Вектор намагничения

В ряде материалов, например в марганцево-цинковом феррите, керамике и других, наблюдается магнитная анизотропия, вызываемая ударной волной, которая приводит к повороту вектора намагниченности. Благодаря этому направление распространения ударной волны становится направлением легкого намагничивания. [c.42]

Например, работа магнитного поля равна - HdM, где Н — напряженность поля (вектор), М — вектор намагниченности магнетика (магнитный момент). [c.9]

Использование магнитных материалов в магнитооптических устройствах основано на эффекте Фарадея (рис. 14), который состоит в том, что при распространении линейно поляризованного луча света К вдоль вектора намагниченности М происходит поворот плоско [c.29]

Комбинированное намагничивание осуществляется при одновременном намагничивании детали двумя или несколькими изменяющимися магнитными полями. При этом можно применять любое сочетание видов тока. При комбинированном намагничивании необходимо, чтобы суммарный вектор намагниченности поворачивался относительно оси детали хотя бы на 90°. Это достигается в результате применения совместно продольного и циркулярного намагничиваний и использования для них токов одного вида, отличающихся по фазе (или времени включения, например, для импульсных токов), или токов разного вида с соответствующими моментами включения или изменения их величины и направления. [c.17]

Специфика магнитных свойств пленок определяется прежде всего тем, что их линейные размеры в плоскости пленки значительно превышают толщину. Вследствие этого размагничивающий фактор в направлении нормали к пленке много выше (л в 10 раз), чем в плоскости пленки. Вектор намагниченности намагниченной пленки располагается практически в ее плоскости. [c.309]

Перемещение границ доменов. При помещении намагниченной пленки в постепенно усиливающееся магнитное поле, направленное противоположно вектору намагниченности пленки, в ней при некоторой напряженности возникают зародыши обратной намагниченности, увеличивающиеся по мере роста Я, что в конце концов приводит к перемагничиванию всей пленки. Это относительно медленный процесс, требующий для своего завершения единиц микросекунд. [c.311]

Когерентное вращение. При быстром приложении к пленке магнитного поля напряженности Я, значительно превышающей Я , наблюдается однородное (когерентное) вращение спинов и вектора намагниченности в сторону переключающего поля. Этот процесс протекает в течение единиц наносекунд и является самым быстро-протекающим процессом перемагничивания. Он может быть осуществлён в однодоменных по толщине пленках, обладающих относительно низкой коэрцитивной силой Яд. [c.311]

Объемные заряды можно, видимо, не учитывать в области очень малых значений поля Яо, когда d[i]dH=0, и в области, где первичное поле настолько велико, что ферромагнетик доведен до насыщения и вектор намагниченности / всюду направлен параллельно Яо (т. е. поле дефекта во много раз [c.80]

Действительно, пусть ао — искомый угол между вектором напряженности поля и вектором силы Oi, а а — угол между вектором намагниченности насыщения / и тем же вектором силы. Тогда величина анизотропного магнитоупругого эффекта может быть найдена из условия минимума магнитоупругой энергии и энергии магнитного поля. Плотность магнитоупругой энергии для случая изотропной магнитострикции Xs может быть записана следующим образом [c.204]

Если два напряжения и Og приложены под прямым углом друг к другу, а Oj — под углом а к вектору намагниченности насыщения, то [c.204]

Полагая в выражении (25) = = О, gg = 1, находим относительное удлинение в направлении, параллельном направлению вектора намагничения [c.251]

Относительное удлинение в направлении, перпендикулярном направлению вектора намагничения, получаем из условия [c.251]

Таким образом, как продольная, так и поперечная магнитострикции являются квадратичными функциями вектора намагничения. [c.251]

Квадратичная зависимость магнитострикции от вектора намагничения хорошо подтверждается экспериментально для никеля как в области смещения границ доменов, так и в области вращения вектора намагничения [5]. В области парапроцесса квадратичная зависимость также хорошо подтверждается экспериментально для сплава 32% Ni, 68% Fe [5]. На рис. 1, 2 приведены соответствующие экспериментальные кривые зависимости магнитострикции от квадрата вектора намагничения, взятые из работы [5]. Как видно из рис. 1, линейная зависимость магнитострикции от квадрата вектора [c.251]

Учитывая зависимость вектора намагничения / от суммарного магнитного поля Я и то, что в нашей системе координат от- [c.253]

Показана необходимость получения корректных аналитических выражений для объемной плотности магнитострикционных сил в ферромагнитных поликристаллах. Для нахождения аналитических выражений для магнитострикционных сил применен метод симметрии. Получен тензор магнитострикции для поликристалла. Компоненты тензора линейно зависят от квадрата вектора намагничения, что хорошо подтверждается экспериментально. [c.264]

Здесь 2 а — длина большей стороны измерительной катушки 2Ь — длина меньшей стороны измерительной катушки 2 г — длина образца (/о — расстояние между плоскостью витков измерительной катушки и образцом S — поперечное сечение образца. При этом предполагается, что вектор намагниченности совпадает с продольной осью образца. [c.152]

Учет поворота вектора намагниченности образца в магнитном поле. При расположении стержневого образца под углом к намагничивающему полю вектор намагниченности из-за магнитной анизотропии формы образца ориентируется по его оси, вдоль направления которой размагничивающий фактор минимален. С другой стороны, под действием намагничивающего поля вектор намагниченности отклоняется от продольной оси образца. Таким образом, формулу (1) можно считать строгой лишь для продольной составляющей намагниченности стержневого образца (например, измерение остаточной намагниченности). [c.152]

