Замечание о натяжении

Замечание. На первый взгляд может показаться, что данная система замкнута , т. е. результирующая всех внешних сил равна нулю, и центр масс системы не должен переместиться. Однако это не так. Когда человек начинает подниматься, он действует на лестницу с дополнительной силой, направленной вниз. В результате натяжение шнура возрастает и внешняя сила, действующая на систему со стороны подвеса, окажется больше суммарной силы тяжести. Поэтому результирующая всех внешних сил будет направлена вверх — она и обусловливает перемещение вверх центра масс всей системы. [c.81]

Замечание о натяжении. Найденное решение будет неприемлемо, если 7 не будет положительным во всех точках кривой, так как если для какого-нибудь элемента натяжение 7 будет отрицательным, то этот элемент будет испытывать сжатие, а не натяжение. Можно истолковать решение, в котором 7 отрицательно, если предположить, что на нить нанизаны бесконечно малые твердые бусинки. Каждая такая бусинка будет испытывать давление со стороны предыдущей и последующей и равновесие будет осуществлено (Пуансо). [c.168]

Это замечание позволяет также и в случае относительного равновесия определить предельное соотношение, которое должно существовать между значениями Та и Тв натяжений на концах [c.306]

Случай скольжения гибкого тела по неподвижной поверхности. На рис. 224 представлен этот случай. Здесь гибкая связь прилегает к цилиндру на дуге АВ. Центральный угол а, соответствующий этой дуге, называется углом обхвата. Натяжение в сбегающей ветви обозначим через 5 а в набегающей —5з, причем, в силу сделанного выще замечания, будем иметь 51>52- Требуется найти разность 5х — 5а в функции натяжения 5 или 5а, коэффициента трения / между гибким телом и цилиндрической поверхностью и углом обхвата а. Для этого рассмотрим усилия, приложенные к гибкой связи на дуге обхвата АВ. На участке А В натяжение гибкой связи [c.315]

Напомним, что тах И F означают предельное и равновесное натяжения поверхностной связи твердого тела. Значение F уменьшается с увеличением температуры и с ростом растягивающих нагрузок, поскольку и то и другое приводит к увеличению среднего межатомного расстояния (и к ослаблению связей). Однако, если температура далека от температуры плавления, изменение F будет сравнительно мало (примерно на два порядка меньше, чем изменение поверхностного натяжения жидкостей в том же диапазоне температур, так как температурное расширение жидкостей приблизительно на два порядка ниже, чем у твердых тел). Это замечание тем более справедливо для внешних нагрузок. [c.396]

Сначала мы напомним ([11], т. I, п. 29) о скачке давления, равном 21/г, который создается поверхностным натяжением т при переходе внутрь поверхности сферического пузырька радиуса г. Уже это беглое замечание указывает на возможность того, что жидкость, из которой удалены все пузырьки радиуса г > к, может выдерживать натяжение величиной 21/г) —р без кавитации [c.105]

Раздел 3 — Неравновесные состояния условия равновесия и их применение (возрастание энтропии при необратимом адиабатическом переходе из одного равновесного состояния в другое определение энтропии неравновесных состояний определение свободной энергии для равновесного состояния изменение энтропии при необратимых процессах изменение свободной энергии при необратимых процессах условия равновесия системы замечания, связанные с уточнением физического смысла законов термодинамики фаза условие устойчивости системы, состоящей из одной фазы фазовые превращения фазовые превращения первого рода уравнение Клапейрона — Клаузиуса равновесие трех фаз поверхность термодинамического потенциала критическая точка поверхностная энергия и поверхностное натяжение роль поверхностного натяжения при образовании [c.364]

Пример 2. Цепная линия на гладкой сфере. Закрепим две точки А TS. В тяжелой однородной нити на верхней внешней стороне гладкой сферы. Обозначим, как обычно, вес единицы длины нити через q. Тогда на каждый элемент нити будут действовать две силы q л N. Направим ось z вертикально вверх и воспользуемся сферическими координатами г, 0 и ф (см. рис. 1.12 и 7.3). Так как сила тяжести потенциальна, то будет справедлив интеграл натяжения (1.4.5) (см. замечание к равенству (1.4.8)). В нашем случае будем иметь [c.149]

ВАЖНОЕ ЗАМЕЧАНИЕ ИНФОРМАЦИЮ О РЕМНЯХ, СНАБЖЕННЫХ УСТРОЙСТВОМ ПРЕДВАРИТЕЛЬНОГО НАТЯЖЕНИЯ, СМ. В ТЕХНИЧЕСКОМ РУКОВОДСТВЕ ПОДУШКА БЕЗОПАСНОСТИ И НАТЯЖИТЕЛИ РЕМНЕЙ БЕЗОПАСНОСТИ [c.1288]

