В собственное

Рассмотрим вопрос о критериальном уравнении истечения плотного слоя. Условия движения в выходном участке и в собственно канале различны. Для процесса истечения средняя скорость и соответственно число Фру-да, принимающее смысл безразмерного расхода, являются искомыми величинами. Учитывая указанное обстоятельство, получим следующее общее критериальное уравнение гравитационного, свободного истечения плотного слоя D = Do) . [c.291]

ABS, которая окажется освещенной, так как она обращена к источнику света. Остальные грани тетраэдра находятся в собственной тени. Эпюрное решение данной задачи представлено на черт. 453,, где сначала построена тень тетра-адра на П,, а затем с помощью реальной тени Хп2 найден контур падающей тени на П . [c.207]

I раней в собственной тени оказались правые. [c.226]

При заданном направлении светового луча из видимых в собственной тени оказались правые грани. Построение падающих теней не вызывает затруднений. [c.226]

Диффузионные процессы перемещения атомов в металлах могут протекать вследствие самодиффузии (перемещения атомов металла в собственной кристаллической решетке) или гетеродиффузии (перемещения растворенных атомов в инородной кристаллической решетке). [c.137]

Поверхность эллиптического цилиндра может пересекаться плоскостью по эллипсу или паре образующих Эллипс получается в том случае, когда плоскость пересекает ось цилиндра (в собственной точке), пара образующих — когда плоскость параллельна его оси (пересекает ось в несобственной точке). Для выяснения вида кривой на черт. 255 эта точка определена, т. е. найдена точка С пересечения оси цилиндра с плоскостью р, что осуществлено с помощью [c.74]

Используемое в классической механике понятие силы тоже сохраняется, только силу, действующую на материальную точку, должен устанавливать не инерциальный наблюдатель, находящийся в инерциальной системе отсчета, а собственный, I.e. наблюдатель, находящийся в собственной системе отсчета той материальной точки, на которую действует сила. Собственная система отсчета ранее была определена как система покоя точки. [c.593]

Для иллюстрации методики компонования рассмотрим проектирование центробежного водяного насоса. Избранный в качестве примера объект обладает специфическими особенностями, влияющими на методику и последовательность компонования. В рассматриваемом случае имеется довольно устойчивая исходная база в виде поступающего из расчетного отдела эскиза гидравлической части насоса. Конструктору остается облечь его в металл. Во многих случаях бывает задана только схема проектируемого объекта, без определенного размерного скелета. Иногда конструктор приступает к проектированию, зная лишь технические требования к нему и не представляя даже будущей конструкции. Тогда приходится начинать с разработки идеи конструкции и поисков конструктивной схемы, после чего следует компонование в собственном смысле слова. [c.85]

Курс Детали машин охватывает также совокупность совместно работающих дета- лей, представляющих собой конструктивно обособленные ели жцы, обычно объединяемые одним назначением и называемые сборочными единицами или узлами. Узлы одной машины можно изготовлять на разных заводах. Характерными примерами узлов являются редукторы, коробки передач, муфты, подшипники в собственных корпусах. [c.6]

Коническая поверхность. Все прямолинейные образующие конической поверхности пересекаются в собственной точке. S. Это условие соблюдается лишь в том случае, когда ребро возврата d, вырождается в собственную точку, 5 (см. рис. 147). Определитель конической поверхности имеет вид [c.108]

Решение. Конструкция состоит из двух полуарок АВ и ВС, сочлененных шарниром В. Собственным весом полуарок пренебрегаем, поэтому на арку AB действуют следующие внешние силы вертикальная сила Р и реакции в шарнирах /4 и С. [c.88]

