Орбита см также стационарная

Согласно постулату стационарных состояний энергия Е должна иметь дискретные значения, и задача состоит в их определении. Не зная, однако, законов, управляющих атомными процессами, нельзя установить эти стационарные состояния, ибо обычная механика приводит к любому значению энергии согласно формуле Е = —с /2о, так как диаметр электронной орбиты может принимать любое значение. Можно было бы ввести некоторые специальные дополнительные квантовые условия, ограничивающие значения поперечника орбиты, как сделано в одной из первых работ Бора можно, однако, пойти несколько более общим путем, также указанным Бором. [c.723]

В научно-фантастическом рассказе А. Кларка Солнечный ветер происходят спортивные состязания солнечных яхт, стартовавших со стационарной орбиты (см. также [4.46]). [c.464]

Для некоторых связных ИСЗ оказывается необходимой коррекция орбиты для синхронизации обращения спутника с суточным вращением Земли и поддержания неизменного расположения трассы ИСЗ относительно наземных пунктов связи. Коррекция периода орбиты необходима также при выводе стационарного ИСЗ. [c.13]

Итак, доказано, что если v — начальная точка некоторого стационарного движения, то и все точки орбиты 0 v) = LhV h G действия группы G, проходящей через точку v, также принадлежат траекториям стационарных движений. В частности, каждая точка Vt = ехр таг, принадлежащая траектории стационарного режима (2.9), удовлетворяет уравнению (2.15) с тем же а. [c.249]

Это свойство замкнутости сохраняется также, когда dim Ну = > О, и стационарная подгруппа Ну нетривиальна. В этом случае орбита 0 v) имеет размерность к — , и вектор v эффективно определяется п — к — ) скалярными параметрами. С другой стороны, если Ау — алгебра Ли группы Ну, то T b)v = О для любого Ь е Ау. Поэтому отвечающий стационарному режиму вектор а определяется к — = dim А/А ,, (А/Ау — фактор-пространство) параметрами. Снова получается, что общее число неизвестных есть п, и таков же порядок системы (2.15). [c.250]

Когда рассматриваемое стационарное движение неустойчиво по Раусу, еще не исключено, что инвариантное множество стационарных движений (О-орбита О (у) данного стационарного движения) устойчиво. Это бы означало, что возмущения растут лишь вдоль инвариантного множества. На самом деле, в условиях общего положения, экспоненциальная неустойчивость по линейному приближению влечет также и рост возмущений в трансверсальном направлении. В случае семейств периодических движений это было установлено в работах [13, 22]. [c.252]

Как известно, в циклическом резонансном ускорителе движение электронов по стационарной орбите должно быть устойчивым. При отклонении от стационарной орбиты электрон совершает бетатронные колебания — радиальные и вертикальные (вдоль направления внешнего магнитного поля). Частицы совершают также более медленные фазовые колебания, что обеспечивает фазовую стабильность пучка. В связи с открытием квантовых флуктуаций и квантового уширения орбиты в разработке циклических ускорителей на большие энергии возникла новая опасность , связанная с возможным нарушением стабильности движения электронов вследствие квантовых эффектов. [c.11]

РАКЕТА-НОСИТЕЛЬ ЭНЕРГИЯ . Ракета носи тель Энергия (рис. 15) предназначена для выведения космических аппаратов на низкие, а с использованием разгонных блоков на средние, высокие эллиптические и круговые орбиты (в том числе на солнечно-синхронные и стационарные), а также на траектории полета к Луне и планетам Солнечной системы. [c.49]

Покажем также с помощью рис. 3.13 основную трудность,, возникающую при выводе спутника-ретранслятора на стационарную орбиту с периодом обращения 24 часа. Пусть АА2 представляет собой первоначально достигнутую орбиту. Вследствие неточности вывода как по величине скорости, так и по ее направлению эта орбита будет отличаться от желаемой стационарной орбиты в основном в двух отношениях а) она не будет круговой, и б) ее период не будет равен 24 часам. Влияние небольшого эксцентриситета орбиты не столь уж страшно, так [c.76]

Возможны различные системы спутников связи, используюш.ие орбиты разного размера и эксцентриситета, но практика показала, что для Советского Союза наиболее выгодны эллиптические орбиты с апогеем на высоте 40000 км над северным полушарием, перигеем 500 км над южным, наклонением 63,5° и периодом обраш.ения 12 ч, а также стационарные спутники. Указанные эллиптические орбиты имеют советские спутники серии Молния-1 . В течение 11 ч, двигаясь медленно в окрестности апогея, спутник Молния смеш.ается не более чем на 10° по долготе. Зона видимости спутника превышает зону видимости стационарного спутника и охватывает полярные районы. Продолжительность сеансов связи между пунктами зоны видимости для одного спутника составляет 6—8 ч в сутки. Побывав в апогее над восточным полушарием, спутник на втором за сутки обороте оказывается в апогее над западным полушарием (примерная картина движения в связанной с враш.аюш.ейся Землей системе координат изображена на рис. 57 [2.32]). Четыре орбиты, апогеи которых образуют квадрат, обеспечивают круглосуточную связь. Антенны спутников Молния направлены на центр Земли. Многочисленные приемные станции системы Орбита (диаметры антенн 12 м) обеспечивают передачи в отдаленные районы СССР. Система стала еш,е более совершенной с вступлением в строй технически более совершенных спутников серий Молния-2 и Молния-3 на тех [c.165]

