Спектральное ослабление

Рис. 4.2. Влияние выбора модели распределения мелкой фракции на спектральное ослабление а) и обратное рассеяние б) в области Я=0,5- 1,0 мкм (кривые

Рис. 4.5. Сопоставление рассчитанных характеристик спектрального ослабления i (Л) с результатами экспериментальных измерений.

Таким образом, выполненный количественный анализ указывает на необходимость учета в энергетическом ослаблении ИК-из-лучения всех структурных особенностей распределения аэрозольных частиц по размерам, включая фракции, остающиеся за пределами разрешающей способности обычных счетчиков частиц. Особенно значительных вариаций спектрального ослабления в зависимости от фракционного состава аэрозоля следует ожидать в области заметных полос поглощения частиц (3, 6 и 9 мкм). Этот факт иллюстрируется поведением Р (Я) (рис. 4.9а, б), из которого следует, что в центрах указанных полос поглощения значения (Х, 1,0 мкм) сравнимы, а иногда и превосходят вклад грубодисперсной фракции. Следует также подчеркнуть, что при разной запыленности атмосферы изменяется не только уровень, но и ход спектрального ослабления Р/(Я), что связано с различным химическим составом частиц, заданным в численном эксперименте. В натурных условиях это поведение может быть более сложным. [c.111]

Спектральная плотность поля 56, 232 Спектральное ослабление 178 [c.251]

При распространении излучения в среде количество световой энергии вдоль луча от точки к точке может изменяться за счет процессов ослабления и испускания излучения. Изменение спектральной интенсивности излучения описывается уравнением переноса излучения [160] [c.141]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.293]

Так как qR определяется через, то выражение (6.1.5) необходимо дополнить кинетическим уравнением переноса излучения (6.1.6), которое очевидным образом следует из уравнения (4.4.10). В этом уравнении —спектральный коэффициент ослабления, у — объемная спектральная плотность спонтанного излучения, (IV—спектральный коэффициент рассеяния. [c.222]

Линейное движение осуществляется со скоростью, достаточной для обеспечения необходимой экспозиционной дозы D . Диапазон линейных перемещений должен превышать размеры контролируемого объекта, что позволяет осуществлять коррекцию метрологических характеристик измерительного канала в ходе всего процесса сканирования. Эго положение облегчается тем, что в системе обычно имеется еще один — опорный детектор, идентичный с измерительным, но жестко связанный с излучателем и формирующий необходимый сигнал /о (Й, используемый для непрерывной коррекции на мгновенные нестабильности параметров рентгеновского излучения согласно соотношению (2). Спектральные, временные и прочие характеристики опорного канала обычно выбираются максимально близкими к средним данным измерительного канала с обеспечением имитации средних свойств объекта. Единственным отличием является более высокое отношение сигнала к шуму по опорному каналу, не связанному с ослаблением излучения через объект. [c.462]

С квантовой точки зрения это значение несколько меньше, так как возможно просачивание" электрона сквозь потенциальный барьер, отделяющий область стационарных состояний электрона вблизи ядра от области свободного движения электрона. Такое просачивание уменьшает время жизни энергетического состояния атома, что должно вести к ослаблению и одновременному размытию (см. 83) соответствующей спектральной линии. Эксперимент (65,66j показывает, что, действительно, в сильных электрических полях при больших п некоторые из компонент штарковского расщепления размываются и одновременно делаются более слабыми. [c.383]

Результаты контроля качества просвечиваемых изделий определяются взаимодействием ряда параметров, зависящих от вида источника излучения, свойств изделия и детектора излучения. Основные параметры источников излучения — энергия, спектр ее распределения, мощность экспозиционной дозы (МЭД) изделия и дефектов — атомный номер, плотность, линейный коэффициент ослабления, дозовый фактор накопления детектора — спектральная чувствительность, контрастность и разрешающая способность процесса контроля — абсолютная и относительная чувствительность, производительность контроля. [c.18]

Для ослабления лазерного луча можно использовать призмы Франка—Риттера, расположенные на одной оси. Они применяются в спектральном интервале 0,4—0,75 мкм и имеют значительную зависимость коэффициента ослабления от оптических свойств призм и их температуры. Пределы ослабления /С = 2- 10 , а погрешность ослабления составляет около 2%. [c.90]

В связи с появлением лазеров, излучающих большие уровни мощности, появилась необходимость построения ослабителя с большим коэффициентом ослабления (К = 10 - 10 ), постоянным в широком спектральном интервале. Данным требованиям удовлетворяют металлические диффузно отражающие поверхности, п( з-воляющие получать относительно равномерное распределение отраженного потока в большом телесном угле, приближающемся к полусфере. Характер рассеивания определяется главным образом качеством изготовления диффузно отражающей поверхности. Схема ослабителя лазерного потока при наличии диффузного отражателя показана на рис. 59. [c.92]

