Удельная кинетическая энергия положения

Уравнение (3.6) назьшается уравнением Бернулли. Оно выражает закон сохранения энергии потока жидкости, т. е. для струйки идеальной жидкости удельная энергия Э, равная сумме удельных энергий давления (—положения (gz) и удельной кинетической энергий Р [c.28]

Итак, сумма трех членов уравнения Бернулли есть сумма трех удельных энергий удельной кинетической энергии, удельной потенциальной энергии давления и удельной потенциальной энергии положения. Для идеальной жидкости сумма трех удельных энергий (полный напор) по длине элементарной струйки постоянна. [c.81]

Далее, при расчетах таких газопроводов можно пренебрегать не только изменениями удельной энергии положения, т. е. членом Zi—в уравнении Бернулли (об этом уже говорилось выше), но также изменениями удельной кинетической энергии газа. [c.291]

Таким образом, перепад давления в 500 раз больше изменения удельной кинетической энергии и в 300 раз больше изменения удельной энергии положения. [c.291]

Принцип действия объемного гидропривода основан на малой сжимаемости рабочей жидкости и ее способности передавать оказываемое на нее давление (закон Паскаля). Из трех видов механической энергии жидкости для объемного гидропривода наибольшее значение имеет пьезометрический напор р/р , который с помощью объемных гидродвигателей преобразуется в механическую энергию. Удельной энергией положения и удельной кинетической энергией жидкости при расчете объемных гидроприводов пренебрегают, так как они существенно малы в сравнении с напором р/рЯ- [c.75]

Однако уравнение (1.59) выражает собой один из случаев закона сохранения энергии в любом сечении элементарной струйки, где zg— удельная потенциальная. энергия положения р/р — удельная потенциальная энергия давления yV2 — удельная кинетическая энергия. [c.26]

Таким образом, каждое слагаемое — это отдельный вид удельной энергии z — удельная энергия высоты (или положения) р/у — удельная энергия давления av /2g — удельная кинетическая энергия. [c.21]

Физический смысл уравнения Бернулли для установившегося движения невязкой жидкости в том, что это уравнение — закон сохранения механической энергии жидкости. Сумма удельной энергии положения 2, удельной энергии давления p/ pg) и удельной кинетической энергии u / 2g) для невязкой жидкости есть вели- [c.56]

При внедрении в преграде можно выделить три области область внедрения, область возмущенного состояния и область покоя (рис. 49), размеры и конфигурация которых зависят от скорости внедрения, массы и геометрической формы внедряющегося тела, свойств преграды и других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (У), Г и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление Ро и объем Уд причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением Ро Р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (Уд — У), половина которой превращается в кинетическую энергию (1/2) р (Уд — У) = где V — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии (1/2) р (Уд — V) = Е—Ед. Приращение внутренней энергии Е — Ед складывается из тепловой составляющей (/1, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Цд, которая ха- [c.158]

Следовательно, энергетический смысл уравнения Бернулли можно выразить так при установившемся движении потока жидкости сумма четырех удельных энергий (энергии положения, давления, кинетической и потерь) остается неизменной вдоль потока. [c.36]

Уравнения (3.12) и (3.13) представляют собой уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Сумма трех слагаемых, входящих в это уравнение, называется полной удельной энергией жидкости в данном сечении струйки и обозначается э. Различают удельную энергию положения gz, удельную энергию давления р/р и кинетическую удельную энергию v /2. [c.71]

В соответствии с этим уравнение Бернулли можно сформулировать следующим образом для элементарной струйки идеальной жидкости полная удельная энергия, т. е. сумма удельной энергии положения, удельной энергии давления и кинетической удельной энергии, есть величина постоянная во всех сечениях струйки. [c.71]

Это уравнение является уравнением баланса удельных энергий потока реальной жидкости. Из него следует, что изменение полной удельной энергии потока жидкости, состоящей из энергии кинетической, потенциальной (положения) и энергии давления,-которое происходит при перемещении 1 кг массы жидкости из одного сечения канала в другое, равно удельной энергии, затраченной на преодоление сопротивлений между этими двумя сечениями. [c.35]

