Диаграмма Ts (тепловая диаграмма)

ДИАГРАММА Ts (ТЕПЛОВАЯ ДИАГРАММА) [c.95]

Газовые процессы в тепловой диаграмме Ts. В гл. 4 мы исследовали специальные частные обратимые процессы идеального газа и дали их изображение в диаграмме pv. Теперь в той же последовательности рассмотрим, как изображаются этн процессы в тепловой диаграмме Ts. [c.116]

Определить тепловую нагрузку конденсатора, если холодопроизводительность углекислотной установки равна 419 МДж/ч. Представить цикл в диаграмме Ts. [c.276]

Необходимость разработки представлений о наивыгоднейшем тепловом двигателе мощных электрических станций ближайшего будущего требует определения характеристик регенеративных циклов в большом интервале изменения начальных параметров пара — до р = 1000 кг см и = 1000° С. Ниже излагаются результаты исследования паротурбинных циклов. Результаты исследования простейших циклов — цикла Ренкина и циклов с промежуточным перегревом — получены расчетным путем. Регенеративные идеальные циклы исследовались с помощью энтропийной диаграммы Ts. [c.47]

На фиг. 81 изображен регенеративный цикл в диаграмме Ts. Как и в установках с промежуточным отбором пара на внешнее тепловое потребление, пар совершает здесь два круговых процесса Gq кг 160 [c.160]

Тепловая диаграмма Ts. Поскольку каждому состоянию тела соответствуют определенные значения Т и s, можно воспользоваться этими величинами для графического изображения состояния в виде точки, а процесса в общем случае — в виде кривой в прямоугольной координатной системе, откладывая как ординаты величины Т, а как абсциссы— одновременные значения энтропии s, совершенно аналогично тому, как мы это делали в рабочей диаграмме pv. На рис. 5-8 нанесена кривая АВ обратимого процесса общего характера в системе Ts и стрелкой указано его направление. [c.113]

Это свойство Ts-диаграммы, являющееся следствием свойства параметра энтропии, широко используется в термодинамике для исследования циклов тепловых двигателей. [c.94]

Следует помнить об условности изображения цикла пароэжекторной холодильной установки на Ts-диаграмме. Однако из нее нетрудно найти степень использования теплоты в пароэжекторной холодильной установке или так называемый тепловой коэффициент, а именно [c.106]

Из выражения (5) следует, что в действительном цикле в отличие от идеального площадка Qq — в Ts-диаграмме не представляет теплового эквивалента полученной внутри турбины работы. Для определения действительной работы из этой площадки следует отнять площадку характеризующую до- [c.31]

Фиг. 24. Изображение теплового цикла электростанции с турбиной П в Ts-диаграмме. [c.39]

Таким образом, в системе координат Ts площадь, ограниченная линией процесса, и двумя ординатами, проходящими через начальное и конечное состояния, и осью абсцисс представляет тепло, участвующее в процессе. Диаграммы процессов в координатах Ts называются тепловыми или энтропийными диаграммами. [c.96]

Рис. 6а—ПГ. Тепловой процесс в ступени паровой турбины в ts-диаграмме

Основной тепловой потерей паросиловой установки, работающей по циклу Ренкина, является теплота парообразования отработавшего пара, отдаваемая охлаждающей воде конденсатора и нигде не используемая. В ts-диаграмме (рис. 12-23) эта потеря для цикла 1-2-3-4-5-I изображается площадью прямоугольника 2-3-8-10-2. Как было показано ранее, при максимальных начальных параметрах пара н наиболее глубоком вакууме в конденсаторе эта потеря составляет 55—52% всего тепла, сообщенного рабочему телу в котлоагрегате, а во. всех других случаях она еще больше. [c.226]

Цикл Карно описывает изменение состояния определенной массы газа, заключенного в цилиндре с поршнем. Цилиндр окружен тепловой изоляцией и может приводиться в тепловой контакт с нагревателем с температурой Tj и холодильником с температурой Т . Изменение состояния газа в процессе цикла схематично представлено на диаграмме PV (рис. 2.1). Начальное состояние газа, например в точке А, характеризуется значениями Pj, Kj и Pj его параметров. С помощью поршня создается адиабатическое (без теплообмена с внешней средой) расширение газа, за счет чего его температура снижается до значения Т. . Объем газа принимает значение (точка В диаграммы). Газ приводится в контакт с холодильником, температура которого Рз, медленно сжимается поршнем, причем выделяющееся при сжатии тепло передается [c.16]

При пользовании is-диаграммой (рис. 4-6) тепловая нагрузка предварительно характеризуется только требуемым давлением пара в теплофикационном отборе турбин. Если те или другие стандартные начальные параметры пара перед турбиной соответствуют в is-диаграмме точке B po,to), то в зависимости от принятого значения tjo. в определяется точка А р , tj), отвечаюш ая [c.81]