Возникает вопрос по отношению к какой системе отсчета центр Солнца движется прямолинейно и равномерно Вполне конкретно и однозначно ответить на этот вопрос невозможно. Ньютон ошибочно полагал, что независимо от материи существует абсолютно неподвижное пространство. Абсолютное пространство по самой сущности безотносительно к чему бы то ни было внешнему, остается всегда одинаковым н неподвижным . Но мы не мыслим пространства безотносительно к внешнему миру, и для нас пространство есть форма существования материи. Материя же немыслима без движения, поэтому не может быть и пространства, которое было бы абсолютно неподвижно безотносительно к чему бы то ни было, т. е. не может быть неподвижной пустоты. Д Аламбер, критикуя Ньютона за то, что он понятия пространства и времени отрывал от понятия материи, писал Те философы, которые хотят создать пустоту, теряются в собственных выдумках . [c.194]

Таким образом, условие невесомости через силы можно выразить как /7 = 0 или как С + Ф = 0, т. е. для невесомости материальной точки необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая активных сил от материальных объектов, не соприкасающихся с точкой, вместе с переносной силой инерции в собственной системе отсчета рассматриваемой точки образовывали равновесную систему сил. [c.238]

Согласно третьей точке зрения, силу инерции считают приложенной к движущейся материальной точке, по крайней мере это справедливо для наблюдателя, который находится в собственной системе отсчета этой точки. Собственной системой отсчета материальной точки называют такую систему отсчета, относительно которой точка находится в покое, т. е. относительно которой ее относительные скорость и ускорение равны нулю. В этой системе отсчета справедливо условие относительного равновесия для сил [c.350]

Прежде всего, однако, возникает вопрос о более точном определении самого понятия скорости и . В релятивистской механике всякий поток энергии неизбежно связан также и с потоком массы. Поэтому при наличии, например, теплового потока определение скорости по потоку массы (как в нерелятивистской гидродинамике) теряет непосредственный смысл. Мы определим здесь скорость условием, чтобы в собственной системе отсчета каждого данного элемента жидкости его импульс был равен нулю, а его энергия выражалась через другие термодинамические величины теми же формулами, как и при отсутствии диссипативных процессов. Это значит, что в указанной системе отсчета должны обращаться в нуль компоненты тоо и тензора т, поскольку в этой системе и = О, то имеем в ней ( а потому и в любой другой системе) тензорное соотношение [c.703]

Если m p=m n, то положение уровня Ферми в собственном полупроводнике не зависит от температуры и он лежит в середине запрещенной зоны. При т -рфт п энергия Е-р расположена в центре запрещенной зоны только для 7 =0К. С повышением температуры она линейно смещается к той зоне, в которой меньше эффективная масса носителей. Это иллюстрируется рис. 7.16. [c.247]

Учитывая, что в собственном полупроводнике n=p=rti, определим собственную концентрацию носителей заряда [c.247]

Рис, 7.16. Зависимость уровня Ферми от температуры в собственном полупроводнике [c.248]

Здесь интеграл Ферми — Дирака f 1/2(11) уже нельзя заменять экспонентой. Ясно, что вырождение в собственном полупроводнике наступает только в том случае, когда эффективные массы электронов и дырок значительно различаются. Примером такого полу-248 [c.248]

В собственном полупроводнике, где нет никаких примесей и дефектов, время релаксации определяется рассеянием носителей на фононах. При обсуждении закона Видемана — Франца мы отмечали (гл. 6), что средняя длина свободного пробега электрона обратно пропорциональна концентрации фононов [формула (6.103)], которая, в свою очередь, в области высоких температур пропорциональна температуре. Таким образом, [c.250]

Различаются два вида диффузионного перемещения атомов в металлах а) самодиффузия, когда происходит перемещение атомов основного металла в собственной кристаллической решетке б) гетеродиффузия, когда происходит перемещение инородных (растворенных) атомов в чужой кристаллической рещетке. [c.320]

Первые три свойства цен трального проецирования, сформулированные в п. 1.1.1, будут справедливыми и в случае параллельного проецирования. Четвертое свойство требует уточнения, так как между центральным и парал-лельнгям проецированиями имеется существенное отличие в изображении несобственных элементов. В общем случае при центральном проецировании несобственная точка (например, (V на рис. 1.2) проецируется в собственную точку, так как проецирующая прямая всегда является собственной и пересекает плоскость проекций в собственной точке. В случае же параллельного проецирования проекцией несобственной точки всегда будет несобственная точка, так как проецирующая прямая является несобственной и, следовательно, пересекает плоскость проекций обязательно в несобственной точке. Отсюда следуют еще три свойства параллельного проецирования [c.12]

