Основные характеристики спектральных приборов

ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СПЕКТРАЛЬНЫХ ПРИБОРОВ [c.123]

Ниже рассмотрены основные характеристики интерферометра Фабри—Перо как спектрального прибора. [c.79]

Рассмотрим основные характеристики этих двух типов спектральных приборов без детализации оптической схемы. Обоб- щенная схема спектрального прибора изображена на рис. 7.1.2. [c.423]

Количественные характеристики интерферометра. Рассмотрим основные оптические характеристики этого интерферометра как спектрального прибора. К числу главных характеристик интерферометра следует отнести пропускание в максимуме, разрешимый спектральный интервал, свободную область дисперсии. [c.123]

Определим теперь теоретически разрешимый спектральный интервал и выразим его через основные характеристики прибора. Условие для обнаружения двух близких спектральных компонент, различающихся на ЬХ (рис. 17.3) в пределах данного порядка т, в соответствии с критерием Рэлея имеет вид [c.125]

Так же, как и в других спектральных приборах, оптическая система монохроматора характеризуется дисперсией, разрешающей способностью и т. д. Однако основными характеристиками являются ширина выделяемого спектрального интервала и мощность пучков лучей, вышедших из монохроматора (пропускание монохроматора). Эти величины связаны между собой чем уже спектральный интервал, выделяемый прибором, тем меньше мощность выходящего из него пучка лучей. [c.403]

Сравнивая монохроматоры со сложением и вычитанием дисперсии, видим, что лучистый поток, пропускаемый вторым прибором, вдвое больше. Однако спектральный интервал, выделяемый монохроматором со сложением дисперсии, вдвое уже. Величина лучистого потока, выделяемого монохроматором, пропорциональна квадрату спектрального интервала. Поэтому при одинаковых спектральных интервалах, выделяемых обоими монохроматорами, величина лучистого потока, пропущенного прибором со сложением дисперсии, вдвое больше. Следовательно, по основным характеристикам монохроматор со сложением дисперсии лучше. [c.410]

ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМ ЩЕЛЕВЫХ СПЕКТРАЛЬНЫХ ПРИБОРОВ [c.342]

Наиболее совершенным и высокочувствительным эмиссионным фотоэлектрическим преобразователем является фотоэлектронный умножитель (ФЭУ). В этом преобразователе увеличение тока на выходе прибора /ф по сравнению с током фотокатода достигается за счет вторичной эмиссии электронов с ряда последовательно включенных на пути электронного потока эмиттеров (динодов). Каждый последующий эмиттер находится под большим потенциалом, чем предыдущий, поэтому лавинообразный процесс роста числа электронов, управляемый электрическим полем, приводит к значительному увеличению чувствительности /ф = hai, где — коэффициент вторичной эмиссии п — количество эмиттеров. Коэффициент М = ав называют коэффициентом усиления ФЭУ. Многочисленность применений ФЭУ и большое разнообразие характеристик связаны со значительным количеством разработанных промышленностью материалов для фотокатодов (соединения сурьмы, теллура, висмута, серебра, полупроводники типа А В и др.) и эмиттеров (сурьмяно-цезиевые соединения, сплавы магния, бериллия). Разнообразно также конструктивное оформление ФЭУ — коробчатые, жалюзийные, тороидальные, линейные, корытообразные и т. д. Принципы действия, конструкции, основные параметры и характеристики, а также способы включения и особенности эксплуатации ФЭУ подробно рассмотрены в отечественной литературе [67]. Отметим только некоторые моменты. Спектральная характеристика чувствительности ФЭУ определяется типом фотокатода, постоянная времени — менее 10 с, чувствительность может достигать нескольких десятков ампер на люмен. Существенным преимуществом ФЭУ является относительно высокая [c.203]

Благодаря большой чувствительности УЗ-волн к изменению свойств среды с их помощью регистрируют дефекты, не выявляемые другими методами. Возможны различные варианты УЗ-методов, осуществляемые в режиме бегущих и стоячих волн, свободных и резонансных колебаний, а также в режиме пассивной регистрации упругих колебаний, возникающих при механических, тепловых, химических, радиационных и других воздействиях на объект контроля. При обработке информации могут быть определены различные характеристики УЗ-сигналов - частота, время, амплитуда, фаза, спектральный состав, плотности вероятностей распределения указанных характеристик. Наконец, простота схемной реализации основных функциональных узлов позволяет соз -дать простые и легко переносимые приборы для УЗ-контроля, имеющие автономные источники питания, рассчитанные на многие месяцы работы в полевых условиях. Отмеченные достоинства УЗ-метода в полной мере реализуются при проектировании и эксплуатации УЗ-приборов и систем НК только при правильном и достаточно глубоком понимании физических основ УЗ-контроля. Даже при автоматизированном УЗ-контроле остается значительной роль человеческого фактора в определении оптимальных условий контроля, интерпретации его результатов и обратном влиянии контроля на технологический процесс. Не менее важным является и дальнейшее развитие УЗ-метода с целью улучшения основных показателей его качества - чувствительности и достоверности - применительно к конкретным задачам технологического и эксплуатационного контроля. [c.138]