Сумма спектральных коэффициентов поглощения и рассеяния носит название спектрального коэффициента ослабления (экстинкции) среды [c.37]

С учетом (3-16) нетрудно получить и выражение для эффективного спектрального коэффициента ослабления k, учитывающего те же эффекты [c.95]

При прохождении излучения через среду имеют место процессы его поглощения и рассеяния частицами среды (молекулами, атомами, ионами, частицами взвеси и пр.). Спектральный коэффициент ослабления с точки зрения статистических представлений может быть выражен следующим образом [c.203]

По Каналу заданной геометрической, конфигурации движется излучающая, поглощающая и рассеивающая ореда, спектральный коэффициент ослабления которой равен сумме коэффициентов поглощения и рассеяния [c.357]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ОСЛАБЛЕНИЯ ЛУЧЕЙ [c.11]

Приведенные формулы определяют спектральные QQ коэффициенты ослабления лучей частицами с задан- ными оптическими свойствами, характеризуемыми вели-чиной относительного комплексного показателя преломления т. [c.17]

Рмс. 1-1. СПЕКТРАЛЬНЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ОСЛАБЛЕНИЯ ЛУЧЕЙ ЧАСТИЦАМИ С КОМПЛЕКСНЫМ ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ m = 0,2 — i%. [c.24]

Частицы, соизмеримые с длиной волны излучения Здесь наиболее полную информацию о размерах частиц (10 —10- см) несут кривые спектрального ослабления А (р), / pa (P)i а также, в известной мере, и индикатриссы рассеяния. [c.217]

В связи с таким специфическим характером кривых спектрального ослабления /с(р) в рассматриваемом диапазоне размеров частиц основную информацию о структуре дисперсной фазы содержат данные о величине и положении главного максимума ослабления. При этом по положению главного максимума ослабления рьмакс можно судить о преобладающем размере частиц [c.217]

Еще одно замечание можно сделать относительно информативности методов, использующих для определения спектра размеров частиц ореольную часть индикатрисы рассеяния [7]. Поведение кривых накопления дифференциальных коэффициентов рассеяния на рис. 4.6 показывает, что ограничение интервала углов, в которых производятся измерения, несколькими градусами может привести к неправильным выводам относительно /(г), поскольку рассеяние в этих углах формируется в основном крупной (г 1,0 мкм) фракцией. С другой стороны, именно ореольные методы при своей дальнейшей разработке, могут стать надежным средством индикации запыленности атмосферы и прогноза спектрального ослабления в ИК-диапазоне волн. [c.111]

Оптическая модель Шеттла и Фенна нашла практическое отражение в пакете прикладных программ Ь0ШТКА1Ч-5 [41], а также включена в состав предварительной модели безоблачной атмосферы на основании решения рабочей группы экспертов по проблеме Аэрозоли и их климатические воздействия [30]. В своей первооснове модель [53] содержит материал по спектральному поведению коэффициентов взаимодействия, индикатрисы рассеяния и степени поляризации в диапазоне волн Л = 0,2- 40,0 мкм. К числу ее недостатков следует отнести достаточно произвольный выбор параметров распределения аэрозольных частиц по размерам и относительный характер параметров спектрального ослабления и рассеяния, следующий из первого обстоятельства. [c.139]

Выполненные выше численные эксперименты (см., например, рис. 4.16) показывают хорошую физическую достоверность принятой модели минерального состава частиц (см. табл. 3.1) при оценках спектрального ослабления во влажной аэрозольной атмосфере. Современные результаты Фольца [60] и Паттерсона [44 позволили не только сократить известную неопределенность достоверного выбора мнимой части показателя преломления в видимом диапазоне волн, но и создать основу для статистической оценки возможных интервалов разброса величин х(А,) в инфракрасном интервале спектра для различных типовых форм природного аэрозоля (см. рис. 3.3). [c.144]

Определить коэффициент ослабления луча слоем дцуокиси углерода толщиной 30 мм, если известно, что после прохождения этого слоя спектральная интенсивность луча уменьшилась на 90%. Ответ [c.209]

