Цилиндры и диски

Первые две главы посвящены выводу основных уравнений теории упругости для пространственной и плоской задач. В качестве приложения плоской задачи приводится расчет толстостенных цилиндров с днищем от внутреннего и внешнего давления и вращающихся дисков. Исследуются напряжения при действии силы на острие клина и полуплоскость. В пособии рассматриваются контактные напряжения и деформации при сжатии сферических и цилиндрических тел, дан расчет тонких пластин и цилиндрических оболочек, рассматривается кручение стержней прямоугольного, круглого постоянного и переменного сечений, дается понятие о задачах термоупругости, приводятся расчет цилиндров и дисков на изменение температуры, общие уравнения теории пластичности, рассматривается плоская задача, приводятся примеры. [c.3]

Простейшими плоскими задачами термоупругости, имеющими большое практическое значение, являются задачи о тепловых напряжениях в цилиндре и диске при плоском осесимметричном температурном поле. [c.92]

На фиг. 159, а показаны лотки-скаты для наиболее распространенных форм деталей в виде цилиндров и дисков. Лотки могут быть открытые и закрытые. Закрытые имеют закраины, предупреждающие выпадение деталей из лотка при большом его наклоне или большой дли- не, когда детали сильно напирают друг на друга. [c.189]

Практическое решение основных расчетных уравнений и составление таблиц для цилиндра и диска [c.57]

Теория метода двух точек для ограниченного цилиндра и диска [c.302]

ТЕОРИЯ ДЛЯ ОГРАНИЧЕННОГО ЦИЛИНДРА и ДИСКА [c.303]

Рис. 102. Выбор точек TWj и Afj для цилиндра и диска.

Рис. 113. Комбинация второго и третьего методов регулярного режима Н(6) для цилиндра и диска.

Изложены теория и методы расчета типовых расчетных схем механики стержней и стержневых систем, пластин и оболочек, толстостенных цилиндров и дисков в упругом и упругопластическом состояниях, в линейной и нелинейной постановках сообщаются методы экспериментального исследования динамики и прочности конструкций. [c.4]

ТОЛСТОСТЕННЫЕ ЦИЛИНДРЫ И ДИСКИ [c.242]

Пористые элементы (цилиндры и диски) для фильтрующих аппаратов, работающих в кислых и щелочных средах [c.60]

Уравнения (30) и (31) показывают, что температурные напряжения на поверхности или в центральном отверстии цилиндрического тела, например цилиндра и диска, пропорциональны разности между температурой поверхности или центрального отверстия и средней температурой цилиндра или диска. Эта зависимость позволяет быстро и легко определять температурные напряжения при резких изменениях температуры. Например, температура поверхности быстро изменяется, принимая новое значение, вследствие быстрого изменения температуры окружающей среды и высокого коэффициента теплопередачи поверхности (т. е. средняя температура не успевает существенно измениться). Тогда температурные напряжения на поверхности равны произведению начальной и средней температуры минус новая температура поверхности и Еа или Еа (1 — v), в зависимости от того, что имеется тонкий диск или длинный цилиндр. Напряжения в другом месте, не на поверхности или в центральном отверстии рассчитывают по уравнениям (28) или (29), так как внутренние температурные напряжения в любой точке радиуса г не пропорциональны разности между температурой в этой точке радиуса и средней температурой. Однако это может быть использовано для оценки вероятности хрупкого разрушения вследствие наличия дефектов в тех зонах, которые не относятся к поверхности или центральному отверстию ротора. [c.98]

Выше рассматривались только номинальные напряжения для случая гладких цилиндров и дисков. Однако реальные враш,а-юш,иеся детали не следует рассматривать в таком упрош енном виде, поскольку в них имеются концентраторы напряжений (например, в турбинных роторах — галтели на дисках, зубья, канавки, ласточкины хвосты и др.) Диски паровых или газовых турбин, помимо этих конструктивных элементов, могут иметь отверстия под болты, шпоночные канавки или другие концентраторы напряжений в зоне центрального отверстия. При определении числа циклов до появления треш,ины эти концентраторы должны учитываться. [c.130]

Там же приведены примеры расчет толстостенного цилиндра и диска турбины. [c.90]

К расточенным цилиндрам подбирают или изготовляют новые диски поршней так, чтобы разница между диаметрами цилиндра и диска была не менее 0,5 и не более 3,0мм. [c.88]

Рис. 148. Зависимость коэффициентов сопротивления шара, цилиндра и диска от числа Рейнольдса

Фиг. 2670. Гидравлическая передача, состоящая из насоса 1 и двигателя 2 одинаковой конструкции, но различных размеров. На ведущем валу С укреплен диск D, передающий вращение блоку F посредством карданного вала Е. Штоки М связаны с диском D и поршнями К при помощи шаровых шарниров. Насос подает жидкость через каналы В и А к двигателю 2, сообщая движение его поршням. Вал G гидравлического двигателя 2 при помощи шкива и ремня связан со шпинделем станка. Передачу можно регулировать изменением угла а между осями блоков цилиндров и дисками. Производительность насоса

Простейшими плоскими задачами термоупругости, имеющими большое практическое значение, являются задачи о тепловых напряжениях в цилиндре и диске при плоском осесимметричном температурном поле. Исследованию данных задач посвящена обширная литература. Наиболее ранними работами в этой области являются работы Лоренца [87] и А. Н. Динника [17]. Современное состояние исследований тепловых напряжений в цилиндрах и дисках изложено в книге [5]. Решения задач, пригодные как для стационарного, так и для нестационарного температурных полей, находятся в 4.6 непосредственным интегрированием разрешающего уравнения второго порядка относительно радиального напряжения, а также по методу В. М. Майзеля ( 2.5). [c.93]

