Дисперсия осей вращения

Z и направление распространения. Заметим, что вследствие дисперсии (нормальной) мы имеем По (to) направлений лучей, лежащих на поверхности конуса вращения вокруг оси г с углом конуса Вт), условие (8.56) удовлетворяется и, следовательно, выполняется условие фазового синхронизма. Однако следует заметить, что, если вт ф 90°, то будет иметь место двулучепреломление, т. е. поток энергии необыкновенной волны (вторая гармоника) будет распространяться под углом, несколько отличным от 0т. Таким образом, пучок основной волны и пучок волны второй гармоники будут распространяться [c.499]

Проведенные выше исследования можно распространить и на цели с шероховатой поверхностью. Выражение (1.2.35) остается справедливым и для этого случая. При условиях (1.2.37) сохраняются и аппроксимации (1.2.36). Однако при проведении усреднения по параметрам уже приходится учитывать свойства самой шероховатой поверхности. В результате дисперсию а уже нельзя считать постоянной величиной — в общем случае она оказывается сложной функцией координат поверхности So, являющейся результатом усреднения поверхности данной цели по всем возможным реализациям ее шероховатостей. Например, если цель имеет ось симметрии и она, двигаясь на лазерный локатор, одновременно совершает вращение вокруг своей оси симметрии, то [c.35]

Для спутника с двойным вращением качание оси крепления, обусловленное неуравновешенностью маховика, в большой, степени напоминает качание оси спутника, выполненного как единое тело, т. е. основное движение представляет собой коническое движение оси крепления вокруг вектора h со скоростью собственного вращения маховика. Однако в зависимости от геометрии мас с корпуса могут возникнуть некоторые отклонения амплитуды и частоты качания. В последующих разделах выведено аналитическое выражение угла качания в зависимости от параметров неуравновешенности маховика. Найдены также границы среднеквадратичной величины и дисперсии угла качания в зависимости от статистических свойств процесса балансировки. [c.41]

Магнитное состояние пленки описывается следующими статистическими параметрами коэрцитивной силой Н , характеризующей критическое поле движения доменной стенки полем анизотропии Я , которое служит мерой сил анизотропии, противодействующих повороту вектора намагниченности, и характеристикой процесса вращения углом скоса а, характеризующим отклонение вектора намагниченности по оси легкого намагничивания угловой дисперсией Да, описывающей поперечные колебания легких осей. Типичные цилиндрические магнитные пленки имеют параметры = 120 А/м Я = 300 А/м а < Г Да < 2°. [c.330]

При использовании продольной моды, изменяющейся по синусоидальному закону сила прикладывается к одному концу тонкого цилиндрического стержня, а продольные колебания измеряются на противоположном конце стержня. Датчик другой конструкции применяется для генерирования крутильных колебаний на возбуждаемом конце стержня на противоположном конце в этом случае измеряется амплитуда угловой скорости вращения. На самой низкой частоте резонанса стержень имеет длину в несколько полуволн, а его диаметр мал по сравнению с длиной волны. В этом низкочастотном диапазоне продольные волны в отсутствии поглошения распространяются без дисперсии со скоростью, определяемой модулем Юнга Су—( /р) / -. Можно показать, что в почти упругом тонком стержне продольные волны распространяются практически с такой же скоростью, а поглощение проявляется в экспоненциальном уменьшении амплитуды с расстоянием [см. формулу (4.32)]. Если, например, сила действует на один конец стержня (рис. 4.16), то волна распространяется в положительном направлении оси х, вызывая силу, пропорциональную лух На свободном конце волна отражается отра- [c.118]

Пусть параллельный пучок монохроматического света (рис. 20.1), поляризованный при помощи поляризатора Пь падает на пластинку, вырезанную из кристаллического кварца перпендикулярно к оптической оси 00. Известно, что свет, распространяющийся вдоль оптической оси в одноосных кристаллах, не претерпевает двойного лучепреломления, следовательно, второй поляризатор Пг, скрещенный с Пь не должен пропускать света. Однако в данном опыте свет при скрещенных поляризаторах все же проходит. Поворачивая Пг на некоторый угол, можно вновь добиться полного затемнения поля. Это свидетельствует о том, что свет, прошедший через кристалл кварца, остался линейно поляризованным, но плоскость поляризации повернулась на некоторый угол, измеряемый поворотом Пг. Изменяя длину волны света, можно обнаружить, что угол поверота плоскости поляризации различен для разных длин волн, т. е. имеет место дисперсия оптического вращения. [c.71]

Некогерентное вращение. Наличие в пленке различного рода дефектов вызывает изменение оси легкого намагничивания при переходе из одних локальных областей пленки в другие (дисперсия оси легкого намагничивания). Это приводит к неоднородному (некогерентному) вращению локальных векторов намагниченности этих областей под действием перемагничивающего поля, протекающему значительно медленнее когерентного вращения за десятки-сотни микросекунд. [c.312]

Рис. 2. Дисперсия оптического вращения некоторых кристаллов в области пропрачпости I — кварц 2 — паратеплурит, 3 — киноварь (одноосные кристаллы, свет по оптической оси) а S — Щ-)рам1юаа (двуосный кристалл, свет по различным