Этот закон неприменим к отдельным молекулам или к малому числу их. Нельзя сказать, что в этом случае он неверен, так как он вообше ничего не говорит по поводу поведения отдельной молекулы или малого числа их, ничего не утверждает по той причине, что к отдельной молекуле неприменимо понятие теплоты, ибо понятие это, равно как понятия температуры и энтропии, имеет смысл только по отношению к весьма большому количеству молекул. Это вытекает из феноменологического метода, который положен в основу термодинамики. Феноменологический метод заключается в том, что рабочее тело рассматривают не как дискретное физическое тело, состоящее из отдельных молекул, а как некоторый континуум, т. е. как сплошную среду, физические параметры которой непрерывны и изменяются на бесконечно малую величину при переходе от одной точки пространства к другой. Это дает возможность изучать совокупность действия молекул, проявляющуюся в том, что нами названо параметрами состояния рабочего тела. Так, совокупность импульсов всех молекул газа дает параметр давления совокупность кинетических энергий молекул — внутреннюю энергию газа, совокупность объемов, занимаемых молекулами в их движении, — удельный объем газа. Статистический метод является лишь дополнением к феноменологическому методу и дает свои поправки в тех случаях, когда возможно судить о закономерности поведения отдельных молекул. Примером таких поправок является уравнение состояния реального газа. [c.67]

Объясните физический смысл понятий вязкость жидкости, местная и средняя скорость, расход (объемный, массовый и весовой), смоченный периметр, гидравлический диаметр, энергия - полная, удельная, кинетическая, потенциальная энергия положения, потенциальная энергия давления, работа, разница между энергией и работой, коэффициент полезного [c.6]

Нормальные копры для испытания пластмасс имеют маятники с различным запасом кинетической энергии / О обычно делаются сменные маятники. При определенном исходном положении величина О может находиться по углу взлета маятника после излома образца при помощи таблиц, прилагаемых к данному прибору. Для испытания материалов с особо большой удельной ударной вязкостью применяются более тяжелые маятники с большим значением / О или же берутся образцы с надрезом в месте удара, уменьшающим сечение образца. [c.578]

Обобщенное уравнение Бернулли Виды напоров. Основной характеристикой движущейся жидкости служит так называемое обобщенное уравнение Бернулли, которое выражает энергию (удельную) движущейся жидкости. В изучаемых здесь процессах интерес представляют следующие виды энергии движущейся жидкости внутренняя ее энергия, кинетическая энергия, энергия давления и энергия положения. Энергию движущегося тела относят к 1 ж или 1 кг и измеряют в дж м или дж/кг. Если внутренняя энергия 1 кг составляет и дж кг, а плотность — р, то внутренняя энергия 1 ж составит и = ир. Кинетическая энергия 1 кг, как известно [c.53]

Рис. 3.14. Диаграмма уравнения Бернулли для потока реальной жидкости. 0—0 — плоскость сравнения / —/3, ( , — ( — геометрические параметры участ ков потока И — глубина С — расход — атмосферное давление — потер напора на входе в трубу Лв.р, Лв.с потери потока при внезапном расширении I сужении потока Л,з — потери потока по длине hf — суммарные потер полного напора 73— удельная энергия положения a t /(2g), щvl/ lg) — удель ная кинетическая энергия потока на участках длиной /, и /3 соответственно

Таким образом, с энергетической точки з рения уравнение Бернулли можно сформулировать так при установившемся движении невязкой несжимаемой жидкости вдоль трубки тока сумма удельных энергий — потенциальной (положения и давления) и кинетической — есть величина постоянная. Иначе говоря, уравнение Бернулли выражает собой закон сохранения механической энергии применительно к жидкости. [c.98]

M=l, поднятой от плоскости 00 на высоту z, т. е. gz — удельная (отнесенная к массе) потенциальная энергия положения. Величина р/р выражает удельную (отнесенную к массе) потенциальную энергию давления. Энергетический смысл первых двух членов уравнения Бернулли таков же, как и в гидростатике gz- -p/p — удельная потенциальная энергия жидкости. Третий член 2/2 представляет собой кинетическую энергию уКид-кости массой М=1 (удельную кинетическую энергию), так как [c.84]