Менее удачным следует признать то положение точки. S , гфи котором вертикальные плоскости видимых граней параллелепипеда оказались в собственной тени, а падающая гень наплывом идет к зрителю (черт. 478). Очевидные удобства построения присущи случаю, когда световые лучи параллельны плоскости картины (черт. 479). Следует иметь в виду, что при этом параллельны между собой не только вторичные проекции, 1ю и сами световые. 1учи. [c.219]

Кривая второго порядка называется эллипсом, если она не пересекает (пересекает в мнимых точках) несобственную прямую плоскосги, параболой, если касается ее, и гиперболой, если пересекает ее в двух действительных гочках (рис. 92). Следовательно, если секущая плоскость Ф пересекает все образующие конической поверхности, то получаем кривую второго порядка, не имеющую несобственных точек, т. е. эллипс. Если плоскость Ф параллельна одной образующей конической поверхности, то она пересекает эту образующую в несобственной точке, а остальные образующие — в собственных точках. Значит, в сечении получается парабола — кривая второго порядка, имеющая одну несобственную точку. Если же плоскость Ф параллельна двум образующим конической поверхности, то в сечении получаем гиперболу — кривую второго порядка, имеющую две действительные несобственные точки. [c.70]

Плоскость Oil (рис. 195) пересекает коническую поверхность по двум мнимым прямым, пересеканш(имся в собственной точке. [c.136]

Было установлено, что в собственной полосе поглощения исследуемого вещества наблюдается аномальная дисперсия магнитного вращения. Это явление впервые наблюдалось в 1898 г. Макалузо и Корбпио и поэтому носит пх имя. [c.302]

Таким образом, принцип Даламбера есть условие относительного равновесия для сил в собственной системе отсчета. Относ 1тельно собственного наблюдателя сила инерции Ф приложена к движущейся точке, а следовательно, к ней приложена и совпадающая с переносной 1 илой инерции в собственной системе отсчета Ф1 сила инерции абсолютного движения Ф. Силу Ф в этом случае считают дополнительным действием на точку поля Вселенной. Такая точка зрения на силы инерции требует изменения понятия приложенной силы и изменения некоторых основных аксиом динамики. [c.350]

Пример. Парадокс стержня и трубки. Сквозь неподвижную в /(-системе отсчета трубку АВ длины /о пролетает стержень А В, собственная длина которого равна 2/о. Скорость стержня такова, что его длина в /(-системе равна длине трубки, / = /о (рис. 6.12, а), и в некоторый момент стержень, пролетая сквозь трубку, целиком в ней уместится. Однако с точки зрения стержня лоренцево сокращение вдвое претерпевает трубка (рпс. 6.12, б), поэтому ясно, что стержень (длины 2U) не поместится в трубке (длины /о/2). Есть ли здесь противоречие [c.194]

В плоскости Ох у расположены оси Ох и Оу (не показанные на рис. 480) системы осей Oxyz, связанной с вращающимся гироскопом система же осей Ox y z является подвижной в пространстве и Б теле гироскопа, так как она не участвует в собственном вращении последнего. Проекция г угловой скорости системы Ox y z на ось Oz, как видно из рис. 480, равна [c.623]

Экваториальные моменты инерции внутреннего кольца относительно осей Сг и Сх обозначим через Аг, а аксиальный момент гшерции относительно оси Су — через Вг- Проекции угловой корости на оси Сх и Су — те же, что у ротора, а проекция на сь Сг равна xsin0, так как кольцо не участвует в собственном )ращении ротора. Получаем [c.631]

Рис. 7.17. Зависимость концентрации носителей в собственном полупроводнике от температуры, построенная в координатах 1пиь от l/T"

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...