Эффекты изменений в колебательной системе

На рис. 74 показана простейшая схема ультразвуковой сварки. Свариваемые заготовки 5 помещают на опоре 6. Наконечник 3 соединен с магнитострикционным преобразователем 1 через трансформатор упругих колебаний 2, представляющих вместе с рабочим инструментом 4 волновод (на рис. 74 показано, как изменяется амплитуда колебаний по длине волновода). Ультразвук излучается непрерывно в процессе сварки. Элементом колебательной системы, возбуждающей упругие колебания, является электромеханический преобразователь 1, использующий магнитострикционный эффект. Переменное напряжение создает в обмотке преобразователя намагничивающий ток, который возбуждает переменное магнитное поле в материале преобразователя. При изменении величины напряженности магнитного поля в материале возникает периодическое из- [c.119]

В классических работах Л. И. Мандельштама и Н.Д. Папалекси была теоретически установлена и обоснована возможность возбуждения электрических колебаний в контурах посредством периодического изменения емкости или индуктивности с помощью механического воздействия. На основе результатов теоретических исследований и выводов был создан ряд электромеханических устройств, в которых экспериментально осуществлялась генерация электрических колебаний с весьма большим напряжением и силой тока вследствие периодического с требуемой частотой изменения параметров контуров. Явления, происходящие в электромеханических колебательных системах с периодически изменяющимися параметрами, после этих фундаментальных исследований принято называть параметрическим резонансом. Эффекты параметрического резонанса широко распространены в природе и технике. [c.45]

Это уравнение при Р = 0 допускает только одно стационарное решение Х1 = 0, так как при этом исходная система должна находиться в покое. При РфО уравнение (3.6.3) можно рассматривать как уравнение, описывающее колебательную систему с вынужденными колебаниями и амплитудами порядка р и периодом 2л/р, взаимодействующими с собственными колебаниями вследствие нелинейности системы. Вопрос же о существовании стационарных собственных колебаний требует дополнительного исследования, так как в этом случае система, вообще говоря, претерпевает периодическое (с частотой, кратной р) изменение энергоемких параметров, что может при выполнении определенных частотных соот-нощений привести к эффектам параметрического вложения энергии. При этом предполагается, что амплитуда воздействующей силы Р не ограничена условием малости подобно силам сопротивления и силам, связанным с нелинейными свойствами системы, которые имеют порядок малости р. [c.120]

У многоатомных молекул энергетический спектр сложен, поскольку число наборов колебательных и вращательных уровней достаточно велико каждому электронному состоянию соответствует ЗА/ — 6 (или ЗЛ/ — 5) колебательных уровней, а каждому колебательному уровню 3 (или 2) вращательных уровня. Реальные энергетические уровни молекул характеризуются размытостью по ширине, связанной с рядом физических явлений [42] естественным уширением линий (объясняемое принципом неопределенности Гейзенберга энергия уровня АЕ и время Ат, в течение которого система находится на данном уровне, связаны соотношением А -Ат--Ь), уширением из-за столкновений молекул (особенно важно при высоких давлениях), уширением из-за эффекта Допплера (особенно интенсивное при высоких температурах и малых давлениях, что связано с учетом изменения частоты света, поглощаемого или испускаемого молекулой, движущейся со скоростью v в [c.229]

Однако не всякий скачок, заложенный в функции 0", обязательно приводит к скачку ускорений. Например, если толкатель кулачкового механизма перемещается без выстоя, то можно на границе прямого и обратного ходов застыковать ускорения без скачка, не требуя, чтобы в точке стыкования ускорения были равны нулю [т. е. даже при 0" (0) ф 0]. При синтезе механизмов следует иметь в виду, что достаточно резкие изменения ускорения (хотя и нескачкообразные) с учетом упругих свойств звеньев могут привести к тому же динамическому эффекту, что и мягкий удар (см. н. 10). Поэтому окончательное суждение о достоинствах того или иного закона движения не может быть сделано в общем виде, а обязательно должно основываться на учете характеристик конкретной колебательной системы. Этому вопросу уделяется большое внимание в последующих главах. Здесь же ограничимся изложением некоторых подходов к выбору безразмерных характеристик на основе анализа идеального механизма. [c.21]

