Волны спиновой плотности

Выбор М, я. возможен не в любых магнетиках, а лить в тех, в к-рых магн. периоды совпадают или кратны кристаллохимическим. Поэтому понятие М. я. гораздо более ограниченно, чем универсальное для любых кристаллов понятие ЭЯК. Примеры магнетиков без М. я. 1) магнетики с несоразмерной магнитной структурой. 2) спиновые стёкла, 3) магнетики с распределённой плотностью маги, момента и с закономерностью типа волны спиновой плотности (см. Спиновой плотности волны). [c.664]

Возможны Также более сложные решения, называемые волнами спиновой плотности (гл. 32). [c.333]

См. статьи Оверхаузера [7], а также обзор Херринга в книге [4]. Введение экранировки исключает образование волн спиновой плотности. Однако некоторые конкретные черты зонной структуры хрома позволяют воскресить волны спиновой плотности, если довольно простым способом учесть в теории наличие зонной структуры. В настоящее время считают, что такая теория объясняет антиферромагнетизм хрома. См., например, статью Райса [8] и цитированную в ней литературу. [c.299]

Здесь ] — микроскопическая плотность тока, включающая в соответствии с уравнением (2.38) линейную и нелинейную части и спиновую плотность тока. Макроскопические уравнения Максвелла получаются усреднением уравнений (3.1) по объему, много большему характерных атомных размеров, но малому по сравнению с длиной волны [1]. Для очень коротких волн (например, для рентгеновских лучей) такой способ, очевидно, неприменим. На оптических частотах такое усреднение дает известные преимущества и подробно описано в литературе. В результате усреднения приходим к уравнениям [c.110]

Спиновой плотности волны 242 Спиновый понижающий множитель 33, [c.671]

Возбуждения значительно меньшей энергии образуются в том случае, когда все спины повертываются лишь частично. Такая спиновая волна схематически изображена на рис. 10.12. Из рисунка видно, что спиновые волны представляют собой колебания относительной ориентации спинов в кристалле. Они сходны с упругими волнами в кристалле (фононами). Спиновые волны также квантованы. Квант энергии спиновой волны получил название магнон. При повышении температуры число магнонов возрастает, а результирующий магнитный момент ферромагнетика соответственно уменьшается. При малой плотности магнонов взаимодействие их друг с другом можно не учитывать и, следовательно, магноны можно считать идеальным газом. Газ магнонов, так же как и газ фононов, подчиняется. статистике Бозе — Эйнштейна. Если известны [c.340]

С открытием лазеров как источников коротких импульсов излучения в оптическом диапазоне электромагнитных волн появилась возможность наблюдения фотонного эха [67], являющегося оптическим аналогом спинового эха, а также свободного распада электронной поляризации [68] и других эффектов [69-71], обусловленных сложением фаз, т. е. когерентностью атомного ансамбля. Как мы увидим ниже, эволюция во времени недиагональных элементов матрицы плотности примесного центра определяет свободное затухание поляризации, различные типы фотонного эха и некоторые другие нелинейные явления. Эти эффекты получили название переходных. Их можно наблюдать лишь после возбуждения образца достаточно короткими световыми импульсами. Среди переходных эффектов наибольший интерес в настоящее время вызывает фотонное эхо, превратившееся в главный инструмент для исследования фазовой и энергетической релаксации электронных состояний примесных центров в твердых растворах. Достижениям теории в области описания фотонного эха и посвящена в основном данная глава. [c.195]

Итак, при Zo > О в металле без магнитного поля могут распространяться волны плотности спина с линейным законом дисперсии (о = ыЛ, причем и порядка v (скорости на ферми-границе), но обязательно превышает v. Конечно, при более сложной форме функции Z (см. (13.22)) возможны, в принципе, спиновые волны с другими типами колебаний функции распределения, но к этому случаю относится все сказанное ранее о трудности наблюдения сложных типов нулевого звука. [c.241]

Подробнее о природе перехода металл—диэлектрик, который не является переходом пайерлсовского типа, а также о связи сверхпроводимости с состоянием, описываемым волной спиновой плотности, см. в [52]. [c.652]

АФМР — антиферромагнитный резонанс ВСП — волна спиновой плотности [c.654]

Волновые функции электронов в атоме и межатомное расстояние 1181, II6 Волны спиновой плотности II299 Восприимчивость магнитная П 260 антиферромагнетиков П 315 атомная П 261—265, 268—270 атомов инертных газов II264 [c.403]

Периодический потенциал Приближение свободных электронов 121, 72, 73 в двумерном случае 167 вигнеровский кристалл II299 Волна спиновой плотности П 299 диамагнетизм II280, 281 [c.433]

Даже в рамках приближения Хартри — Фока возможен выбор более сложных одноэлектронных уровней, которым отвечает меньшая энергия, чем полностью намагниченному или немагнитному состояниям. Соответствуюш,ие решения, называемые волнами спиновой плотности, были обнаружены Овер-хаузером ) они приводят к антиферромагнитному основному состоянию при плотностях, близких к тем, которые определяются формулой (32.27). [c.299]

Хотя обычная теорид зонных структур, по-видимому, вполне успешно объясняет данные эффекта дГвА, Оверхаузер (см. [315, 316] и обзор с полной библиографией [317]) предложил для К радикально отличную электронную структуру, совместимость которой с экспериментальными результатами является пока спорным вопросом. Первоначальное предложение [315], основанное на данных оптических измерений, заключалось в том, что основное состояние К содержит волну спиновой плотности, но в дальнейшем Оверхаузер предположил, что более вероятна волна зарядовой плотности. Наличие волны любого типа означает, что поверхность Ферми нестабильна и в основном состоянии почти сферическая ПФ искажается, превращаясь в лимонообразную поверхность с осью, расположенной вдоль вектора волны, и с анизотропией линейных размеров, составляющей несколько процентов. [c.242]