Рассмотрим в качестве примера влияние магнитострикционных эффектов на доменную структуру железа. Домены в железе намагничены до насыщения, вдоль направлений типа [100]. Вследствие магнитострикции они несколько удлинены в направлении намагниченности. Пусть это направление совпадает с осью [100]. Тогда домены несколько сжаты в поперечных направлениях [010] и [001]. Два соседних домена с противоположными векторами намагниченности ([100] и [100]) не обладают упругой энергией, так как у них Xs одинаковы (рис, 10.21,а). Энергия ферромагнит- [c.347]

Магнитная анизотропия. Различие магнитных свойств ферромагнетика вдоль неэквивалентных направлений в теле, называемое магнитной анизотропией, наиболее выражено в монокристаллах. iMepoft магнитной анизотропии является работа намагничивания, необходимая для поворота вектора J из положения вдоль оси легкого намагничивания, вдоль которой этот вектор направлен в отсутствие поля, в новое положение — вдоль внешнего поля. Эта работа определяет плотность свободной энергии магнитной анизотропии а, Дж/м , которая следующим образом выражается через углы между вектором намагниченности J и кристаллографическими осями [c.614]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

В ферромагнитных материалах напряженность магнитного поля в выражении для ф заменяется намагниченностью М, Тл, а постоянная Верде — постоянной Кундта К, град/(Тл-см). В таблицах обычно приводят характерное для ферромагнетиков значение параметра вращения при насыщенной намагниченности Ms, Тл, определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации Ms для света, распространяющегося вдоль вектора намагниченности Ms, т. е. [c.866]

Схема воспроизведения на экране двумерной картинки с помощью управляемого магнитооптического транспаранта на ЦМД показана на рис. 19. Оптическая эффективность такого транспаранта и контрастность воспроизводимой картинки определяются магнитооптической добротностью среды — носителя доменов. Оптический контраст между информационными ячейками в открытом и закрытом состояниях достигается антипараллельным направлением в них векторов намагниченности. Плоскость поляризации проходящего света вращается в паре информационных ячеек в противоположные стороны. Анализатор устанавливают так, чтобы свет при прохожде- [c.37]

Высококоэрцитивное состояние mhofTix магнитотвердых материалов наиболее естественно интерпретировать на основе законов процесса вращения вектора намагниченности в малых частицах. В действительности необходимо учитывать обе теории (теорию малых частиц и теорию движения доменной стенки). [c.204]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Кривая намагничивания в области II характеризуется тем, что здесь происходит неупругое смещение границ доменов, т. е. процесс не является обратимым. В области приближения к насыщению (область III) изменение индукции объясняется в основном процессом вращения, когда направление вектора намагниченности самопроизвольных областей приближается к направлеин1р внешнего поля. Полная ориентация намагниченности по полю соответствует [c.88]

Измерители магнитных шумов. При намагничивании и перемагничивании ферромагнетиков наряду с плавными (обратимыми) процессами изменения магнитного состояния материала значительную роль играют процессы скачкообразного изменения намагниченности ферромагнетиков. Это явление было открыто в 1919 году Баркгау-зеном и носит его имя — метод эффекта Баркгаузена (МЭБ). Суть явления с физической точки зрения в следующем. Ферромагнетики при отсутствии внешнего магнитного поля представляют собой области спонтанного намагничивания (домены), каждая из которых намагничена практически до насьщения. Векторы намагниченности этих областей направлены вдоль так называемых направлений легкого намагничивания. Намагниченность значительного объема материала в целом равна нулю, так как суммарные магнитные потоки этих областей замкнуты внутри объема. [c.77]

Намагничивяние магнетика характеризуется магнитным моментом единицы объема. Эту величину называют вектором намагниченности. Он связан с напряженностью магнитного поля Н соотношением [c.9]

Для монокристалла, показанного на рис. 11.10, а, эта энергия будет значительной, вследствие чего энергетически выгодным оказывается деление его на области, в которых векторы намагниченности направлены в противоположные стороны (рис. 11.10, б и в). Для структуры доменов, показанной на рис. 11.10,6, магнитная энергия будет примерно в 2 раза меньше, чем для структуры на рис. 11.10, а, так как часть магнитного потока, выходящего из одной области, замыкается на другую, вследствие чего уменьшается размагничивающий фактор N, а следовательно, и магнитная энергия Umji- Для случая, представленного на рис. 11.10, в, магнитная энергия уменьшается в 4 раза и т. д. [c.296]

Рассмотрим процесс намагничивания пленок более подробно. Поместим пленку, намагниченную до насыщения вдоль оси легкого намагничивания, в магнитное поле Н. Под действием этого поля вектор намагниченности пленки отклонится от оси легкого намагни-чиваиия на некоторый угол 0 (рис. П.23, а). Это приведет к появлению в пленке энергии магнитной анизотропии UКак показывает расчет, [c.309]

Некогерентное вращение. Наличие в пленке различного рода дефектов вызывает изменение оси легкого намагничивания при переходе из одних локальных областей пленки в другие (дисперсия оси легкого намагничивания). Это приводит к неоднородному (некогерентному) вращению локальных векторов намагниченности этих областей под действием перемагничивающего поля, протекающему значительно медленнее когерентного вращения за десятки-сотни микросекунд. [c.312]

Запоминающие устройства на тонких магнитных пленках имеют ряд преимуществ через ЗУ на ферритовых сердечниках, что обусловило интенсивное проведение работ по их созданию. К таким преимуществам, в частности, относятся следующие перемагничивание пленок требует гораздо меньшей энергии, чем сердечников трудоемкая операция нанизывания отдельных сердечников заменяется напылением одновременно большого числа ячеек со всеми необходимыми шинами и соединениями использование когерентного вращения вектора намагниченности воднодоменных по толщине пленках позволяет заметно увеличить быстродействие ЗУ. [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...