Использование АВМ для исследования динамического взаимодействия колебательных систем и источников энергии ограниченной мощности, описываемых системами нелинейных дифференциальных уравнений, представляет несомненные удобства, особенно тогда, когда аналитическое решение оказывается невозможным. Суть методики моделирования этого класса задач на АВМ, позволяющей изучить эффекты взаимодействия между источником энергии и колебательной системой в зависимости от непрерывного квазистацио-иарного изменения параметров источника, излагается ниже. Возможность использования статических характеристик источника энергии в подобных системах подтверждена натурными экспериментами [1]. [c.12]

В неоднородных средах Д. в- приводит к дополнит, эффекту — зависимости трассы распространения (лучен) от частоты. В системах с изменяющимися во времени параметрами (параметрических колебательных системах), кроме того, вдоль трассы распростраиения изменяется частотный спектр сигнала. В средах, где характерные размеры неоднородностей сравнимы с масштабами изменения поля, аффекты Д. в. часто нельзя отделить от дифракционных аффектов. [c.646]

Систематическое изложение результатов этого цикла исследований и обзор работ, выполненных до 1964 г., содержатся в книге В. О. Кононенко [21]. При продолжении нсследова-нпн к. В. Фроловым и М. Ф. Диментбергом был изучен эффект Зоммерфельда в системе со случаГжо изменяющимися параметрами [J5] (J966). Показано, в частности, что при случайном изменении собственной частоты возможен проход через резонанс без подпода энергии к основному двигателю, а амплитуды колебаний в этом случае могут быть больше, чем в детерминированной системе. Экспериментальные исследования подтвердили теоретические результаты, а также позволили сделать вывод, что случайные изменения параметров ведут к срыву резонансных колебаний. Анализу переходных процессов в случае нелинейной колебательной системы посвящена работа Л. Пуста [27, 46J. [c.212]

Таким образом, для получения одинакового эффекта при постоянных нагрузках, но разных скоростях резания, на наш взгляд, не требуется увеличивать амплитуду колебаний в зоне резания с увеличением скорости резания. Полученный в работах вывод, противоположный нашему, возможно, мог произойти по следующей причине с увеличением скорости резания происходит явление более полного контактирования взаимодействующих поверхностей, что ведет к изменению общей акустической нагрузки на колебательную систему. В результате этого происходит расстройка системы по частоте, т. е. происходит сдвиг волны по фазе, а следовательно, пучность колебаний уходит из зоны резания, что ведет к уменьшению амплитуды. Таким образом, получается, что с увеличением скорости резания при одинаковых нагрузках на инструмент лроисходит уменьшение величины эффекта N в результате падения амплитуды в зоне резания, а не в результате влияния скорости резания. [c.416]

НОЙ системой, что зачастую невозможно надежно определить расчетным путем все зоны сгупдения частот и избежать таким образом резонанса. Поэтому должна быть обеспечена возможность последующего изменения собственных частот конструкции. Изменение собственных частот колебательной системы может быть достигнуто путем изменения величины колеблющихся масс или жесткостей несущих элементов. При присоединении дополнительных масс собственные частоты уменьшаются, т. е. чтобы выполнить реконструкцию такого вида, необходимо предусмотреть в фундаменте свободные для последующего заполнения полости или-выпуски стержней для крепления подвесных масс. Дополнительные массы должны быть присоединены к фундаменту возможно более жестко, так как иначе (при упругих связях) они могут совершать самостоятельные колебания и эффект присоединения будет сведен к нулю. Исключение в этом отношении представляет присоединение с расчетной жесткостью дополнительной массы с целью погашения колебаний фундамента (см. главу X). [c.252]