В предыдущем параграфе были указаны те преимущества, которые дает изучение тепловых процессов в Ts-диаграмме. Покажем, как изображаются в ней рассмотренные ранее процессы изменения состояния. [c.107]

При графическом методе преимущественно пользуются Ts- и ts-диаграммой, причем первой главным образом для исследова ния, второй — для численных задач. Применение Гх-диаграммы служит, ка мы увидим в дальнейшем, основным методом исследования циклов тепловых двигателей, в частности паровых. [c.127]

Аналогичная диаграмма для цикла с максимальной температурой tk > 4 дана на фиг. 3. В этом случае элемент 1 будет испытывать знакопеременную пластическую деформацию при нагреве 3—5 (первый цикл), 15—17 (второй цикл) и т. д., при охлаждении 9—И, 21—23 и т. д. Пластическая деформация элемента 2 (4—6, 6—10 и т. д.) равна суммарной пластической деформации элемента 1 за цикл, начиная со второго. Отрезок а — Ь диаграммы показывает интервал температур, в котором усилие текучести для элемента 2 ниже, чем для элемента 1. Этот же отрезок в принятом масштабе дает соответствующую тепловую деформацию, которой равняется пластическая деформация элемента 2 4—6 и т. д.). [c.69]

Природа теплового сопротивления может быть выяснена с использованием Ts-диаграммы (рис. 14.6) и второго закона термодинамики (4.97), который для конечного процесса беэ [c.264]

Следует отметить, что при сжатии в компрессорах реальных газов типа воздуха при давлениях более 10 Па, использование при расчетах указанных выше формул (1.255) - (1.256), (1.262) - (1.264) может привести к значительным ошибкам. Точный расчет процессов сжатия реальных газов и перегретых паров в компрессоре, а также процессов охлаждения их в цилиндрах и промежуточных холодильниках может быть проведен с помощью тепловых диаграмм, например с помощью Ts-диаграммы, как это показано на рис. 1.58 (при известных температурах рабочего тела в начале и конце сжатия и степепи сжатия е), или в аналитической форме с использованием уравнения состояния реального газа. В большинстве практически важных случаев процесс сжатия в компрессорах перегретых и влажных паров и реальных газов можно рассматривать как адиабатный и, следовательно, техническая работа компрессора = 2 где и Ii2 — энтальпии рабочего тела при давлениях в начале и конце сжатия соответственно, при S = onst. [c.88]

Диаграмма Ts носит название тепловой (энтропийной) диаграммы. Удельная теплота процесса может быть определена графически площадью под кривой процесса. Действительно, элементарная площадка с основанием ds и вьюотой Т равна Tds или, согласно фор- [c.36]

Для определения основных газодинамических характеристик влажнопаровых диффузоров рассмотрим процесс в подводящем сопле и диффузоре в тепловой диаграмме (рис. 7.5,а). Состояние торможения изображается точкой О, расположенной ниже пограничной кривой. Действительный процесс расширения в сопле отвечает линии 01, а параметры торможения перед диффузором отвечают точке Oi(poi, Хо, Toi). Статические параметры перед диффузором в точке 1 — Pi, Xi, Т. За диффузором состояние торможения определяется в точке Ог(Ро2, Jfo2, Т ), статические параметры в точке 2 — Р2, Х2, Tz- Коэффициент внутренних потерь кинетической энергии определяется по очевидной формуле [c.236]

Изотермический процесс (Т = onst). Если в диаграмме pv (фиг. 29) кривая процесса (согласно его уравнению pv = onst) представляла собой равнобокую гиперболу, то в тепловой диаграмме Ts изотермический процесс изображается прямой линией, параллельной оси абцисс, так как Г2 = Г, = onst. [c.98]

Таким образом, видно, что использование координат Ts делает более простым и наглядным анализ цикла Карно. Вывод уравнения для к. 11. д. цпкла значительно упрощается по сравнению с тем, что имело место при представлении этого цикла в рг -координатах. Дальше будет показано на конкретных примерах, что вообще любые циклы и процессы могут быть проанализированы более наглядно и просто в тепловых диаграммах. [c.131]

При решении конкретных числовых задач паротехники часто пользуются тепловыми диаграммами, составленными на основе таблиц термодинамических свойств воды и пара. Из них наибольшее распространение имеет диаграмма is (энтропия — энтальпия). Но для качественного исследования процессов и циклов водяного пара используется главным образом диаграмма Ts (энтропия — температура). [c.211]

