Аддитивность полная, условие

На рис. 170 приведена векторная поляризационная схема, соответствующая условию полного подавления аддитивной составляющей сигнала при полуволновом фазовом сдвиге (б = я). Здесь оси X я у совпадают с направлениями векторов поляризации расщепленных пучков на выходе призмы-анализа-тора Eji, Еа= Es2. Легко видеть, что проекции векторов Е и Eg на [c.293]

Рис. 170. Векторная поляризационная схема, соответствующая условию полного подавления аддитивной составляющей сигнала

В наиболее общем случае расчетные затраты 3j по i-й поверхности нагрева котлоагрегата и сопряженным элементам энергоустановки зависят от совокупности граничных термодинамических и расходных параметров теплообменника 2 , от совокупности конструктивных параметров Z и совокупности внешних влияющих факторов Ei [6, 45]. В целом по котлоагрегату суммарные расчетные затраты Зе можно представить в виде аддитивной функции относительно полных совокупностей параметров Z, Z" и Е. Применительно к условиям рассматриваемой задачи для котлоагрегата совокупности Е vi Z" являются заданными, т. е. = = о и Z" = Zq. В совокупности Z могут изменяться только температуры греющей среды (продуктов сгорания) на входе (Г- ) и выходе (7 ГО из поверхностей нагрева в зависимости от их места по ходу продуктов сгорания. Здесь i — индекс поверхности нагрева ( ) и ( ) — соответственно индексы входного (большего) и выходного (меньшего) значений температуры и Y — индекс участка тракта парогенератора по ходу продуктов сгорания, на котором размещена i-я поверхность нагрева. Остальная, большая часть параметров совокупности Z, которую обозначим как Z, также задана, т. е. Z = Zq. Таким образом, [c.43]

И, наконец, последнее, четвертое предположение, не столь однозначно и связано с решением вопроса о тепловом равновесии фаз. Повидимому, наиболее последовательным является условие аддитивности энтропии [6, 185]. В этом случае могут возникнуть сложности из-за необходимости иметь полное уравнение состояния компонентов наряду ср, V, Е необходимо знать энтропию. В некоторых расчетах предполагается равенство температур фаз [112, 117]. Получающаяся при этом система уравнений удобна для итерационного решения при определении давления по заданным Е, v, а, однако требует знания зависимостей температуры от давления и объема для каждой фазы. Для этого помимо калорического уравнения состояния необходимо знать теплоемкость. [c.333]

Важное практическое значение имеет возможность расщепления на подпространства Жа. Оно может быть реализовано при следующих условиях а-му подпространству должны быть сопоставлены операторы Мд ,.... .., Шаа, образующие в подпространстве Жа базис собственных значений, все операторы Жа а-го подпространства должны коммутировать со всеми операторами других подпространств. Тогда Ж можно представить в виде произведения подпространств Жа, а базисные векторы из Ж могут быть образованы как прямое произведение базисных векторов из отдельных подпространств. Пусть, например, оператор энергии полной системы строится аддитивно из операторов энергии На невзаимодействующих подсистем [c.80]

Согласно условию аддитивности деформаций полное удлинение заготовки [c.102]

Полной аддитивности условие 155 Положительный квадратный корень из положительной наблюдаемой 82 [c.418]

Все сказанное выше показывает, что непосредственное суммирование и сопоставление качественно различных видов энергии второй группы недопустимо (естественно, за исключением тех случаев, когда речь идет об энергетических балансах, где имеет значение только количество энергии), так как они не обладают в полной мере свойством аддитивности. Между тем, обсуждаемый факт, заключающийся в том, что не всякая энергия и не при всяких условиях может быть полностью пригодна для технического использования, необходимо учитывать при решении инженерных задач в области энергетических превращений. [c.65]

Для текущих сред, рассматриваемых в настоящей книге, эти предположения справедливы при условиях прямолинейности и стационарности сдвигового течения. Равенства (9.4) равносильны (3.27), а гипотеза (9.5) основывается на главном допущении о том, что напряжение (или экстранапряжение) однозначным образом характеризуется локальной предысторией формы, которая в свою очередь определяется величиной G. Однако предыстории формы недостаточно для полного определения напряжений, если материал несжимаем. Но тем не менее эта неопределенность связана лишь с аддитивным добавочным изотропным напряжением и не может повлиять на величины (9,5). Сделанные допущения фактически справедливы и для криволинейных стационарных сдвиговых течений, ибо, как показано в главе 12, предыстория формы любого материального элемента в одноосном сдвиговом течении определяется скоростью сдвига и остается одной и той же независимо от того, будет ли сдвиговой ноток криволинейным или прямолинейным. Предполагается при этом, что термин пред-история формы не включает пространственные производные деформации (настоящие методы не применимы к материалам, дополнительное напряжение в которых зависит от пространственных производных деформаций). [c.243]

Итак, коэффициент Хэф нельзя рассматривать как величину, однозначно характеризующую кондуктивные и радиащюнные свойства полупрозрачного вещества Хэф зависит не только от физических свойств среды, но и от формы и размеров тела, от внешних условий лучистого теплообмена (ei, 62 степени диффузности поверхностей и т. д.). При этом радиационная и молекулярная (кондуктивная) доли полного потока теплоты оказьшаются в общем случае неаддитивными. Этот вьшод следует из взаимосвязи членов и — X dTjdy в уравнении (3.11). Однако в частных случаях лучистая и молекулярная доли полного потока теплоты оказываются аддитивными или близкими к аддитивным, и задача упрощается. [c.80]

