Неель

С повышением температуры намагниченность каждой из под-решеток антиферромагнетика уменьшается так, что при всех температурах имеет место взаимная компенсация магнитных моментов подрешеток. В точке Нееля намагниченность каждой подрешетки становится равной нулю и антиферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. [c.343]

Напряжение механическое 115 Нееля температура 341, 343 Непрямые переходы 309 Нормальные моды колебаний 146, [c.383]

Объяснение кривых восприимчивости фиг. 74 может быть дано на основе введенного Неелем представления о существовании антиферромагнитных доменов ([222], стр. 703) (см. п. 55). Каждая из кривых мон ет быть разделена на четыре участка [128] [c.548]

Все соединения, приведенные в табл. 22,28, — антиферромагнетики, — температура Нееля. [c.537]

Рис. 24.5. Температурная зависимость абсолютной термо-ЭДС вольфрама, молибдена и хрома [8] Ты — точка Нееля для хрома

Температура Кюри или Нееля, К [c.712]

Неель Л. Антиферромагнетизм Пер. с англ. М. Изд-во иностр. лит., 1956. [c.733]

Переходы из парамагнитного состояния в ферро- или анти-ферромагнитное состояние. В точках этих фазовых переходов, называемых точкой Кюри Тс для ферромагнетиков и точкой Нееля Tn для антиферромагнетиков, спины электронов, ориентирован- [c.260]

Антиферромагнетизм подобен ферромагнетизму с той разницей, что ниже критической температуры, которая называется точкой Нееля, атомные магнитные моменты ориентируются антипараллельно друг другу (рис. 45, е). Антипараллельная упорядоченная ориентация спиновых магнитных моментов соседних узлов решетки кристалла (соответствует отрицательному знаку обменного интеграла) не вызывает спонтанной намагниченности, так как спиновые моменты компенсируют друг друга примером может служить магнитная структура антиферромагнетика МпО [c.66]

Такой эффект объясняется обменной анизотропией между ферромагнитным кобальтом и антиферромагнитной оксидной фазой. Путем измерения смещения петли как функции температуры было найдено, что эффект исчезает около точки Нееля, которая для окиси кобальта равна 290 К. Удаление окисного слоя путем восстановления также сопровождается появлением симметричной петли, но ее смещение может быть снова вызвано путем повторного окисления. Подобные же результаты наблюдались и ДЛЯ Fe—Со частиц. [c.237]

Антиферромагнетиками называют материалы, в которых во время обменного взаимодействия соседних атомов происходит антипа-раллельная ориентация их магнитных моментов. Так как магнитные моменты соседних атомов взаимно компенсируются, антиферромагнетики не обладают магнитным моментом, а характеризуются магнитной восприимчивостью, которая близка к восприимчивости парамагнетиков. Выше некоторой критической температуры, которая получила название температуры Нееля (аналогична температуре Кюри), магнитоупорядоченное состояние антиферромагнетика разрушается и он переходит в парамагнитное состояние. [c.87]

Антиферромагнитные вещества характеризуются кристаллическим строением, небольшим коэффициентом магнитной восприимчивости (х га 10 н-10 ), постоянством X В Слабых полях и сложной зависимостью от Я в сильных ПОЛЯХ, специфической зависимостью от температуры, а также температурой точки Нееля, выше которой вещество переходит в парамагнитное состояние. [c.7]

Рис. 169. Зависимости периодов решетки Сг от температуры в районе точки Нееля /, //— (3-4). io- n

О К до некоторой критической 0n, называемой температурой Нееля. Если при антипараллельной ориентации локализованных магнитных моментов результирующая намагниченность кристалла равна нулю, то имеет место антиферромагнетизм. Если при этом полной компенсации магнитного момента нет, то говорят о ферримагие-тизме. Различные типы магнитного упорядочения иллюстрируются рис. 10.13. Наиболее типичными ферримагнетиками являются ферриты— двойные окислы металлов состава МО-РеаОз, где М — двухвалэнтный металл (Mg=+, Zn +, u +, Ni"+, Fe +, Mn +). [c.341]

Приблизительно постоянная восприимчивость, которая наблюдается в области 5 , может быть обусловлена совместным действием трех факторов. 1) Спины в доменах, имеющих ориентацию, примерно перпендикулярную полю, переворачиваются в направлении поля. Этот эффект приводит к восприимчивости, не завпсящеп от Ни Т (см. п. 55). 2) Спины в доменах, ориентированных почти параллельно нолю, перекидываются в направлении поля. Это дает восприимчивость, быстро возрастающую с ростом Т и слабо растущую с увеличением Я. 3) Границы между доменами, ориентации которых произвольны относительно направления поля, претерпевают обратимое смещение. Как было указано Неелем, максвелловское давление, действующее на границы, пропорционально квадрату напряженности поля, и, следовательно, этот эффект приводит к восприимчивости, пропорциональной Н. [c.550]

Рис. 7.29. Зависимость скорости продольной волн (30 МГц) вдоль гексагональной оси в тербии от темпе ратуры при разной напряженности магнитного поля в области точки Кюри ( 228 К) и точки Неел (-233 К) [195]

Значения температуры Нееля Тд,, приведенные в табл. 28.1, получены в основном из данных измерений маг-нитной воспригтмчивости или нейтронного рассеяния. Значения Гд,, полученные из данных измерений теплоемкости (это отме чено в сносках), как правило, несколько от них отличаются. [c.654]

