Кулона третий

Но 1ю третьему закону Кулона, следовательно, [c.69]

Третья гипотеза, предложенная Кулоном в 1773 г., предполагает, что предельное напряженное состояние возникает в момент, когда в двух взаимно перпендикулярных сечениях, проведенных через исследуемую точку, наибольшие касательные напряжения достигают предельного значения, при котором возможно разрушение путем сдвига и скольжения одной части материала по другой. Эта гипотеза более совершенна, чем первые две, но применима лишь для пластичных материалов, т. е. при условии, если авр=а (, и для напряженных состояний, у которых и ст,, имеют разные знаки или одно из них равно нулю. Согласно третьей гипотезе, при переходе от состояния А к состоянию В (рис. 2.103) [c.239]

Но по третьему закону Кулона [c.65]

Но по третьему закону Кулона, f тих [c.66]

Третья теория прочности — теория наибольших касательных напряжений (теория Кулона). [c.304]

При введении в рассмотрение третьего инварианта тензора напряжений все эти нежелательные последствия построения анизотропного критерия разрушения по аналогии с критерием разрушения изотропных сред (как это было сделано при учете только второго инварианта) в значительной мере возрастают (впрочем, этого и следовало ожидать). Определенными преимуществами обладают предложенные в различное время различными авторами критерии текучести изотропных сред, включающие второй и третий инварианты девиатора напряжений (/2 и /з) В частности, такой критерий был предложен Кулоном [13] еще в 1773 г. критерий Кулона можно записать в виде [c.442]

В третьем эксперименте, в котором использован один медный груз, Кулон исследовал влияние длины волоса на период колебаний. Табл. 34 содержит наблюденные и предсказанные периоды колебаний, причем определение последних основывалось на использовании вычисленной разности между двумя приращениями периода, возникающими при переходе от длины волоса, равной 3 дюймам, соответственно к 12 дюймам и 6 дюймам. [c.230]

Кулон описал результаты 67 отдельных опытов в 21 эксперименте. Он отметил, что в указанное число опытов включена только часть так как остальные дают повторение результатов. Первые его 13 экспериментов были посвящены изучению крутящего момента. Три широко распространенных железных струны для клавикордов, обозначаемых в дальнейшем 12, 7 и 1, длиной 9 парижских дюймов ) каждая (24,36 см), были подвешены вертикально и к их концам прикреплены круглые свинцовые цилиндры. Первый, третий и пятый эксперименты производились с проволоками каждого из трех указанных выше видов вес цилиндра был равен 1/2 фунта, его диаметр составлял 19 парижских линий (4,29 см) и высота — 6Vj парижской линии (1,47 см). Второй, четвертый и шестой эксперименты проводились с идентичными проволоками вес цилиндра был доведен до 2 фунтов, т. е. увеличен в 4 раза, причем диаметр прикрепляемого свинцового цилиндра оставался тем же самым. Кулон не приводит [c.231]

Третья гипотеза — теория максимальной разности нормальных напряжений — впервые высказана Шарлем Кулоном в его известном сочинении ), [c.67]

Говоря о Кулоне, следует упомянуть его исследование сжатия стержней, изложенное в работе 1773 г. Он показал, что разрушение сжатых стержней очень часто происходит путем сдвига и высказал предположение, что именно сдвиги являются причиной всякого разрушения. Это положение позднее послужило основанием для третьей теории прочности. [c.165]

При низких давлениях неона как с медно-вольфрамовыми, так и с медно-молибденовыми генераторами паров меди достигнуты высокие и одинаковые параметры. W- u и Мо-Си-генераторы представляли собой вольфрамовые или молибденовые губки, пропитанные медью, — псевдосплавы (см. рис. 2.6, d). При использовании схемы емкостного удвоения напряжения (см. рис. 3.2, в) с этими генераторами, как и в эксперименте со свободной медью, уменьшение давления с 250 до 50 мм рт. ст. приводило к увеличению мощности излучения с 25 до 34 Вт с практическим КПД на уровне 0,9%, что в пять раз больше, чем в случае танталовых генераторов. С такими генераторами был испытан и АЭ Кулон (ГЛ-204), диаметр и длина разрядного канала которого составляли 12 и 340 мм соответственно. Мощность излучения при низких давлениях также была выше, чем в случае танталовых генераторов. При этом разницы в работе приборов с W- u и Мо-Си-генераторами не обнаружено. При использовании W- u и Мо-Си-генераторов отсутствует протекание меди, не перекрывается апертура разрядного канала и не наблюдается роста дендритов. К недостатку следует отнести то, что в этих генераторах масса меди примерно в три раза меньше, чем в генераторах других типов. К тому же срок службы АЭ с W- u-генераторами ограничен. Через 600 ч на внутренней поверхности керамического разрядного канала образуется токопроводящая пленка из вольфрама, покрывающая примерно треть канала с каждого конца. При этом вся вводимая в АЭ мощность выделяется в центральной области разрядного канала, что приводит к расплавлению и разрушению канала. [c.86]