Описание ТЛ на основе разложения (1) требует учёта производных ф по координатам (градиентов) [напр., в виде (ф ) - - 02(ф )) , И2 > 0]. Такой случай имеет место при описании волн зарядовой плотности, магнитной атомной структуры типа спиновой волны и др. ФП 2-го рода из высокосимметричной фазы фв= О в однородную низкосимметричную фазу фо= onst О происходит при Я2 — о, а в неоднородную (несо- [c.16]

Прнмененве. П. в. используются в ядерной физике для изучения спиновой зависимости нейтронных сечений, измерения амплитуд когерентного и некого рент- ВОГО рассеяний нейтронов (см. Нейтронография структурная), а также для исследования таких фундам., проблем, как несохранение пространственной чётности в ядерных реакциях, поиск нарушения временной ив-. вариантности, определение угл. корреляций в бета-распаде свободных нейтронов, поиске электрич. заряда и электрич. дипольного момента нейтрона и т. д, В фш зике твёрдого тела П. н. позволяют изучать магн. структуры, конфигурации неспаренных электронов t (спиновую плотность) в магнетиках (см. Магнитная е нейтронография), измерять магн. моменты отд. компа- нентов в сплавах, исследовать кинетику фазовых пе- реходов, ядерных релаксац. процессов, миграцию спи- ( нового возбуждения, в т, ч. в неупорядоченных спино-1 вых системах, идентифицировать короткоживущие де-1 фекты в кристаллах, исследовать спиновые волны в i магнетиках и т. д. [c.72]

Спиновые волны в парамагнитных металлах и газах. В парамагнитных металлах С. в. предсказаны В. П. Силиным в 1960, обнаружены экспериментально в 1967. В немагн, металлах С. в.— колебания спиновой плотности электронов проводимости, обусловленные обменным [c.640]

СПИНОВЫЕ ФЛУКТУАЦИИ — отклонения локального значения спиновой плотности от её ср. значения. В случае некоррелированных С. ф, их вклад в термодв-намич. свойства пропорц. N /1 (где N — число частиц в системе) и исчезает в термодинамическом пределе. Возбуждения спиновой подсистемы можно рассматривать как коррелированные С. ф. К С. ф. такого рода относятся магноны, более сложные спиновые возбуждения, существующие в магнитоупорядоченных фазах при темп-рах, близких к критич., а также спиновые возбуждения в парамагн. фазе. Состояния спинового стекла или состояние со спиновой плотности волной можно интерпретировать как ансамбль замороженных или статич. С, ф. [c.641]

Кроме сверхпроводников известны и другие примеры проводников, в которых ток переносится не отдельными квазичастицами, а связан с коллективными состояниями электронов. Хоропю известный вид проводников с коллективным механизмом проводимости, отличный от сверхпроводников - это проводники с электронным кристаллом. Примеры электронных кристаллов — это вигнеровский кристал, а также волны зарядовой и спиновой плотности в квазиодномерных проводниках. [c.79]

В конденсиров. средах возможны разл. типы возбуждений и, следовательно, К. Колебания атомов (или ионов) около положения равновесия распространяются по кристаллу в виде волн (см. Колебания кристаллической решётки). Соответствующие К. наз. фононами. Единств, тип движения атомов в сверхтекучем гелии — звук, волны (волны колебаний плотности). Соответствующие К. наз. фононами и ротонами, все они — бозоны. Колебания магн. моментов атомов в магнитоупорядоченных средах представляют собой волны поворотов спинов (см. Спиновые волны). Соответствующая К.—магнон—также бозон. В полупроводниках К. являются эл-ны проводимости и дырки (обе — фермионы). Взаимодействуя друг с другом и с др. К., эл-ны и дырки могут образовывать более сложные К. экситон Ванье — Мотта, полярон, фазон, флуктуон). [c.250]

В 1958 В. П. Силин предсказал существование С. в. в парамагн. металлах, они были обнаружены экспериментально в 1967. В немагнитных металлах С. в.— колебания спиновой плотности электронов проводимости, обусловленные обменным взаимодействием между ними. Существование таких С. в. проявляется, напр., в селективной прозрачности металлич. пластин для эл.-магн. волн с частотами, близкими к частоте ЭПР. фЛхиезер А. И., Барьяхтар [c.714]

Учёт взаимодействия поперечных комггонент спина также приводит к конечной подвижности дырок. Эфф. масса дырки определяется процессом рассеяния на спиновых флуктуациях (спиновых волнах). При низких темп-рах возможно испускание спиновых волн только с низкими энергиями, сли плотность состояний в спектре низкоэнергетич. спиновых возбуждений мала, то можно ожидать хорошо определённые когерентные состояния дырок как квазичастиц вблизи дна дырочного спектра, к-рыс имеют конечное, но не слишком малое время жизни. При более высоких энергиях рассеяние усиливается и квазичастичный пик должен размываться. [c.394]

Существование электронов проводимости как подсистемы со степенями свободы, которые нельзя описать с помощью плотности магнитного момента М и электропроводности а, создает новый тип релаксации — спин-элек-тронной. Частота испускания и поглощения спиновых волн электронами проводимости оценивается в 10 —10 Гц, что соответствует ширине линии —10 —10 А/м. [c.182]

Смотреть страницы где упоминается термин Волны спиновой плотности : [c.117] [c.16] [c.636] [c.636] [c.637] [c.393] [c.94] [c.329] [c.457] [c.633] [c.649] [c.335] [c.345] [c.345] [c.467] [c.14] [c.693] [c.8] [c.391] [c.193] [c.360] [c.44] [c.45] [c.112] [c.660] [c.17] [c.83] [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...