Баланс заряда

При стационарном потенциале коррозии в установлении баланса зарядов участвует минимум два сорта частиц равной природы или, точнее, две различные электродные реакции, идущие в двух взаимно противоположных направлениях. Если интенсивность переноса заряда в обоих направлениях отнести к единице поверхности раздела и к единичному времени, то ее можно охарактеризовать через плотность тока. В состоянии равновесия при Е = Е, [c.12]

При сопоставлении уравнений (20) и (25) или (26) становится очевидным, что в первом случае баланс зарядов означает также и баланс [c.13]

Уравнение (7.98) физически выражает баланс зарядов между двумя бесконечно близкими сечениями туннеля (первый член — изменение потока заряда вдоль оси х, второй член— суммарный ноток к боковой поверхности). [c.422]

Рис. 10.37. Схематическое изображение реакций, которые происходят при контролируемом потенциале (а) и при обычных коррозионных испытаниях (б) в кислых растворах, содержащих хлориды. В первом случае изменение заряда должно компенсироваться путем миграции иоиов С1 , так как катодная реакция сосредоточена иа вспомогательном электроде (а). Во втором — анодный и катодные участки близко расположены и баланс зарядов поддерживается без миграции ионов С1 из раствора (Франс и Грин [6])

Дивергенция (подчеркнута) исчезает при интегрировании по полному полю, поскольку на бесконечности поле стремится к нулю. Вариация плотности р — от уравнения Пуассона (2.1). Далее используем уравнение баланса заряда [c.326]

Концентрация дырок на больших расстояниях от перехода в п-области имеет, согласно закону действуюш их масс, очень малое значение р (оо) = Однако, концентрация электронов превышает там на ту же малую величину, так что выполняется равенство (оо) — рв (оо) = Если при вычислении полной плотности заряда пренебречь [как мы сделали в (29.4)] этой малой поправкой к п , то мы должны также пренебречь малой компенсирующей плотностью дырок на далеких расстояниях в п-области кристалла. Аналогичные замечания справедливы и для малых концентраций электронов в р-области. Эти концентрации неосновных носителей вносят пренебрежимо малый вклад в общий баланс зарядов. Однако, как мы увидим ниже, они играют важную роль в определении токов при наличии приложенного напряжения. [c.215]

Снижение выбросов продуктов неполного сгорания при одновременном повышении максимальной температуры цикла сопровождается ростом выбросов окислов азота. Учитывая весомость NOx в балансе токсичных выбросов, необходимо в некоторых случаях пойти на заведомое ухудшение процесса сгорания с целью снижения максимальных температур цикла, определяющих образование окислов азота. Для этого применяют рециркуляцию — перепуск во впускную систему части ОГ, которые попадают в камеру сгорания как инертный заряд, обладающий высокой теплоемкостью (в 1,5 раза выше, чем воздуха). При этом часть теплоты сгорания топлива дополнительно затрачивается на нагрев инертной массы, тем самым снижается максимальная температура цикла и образование ЫО . [c.45]

Второй тип следов, зарегистрированных Пауэллом, изображен на рис. 242. Первичная частица я, как показывает направление сгущения зерен, двигалась в направлении, указанном стрелкой, и остановилась в точке О. Масса этой частицы оказалась равной /--300 те (современное значение 273 /Ие), заряд 2=1. Из места остановки первичной частицы вылетает несколько заряженных частиц, которые оставляют в эмульсии следы, образующие так называемую звезду , состоящую из нескольких лучей . Этот случай может быть интерпретирован как захват я-мезона ядром, приводящий к ядерному расщеплению, которое обнаруживается в эмульсии в виде звезды. Полный энергетический баланс таких случаев, учитывающий кинетическую энергию и энергию связи освобождающихся частиц (включая нейтроны), дает величину около 150 Мэе, т. е. совпадает с энергией покоя остановившегося я-мезона. [c.565]

В виртуальных процессах продолжают действовать ограничения, связанные с сохранением различных зарядов, странности и шарма, но не действуют ограничения по энергии и импульсу. Поэтому виртуально могут идти эндотермические реакции ниже порога, а также многие процессы, которые реально не могут идти ни при каких энергиях. Например, свободный электрон не может поглотить (или испустить) фотон, потому что при этом не могут быть одновременно соблюдены законы сохранения энергии и импульса. Это особенно просто увидеть, воспользовавшись равноправием всех инер-циальных систем координат и записав баланс энергии в системе, где электрон покоится после поглощения фотона, т. е. где до поглощения импульс р электрона равен и противоположен импульсу k фотона [c.316]