В энергетическом смысле каждый из членов уравнения выражает величину удельной энергии потока, т. е. энергии, приходящейся на 1 кг массы движущейся жидкости, например 2 —удельная энергия положения р/у — удельная энергия давления v 2g — удельная кинетическая энергия Лпот — удельная потеря энергии. [c.35]

Легко видеть, что с энергетической точки зрения уравнение Бернулли показывает, что сумма потенциальной энергии (положения и давления) и кинетической энергии есть величина постоянная, т. е. одинаковая по пути данной элементарной струйки невязкой жидкости. Полная удельная энергия остается неиз- [c.76]

С энергетической точки зрения уравнение Д. Бернулли выражает закон сохранения энергии в потоке днижущейся жидкости. Левая и правая части этого уравнения представляют собой сумму двух ви-дов.удельной энергии потенциальной, состоящей из энергии положения 2 и энергии давления и кинетической Коэффициент кинетической энергии а при движении невязкой идкости с достаточной степенью точности может быть принят равным единице. [c.36]

Чтобы оттенить фундаментальные положения термодинамики, имеющие наиболее широкое применение в самых различных областях науки и техники, признано целесообразным в основной части курса рассмотреть первое начало термодинамики применительно главным образом к закрытой системе, а для открытой системы (потока) — только в таких условиях, когда изменением кинетической энергии видимого движения рабочего тела можно пренебречь, что допустимо, в частности, при рассмотрении преобразования энергии в турбине или в компрессоре в целом. В полной же мере первое начало термодинамики для потока упругой жидкости излагать далее, непосредственно перед рассмотрением закономерностей истечения, в XIV главе Термодинамика потока —в сочетании с другими вопросами потока. Энтропия, удельная энтропия и диаграмма Ts вводятся на рассмотрение раньше термодинамических процессов, что позволяет изучать последние одновременно в двух системах координат pv и Ts. Математически удельная энтропия вводится как функция состояния с помощью интег-рирующёго множителя для элемента теплоты, а физически — как параметр состояния, изменение которого в равновесных процессах служит признаком теплообмена, определяет значение и знак теплоты. [c.3]

Уравнение (1.28) выражает закон преобразования механической энергии для вязкой несжимаемой жидкости. Члены 2 и и lg) выражают соответственно удельную (т.е. отнесенную к единице веса жидкости) потенциальную энергию положения и кинетическую энергию. Величина p/(pg) представляет собой удельную работу сил давления, член /г — работу сил трения (вязкости), а й — изменение удельной энергии на участке Sj -специфичное для неустановившегося движения. Поскольку величина /г выражает часть механической энергии, необратимо преобразующуюся в тепловую. она называется потерей энергии. [c.19]

Тогда энергетический смысл уравнения Бернулли можно сформулировать следующим образом при установивилемся движении жидкости сумма четырех удельных энергий (энергии положения, энергии гидродинамического давления, кинетической энергии и потерь энергии) остается неизменной вдоль потока. [c.33]

Первый, примененный ими, метод определения величины работы адгезии с помощью маятникового адгезиометра Б. В. Дерягина для систем ртуть—стекло, вода—парафин, вода—стеариновая кислота, вода—гуттаперча заключался в следующем на пластинку, жестко подвешенную к маятнику, укладывали подложку (стекло, парафин, стеариновая кислота, гуттаперча). На подложку помещали каплю несмачивающей жидкости (ртуть, вода), отклоняли маятник на определенный угол, а затем отпускали. Когда маятник достигал вертикали, а подложка, следовательно, занимала горизонтальное положение, его мгновенно останавливали, и капля жидкости, получившая определенную величину кинетической энергии, по инерции перекатывалась на некоторое расстояние по поверхности подложки, не смачивая ее. По величине начальной скорости движения капли v, площади пробега S, массы капли т можно определить удельную работу отрыва, которая была затрачена на перекатывание капли жидкости [c.18]

Смотреть страницы где упоминается термин Удельная кинетическая энергия положения : [c.41] [c.128] [c.32] [c.30] [c.274] [c.200] [c.54] [c.463] [c.53] [c.33] [c.33] [c.19] [c.56] [c.57] [c.244] [c.98] [c.71] [c.277] [c.462]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...