С помощью этой же самой теоремы мы можем доказать, что увеличение массы какой-нибудь части колебательной системы сопровождается увеличением всех ее собственных периодов колебаний или во всяком случае, что ни оди№ из периодов при этом не может уменьшиться. Предположим, что приращение массы бесконечно мало. После изменения массы типы свободных колебаний вообще изменятся, однако с помощью подходящей связи можно добиться того, что система сохранит один какой-нибудь из прежних типов. Но если это сделано, то можно быть уверенным, что период колебания, предполагающего движение той части системы, масса которой была увеличена также увеличится. Только в частном случае (например, когда груз помещен в узле колеблющейся струны) период может остаться неизменным. Эта теорема позволяет нам утверждать, что удаление связи и последующее измене1ше типа колебания могут изменить период только на величину второго порядка и что, следовательно, в пределе собственный период колебания пе может быть меньше, чем он был перед изменением. Суммируя эффекты бесконечно малых изменений, мы заключаем, что конечное увеличение массы должно удлинить период каждого колебания, которое предполагает движение подвергшейся изменению части, и что ни в коем случае период не может уменьшиться однако, чтобы посмотреть, каково соответствие между двумя группами периодов, нужно предположить, что изменение делается шаг за шагом. [c.132]

УЗ-вые методы, основанные на измерениях скорости и затухания звука, широко используются в технике для определения свойств и состава веществ и для контроля технологич. процессов (см. Контрольно-измерительные применения ультразвука). По скорости звука определяют упругие и прочностные характеристики металлич. материалов, керамики, бетона, степень чистоты материалов, наличие примесей. Измерения скорости и поглощения в жидкостях позволяют определить концентрацию растворов, следить за протеканием химич. реакций и других процессов, за ходом полимеризации. В газах измерения скорости звука дают информацию о составе газовых смесей. При УЗ-вых измерениях в твёрдых телах используют частоты 10 —10 Гц, в жидкостях — до 10 Гц, в газах — не выше 10 Гц выбор частотных диапазонов соответствует поглощению УЗ в этих средах. Точность определения состава веществ, концентрации примесей УЗ-выми методами высока и составляет доли процента. По изменению скорости звука или по Доплера эффекту в движущихся жидкостях и газах определяют скорость их течения (см. Расходомер). Для исследования свойств веществ используют также методы, основанные на зависимости параметров резонансной УЗ-вой колебательной системы от акустич. сопротивления нагрузки, т. е. от свойств нагружающей её среды. Это т. н. импедансные методы, к-рые применяются в УЗ-вых сигнализаторах уровня, вискозиметрах, твердомерах и т. д. Во всех перечисленных методах измерений и контроля свойств вещеегв применяются весьма малые интенсивности УЗ эти методы требуют малого времени для измерений, легко поддаются автоматизации, позволяют производить дистанционные измерения в агрессивных и взрывоопасных средах и осуществлять непрерывный контроль веществ в труднодоступных местах. [c.17]

Изменение поведения колебательных систем и механизмов под действием вибрации. К этой группе эффектов 0ТН0С5ГГСЯ исчезновение прежних и появление новых положений равновесия и видов движения системы, смена характера положений равиовеош (то есть вх устойчивости или неустойчивости), из-меноше частот малых свободных колебаний вблизи положений устойчивого равновесия, эффекты вибрационной связи, в частности, самосинхронизация неуравновешенных роторов (вибровозбудителей), эффект вибрационного поддержания щ>ащения неуравновешенных роторов, своеобразное поведение так называемых "колебательных систем с ограниченным возбуждением" и некоторые другие. [c.18]

В основном состоянии X Bi молекула NHg сильно изогнута, так же как и молекула Н2О в своем основном электронном состоянии, в то время как в возбужденном состоянии A i молекула NH2 почти линейна (см. стр. 217). Снова, как и для других дигидридов, из-за сильного электронно-колебательного взаимодействия (эффект Реннера — Теллера) из одного П. -состояния линейной конфигурации возникают два состояния. Благодаря значительному изменению угла при электронном переходе в сиектре наблюдается длинная прогрессия полос с чередующейся интенсивностью для четных и нечетных значений К (так же как и в случае красных полос ВНг и СН2). Разности Д гС для уровней с i = О в верхнем состоянии сначала увеличиваются и только к концу прогрессии начинают уменьшаться. Дублетная структура электронного перехода обнаруживается в незначительном расщеплении почти всех линий (фиг. 95). Так же как и для красных полос ВН2 и СНг, момент перехода для рассматриваемой системы NH2 перпендикулярен плоскости молекулы (полосы типа С). Джонс и Рамсей [638а] проанализировали ряд горячих полос в спектре NH2 с целью определения значения частоты деформациоипого колебания V2 в основном состоянии. Вращательные и колебательные постоянные NH2 приведены в табл. 62. [c.504]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...