Нормальным потенциалом металла называется разность потенциалов между металлом, погруженным в раствор его соли, содержащей 1 г-ион металла в 1 л, и нормальным водородным электродом. Стационарным называется потенциал, при котором устанавливается баланс между числом зарядов, потерянных металлом, и числом зарядов, вновь им приобретенных. [c.4]

Величину заряда определяют по известным методикам [1, 21, основанным на энергетическом балансе, т. е. удельная работа деформирования материала оболочек Дуд должна соответствовать удельной энергии Е уд ударной волны и гидропотока жидкости. [c.52]

В энергетическом балансе термоэмиссионного электрогенератора потери тепла лучеиспусканием невелики. Более значительны потери энергии, обусловленные возникновением пространственного (объемного) заряда в межэлектродном пространстве из электронов, не достигающих анода. [c.105]

Сохранение энергии электромагнитного поля требует, чтобы сумма скоростей изменения энергии электромагнитного поля во времени, содержащейся в некотором объеме, и изменения энергии за счет вытекания через поверхность, ограничивающую этот объем, были равны отрицательной полной работе, совершенной полями над источниками внутри данного объема в единицу времени. Работа, совершаемая в единицу времени внешним электромагнитным полем над точечным зарядом q, равна В, где v — скорость заряда. Магнитное поле не совершает работы над точечным зарядом, поскольку магнитная сила всегда перпендикулярна скорости заряда. В случае распределенных зарядов и токов работа, совершаемая полями в единицу времени в единичном объеме, равна J В. Существует уравнение непрерывности, описывающее этот баланс энергии. Выведем это уравнение, исходя из уравнений Максвелла. Используя [c.13]

При этом потен11иале усталавливается не только баланс зарядов, которые получает и отдает металл, но н баланс вещества, т. е. ко,личество ионов данного металла, переходящих из металла в раствор и обратно. [c.33]

Здесь индексы A п К относятся соответственно к аниону и катиону. Ввиду баланса зарядов нодвижности Wa и 0)и в стационарном состоянии должны быть одинаковыми. Поэтому из выражений (3.2а), (3.26) и (2.13) следует [c.84]

Сравнительно недавно Бодгез [141] сделал попытку термодинамического анализа явлений атомного разупорядочения в сложных ионных кристаллах с произвольным числом подрешеток. Ниже мы воспроизведем основные этапы этого анализа, имея в виду возможность его применения к ферритам со структурой граната, маг-нетоплюмбита и гексаферрита. Рассмотрим ионный кристаллокисла, содержащего L-различных катионов, распределенных между Я-различными подрешетками. Будем полагать, что в кристалле отсутствуют вакансии, внедренные ионы и электронейтральность кристалла в целом обеспечивается балансом зарядов у регулярных составляющих решетки. Пусть общее число катионов в кристалле равно zN (2 —число ионов в формульной единице), общее число катионов в /-подрешетке равно Wj-N (/=1, 2, Я), а число ионов i — сорта в /-подрешетке равно ХцМ (i = l, 2,. .., L). [c.114]

Рассмотрение действительного состояния и энергетического баланса заряда в процессе сгорания показывает, что с известными допущениями, обес-цечивающими, однако, достаточную практическую точность, уравнение тепловыделения [c.75]

Состояние полной защиты, достигаемое в результате катодной поляризации, отвечает динамическому равновесию реакций ионизации и разряда ионов металла. Одновремейно на поверхности катодно защищаемого металла, независимо от указанных, протекают реакции электровосстановления кислорода и разряда ионов водорода. Сум марная скорость последних при достижении защитного потенциала определяется плотностью тока поляризации. Баланс, зарядов в системе катодной защиты обеспечивается за счет растворения анодного заземления или протектора. [c.62]

Монтажные схемы автотракторных генераторов различных фирм. Трехщеточные Д. а. различных фирм имеют сходную конструкцию и различаются лишь деталями. На фиг. 21 изображена схема Д. а. производства завода АТЭ (Москва) типа ГБФ с реле типа ЦБ, применяемая на автомобилях Форд А и ГАЗ. Напряжение 6 V, моуцность ок. 75 W. Один из концов обмотки возбуждения присоединен к третьей 1цетке, другой — к корпусу Д. а. Реле смонтировано на корпусе генератора. Схема близко соответствует принципиальной схеме фиг. 19. Правильное положение третьей щетки находится опытом нри работе аккумуляторная батарея должна поддерживаться в заряженном состоянии и баланс заряд — разряд за сутки д. б. сведен без дефицита. Ориентировочно для автомобиля ГАЗ зарядный ток д. б. летом ок. 6 А, зимой ок. 10 А. Разница вызвана изменением соотношения числа часов дневной и ночной езды зимой по сравнению с летом. [c.369]