Если после разгрузки образца его тут же снова нагрузить, то процесс повторного нагружения изобразится линией OiM, которая почти совпадает с линией МОи описывающей процесс разгрузки. При этом линия нагрузки проходит через ту же точку диаграммы, с которой начался процесс разгрузки. Обе линии (разгрузки и нагрузки) образуют петлю — петлю гистерезиса. После полного цикла образец возвращается к своему первоначальному состоянию это явление носит название упругого гистерезиса. Площадь петли гистерезиса соответствует потц)ям механической энергии за один цикл, которые весьма малы. Эти потери вызываются так называемым внутренним (молекулярным) трением. Силы трения совершают необратимую работу, что приводит к диссипации (рассеянию) механической энергии в виде тепловой энергии. При выполнении большого числа циклов (разгрузка—нагрузка), например при свободных колебаниях, по-Tq)H механической энергии становятся значительными и являются причиной постепенного затухания колебательного процесса. [c.77]

В этом случае уменьшается количество механической энергии, получаемой от 1 кг пара, что легко можно видеть на Ts-диаграмме (рис. 4-27). Если повысить давление пара в конденсаторе (с тем, чтобы повысилась температура пара), то расширение пара в двигателе будет происходить от точки / примерно до точки 2 . В этом случае работа 1 кг будет измеряться уже не площадью 1-2-3-4-5-1, а меньшей площадью 1-2-S -4-5-1. Зато повысятся температура пара, выходящего из турбины (он называется отработавшим паром), и его можно будет использовать для тепловых целен. Если ранее количество тепла, нзме-тяемое площадью 2-3-6-7-2, не находило применения, то теперь количество тепла, пропорциональное площади 2 -3 -8-7-2, окажется использованным. Если назвать коэффициентом использования тепла пара отношение тепла, суммарно использованного на получение электрической и тепловой энергии, X теплу, подведенному к рабочему телу от верхнего источника, то в цикле Ренкина этот коэффициент будет равен термическому к. п. д., так как тепло отработавшего пара в нем не используется. [c.185]

Расширение газов и жидкостей. На еЛ-диаграмме (рис. 7.5) представлены различные процессы расширения рабочего тела. Процесс 1-2 -обратимый адиабатный процесс, протекающий в идеальной тепловой машине, техническая работа которой /тех 12 = hi — hi = — ег- Процесс 1-3 - необратимый адиабатный процесс, протекающий в реальной тепловой машине, техническая работа которой /.exi-з = й, - /jj < / х i-з- Процесс 1-4 — процесс дросселирования, при которо.м A/11.4 = О и, следовательно, /тех4-1 = 0. Величина эксергетических потерь в этих трех процессах возрастает от первого к третьему, а именно d. i = (< i - ег) - hi - hz) = = О < [c.318]

Сравним формулы (1.290) и (1.124) они идентичны. Следовательно, формз -ла (1.290) определяет термический КПД некоторого эквивалентного цикла Карно, равный термическому КПД исследуемого цикла. Таким образом, любой цикл тепловой машины может быть заменен эквивалентным циклом Карно с температурами и Tj p. При наличии лГ-диаграммы среднепланиметрическая температура может быть определена планиметрированием площад й треугольников (рис. 1.33, а). Средняя тем- [c.64]

Рис. 1-6. Тепловой процесс ту рбииы с промежуточным перегревом пара в ts-диаграмме.

Изобразим в pv- и Ts-диаграммах (фиг. 1-41 и 1-42) элементарный цикл преобразования тепловой энергии в механическую, образованный телом, которое переходит из состояния жидкости в состояние сухого насыщенного пара при одной температуре и затем превращается в жидкость при более низкой температуре. Этот цикл располагается между двумя пограничными кривыми. Разность температур между верхним и нижним источниками примем бесконечно малой, с(Г в соответствии с этим и изменение давления составляет бесконечно малую величину с(р. Вследствие этого получивщиеся диаграммы цикла можно считать прямоугольниками. [c.60]

Рис. 1.27, а отражает состояние воды при i = О и некотором зафиксированном давлении р. Удельный объем воды в таком состоянии обозначим v . Изобразим это состояние на -у диаграмме точкой а (см. рис. 1.28). Аналогично будем изображать и другие состояния. При подводе тепла q температура и объем воды будут увеличиваться. Увеличение определяется степенью нагрева и величиной коэффициента теплового расширения Av = aVo(r - Tq), где Vq - удельный объем воды при нормальных условиях (t = О °С, р = 1,01310 Па). По мере нагрева воды точка а на p-v диафамме будет смеш атъся вправо. Па рис. 1.27, б зафиксировано состояние, когда температура воды достигла температуры насьщения и начинается процесс кипения. Все парамефы такого состояния принято отмечать штрихом v, h, s. Па p-v диафамме состояние насьщения изображается точкой Ь. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...