Тепловые напряжения в полом цилиндре и диске с центральным отверстием при плоском стационарном неосесимметричном температурном поле [c.121]

Введение. Под внутренними напряжениями мы понимаем систему напряжений, которые могут существовать в равновесии внутри тела, когда к его поверхности не приложены ни нормальные, ни касательные напряжения. Однако внутренними будут и напряжения в подвергаемых действию сил на торцах тонких призматических или цилиндрических стержнях, боковые поверхности которых свободны от напряжений, при условии, что результирующие этих сил и их главные моменты равны нулю. Внутренние напряжения могут возникать и в идеально упругой среде. В 5.4, А мы упоминали о таких напряжениях в замкнутом упругом кольце, внутренняя и наружная поверхности которого полностью свободны от напряжений, тогда как внутри действует некоторая система радиальных и тангенциальных внутренних напряжений мы заметили, что такая система напряжений встречается всякий раз, когда одна из компонент упругого смещения не является однозначной функцией одной из координат. Несколько примеров для упругих тел упоминались в предыдущей главе они относятся к неоднородным распределениям температуры в цилиндрах и дисках, которые могут деформироваться температурными напряжениями без каких бы то ни было внешних нагрузок. [c.513]

Трубки для катодов клистронов и электро яо-луче-вых приборов с одного конца разбортовываются для воз- можно сти последующей сварки, для катодов ЛБВ — за-вальцовываются, так как сварка цилиндра и диска, сильно отличающихся по размерам диаметра, по бортам практически 1невоз1Мож1на. [c.252]

Стремясь подвести итог теоретических и экспериментальных исследований, выполненных за рубежом до 1950 г., автор коренным образом переработал первое издание своей книги (перевод которой под редакцией Л. С. Лейбензона был опубликован у нас в 1936 г.), включив в нее обширный свежий материал. При этом, однако, содержание некоторых глав (например, посвященных сжатию, кручению, изгибу и устойчивости стержней, а также задачам о равновесии цилиндров и дисков) по сравнению с первым изданием не изменилось или изменилось незначительно. В ряде случаев новый материал изложен более кратко, чем старый,—не в соответствии со своей значимостью. Некоторые новые вопросы (например, динамические задачи, разрывные решения и недостаточность статически определимых решений плоской задачи) не излагаются в первом томе и, судя по предисловшо автора, не будут затронуты во втором. [c.3]

Часть материалов настоящего тома была впервые опубликована в монографии, изданной на немецком языке в 1927 г., на английском—в 1931 г. и в русском переводе американского издания— в 1936 г., а ее сжатое изложение в 1928 г. было помещено в одном из разделов шестого тома Handbu h der Physik. Цель настоящей книги—дать современное изложение механики пластических деформаций твердых тел. Несколько новых глав вводят в теорию простых и обобщенных типов вещества, представление о которых основано на типах деформаций—упругой, пластической и их сочетании, а также на типах принятых законов деформирования. Целиком пересмотрены главы, относящиеся к исследованию напряженных состояний в пластически деформированных цилиндрах и дисках и к математической теории неоднородного состояния плоской пластической деформации и поверхностей скольжения. В гл. XII и XIII добавлены анализ конечных однородных деформаций, основанный на введении квадратичного удлинения X, и теория конечной плоской деформации, где использованы зависимости, выраженные через составляющие натуральных деформаций. Синтез малых упругих и пластических деформаций обобщен в теории стесненной пластической деформации, с которой приходится иметь дело в случаях, когда главные оси напряжений меняют свое направление в материале. [c.5]

Напряжения но вра1яаюп1,емся цилиндре и диске в момент начала пластической деформации. [c.546]

Е. Пластическая деформация вращающихся цилиндров, изготовленных из упрочняющегося материала. Учитывая аналогию, отмеченную в 16.6, А, едва ли нужно указывать, что напряженное состояние, найденное выше для случая степенного закона установившейся ползучести цилиндров и дисков, будет иметь место также в соответствующих случаях пластической деформации упрочняющегося металла, течение которого полностью описывается монотонным степенным законом деформирования. При этом подразумевается, что упругими составляющими деформации можно пренебречь, а остаточные составляюшие деформации остаются малыми. [c.708]

После того как найдено оптимизированное распределение осевого потенциала, реконструкция электродов или полюсных наконечников становится чрезвычайно легкой. Всегда известно не только распределение осевого потенциала, но и его непрерывная вторая производная. В нее не входит построение кривой, а только обобщение сплайновой функции на точки пространства, не лежащие на оси, как обсуждалось в разд. 9.8 и 9.9. Результирующие электроды состоят не из цилиндров и дисков как стандартных деталей, но после соответствующих упрощений они становятся вполне приемлемыми. Поскольку положения и потенциалы электродов гораздо важнее, чем их форма, искривленные границы всегда можно заменить легко изготовляемыми прямыми поверхностями. Но даже относительно сложная система будет малой ценой за значительный выигрыш, который можно получать с помощью этого подхода. Стоимость изготовления любого электрода или полюсного наконечника всегда ничтожна по сравнению с общей стоимостью такого сложного инструмента, как, например, установка для ионно-лу-чевой литографии. [c.550]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...