Условием образования стационарного потенциала является необходимость равенства скорости переноса зарядов с металла 1 раствор и в обратном направлении, т. е. баланс за рядоа. Баланс вещества при это.м, однако, не соблюдается, так как в переносе зарядов в одном и в другом направлении участвуют различные частииы. В случае, изображенном на схеме II рцс. 39, наряду с парой процессов Ме Ме присутствует также пара других электродных процессов, Н+ Н. Как видно, баланс зарядов, т. е. равенство числа зарядов, переносимых из металла в раствор и обратно, может устанавливаться, в то вре- , я как баланс вещества (иапример, в отношении Ме ) уже не сохраняется. [c.81]

Условием образования стационарного потенциала является необходимость равенства скорости переноса зарядов с металла в раствор и в обратном направлении, т. е. баланс зарядов. Баланс вещества при этом, однако, не соблюдается, так как в переносе зарядов в одном и в другом направлениях участвуют различные частицы. Всякий перенос положительных зарядов с металла в раствор или oтpiI-цательных зарядов из раствора на металл рассматривается как анодное направление тока обмена (например, Ме- Ме++, Н—> Н+, О— - О). Любой перенос положительных зарядов из раствора на металл или отрицательных с металла в раствор является катодным направлением тока обмена (например, Ме Ме++, Н<— Н+, О—О). [c.130]

Первый зарегистрированный случай рождения и распада гиперядра трудно обработать количественно из-за отсутствия баланса по заряду (по-видимому, среди частиц распада Л-яд-ра есть очень медленные протоны, не оставившие следов в эмульсии). Неизвестна также доля энергии, которую могли унести нейтроны распада. [c.192]

Как мы уже говорили ( 2, п. 1), в мире элементарных частиц действует принцип все, что не запрещено (законами сохранения), обязательно происходит . Этот принцип позволяет легко разобраться в том, какие реакции и распады будут идти, а какие нет. Для этого достаточно учесть энергетический баланс и законы сохранения момента и зарядов, потому что все остальные законы сохранения накладывают ограничения не на сам процесс, а на его характеристики (интенсивность, угловое распределение и др.). Надо, однако, еще учесть, что если процесс разрешен только для слабых взаимодействий, то он будет протекать с ничтожной интенсивностью. Такого типа реакцию вообще нельзя заметить (если только для этого не приняты сверхособые меры, см. 8, п. 12), а соответствующий распад будет протекать с громадным (например, 10" с) временем жизни. Поэтому наряду с законами сохранения зарядов надо учитывать пр иближенные законы сохранения странности, четности и зарядового сопряжения, нарушаемые только слабыми взаимодействиями. Учтя это последнее замечание, приведем полную сводку условий, пользуясь которыми можно не только легко и быстро сказать, пойдет или нет данный процесс, но и, например, перечислить возможные пути получения тех или иных частиц. Эти условия таковы [c.309]

При распаде (7.123) выделяется энергия 36,4 МэВ. Эта энергия затрачивается на разрыв связей между осколками и на кинетические энергии пиона и осколков. Если все осколки заряжены, то в фотоэмульсии (см. гл. IX, 4, п. 10) можно определить их энергии, импульсы, массы и заряды. Отсюда по балансу энергии определяются энергии связи гиперядер. У более тяжелых гиперядер обычно наблюдаются безмезонные распады. В этом случае выделяющаяся [c.373]

Аналогично определяется поток сквозь остальные грани ячейки. Используя полученные выражения, можно преобразовать уравнение (8-46), выражакгщее баланс между потоком вектора электрической индукции и зарядом ячейки, к конечно-разностной форме. Матрица системы уравнений будет пятидиагональной, что характерно для расчета пространственно-двухмерных полей. [c.131]

Уравнение (7.1) одновременно служит выражением баланса электрических зарядов и показывает, что при равновесном потенциале соблюдается материальный баланс, так как количество металла, перешедшего в единицу времени в раствор, в точности уравновешивается количеством металла, осадив-шимся на электроде в результате разряда одноименных ионов из раствора. В общем виде процессы, происходящие на поверхности раздела электрод— раствор, можио иредста-вить уравнением [c.126]

Во многих случаях, однако, металлы обладают настолько большим током обмена по собственным ионам, что процесс разряда Н-ионов лишь несущественно сказывается на общад балансе электрических зарядов, пересекающих границу раздела электрод—раствор, В таком случае для условия стационарности будем иметь [c.140]