Ооределеиие эффективной массы носителей. В простейшем случае изотропного квадратичного закона дисперсии носителей изоэнергетич. поверхность р)= = ( о — сфера (см. Зонная теори.ч). Определение частоты позволяет найти скалярную эффективную массу носителей W, к-рая совпадает с циклотронной массой т . В случае более сложных законов дисперсии эфф. масса отличается от циклотронной массы. Для эллипсоидальных изоэнергетич. поверхностей зависит только от направления //, что позволяет определить гл. значения тензора эфф. масс. Напр., для электронов в Ge (кубич. симметрия) изоэнергетич. поверхность—совокупность 4 сфероидов (двухосных эллипсоидов), оси вращения к-рых направлены вдоль диагоналей куба, т. е. кристаллографич. осей [111]. В этом случае циклотронная частота [c.430]

Подшипники качения и скольжения должны обладать такими свойствами, чтобы обеспечить вращение вала с минимальными потерями энергии и постоянством положения оси вала относительно системы координат, связанной с корпусом подшипника. Однако можно указать большое число погрешностей в элементах подшипника, которые приводят к нарушению этих требований. Так, например, в подшиннике качения источниками колебаний являются волнистость и овальность беговых дорожек, огран-ность тел качения, дисперсия их диаметров, наличие радиального зазора, что приводит к сложному характеру движения центра вала под влиянием переменной силы взаимодействия контактирующих деталей [21, 10]. При этом измеряемый сигнал имеет вид импульсов с высокочастотным заполнением, модулированных по амплитуде случайным процессом. Спектр этого сигнала широкополосный с наличием большого числа гармоник, кратных основным частотам возбуждения, приведенным в табл. 1. [c.389]

Вращение нлпскпсти поляризации в кристаллических телах. При прохождении линейно поляризованного луча вдоль оптической оси кварцевой пластинки (рис. 251) наблюдается поворот плоскости поляризации (Aparo, 1811). Разделения луча на два при нормальном падении на пластинку, вырезанную перпендикулярно оптической оси, не происходит. Угол поворота плоскости поляризации определяется по взаимной ориентировке осей николей N (поляризатор) и N2 (анализатор). Установлено экспериментально, что поворота зависит от длины а пути в кристаллической пластине и от длины.волны, т. е. имеется вращательная дисперсия [c.281]

В ультрафиолетовой области широко используются кварцевые спектрографы средней дисперсии типа ИСП-22 или более новой модели ИСП-28, которые по оптическим характеристикам практически но отличаются друг от друга. На рис. 114 приведена оптическая схохма спектрографа рассматриваемого типа. В качестве входного коллиматорного объектива здесь используется сферическое или внеосевое параболическое зеркало X с диаметром 40 мм и фокусным расстоянием 600 мм. В качестве диспергирующей системы используется одна кварцевая призма Корню с преломляющим углом 60°. Объектив камеры Об состоит пз дв х кварцевых линз диаметром 40 мм с общим фокусным расстоянием 830 мм для средней длины волны 2570 А ультрафиолетового спектра. Е5следствие хроматизма данного объектива камеры кассета Фп устанавливается под углом около 42° к оптической оси. Изменение наклона ее производится вращением вокруг оси, которая проходит через плоскость фотопластинки в средней ее части. [c.144]

Из-за дисперсии фазовых скоростей мод ГЛ, сформированное на входе волокна изображение U(r,p,z = 0) будет деградировать по мере распространения. Чтобы частично компенсировать фазовых скоростей мод нужно из суммы (7.133) выбрать также слагаемые, для которых фазовые скорости некоторым образом согласованы. Например, можно заставить световой многомодовый пучок, сформированный фазовым ДОЭ, вращаться вокруг оси по спирали. Условия вращения поперечного сечения пучка (7.133) аналогичны условиям (7.77) и (7.78) для многомодовых пучков Бесселя и имеют соответственно вид [c.507]

КИМ обратным сантиметрам. Передача энергии в молекулярных столкновениях приводит к тому, что система начинает генерировать преимущественно нд линиях с небольшим усилением эффект конкуренции линий). Иными словами, набор лазерных линий ведет себя как одна однородно уширенная линия усиления. Если в резонатор ввести избирательные потери на всех линиях, кроме какой-либо выбранной, то систему можно заставить генерировать на другой линии, не обязательно совпадающей с наиболее эффективной. Поскольку расстояние между спектральными линиями имеет величину порядка нескольких обратных сантиметров, приходится отказываться от использования эталона, так как его область свободной дисперсии по порядку величины совпадает с расстоянием между линиями. В этом случае более предпочтительно применять решетку Литтроу (рис. 7.40, а и 7.41). Ес-ли мы имеем дело с немонохроматическим пучком, то внутрь полости резонатора отражается лишь часть спектра, длина волны которой удовлетворяет соотношению (6.10.2) при а = 0. Остальные компоненты спектра распространяются вне направления оптической оси и поэтому теряются. Вращением решетки можно изменять длину волны излучения, отраженного в резонатор. Ширина полосы генерации твердотельных лазеров [51] может быть сужена, если одно из зеркал заме- [c.557]

Рис. 11.31. Вращение вектора атмосферной дисперсии в фокусе кудэ. P,v и Pg — северный и южный полюсы неба, Z — зенит. п — след нормали, относительно которой п> чск лучей, падающий в телескоп от овсздм 2, отражается в направлении вдоль полярной оси телескопа к южному полюсу мира Pg. Штрихами обозначены изображения соответствуюших точек после отражения относительно нормали п.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...