Возмущение от светового давления солнечных лучей. Для спутников, летающих на орбитах до 300 км, давление от солнечных лучей ничтожно мало по сравнению с аэродинамическим. Но уже на высотах порядка 700 км эти давлшия становятся сравнимыми, а на больших высотах солнечное давление значительно превышает аэродинамическое. Гравитационный момент также довольно быстро уменьшается с высотой. Поэтому возмущающий момент от давления солнечных лучей имеет решающее значение при полетах на больших высотах (свыше 2000 км), например, для стационарных спутников и, особенно, для межпланетных космических кораблей и спутников, движущихся по орбите вокруг Солнца [1]. [c.19]

На движение искусственного спутника оказывает влияние не только сила сопротивления атмосферы, но и сила ее притяжения. Потенциал притяжения атмосферы подобно потенциалу притяжения Земли можно представить рядом по сферическим функциям. Поэтому задача о возмущениях элементов орбиты от притяжения атмосферы сводится к определению коэффициентов этого ряда. Если бы атмосфера была стационарной, то эти коэффициенты были бы постоянными и тогда их можно рассматривать как некоторые добавки к соответствующим коэффициентам геопотенциала. И все было бы просто. Однако плотность атмосферы зависит от времени. Поэтому зависят от времени и коэффициенты потенциала притяжения атмосферы. Сезонные изменения этих коэффициентов были исследованы В. Г. и Е. Б. Шкодровыми [11]. Ими изучены также соответствующие возмущения долготы узла и аргумента перигея орбиты спутника. [c.311]

Обобщенная задача двух неподвижных центров (см. ч. VI) также допускает круговые орбиты. Их устойчивость при постоянно действующих возмущениях исследована в работах [135], [136], [137], а для случая предельного варианта задачи двух неподвижных центров в [138]. Названная задача допускает в качестве частных рещений так называемые эллипсоидальные и ги-перболоидальные орбиты [47]. Эти орбиты лежат на эллипсоиде или на гиперболоиде вращения. Первые располагаются между двумя параллелями, и если являются периодическими, то после некоторого числа оборотов замыкаются, в противном случае имеем обмотку части эллипсопда. Гиперболоидальные траектории не являются спутниковыми орбитами, так как при оо материальная точка удаляется на бесконечность. С помошью связки интегралов В. Г. Демин [87] показал, что эллипсоидальные орбиты устойчивы по отношению к большой полуоси и эксцентриситету эллипсоида и гиперболоида, на которых происходит движение спутника. Устойчивость движения стационарных (или суточных) спутников рассмотрена в [89], [137]. [c.848]

Ко второй группе относятся западноевропейские GE0S-2 (первый стационарный научный спутник) и IEOS-1 (расчетная орбита которого должна была быть стационарной, а оказалась орбитой высотой 2100-Г-38500 км), а также американские Эксплорер-47, -50 (IMP-H, IMP-J), которые двигаются своеобразным дозором (один впереди другого на 90°), совершая один оборот за 12 суток по орбитам на высотах примерно от 200 ООО до 300 ООО км, т. е. движутся как внутри, так и вне магнитосферы, давая информацию о невозмущенной межпланетной среде. Подобно этим последним для исследования магнитного шлейфа Земли могли бы послужить и космические буи в треугольных точках либрации и Ьь, каждая из которых пересекает шлейф ежемесячно в течение нескольких дней (они предлагались еще до открытия магнитного хвоста Земли). [c.156]

Теоретическое исследование закона Кассини. Движение твердого тела вокруг удаленного притягивающего центра исследовалось в предположении, что движение центра тяжести тела происходит в одной плоскости. Из уравнений (2) п. 552 следует, что движение в случае, когда центр тяжести тела описывает круговую орбиту, а само тело всегда вращается вокруг главной оси инерции, направленной к притягивающему центру, является стационарным. Предыдущие исследова1шя также показывают, что это движение устойчиво при всех возмущениях, которые не изменяют плоскости движения при условии, что момент ииерции относительно главной оси, которая направлена к притягивающему центру, меньше момента инерцин относительно другой главной оси, лежащей в плоскости орбиты. Теперь остается определить эффект от этих возмущений в наиболее общем случае, когда движение происходит в пространстве. [c.423]

Фигура Луны аппроксимируется трехосным эллипсоидом, и поэтому существуют три момента инерции А, В к С относительно трех неравных взаимно перпендикулярных осей. Самая длинная ось (Ох) направлена в сторону Земли (приближенно), а самая короткая (Ог) почти перпендикулярна плоскости орбиты (О — центр масс Луны). Таким образом, момент инерции А относительно наибольшей оси является минимальным, а момент инерции С относительно наименьшей оси — максимальным. Изучая динамику системы Земля—Луна, можно показать, что если выполняются законы Кассини, то указанное выше соотношение между моментами инерции (А <С В <СС) действительно имеет место. Из законов Кассини также следует существование малых устойчивых колебаний около состояния стационарного движения. [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...