К основным характеристикам осветительных приборов относятся также максимальная сила света (обычно для лфокусирован-ного луча) полезный световой поток угол рассеяния (для прожектора минимальный и максимальный) коэффициент полезного действия спектральная характеристика излучения (обычно совпадает с характеристикой источника света) качество (равномерность) светового пятна, даваемого прибором. Осветительные приборы имеют также электрические, механические и эксплуатационные характеристики, включающие в себя род тока, потребляемую мощность или силу тока, напряжение, габарит, массу, максимальную продолжительность непрерывной работы, степень защищенности источника света от окружающей среды, температуру наружной поверхности и т. п. [c.150]

Сначала детально рассмотрим принципы действия, основные характеристики и области применения спектральных приборов с одномерной дпсперспей — призменных и дифракционных, а затем (в гл. 6) — приборов с двумерной дисперсией — интерферометров Фабри — Перо, обращая особое внимапие па выбор параметров спектрального прибора и условий измереппя. позволяющих получить с тем или иным прибором максимальную информацию об исследуемом спектре. [c.19]

Третьим важным элементом ОЭИП является оптический фильтр, присутствующий практически в любом оптическом приборе. Иногда в процессе измерения оптической характеристики используется несколько фильтров. Основными характеристиками фильтра являются его спектральная характеристика пропускания т (X) и величина оптической плотности D. По виду спектральной характеристики фильтры подразделяются на полосовые, обеспечивающие пропускание в узком диапазоне длин волн, и отсекающие (длинноволновые или коротковолновые), пропускающие излучение с большей или меньшей, чем заданная, длиной волны. [c.209]

Основные спектральные характеристики п. дисперсия спектрального прибора (угловая ф/гЛ и линейная [ ( к) разрешающая способность (разрешающая сила) область дисперсии (для интерференц. С. п.) — спектральный интервал, при к-ром не происходит наложения спектров соседних порядков светосила. С. п., обладающие большей угловой дисперсией, позволяют более точно измерять длину волны спектральных линий и получать при равных геометрич. параметрах С. п. и равной ра.чрошающей силе большую величину потока спектрально разложенного излучения (см. ниже). [c.10]

НОЙ гетероструктуры InGaAsP/InP с различным составом активного слоя, что позволит перекрыть диапазон 1,05. ..1.,6 мкм. Источники излучения, типа схематически показанного на рис. 9.17, о, имеют спектральные характеристики, приведенные на рис. 8.5. Поскольку подложка из InP прозрачна для излучения светодиода, имеется возможность изготовить методом травления монолитную микролинзу. При этом диаметр контакта составляет 40 мкм, а толщина активного слоя 1,5 мкм. Основные характеристики при токе смещения 100 мА (80 А/мм ) представлены в табл. 9.1. Выходная мощность на длине волны 1,5 мкм нелинейно зависит от тока, как это заметно на рис. 9.17, б. Причины этого могут быть следующие рекомбинационный безызлучательный процесс (см. рис. 8.1) инверсия населенностей (см. 10.1) утечка тока через потенциальный барьер аномальные тепловые эффекты. Проблемы такого типа будут разрешаться по мере совершенствования технологии изготовления приборов, работающих на длинных волнах. Это относится и к наблюдаемой температурной зависимости выходной мощности при постоянном токе питания. Она аппроксимируется соотношением вида [c.259]

Источниками накачки служат лазеры непрерывного, импульсного и импульсно-периодич. действия и оптич. гармоники их излучения. Отд. II. г. с. обеспечивают перестройку частоты в пределах 10% от б>н. Особую ценность П. г. с. с плавной перестройкой частоты представляют Д.ЛЯ ИК-диапазона спектра. Во мн. странах выпускаются промышленные образцы разл. П. г. с. Уникальные характеристики 1Т. г. с. (когерентность излучения, узость спектральных линий, высокая мощность, плавная перестройка частоты) делают его основным, а норой единственным прибором для спектроско-пич. исследований (активная спектроскопия и др.), а также позволяют использовать его для селективного [c.540]

Агрегатный комплекс стационарных ПП (АПИР-С) представляет собой совокупность первичных ПП, измерительных ПВ и необходи-мы-х для обеспечения их работы вспомогательных устройств, объединенных в унифицированные параметрические ряды ПП Государственной системы приборов. Основным принципом построения разработан- 10Й но.менклатуры комплекса АПИР-С является создание пирометров различных типов (полного излучения, частичного излучения и спектрального отношения) на единой конструктивной основе. Правильный выбор схемных и конструктивных решений позволяет обеспечивать постоянное улучшение характеристик пирометров, входящих в комплекс, переход от мелкосерийного выпуска отдельных типов пирометров к серийному выпуску типовых узлов ограниченного параметриче- [c.343]