Другим примером может служить гипотеза, ведущая свое начало еще от Ш. Кулона и с полной отчетливостью сформулированная в прошлом веке О. Мором. В соответствии с этой гипотезой разрушение происходит путем сдвига по площадкам, на которых действует Тшах, но, в отличие от предполагаемого в третьей теории, критическое значение Ттах не постоянная материала, а зависит от величины действующего на упомянутой площадке нормального напряжения. Эта гипотеза и разные ее обобщения широко используются в применении к горным породам. [c.130]

Ньютона. Третий закон Ньютона, как известно, совместим с аксиомой об однородности и изотропности пространства, но он более ограничителен, поскольку не позволяет охватить никакие электродинамические взаимодействия, кроме простого притяжения и отталкивания Кулона [137]. [c.37]

Отметим далее, что если принять положение Кулона о плоской поверхности сползания и ввести линейное распределение интенсивности давления по линиям ВС и ВА (т. е. результирующие давления и Ва по плоскостям считать приложенными на одной трети соответствующих отрезков ВС и ВА), то в общем случае невозможно удовлетворить условию равновесия клина АВС и все три силы Еа, О н Я не будут пересекаться в одной точке. Это серьезное противоречие теории Кулона. [c.21]

Важнейшим случаем вычисления эффективного сечения в классической механике является тот, когда взаимодействие частиц происходит по закону Кулона. Особое внимание к этому случаю определяется совмещением трех обстоятельств. Во-первых, само кулоново взаимодействие занимает среди взаимодействий микрочастиц очень видное место. Во-вторых, это один из немногих случаев, когда потребные для получения эффективного сечения квадратуры вычисляются в элементарных функциях. В-третьих, случай кулонова взаимодействия преподносит нам очень приятный сюрприз — оказывается, что в этом случае вы численные в классической механике сечения сохраняют свой вид и при переходе к квантовомеханическому описанию (если только рассеиваемая и рассеивающая частицы не тождественны). Наконец будет вполне уместным упомянуть, что именно в этой задаче, в работе Резерфорда 1911 года, возник тот подход к проблеме рассеяния, который излагался в предыдущем разделе. [c.81]

По третьему закону Ньютона действующая на ролик сила трения F f=Ff, а гю закону Кулона Ff=fFA- Тогда из уравнений (3) и (4) следуег, что [c.167]

Наконец, третьей, столь же важной, как и две первые, причиной является то, что при переходе к микромиру законы сохранения начинают действовать более эффективно. Именно, если в макромире законы сохранения только запрещают, то в микромире они еще и разрешают все процессы, не подпавшие под запрет. Иначе говоря, в микромире все, что не запрещено полной совокупностью законов сохранения, должно обязательно соверишться. Микроскопический чемодан не может годами лежать на микроскопическом шкафу, а свалится на пол под действием квантовых флуктуаций. С частным проявлением этого общего правила мы уже встречались в теории а-распада (гл. VI, 3) при рассмотрении просачивания а-ча-стицы сквозь кулоновский барьер. Для ядра эффект кулонов-ского барьера может быть очень большим за счет того, что квантовые поправки к движению а-частицы в тяжелом ядре малы. Но взаимодействие элементарных частиц — процесс существенно квантовый, так что факторы запрета барьерного типа всегда малы. Только что описанное свойство законов сохранения в микромире не раз эффективно использовалось в физике элементарных частиц. Если какой-либо процесс был разрешен всеми известными законами сохранения и все же не наблюдался, то это означало, что он не до конца понят. Как мы увидим ниже, именно на этом пути была открыта новая элементарная частица — мюонное нейтрино. [c.282]

Третий закон Ньютона совместим с аксиомой однородности и изотропности, но он ограничивает силы взаимодействия между частицами они должны быть направлены по линиям, соединяющим частицы и, таким образом, закон не позволяет охватить электродинамические взаимодействия, кроме простого притяжения и отталкивания Кулона. Однако электродинамические взаимодействия можно истолковать релятивистски в систематическом развитии ньютоновой динамики мы примем третий закон Ньютона, так как иначе мы не смогли бы доказать основные теоремы об импульсе и моменте импульса ( 44). [c.28]

Оценивая Томаса Юнга как экспериментатора в области механики твердого тела, следует отметить, что его связь с настоящим экспериментом была минимальной, а если опыты и производились, то, за исключением одного-двух туманных намеков, какие-либо детали эксперимента в его описании полностью отсутствовали. При этом необходимо напомнить, что Юнг писал во время создания экспериментальных основ науки Кулоном, Хладни, Био, Дюпеном и Дюло, которые глубоко верили в логику экспериментальной науки, будь то подготовка эксперимента или представление результатов. Первоначальное упоминание Юнгом модуля упругости встречается на третьей странице Лекции XIII (Young [1807,1], Vol 1, стр. 137) вслед за коротким обсуждением тремя страницами ранее, 6 конце Лекции XII, экспериментов Кулона на кручение, в которых им, как мы видели, был введен модуль упругости. После замечания о том, что растяжение и сжатие подчиняются почти одинаковым законам, так что они могут быть лучше поняты путем сравнения друг с другом и после весьма ясного утверждения относительно аналогичных линейных зависимостей Гука между силами и удлинениями, Юнг заявляет [c.250]

