Электромагнитные волны в плоские в вакууме

В заключение отметим, что если плоская электромагнитная волна распространяется не в вакууме, а в некоторой непроводящей среде, то вместо (1.3.7)—(1.3.10) следует использовать такие соотношения [c.32]

Принятое ХУИ Генеральной конференцией по мерам и весам в 1983 г, новое определение метра как длины пути, проходимого светом в вакууме за 1/299 792 458 долю секунды, создает предпосылки для реализации единого эталона длины — частоты — времени, что позволит в ближайшем будущем увеличить точность воспроизведения единицы длины приблизительно на два порядка. Новое определение метра предусматривает, что скорости света в вакууме приписано значение с = 299792458 м/с точно. Поэтому новый метод воспроизведения единицы длины может быть реализован двумя способами 1—как длина пути , проходимая- в вакууме плоской электромагнитной волной за интервал времени i 1 = с4) 2 — как длина в вакууме плоской электромагнитной волны с частотой / Х=сЦ). Таким образом," воспроизведение единицы длины связывается с воспроизведением единицы времени или частоты. [c.49]

Какие свойства и характеристики плоской электромагнитной волны в вакууме изменяются при переходе в другую систему отсчета и какие остаются без изменения Дайте обоснование инвариантности фазы. [c.412]

Метр равен длине пути, проходимого плоской электромагнитной волной в вакууме за 1/299792488 долю секунды. [c.33]

Плоские электромагнитные волны в безграничном вакууме. Уравнения (136) и (139), справедливые для вакуума, [c.193]

Физическая природа граничной частоты для волновода. Предположим, что частота фиксирована, а ширина 6 волновода меняется. Если Ь бесконечно велико, то уравнение (26) переходит в дисперсионное соотношение для плоских электромагнитных волн в вакууме, распространяющихся в направлении +г. Волнам кажется , что они распространяются в передающей линии из плоскопараллельных пластин. Для конечного Ь величина к у (которая равна я/6) не равна нулю. Таким образом, если рассматривать волновую функцию как суперпозицию плоских бегущих волн (мы это всегда можем сделать, даже если имеем чисто стоячую волну), то мы видим, что уменьшение Ь от бесконечности до некоторого конечного значения изменяет волну от чисто бегущей волны, распространяющейся вдоль + 2, до суперпозиции с ненулевой компонентой вектора распространения ку вдоль у. В действительности мы должны иметь две бегущие волны, распространяющиеся в направлениях +у и —у, суперпозиция которых дает стоячую волну вдоль у. Величина к всегда определяется дисперсионным соотношением для вакуума [c.306]

Из уравнений (91) и (92) следует, что в электромагнитной стоячей плоской волне в вакууме Е и В перпендикулярны друг другу и г, имеют одинаковую амплитуду и сдвинуты на 90° по фазе как в пространстве, так и во времени. (Аналогично ведут себя давление и скорость в стоячей звуковой волне или поперечное натяжение и скорость для стоячей волны в струне.) [c.322]

Электромагнитные волны в однородной среде. Мы использовали уравнения Максвелла для изучения электромагнитных плоских волн в вакууме. В Д. 9 мы рассмотрим электромагнитные волны в однородной среде, которая не является вакуумом. Мы получим, что в такой среде [c.328]

Изучая поперечные волны, мы будем иметь в виду два примера поперечные волны в натянутой струне или пружине и плоские электромагнитные волны в вакууме. Для волн в струне вектор г) (г, t) дает мгновенное значение поперечного смещения струны от положения равновесия. Величинами, представляющими физический интерес, в этом случае являются поперечная скорость d S jdt и поперечная сила— T diS ldz в струне, действующая со стороны струны слева от точки г на область справа от г. Если известно смещение ф(г, f), то обе эти величины тоже известны. Для электромагнитных плоских волн вектор ij [г, t) имеет смысл поперечного электрического поля Е (г, f). Другой представляющей интерес физической величиной является поперечное магнитное поле В (г, t), которое мы знаем, если известно поле Е (г, f). Мы всегда можем представить поле Е (г, t) в виде суперпозиции бегущих волн, распространяющихся в направлениях +г и —г. Пусть Е+ и Е определяет вклад в Е от бегущих волн, распространяющихся в направлении +г и —z [c.354]