Если при этом весовые коэффициенты в сумме равны единице, то каждый из них может трактоваться как процент влияния соответствующего частотного критерия в общем. Очевидно, изменение набора i будет приводить к изменению оптимума. Это можно истолковать как проявление неявной функциональной зависимости X = X (С), С Сх, g, С и при необходимости использовать эту зависимость в интересах повышения эффективности объемных оптимизационных расчетов, В последний период развиваются новые интересные подходы для решения многокритериальных задач, которые основаны на методах ма тематической теории принятия решений. Рассмотренные в этой главе задачи расчета и синтеза газовых лазеров можно с полной уверенностью отнести к многокритериальным задачам парамеяри-ческой оптимизации, причем в общем случае с нелинейным функ-ционалом. Для оптимизации характеристик газовых лазеров или поиска при заданных характеристиках оптимальных конструктивных решений в этих приборах, в отсутствии разработанных средств математического исследования такого рода задач, необ ходимо исходить из физических соображений. Эти предпосылки по существу заложены в этапы реализации основной структурной схемы разработки газовых лазеров с использованием ЭВМ, изложенной в п. 2.3.Уже на первом этапе (анализ конкретной рассматриваемой задачи) многокритериальная оптимизация характеристик газовых лазеров может быть сведена к однокритериальной. Таким примером может служить задача разработки газового лазера с заданными характеристиками излучения в дальней зоне или расчет характеристик молекулярного усилителя. Именно физические соображения определили основным объектом исследования в обратной задаче расчета газового лазера резонатор с зеркалами, имеющими переменные по апертуре коэффициенты отражения. Затем анализ технологических возможностей привел к основному критерию оптимизации этих зеркал —- минимальному числу колебаний в зависимости R (г). Такой физический подход к оптимизации на сегодняшний день является типичным в задачах квантовой электроники. Однако прикладные задачи уже в настоящее время требуют большого количества принципиально разных газовых лазеров, работающих в различных режимах генерации, спектральных диапазонах и с различными уровнями входной мощности. Не всегда физический подход может обеспечить необходимые упрощения, способные свести задачу к простейшим приемам оптимизации, которые не требуют исследований функционалов (см. выражения (2.155) и (2.156)). Оптимизация выходных характеристик и конструктивных элементов прибора с учетом тенденций, определенных в теории и эксперименте, может осуществляться подбором необходимых данных в небольшом интервале изменений управляемых переменных. Дальнейшее совершенствование оптимизационных задач с использованием ЭВМ, как основных в разработке и исследовании [c.123]

Настоящая книга является первой попыткой систематического изложения физических основ работы нового класса приборов нелинейной оптики — преобразователей инфракрасного излучения — в видимом диапазоне. Для удобства читателей, не имеющих специальной подготовки в области нелинейной оптики, монография включает главу (первую) с изложением основных понятий этого раздела физики, необходимых для восприятия предмета. Во второй главе даны общие принципы расчета нелинейно-оптических преобразователей и показано, что с точки зрения формирования изображений каждый преобразователь эквивалентен некоторой линейной оптической системе с эффективными параметрами, зависящими от конфигурации и фазового фронта накачки, ее амплитуды, типа использованного синхронизма. В третьей и четвертой рассмотрены две основные схемы нелинейно-оптических преобразователей — схемы критического векторного и касательного (некритичного) синхронизма. Обсуждаются достоинства и недостатки каждой из них и возможные варианты оптимизации параметров. В последней главе анализируются разные практические аспекты работы преобразователей (спектральные и шумовые характеристики), приведены экспериментальные данные, иллюстрирующие степень соответствия параметров реальных преобразователей основным теоретическим представлениям. Приложения 1 и 3 несут самостоятельную информацию, поскольку в первом приведен новый метод в классической теории аберраций на основе интегрального принципа Гюйгенса — Френеля, а в третьем — расчетные данные по углам разных типов синхронизма. Часть информации дана в компактной форме — показаны эквипотенциальные поверхности угол синхронизма как функция длин волн накачки и инфракрасного излучения. Материал третьего приложения основан на расчетах Г. М. Барыкинского. [c.3]

Ввиду того что в приборах указанного назначения используются в основном лазеры на стеклах и кристаллах, активированных ионами неодима, изложение преимущественно затрагивает вопросы термооптики лазеров именно на этих средах. В книге приводятся сведения о физических свойствах материалов расчетные соотношения для полей температуры, напряжений и деформаций в активных элементах различного профиля рассматривается влияние термооптических аберраций и температуры активной среды на энергетические, поляризационные и спектральные характеристики лазерного излучения. [c.4]

ФОТОКАТОД, катод фотоэлектронных приборов, эмиттирующий эл-ны под действием электромагн. излучения УФ, видимого и ИК диапазонов (см. Фотоэлектронная эмиссия). Ф. представляет собой пластинку или (чаще) тонкую плёнку фотоэмиссионного материала на непрозрачной или прозрачной подложке в первом случае Ф. освещается с фронтальной стороны, во втором — он полупрозрачен и освещается со стороны подложки. Основные параметры Ф. интегральная чувствительность (отношение фототока в мкА к падающему световому потоку в лм от стандартного источника излучения), спектральная чувствительность Sx на длине волны Х в мА/Вт или квантовый выход У =1,24 равный отношению числа эмиттированных электронов к числу падающих квантов излучения. Спектральная характеристика Ф. 5 , (А,) ограничена со стороны длинных волн порогом [c.823]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...