Величины ф называются сумматорныма инвариантами. Любая аддитивная функция скоростей является линейной комбинацией сумма-торных инвариантов. Будем предполагать, что массы частиц в процессе столкновений не изменяются. Тогда уравнения (3.1) налагают четыре условия на шесть составляющих скоростей молекул после столкновения. Для полного определения скоростей молекул после столкновения необходимо задать еще два параметра. [c.15]

Последнее равенство может выполняться только тогда, когда граница вырождается в прямую линию или когда со. = 0, с . = 0. Если граница представляет собой обычную поверхность, то Сг = 4 = О и Л сводится К ПОСТОЯННОЙ. Следоватсльно, в стационарном случае два решения одной задачи могут отличаться на аддитивную постоянную последнюю можно фиксировать, если задать полное число частиц, например, условием [c.198]

Можно показать, что Т (у) зависит от следующих физических параметров Яь а, у, п и, кроме того, от степеней черноты ei и ег, ограничивающих диффузных поверхностей. От тех же величин зависят тепловые потоки (—XidTldy), а следовательно, и эффективная теплопроводность Яэф. Итак, коэффициент Яэф нельзя рассматривать как величину, однозначно характеризующую кон-дуктивные и радиационные свойства полупрозрачного вещества эффективная теплопроводность Яэф зависит не только от физических свойств среды, но также и от формы и размеров тела, от внешних условий лучистого теплообмена. Заметим, что радиационная и молекулярная (кондуктивная) доли полного потока тепла оказываются в общем случае неаддитивными. Этот вывод следует из взаимосвязанности членов дл и (—Xi dTjdy) в уравнении (2-22). Радиационная составляющая потока q зависит от Т у), а температура, в свою очередь, связана с теплопроводностью Я1 кондуктивная составляющая потока зависит от Т у), а температура — от оптических характеристик среды и ограничивающих поверхностей. Однако в частных случаях лучистая и молекулярная доли полного потока тепла оказываются аддитивными или близкими к аддитивным, и задача упрощается. [c.62]

Если в резонаторе имеются потери другой физической природы — излучение в свободное пространство, связь с нагрузкой и т. д., — то каждый из этих видов потерь тоже может быть охарактеризован парциальной добротностью, вычисляемой независимо от других парциальных добротностей и входящей в полную добротность oглa нQ соотношению (1.11.23). Напомним, что условием аддитивности потерь является не только малость потерь каждого типа, но и отсутствие вырожденных типов колебаний, связанных через потери [c.85]

Этот вопрос, по существу, нами уже обсужден в предыдущем параграфе (см. п. 3), где мы установили принцип термодинамической аддитивности и сформулировали процедуру статистического предельного перехода расхождение в результатах, обусловленное различным устройством границ системы, оказывается в относительном выражении порядка по сравнению с единицей, предельная статистическая процедура же вообще делает их неразличимыми. И это верно не только для стенок предложенных нами условных моделей, но и любых других, включая вполне физические (рис. 12), важно только то, что они выделяют равновесную термодинамичес- v кую систему (для неравновесных систем, в которых существуют подпитываемые через стенки внешними источниками энергетические и иные потоки и т.д., такого полного безразличия по отношению к граничным условиям уже, естественно, не возникает). [c.30]

О рассматриваются как заданные константы,то (5.19) является корректно поставленной задачей относительно вектора и (который У-периодичен и принадлежит Я (У )). Эта задача напоминает локальную задачу усреднения в теории упругости (гл. VI, 2), но у нас есть дополнительная заданная константа р°, а функции определены только на У (а не на У). На самом же деле эта задача исследуется точно так же, как и аналогичные задачи на полной ячейке У (относительно подробностей см. Ориоль и Санчео-Паленсия [ 1]). Вектор и определяется (с точностью до аддитивного постоянного вектора) через е.. (и°) и р° (заметим, что условия совместности выполняются, так как (5.19) принимает нулевое значение, если ы взять постоянным вектором). Имеет место следующая лемма. [c.235]

Этот вопрос, впервые поставленный в такой форме Казимиром, изучали Гласс и автор [26]. Хотя не удалось дать на него полный ответ, все же получен ряд результатов, которые будут здесь изложены. Прежде всего, как легко установить, необходи-jtioe и достаточное условие того, чтобы энтропия 5 содержала аддитивный член типа 5o(V), состоит в том, что функция р должна содержать множитель вида Ро(Ю- Другими словами, если р не содержит множителя, являющегося функцией только объема V, а не энергии, то энтропия 5 не будет содержать аддитивного члена 5q(V ) и остаточная энтропия будет стремиться к нулю, когда Т стремится к нулю и теплоемкость Су достаточно быстро уменьшается. [c.32]

Это соотношение вместе с п = V/, где / — совместный интеграл уравнения эйконала V/ = 1 и уравнения (VA/) х V/ = О, представляет все решения уравнения ( ) нри иредноложении, что п х rot п = 0. Заметим, что полный интеграл уравнения эйконала (за вычетом аддитивной постоянной) /(г) = к г, где к —единичный вектор, заведомо удовлетворяет условию А/ = О, и, следовательно, будет представлять собой совместный интеграл указанных уравнений. Ясно, что полному интегралу уравнения эйконала отвечает равномерное пространственное напряженное состояние вектор п не изменяется и совпадает с вектором к, главные напряжения также постоянны. [c.24]

Решение. Так как полная энергия S и полное число частиц Л полн являются термодинамически аддитивными величинами, то дарвин-фаулеровский предельный переход будет сопровождаться двумя условиями [c.380]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...