Долгое время теория Гриффитса имела академический интерес, привлекая внимание отдельных исследователей только для ее модификации на основе некоторых критических замечаний. Однако существенных изменений, которые оставили бы заметный след, сделано не было, и основные представления Гриффитса изменений не претерпевали. Положение начало кардинально меняться после того как было установлено, что теория Гриффитса формально может быть распространена на так называемое квазихрупкое разрушение. В этом случае макроскопически разрушение носит хрупкий характер, но в малых объемах, прилегающих к поверхности трещины, имеет место интенсивная пластическая деформация. Работа, затраченная на пластическую деформацию этих объемов, отнесенная к единице площади трещины, много больше (на 2-3 порядка), чем удельное поверхностное натяжение Гриффитса. Эта удельная работа разрушения называется вязкостью разрушения и отражает способность материала сопротивляться росту трещины. Заменяя в формуле Гриффитса удельное поверхностное натяжение на удельную работу разрушения, получаем распространение идеи Гриффитса на реально хрупкое разрушение. А это уже означает, что теория Гриффитса приобретает прикладной характер. Сильным толчком к практическому применению теории Гриффитса послужили многочисленные катастрофы различных инженерных сооружений по причине хрупкого разрушения, имевшие место в 40-х и 50-х годах. Среди таких катастроф можно назвать хрупкие разрушения танкеров типа Либерти (более тысячи случаев в сороковых годах), самолетов Комета фирмы Де Хевиленд и ра- [c.118]

Это последнее выражение для 5е даст верные уравнения равновесия упругой нити или, лучше сказать, верное выражение натяжения Л, ибо легко видеть, что варьируемость ds ничуть не меняет уравнений, относящихся ко всем точкам кривой, и влияет только на выражение Л. Это замечание имеет общее значение, и его легко пояснить. В самом деле, если есть некоторое условное уравнение Г = О, обусловленное свойствами системы, и требуется прибавить к виртуальным моментам сил, приложенных к системе, такую величину, как 16М, где М — функция Ь, йЬ, d L..., то в общее уравнение равновесия системы будет входить величина [c.76]

Как уже отмечалось рапее (см. замечание к равенству (5.2.11)), отсутствие в этом интеграле силы сопротивления воздуха Q не означает, что натяжение нити не зависит от Q (влияние этой силы на натяжение нити скажется через постоянную i). [c.203]

Граничные условия и непрерывность. Для рассматриваемого случая граничные условия таковы, что смещение слева от границы раздела равно смещению справа от границы. Иными словами, смешение 1])(2, t) непрерывно. Непрерывны также скорость d- z, i)ldt и возвраищющая сила—70 (2, t)/di. В то время как непрерывность скорости и смещения на границе очевидна, непрерывность возвращающей силы требует некоторых замечаний. (Например, можно думать, что непрерывным должен быть наклон струны dip(z, t)/dz, а не произведение наклона на натяжение. Однако если на границе изменено натяжение, т. е. натяжение второй струны отлично от натяжения первой, то на границе может образоваться изгиб . [c.220]

Еще одно существенное замечание. Когда мы спрашиваем о вел ичине натяжения веревки, концы которой растягиваются силами в 1 кг, мы спраши-ваем в сущ ности о цене 10чкоттеечной почтовой марки. Ответ содержится в самом воггросе веревка натянута с силой 1 кг. Сказать веревка растягивается двумя силами в 1 кг или веревка подвержена натяжению в 1 кг — значит выразить буквально одну и ту же мысль. [c.28]

Описанная струнная модель движения дислокаций сильно упрощена. В ней не учитывается статистическое распределение дислокаций по длинам их петель, да и простая аналогия между колебаниями струны и движениями дислокации является грубой идеализацией. Имеются трудности в определении понятия дислокационного натяжения, связанные с энергетикой отрыва дислокаций от точек закрепления, учетом в заимодействия между отдельными дислокациями и т. д. Одно из наиболее серьезных критических замечаний состоит в том, что эта модель дается на уровне представлений [c.264]

Колебаиня мембран. — Обцие замечания. В дальнейшем изложении принимается, что мембрана является абсолютно гибкой и бесконечно тонкой пластинкой из однородного материала, имеющий постоянную толщину. Кроме того, предполагается, что она равномерно растянута во всех направлениях, причем натяжение настолько велико, что можно пренебречь его изменениями, вызванными малыми проги- [c.414]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...