Третья гипотеза, объясняющая появление пластических деформаций как следствие достижения касательными напряжениями предельной величины, была по-видимому выдвинута первоначально в 1776 году Кулоном, однако основные соображения в ее пользу были представлены значительно позднее экспериментами Треска, Дарвина и особенно Гэстом. [c.109]

Третья классическая теория прочности в качестве критерия разрушения принимает наибольшее касательное напряжение, т. е. вводит гипотезу о преимущественном влиянии главных касательных напряжений. Условия прочности по этой теории, основоположником которой считается Кулон (XVIII в.), запишутся так [c.20]

По третьей и энергетической теориям прочности за разрушение принимается начало пластической деформации и предполагается, что материал обладает одинаковым сопротивлением простому растяжению и сжатию. Многие исследователи (например, Кулон, Дюге) делали попытки усовершенствовать теории прочности и обойти это предположение. Так появилась теория прочности О. Мора, которую он опубликовал в 1882 г. и затем вторично в 1900 г. [c.21]

Экспериментальное исследование влияния третьего инварианта девиатора напряжений на распределение скоростей ползучести описано в работе [375 ]. В основу методики положены идеи Ю. Н. Работнова [383], позволяющие сформулировать выражения для скоростей ползучести с учетом ориентации вектора октаэдрического напряжения. Результаты, полученные в работе [375 ] при исследовании стали Х18Н9Т, ввиду существенного разброса экспериментальных точек не дают возможности сделать количественные оценки о влиянии третьего инварианта. Однако, анализируя опытные данные, характеризующие зависимость угла между октаэдрическим касательным напряжением и вектором интенсивности скоростей деформаций от ориентации касательного напряжения в октаэдрической плоскости, автор работы [375] приходит к выводу, что поверхность эквивалентных (по интенсивности скоростей ползучести) напряжений располагается между шестигранником Кулона и цилиндром Мизеса. Такой вывод представляется недостаточно обоснованным. Действительно, полученные результаты относятся к плоскому напряженному состоянию. Поэтому на их основе можно высказывать определенные предположения лишь о формах и относительном расположении предельных плоских кривых. В рассматриваемом случае речь идет о том, что экспериментальные точки, соответствующие эквивалентным напряженным состояниям, в области двухосного растяжения располагаются между прямоугольником Кулона и эллипсом Мизеса. Такое расположение экспериментальных точек, как видно из рис. 70, находится в соответствии с предельной кривой, построенной по обобщенному критерию (VI.9), что экспериментально подтверждает возможность применения этого критерия для описания ползучести и дает основание вместо соотношений (VI.Ha) в качестве первого приближения использовать инвари- [c.176]

По периоду же слева направо размер атомов элементов (и аналогично их положительных ионов одинаковой зарядности) в связи с возрастанием заряда ядер, как правило, уменьшается (третий возможный случай). Этот фактор поведет, как и в первом случае, к возрастанию дроби формулы Кулона и в конечном итоге к разрыву молекулы снова по схеме кислотной диссоциации. Между крайними пределами, т. е. между основной и кислотной диссоциацией, во всех трех сопоставлениях может, разумеется, встретиться промежуточная, двойственная диссоциация (амфотерный гидроксид). [c.55]

Эти примеры показывают всю опасность расчета сооружений по первой и второй теориям П., менее отвечаюпцим результатам эксперимента, чем третья теория. Для тел с различными механич. характеристиками при сжатии и при растяжении все три перечисленные теории становятся неприемлемыми. В этом случае следует при расчетах П. базироваться на объемлюпцих кривых Мора. Практически часто оказывается возможным эти кривые считать за прямые (фиг. 2), что эквивалентно применению теории Кулона. Для чугуна, для которого временные сопротивления при сжатии и растяжении относятся, как 4 1, разрушаюпцее напряжение, определяемое таким путем, для случая чистого сдвига будет равно 0,8 разрушающего напряжения при растяжении, что удовлетворительно согласуется с результатами опыта. [c.193]

Особеппости Я. с. третьей категории проявляются в процессах поглощения у-квантов высокой энергии (выше 40—50 Л/э ) и неупругого рассеяния электронов, а также в спектрах ядер с двумя нуклонами сверх заполненной оболочки. Точность определения Я. с. такова, что можно сделать лишь полуколичеств. заключения при г < (0,4—0,5)10 1з см действует отталкиват. сердцевина, а при г > lO i с.д( — зависящий от Е потенциал с глубиной ямы порядка 20 Мэв и радиусом действия, несколько большим, чем в (1). Я. с. этой категории, при пренебрежении кулонов-скими силами, также обладают изотопич. инвариантностью, к-рая проявляется в равенстве энергий связи зеркальных ядер (зеркальными наз. два ядра, получающиеся друг из друга заменой всех нейтронов протонами, а протонов пейтронами). Короткодействующий характер Я. с. сохраняется и для сил этой кате- [c.560]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...