Примером такой среды может служить смесь при определенных соотношениях бензола и сероуглерода с погруженными в нее мелкими крупинками стекла. Граница раздела в такой среде перестает быть заметной — среда становится однородной. Свет через нее проходит не ослабляясь. Но поскольку стекло и жидкость обладают различной дисперсией, такая смесь оказывается оптически однородной средой только для света относительно узкого интервала длин волн. Именно эта спектральная область пройдет через среду без ослабления, а другие испытают значительное рассеяние. Этот принцип положен в основу изготовления дисперсионных светофильтров, которые пропускают свет узкого епектраль-ного состава (Л 1 30ч-50 А). [c.114]

При выбранных условиях съемки спектр флуоресценции получается слищком интенсивным. Для уравнивания времен экспозиции его искусственно ослабляют. Это достигается уменьшением потока возбуждающего света, для чего на кювету с флуоресцирующим раствором надевают металлическую трубочку с небольшими прорезами, расположенными в шахматном порядке. Площадь прорезей и их количество подбирают так, чтобы свет флуоресценции был равномерно распределен по объему кюветы, а время экспозиции марок почернения не слишком отличалось от времени съемки СКР. Обычно площадь прорезей составляет несколько процентов от площади боковой поверхности трубочки. Ослабление возбуждающего потока является полезным и в другом отношении. При малых освещенностях флуоресцирующий раствор долго не разлагается и может работать более длительное время без изменения своих спектральных характеристик. [c.142]

Радиационные методы основаны на различных эффектах, происходящих при взаимодействии ионизирующего излучения со средой (ослаблении, ионизации, отражении, изменении спектрального состава излучения и т. п.). Бесконтактность измерения, хорошая пространственная и временная разрешающие способности, простота и надежность измерения в сочетании с высокой точностью привели к широкому применению радиационных методов в исследовательской практике и промышленности для контроля и управления технологическими процессами. [c.245]

Коэффициент kv носит название спектрального косффи-циента ослабления, он складывается из эффективного спектрального коэффициента поглощения среды и спектоаль-ного коэффициента рассеяния [c.148]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

В отдельных случаях коррекция нелинейных погрешностей, обусловленных немоноэнергетичностью тормозного рентгеновского излучения, может выполняться с использованием дополнительной информации об особенностях ослабления фотонов разных энергий, в других — без спектральной селекции, на основании интегральной оценки. [c.420]

В разделе 2 рассматриваются задачи третьей и четвертой груин. Вопросам расиространения упругих воли по инженерным конструкциям посвящена обширная литература [216, 239, 283, 300, 325, 352], поэтому авторы ограпичились сравнительно простыми конструкциями, но постарались применить наиболее общие методы расчета и обсудить ряд теоретических вопросов, с которыми приходится сталкиваться при расчете распространения волн практически каждой машинной конструкции. Главными из них являются диснерсия волн, определяющая характер распространения акустической энергии, и спектральные свойства конструкций. Исследуются также полнота и ортогональность нормальных волн в твердых волноводах. Значительное место отведено анализу щи1ближенных теорий колебаний топких стержней. По методам борьбы с вибрациями и шумами машин имеется особенно много публикаций [45, 71, 81, 136, 185, 281, 331, 353, 375, 376, 384]. Однако почти все они носят ярко выраженный прикладной характер, поэтому в книге излагаются теоретические основы методов ослабления акустической активности машин. [c.12]

Наряду с результатами экспериментальных исследований в книге приведены также данные теоретических расчетов спектральных коэффициентов ослабления лучей твердыми частицами в зависимости от параметра дифракции р и комплексного показателя преломления т в характерных для котельных установок областях спектра теплового излучения дисперсной системы и распределений частиц по размерам. Они позволяют сделать ряд общих выводов, касающихся влияния электромагнитных свойств вещества на рассеивающую и поглощательную способности частиц, а также могут быть использованы для расчетов радиационного поля в различных дисперсных системах. Для удобства и наглядности многие из данных по спектральным коэффициентам ослабления лучей твердыми частицами представлены в виде графиков. Из них отчетливо виден экстремальный характер зависимости ксэффици-ентов рассеяния и поглощения от параметра дифракции р. Видны области, в которых справедливы асимптотические решения для предельно малых и больших частиц, а также изменения в зависимости от р и п соотношения между рассеянием и поглощением. [c.6]

Как будет показано ниже, полученные критериальные связи могут быть использованы для обобщения опытных данных по спектральным и интегральным коэффициентам ослабления различных моно- и полифрак-ционных дисперсных систем. В последнем случае применительно к интегральному излучению вместо параметра р вводится обобщенный параметр ро, который определяется в зависимости от осредненного размера частиц d и длины волны Хо, соответствующей максимуму спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре дисперсной системы. [c.18]

Воспользовавшись формулами (1-10) и (1-11), можно для принятых условий определить спектральные коэффициенты рассеяния и полного ослабления /срасс и к. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...