Р бегущей электромагнитной волне происходит направленный перенос энергии электромагнитного поля в пространстве. Направление и интенсивность переноса энергии характеризуются вектором Пойнтинга (1,50). Для рассмотренных в 1.1 плоских волн в вакууме векторы Е и В в любой точке и в любой момент времени ортогональны друг другу и образуют вместе с вектором к правую тройку векторов (см. рис. 1.1). Поэтому направление, вектора Пойнтинга 8 в таких волнах совпадает с направлением волнового вектора к энергия переносится в направлении, перпендикулярном поверхно- [c.31]

Бегущие электромагнитные плоские волны, распространяющиеся в направлении -hz в вакууме, обладают следующими свойствами (не все из них независимы) [c.193]

Электромагнитные плоские волны в вакууме. Электромагнитная плоская волна состоит из электрического Е х, у, г, /) и магнитного В(х, у, г, ) полей, обладающих следующими свойствами [c.319]

Поток энергии в плоской волне. Плотность энергии электромагнитного поля в вакууме равна [c.322]

Плоские электромагнитные волны. Покажите, что для электромагнитных плоских волн в вакууме уравнения Максвелла, которые связывают Еу и Вд., эквивалентны уравнениям Максвелла, связывающим Е и Ву, в том смысле, что один набор уравнений может быть получен из другого путем простого поворота системы координат относительно оси г (т. е. оси распространения) на 90°. Покажите на чертеже ориентацию векторов Е, В и осей х, у. [c.349]

Рассмотрим действие такой пластинки на бегущую электромагнитную плоскую волну. Разложим падающее на пластинку электрическое поле на две компоненты по взаимно перпендикулярным направлениям g = х (медленная ось) и = у (быстрая ось). Будем считать, что пластинка установлена в точке г = О и толщина ее равна Аг. Пластинка находится в вакууме. Пусть колебания электрического поля в падающей волне при г = О определяются реальной частью выражения [c.377]

В вакууме, когда и = 1, и = ш = с, и, ш также равны с, и формулы (2.46) и (2.47) для групповой скорости совпадают с формулами (2.71) и (2.72) для фазовой скорости. Таким образом, из теории относительности следует, что для любой инерциальной системы групповая скорость в вакууме совпадает с фазовой скоростью. В теории абсолютного эфира это справедливо только для абсолютной системы отсчета. Такое различие обусловлено тем, что, в соответствии с теорией относительности, элементарные волны в вакууме являются сферическими волнами с фиксированным центром в любой системе отсчета (когда ш = с, из (2.75) следует а = О, 6 = 1). Мы покажем позже (гл. 5, 7) что групповая скорость равна скорости распространения энергии электромагнитной волны. Плотность потока энергии определяется вектором Пойнтинга, и для плоской волны в вакууме этот вектор направлен по нормали к фронту волны в любой системе отсчета. [c.49]

Создадим в резонаторе электромагнитное поле с частотой V при этом возбуждение создает электрическое поле, параллельное оси Ог. Исходя из уравнения для электромагнитной волны и условий, налагаемых на волновое поле на стенках, покажите, что можно получить стационарные состояния, в которых поле Е параллельно оси Ог и имеет значение, не зависящее от г, для которого существует соотношение между длиной резонатора Е и длиной волны Яо в вакууме для плоской волны с частотой V. Примем [c.77]

Поле Я является результирующим для полей Я] и Я2, которые находятся в фазе с полями [ и 2 соответственно, так как расстояние СР велико, и по этой же причине эти поля практически параллельны. Поскольку для электромагнитных плоских волн в вакууме [c.88]

Допустим, что однородная изотропная среда граничит с вакуумом вдоль плоскости. Падающая на нее плоская электромагнитная волна возбудит в среде дипольную волну (68.3), которую при усреднении по физически бесконечно малым объемам можно рассматривать как волну поляризации (68.4). Направления распространения этой и отраженной волн найдутся из условия равенства фазовых скоростей всех волн параллельно границе раздела. Это приводит к равенству тангенциальных слагающих волновых век- [c.430]

Две-однородные плоские электромагнитные волны о линейной поляризацией распространяются в вакууме так, что вектор Пойнтинга каждой из них лежит в плоскости х, г и образует о осью г углы Ф и 180° — ф. [c.59]