Для взрывов, проведенных по программе Плаушер , наиболее подходят термоядерные устройства, так как большая часть энергии, выделяемой при их взрыве, создается в результате реакций синтеза легких ядер fH, Н) и незначительная часть — за счет реакций деления тяжелых ядер Фи). Количество радиоактивных осколков после взрыва, образовавшихся при реакции деления, тем меньше, чем меньше доля этой реакции. Реакции синтеза, сопровождающиеся возникновением сильных нейтронных потоков, создают только вторичную наведенную радиоактивность в породе, окружающей заряд. Однако этот процесс флегматизируется специальными оболочками ядерных зарядов, поглощающими нейтроны. Ядерные устройства, применяемые по программе Плаушер , в энергетическом балансе взрыва имеют соотношение этих энергий 95 5. В 1965 г. появились заряды с соотношением энергий 99 1 [20]. Проведено несколько экспериментальных ядерных взрывов, основная задача которых — испытание новых устройств и методов их размещения в рабочем положении, обеспечивающих минимальный выброс в атмосферу радиоактивных продуктов при взрыве наружного действия. [c.8]

Коллоидные Р. глинистых минералов, подобных монтмориллониту, обладают свойством тиксотропии, а именно при механич. размешивании Р. представляет собой жидкость, а в состоянии покоя — гель. Трёхмерный каркас монтмориллонитовых гелей образован крис-таллич. алюмосиликатными пластинками (диаметром в неск. сотен нм, толщиной ок. 1 нм), несущими заряды — отрицательные на поверхностях и положительные на торцах. В геле соседние пластинки могут быть ориентированы как параллельно друг другу (т. н. плотные контакты в этом случае расстояние между ними определяется балансом электростатических, ван-дер-ва-альсовых и гидратационных сил рис. 21), так и пер- [c.293]

Колебат. механич. системами Э. п. могут быть стержни, пластинки, оболочки разл. формы (полые цилиндры, сферы, совершающие разл. вида колебания), механич. системы более сложной конфигурации. Колебат. скорости и деформации, возникающие в системе под воздействием сил, распределённых по её объёму, могут, в свою очередь, иметь достаточно сложное распределение. В ряде случаев, однако, в механич. систем можно указать элементы, колебания к-рых с достаточным приближением характеризуются только кинетич, и потенц. энергиями и энергией механич. потерь. Эти элементы имеют характер соответственно массы М, упругости I / С и активного механич. сопротивления г (т.н. системы с сосредоточенными параметрами). Часто реальную систему удаётся искусственно свести к эквивалентной ей (в смысле баланса энергий) системе с сосредоточенными пара.меграми, определив т. н. эквивалентные массу Л/, , упругость 1 / С , и сопротивление трению / . Расчёт механич. систем с сосредоточенными параметрами может быть произведён методом электромеханич. аналогий. В большинстве случаев при электромеханич. преобразовании преобладает преобразование в механич, энергию энергии либо электрического, либо магн. полей (и обратно), соответственно чему обратимые Э.п. могут быть разбиты на след, группы электродинамические преобразователи, действие к-рых основано на электродинамич. эффекте (излучатели) и эл.-магн. индукции (приёмники), напр, громкоговоритель, микрофон электростатические преобразователи, действие к-рых основано на изменении силы притяжения обкладок конденсатора при изменении напряжения на нём и на изменении заряда или напряжения при относит, перемещении обкладок конденсатора (громкоговорители, микрофоны) пьезоэлектрические преобразователи, основанные на прямом и обратном пьезоэффекте (см. Пьезоэлектрики) электромагнитные преобразователи, основанные на колебаниях ферромагн. сердечника в перем. магн. поле и изменении магн. потока при движении сердечника [c.516]

При значительном сближении ионов, атомов и молекул между ними начинают действовать силы отталкивания, значительно превышающие силы притяжения. Баланс этих сил приводит к установлению равновесных расстояний между частицами. Силы отталкивания обусловлены кулоновским отталкиванием ядер с их концентрированными положительными зарядами. Отталкивание возрастает при проникновении ядер внутрь -электронных оболочек из-за уменьшения экранировки ядер периферийными оболочками. Кроме того, при наложении волновых функций электронов атомных остовов вступает в действие принцип Паули, требующий перемещения излишних электрон-нрлх пар на верхние разрыхляющие уровни. Это-было бы связано с таким увеличением потенциальной и кинетической энергии электронов, которое сделало бы атомную систему неустойчивой. [c.36]

По данным, полученным из опыта, можно приблизительно установить энергетический баланс между накопленной электрической энергией, энергией магнитного поля и энергией деформации. Например, при разности потенциалов на полюсах бдтареи 430 В интегрирование тока дает значение накопленного заряда около 1 К. Эта величина соответствует номинальной ebtKO TH конденсатора и равна энергии батареи около 230 Дж. При максимуме тока, проходящего через катушку, энергия магнитного поля LP/2 составляла [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...