Магнитные свойства ферримагнетиков были впервые объяснены Неелем fl] на основе двухподрешеточной модели, предложенной им для ферритов со структурой шпинели (см. ниже), в которой магнитные ионы занимают тетраэдрические позиции (узлы Л) и октаэдрические позиции (узлы В), Основным взаимодействием является антиферромагнитное (отрицательное) взаимодействие между ионами из различных подрешеток, что вызывает [c.707]

Таким образом, ферримагнитные материалы внешне проявляют ферромагнетизм. Выше точек Кюри и Нееля антиферромагнетики, ферромагнетики и ферримагнетики становятся парамагнетиками. При низких температурах ферримагнетики так же, как и ферромагнетики, имеют большую самопроизвольную намагниченность. С повышением температуры намагниченность ферримагнетиков может изменяться не монотонно. Примером ферримагнит-ного материала является магнетит (магнитный железняк) или двойная окись железа (класс веществ — окислов, называемых ферритами). [c.68]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

В процессе длительной работы в окислительной атмосфере электросопротивление металла увеличивается. Например, после 200-часового нагрева при 1200° С на воздухе р сплава ВХ-1 повышается от 0,13 до 0,15, а после 300 ч — до 0,165 ом- мм Ы. Сплавы хрома не переходят в сверхпроводящее состояние при понижении температуры до 0,7° К. В хроме происходит антиферромагнитное упорядочение при понижении температуры ниже 40—44° С (точка Нееля). Точка Нееля не является константой хрома, так как изменяется от ряда факторов (легирования, содержания примесей и др.). При нагревании выше точки Нееля хром и его малолегированные сплавы переходят в парамагнитное состояние. [c.421]

Феррнмагннтные вещества характеризуются кристаллическим строением, значительным (но меньшим, чем у ферромагнитных веществ) коэффициентом магнитной восприимчивости, такой же, как у ферромагнитных веществ, зависимостью намагниченности от напряженности магнитного поля, температурой Нееля и целым рядом других специфических свойств. [c.9]

Нееля для ферримагнетнков. Температуры Кюри и Нееля можно рассматривать как меру обменной силы. Температуры Кюри и Нееля всегда значительно ниже температуры плавления вещества . [c.11]

Зависимость интенсивности намагниченности насыщения от температуры у ферритов существенно отличается от аналогичной характеристики ферромагнетиков, Температура Нееля у ферримагнетнков обычно ниже, чем температура Кюри у ферромагнетиков. У некоторых ферритов, например у литий-хромферрита, наблюдается предсказанная Неелем аномалия температурной зависимости намагниченности насыщения. Различный характер температурной зависимости намагниченности подрешеток А п В (рис. 6) приводит к тому, что результирующая характеристика С при некоторой температуре компенсации Т1, лежащей ниже температуры Кюри Гк, проходит через нуль, так как магнитные моменты атомов подрешеток взаимно уравновешиваются. [c.11]

Смещенная петля (рис. 18, а) имеет такую же форму, как обычная, но сдвинута относительно начала координат. Она сопутствует одновременному существованию у материала ферромагнитного и антиферромагнит-ного состояний. Эффект смещения наблюдается у однодоменных частиц ферромагнитных металлов, покрытых слоем антиферромагнетика (например, у оксидированных частиц кобальта) и у некоторых сплавов (никель — марганец, железо — алюминий, уран — марганец и др.), хотя для сплавов еще не решен вопрос о существовании дискретных ферромагнитных и антиферромагнитных областей. Для получения сдвинутой петли материал должен пройти термомагнитную обработку путем охлаждения в сильном магнитном поле (порядка 1000 кА/м) от температуры Нееля для антиферромагнетика до темпера- [c.17]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

А.— магнитоупорядоченное состояние кристаллич. вещества, в к-ром все или часть соседних атомщых магн, моментов направлены так (как правило, антипараллельно), что суммарный магн. момент элементарной магн. ячейки кристалла равен нулю или составляет малую долю атомного момента). Ось, вдоль к-рой ориентированы антиферромагнитно-упорядоченные атомные магн. моменты, наз. осью антиферромагнетизма. А. устанавливается при теми-рах Т ниже Нееля точки 1 л - В более широком смысле А. наз, совокупность физ, свойств вещества в указанном состоянии. На рис. 1 приведены простейшие примеры антиферро-магн. упорядочения. Вещества, в к-рых устанавливается антиферромагн. порядок, наз. антиферромагнетиками (АФМ). [c.108]

Магн. упорядочение состоит в том, что магн. моменты атомов, ориентированные при высокой темп-ре в разных точках независимо парамагнетик), при понижении темп ры ниже точек Кюри или Нееля упорядочиваются и либо имеют одинаковое направление и ориентацию ферромагнетик), либо одинаковое направление, по разные ориентации. В последнем случае они образуют магн. подрешёткн, причём ориентации магн. моментов для атомов каждой цодрешётки одинаковы, а для атомов разных подрешёток — противоположны (антиферромагнетик). Параметром порядка в ферромагнетиках является намагниченность. [c.557]

Сочетание этих факторов приводит к появлению в широком температурном интервале аномалий физ. hoii TB, аналогичных аномалиям, наблюдаемым в однофазовых магнптоупорядочсиных системах только вблизи темп-ры Кюри пли Нееля. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...