В вакууме распространяется неоднородная плоская электромагнитная волна о частотой 300 МГц. Плоскость равных амплитуд параллельна плоскости г= 0. Фазовый фронт движется вдоль оси со скоростью 10 м/с. [c.59]

Плоская электромагнитная волна падает нормально на границу раздела между вакуумом и идеальным металлом. Амплитуда напряженности электрического поля падающей волны 0,1 В/м. [c.67]

Найти условия, при которых плоская электромагнитна я волна будет распространяться путем отражений от двух безграничных пластин идеального металла, расположенных в вакууме параллельно. друг другу на расстоянии а, ес и, угол падения равен щ>. Для каких значений возможно распространение волн в такой структуре прн заданном а [c.70]

Плоская электромагнитная волна, вектор напряженности электрического поля которой лежит в плоскости падения, падает из вакуума на поверхность диэлектрика с диэлектрической проницае- [c.71]

Сходящиеся волны постоянной скорости. Сюда относятся ударные электромагнитные волны в вакууме и акустические волны сжатия и сдвига расходимость в их фокусе связана с одновременностью прихода туда фронта со всех сторон, что особенно ясно из представления сходящейся волны как суперпозиции плоских волн, использованного Я. Б, Зельдовичем (1957). Если симметрия волны нарушена, то при постоянстве ее скорости это неизбежно расстраивает фокусировку, время встречи волн из нулевого становится конечным, амплитуда не обращается в бесконечность. Таким образом, асимметрия волны в этих случаях устраняет неограниченную кумуляцию, [c.340]

Плоская электромагнитная волна в линейной поляризацией падает на границу раздела между средой е показателем преломления 1,5 и вакуумом. Вектор напряженности электрического поля образубт с плоскостью падения угол 45° (см. сноску к задаче 6.30). [c.73]

Современные достижения лазернбй техники и квантовой электроники, высокая точность, которой удалось достичь при измерении скорости света, позволили связать определение единицы длины - метра с единицей времени - секундой. XVII Генеральная конференция по мерам и весам (1983т.) приняла решение дать следующее определение метра метр есть расстояние, проходимое в вакууме плоской электромагнитной волной за 1 /299 792 458 секунды. При таком определении значение скорости света принимается как величина, не подлежащая уточнению. [c.49]

Для непосредственного измерения фазовой скорости электромагнитных волн требуются принципиально иные методы. В области радиочастот можно использовать стоячие волны в объемном резонаторе. Теория позволяет связать размеры резонатора и его резонансную частоту с фазовой скоростью электромагнитных волн. В случае плоского резонатора длины / эта связь имеет вид к= = кс/(21), где к — целое число (см. 1.3). Измеряя в вакууме частоту резонанса непосредственным сравнением с эталоном частоты и длину резонатора — сравнением с эталоном длины интерференционными методами, Л. Эссен в 1950 г. получил для скорости электромагнитных волн длиной около И) см значение с= = (299792,5 1) км/с. [c.128]

В соответствии с решениями XVH ГКМВ метр теперь определен как, длина пути, проходимого светом в вакууме за интервал времени, 1/299792458 с . Из этого следует, что помимо физической постоянной СИ - магнитной постоянной вакуума с ее точным значением, указанным ранее, теперь в эту систему следует ввести еще две физические постоянные с — скорость распространения плоских электромагнитных волн в вакууме, точно равную с = 299792458 м е электрическую постоянную е вакуума с точным значением, равным [c.15]

Электромагнитные плоские волны поперечны. Применим уравнения Максвелла к волнам (80) и (81). Вначале используем закон Гаусса сИуЕ=4яр. В вакууме плотность зарядов р равна нулю. Так как любые компоненты поля Е не зависят от х или у, то частные производные ио х м у равны нулю. Окончательно имеем [c.320]

Плоская электромагнитная волна распространяется в немагнитной среде без потерь с неизвестным значшием диэлектрической проницаемости. Измерения показали, что на пути, равном Ю см, колебание с частотой 1 ГГц приобретает дополнительный по сравнению с вакуумом сдвиг по фазе в 40°. [c.56]

Однородная плоская электромагнитная волна распространяется в вакууме. Вектор Пойнтинга волгш лежит в плоскости х, г и образует угол q> с осью г. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...