные представления используются также для объяснения механизма роста кристалла. Возможные дефекты кристаллической решетки не ограничиваются, конечно, одними дислокациями этим термином называются дефекты особого рода, обладающие совершенно определенными свойствами. Однако дислокационные представления, как оказалось, имеют настолько общий характер, что на их основе можно построить очень большое количество разного рода моделей, объясняющих те или иные свойства реального кристалла, и выбрать из этих моделей те, которые наилучшим образом отвечают опытным данным. [c.453]

Отсутствие общей теории ползучести вынуждает исследователей осуществлять описание общих закономерностей процесса с помощью уравнений феноменологического типа, в которых в максимально возможной степени отражено влияние ведущих физических процессов и учтены основные представления механики твердого тела о ползучести материалов. [c.81]

Различия в модельных представлениях о свойствах тела, которые используются в каждом из перечисленных выше разделов механики деформируемого твердого тела, порождают существенные различия в методах исследования. Каждый их этих разделов механики деформируемого твердого тела имеет свою историю, свой предмет изучения и метод исследования. Именно это и дает основание рассматривать теорию упругости, теорию пластичности и теорию ползучести как самостоятельные науки. Конечно, в этих науках сохранилось и много общего -структура и содержание основных уравнений отличие связано с формулировкой физических соотношений, которыми устанавливается связь между напряжениями и де рмациями. [c.18]

Обычно полагают, что материалы (в частности конструкционные сплавы) обладают смешанными свойствами — пластичностью и ползучестью. Следовательно, в общем случае деформация материала может состоять из склерономной и реоном-ной составляющих. Однако в последнее время все более распространенным становится мнение, что любая неупругая деформация реономна представление о пластичности (мгновенной пластической деформации) фактически является определенной идеализацией. Но оно действительно удобно при решении многих инженерных задач. [c.20]

В первой главе обобщены теоретические представления и практические результаты по воздействию среды на процессы ползучести. Эти материалы позволяют осветить изменение кинетики разрушения под напряжением не только в плане механизмов, идентичных коррозионному растрескиванию, когда речь идет о достаточно сильном солевом коррозионном воздействии при повышенных температурах, но и в общем плане, в случае сложного влияния относительно слабых сред таких, как воздух. [c.6]

Практически важным выводом, следующим из общих представлений о нарастающей ползучести, является равенство наибольших внутренних напряжений (имеющих место в момент перехода от затухающей ползучести к нарастающей) пределу прочности. В случае неупрочняюшихся структур полная деформация элемента в точке перегиба кривой ползучести — максимальная деформация — равна предельной упругой, подсчитанной как отношение предела прочности к модулю упругости [c.53]

Ряд моделей дислокащюнной ползучести основывается на представлении, что ползучесть определяется возвратом, т. е, процессом, который в известной мере компенсирует упрочнение, вызванное возрастанием плотности дислокаций и формированием различных дислокационных конфигураций. Существует общепринятая точка зрения, что невозможно было бы достичь установившегося состояния, если бы не устанавливалось динамическое равновесие между возвратом и деформационным упрочнением или, с использованием ранее введенных терминов, если бы возврат не происходил так 6>ютро, чтобы обеспечивалась временная инвариантность количественных характеристик дислокационной структуры, таких, как плотностызвободных дислокаций р, средний размер субзерен 4 , средний угол разориентации субзерен в или связанных с ними характеристик (плотность дислокаций, образующих гранищя субзерен, р и общая плотность дислокаций Модели ползучести, определяемые возвратом, должны непременно включать представления о механизмах возврата. [c.36]

Для первого интервала рассчитаем деформацию стержня так же, как и в решении первым способом. Диаграммы ст — е для момента времени 30 сек на исходном графике нет. Поэтому построим такой график дополнительно, исходя из представлений о работе материала как механической модели Максвелла при о = onst, т. е. положим, что скорость деформации не зависит от времени нагружения образца и накопленная за 30 сек относительная деформация равна половине общей деформации ползучести при той же температуре, происиледшей за 60 сек. Это утверждение равносильно тому, что вместо криволинейного участка кривой ползучести мы воспользуемся хордой, соединяющей точки кривой с абсциссами t = = О сек и t 60 сек. Ошибка в определении деформации при такой замене составит менее 0,05%. [c.201]

Таким образом, делением на номинальное напряжение o,i можно выразить напряжение о в виде безразмерной величины деформацию ползучести е выражают в виде безразмерной величины делением на упругую деформацию 8 = = (Тц/В, соответствующую номинальному напряжению. Время в виде безразмерной величины определяют делением деформации ползучести = Ba t, соответствующей (Т , на упругую деформацию t = = EBaf f. Если преобразовать кривые ползучести, выразив соответствующие параметры в виде безразмерных величин, то получается единая кривая ползучести (основная кривая ползучести) независимо от величины номинального напряжения (рис, 4.24, б). Указанное безразмерное представление возможно не только для уравнения (4.73), но и в общем виде [46] [c.115]

В работе Хантера [71] решена двумерная задача о качении жесткого цилиндра с постоянной скоростью по вязкоупругому полупространству, причем рассмотрен случай, когда можно пренебречь инерционными силами. Исследование выполнено в рамках линейной теории, деформации считаются малыми, и граничные условия на поверхности относятся к недеформированному состоянию среды. Подход, примененный в работе, заключался в представлений нормальной составляющей поверхностного смещения в виде интеграла от существующего решения задачи о движении распределенной линейной нагрузки, что привело к сингулярному интегральному уравнению отцосительно искомой функции поверхностного давления (вязкоупругий аналог формулы Буссинеска). Решение задачи осуществлялось путем эквивалентного преобразования интегрального уравнения в уравнение с обычным логарифмическим ядром относительно дифференциального оператора давления. Замкнутый вид решения был получен для материала, физические свойства которого описываются одной функцией ползучести и одним временем ретордации. Однако при обобщении результатов этого исследования и распространении их на более общий случай вязкоупругого тела, у которого ползучесть характеризуется конечным числом времен релаксации, метод при- [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...