Пара источник—сток

Исследуем характер течения, вызванного парой источник—сток. Для этого введем новую систему координат XI, г/1, ось XI направим по оси пары начало координат расположим на середине отрезка, соединяющего точки ZQ и (см. рис. 17), длину которого обозначим 2а. Из уравнения [c.81]

Линии тока и эквипотенциали пары источник — сток в случае пары вихрей перейдут соответственно в эквипотенциали и линии тока. Последние изображены на рис. 18, где указано также и направление течения. Одна из линий тока этого течения будет прямая, которую назовем осью пары вихрей. Направление этой оси будем [c.82]

Так как пару источник — сток можно рассматривать как раздвинутый вдоль оси диполь, то, поместив ее в поступательный поток, следует ожидать, что получим обтекание овала. Итак, рассмотрим поступательный поток, скорость которого направлена вдоль оси х, и пару источник — сток, ось которой направлена в сторону, обратную поступательному течению. Комплексный потенциал такого течения будет иметь вид [c.102]

Наложение пары источник—сток и поступательного потока [c.102]

Из последнего равенства следует, что картина течения будет симметрична относительно оси х. Этот результат следует и из физических соображений. Именно, поступательный поток и пара источник — сток с осью, направленной по оси х, симметричны относительно последней. Следовательно, будет симметрично и течение, полученное в результате наложения этих течений, т. е. картина течения будет вида, указанного на рис. 38, из которого следует, что на оси х располагаются две критические точки. Найдем их. Для этого подсчитаем комплексную скорость, которая запишется в виде [c.103]

Движение, ванное парой источник — сток равной на-вызванное подвижной [c.138]

Из соотношений (6.6.14), (6.6.15) и (6.6.16) следует, что пара источник — сток, воздействуя друг на друга, движется вдоль прямой, их соединяющей, в направлении от источника к стоку, оставаясь на постоянном расстоянии, со скоростью, прямо пропорциональной напряженности источника — стока и обратно пропорциональной их расстоянию. [c.140]

Используя (6.6.16), комплексный потенциал нестационарного течения (6.6.9), вызванного парой источник — сток, которые воздействуют друг на друга, запишем в виде [c.140]

Другие виды потенциальных полей. Аналогично тому, как с помощью пары источник-сток было получено поле диполя, можно получить и другие поля. Так, например, если сближать точки, где расположены диполи с противоположными по направлению моментами, одинаковая величина которых при этом неограниченно растет, можно получить потенциалы вида (квадруполь) [c.145]

Этот метод сложения плоско-параллельного потока с течением пары источник — сток может применяться при определении размеров обтекаемых быков. [c.416]

Очертание обтекаемых быков (по А. Я. Мило-вичу). Рассмотрим набегание плоско-параллельного потока со скоростью Ио, направленной параллельно оси X, на течение, которое вызывается парой источник— сток (рис. XX. 14). Расстояние между источником и стоком равно 2а. [c.419]

Пара источник — сток (источник п сток равных напряжений) (фиг. 14). Функция потенциала скоростей [c.418]

Плоскопараллельный поток и пара источник— сток (фиг. 16). Граничная поверхность подобна эллипсоиду вращения. Для плоского потока граничная линия соответственно подобна эллипсу. [c.419]

Из сравнения (97) и (83) видно, что при выполнении условия компактности (91) эта пара источник — сток является малоэффективной, обладая выходной мощностью, составляющей примерно (со//с) -ю часть мощности одного источника. [c.44]

Заметим, что даже при условии компактности к 2п) пара источник — сток генерирует поле диполя только там, где I] это поле включает в себя и дальнее поле, где Я/(2л), и ближнее поле. Таким образом, область, где г сравнимо с I, не включается даже в ближнее поле диполя. Если этой области нужно дать какое-либо название, то подходящим будет термин типа ближайшее поле . В ближайшем поле, где пара источник — сток даже приблизительно не является диполем, нужно пользоваться уравнением (86). Вне этой области справедливо дипольное приближение, приводящее к уравнению (92), в котором в ближнем поле более существенным является первый член, а в дальнем поле — второй. [c.44]

Важным свойством ближнего поля диполя является перенос флуктуаций количества движения, связанного с силой, с которой диполь действует на внешнюю жидкость. Вектор количества движения направлен вдоль прямой, соединяющей пару источник — сток (оси диполя). При таком определении трудности, связанные со сходимостью, при недостаточной аккуратности могут привести к неправильному ответу, но эти трудности исчезают, если рассмотреть количество движения в некотором круговом цилиндре радиуса а, ось которого совпадает с осью диполя и [c.44]

Для пары источник — сток полная осевая составляющая количества движения, получаемая сложением нулевых ее значений для каждого из них, должна быть также равна нулю. [c.45]

Это рассуждение справедливо только в том случае, когда сумма напряженностей диполей значительно отличается от нуля такое требование необходимо но тем же причинам (обсуждавшимся в разд. 1.6), что и для суммы напряженностей источников. Поле каждого диполя в отдельности достаточно велико по сравнению с ошибкой, возникающей при аппроксимации поля соответствующей пары источник — сток полем диполя, но аналогичный вывод относительно их суммы можно сделать только в том случае, когда нри сложении напряженностей диполей получается суммарная величина, не на много меньшая, чем напряженность каждого отдельного диполя. [c.54]

На рис. 9 показано взаимное расположение двух таких плунжеров, необходимых для создания поля пары источник — сток. Когда они поднимаются и опускаются с одинаковой частотой и с одинаковой амплитудой, но со сдвигом фазы на 180°, то в результате получается, как на рис. 10, волновое поле диполя (в кинофильме снова видны разбегающиеся тени волн). Направление оси пары источник — сток совпадает с направлением север — юг на рис. 10, на котором видна характерная для диполя зависимость от направления через os 9 в частности, амплитуда убывает до нуля в направлении восток — запад (0 = я/2), где существует сдвиг фазы на 180° между волнами, для которых os 0 положителен, и волнами, для которых os 0 отрицателен. [c.63]

Величина Фйт представляет собой источник жидкости — в случае конденсации пара, или сток жидкости —в случае ее испарения. [c.69]

Мы рассмотрим движение от взаимодействия пар одноименных особенностей — двух источников (стоков), двух вихрей, двух диполей. Оказывается, движения этих пар совершенно различны. Например, вихри с циркуляцией одного знака могут совершать лишь вращательное движение, а источники (стоки) — лишь прямолинейное вдоль прямой, соединяющей их начальные положения. [c.146]

Заметим, что пара особенностей типа источника (стока) этим свойством обладает только, если 2, + 2 [c.151]

Рис. 6 показывает, что разность двух указанных полей давлений равна просто сумме полей диполей, каждый из которых образован компактной парой, включающей сток в центре и источник в одной из периферийных точек. Из отношений (93) можно заключить, что поле диполя на расстояниях г, много больших расстояния между компактной парой источников, мало по сравнению с полем, генерируемым каждым из источников в отдельности. Отсюда следует, что полная разность полей давлений, показанных на рис. 6, мала по сравнению с полем давления одного источника на всех расстояниях г, много больших диаметра области источников. [c.48]

Процесс передачи теплоты с помощью ЦТТ, как и в традиционных ТТ, можно разбить на следующие этапы от источника теплоты к внешней поверхности трубы в зоне испарения через стенку испарителя от поверхности нагрева к поверхности раздела фаз фазовый переход жидкости в пар с поглощением скрытой теплоты парообразования течение пара в паровом канале фазовый переход пара в жидкость с выделением скрытой теплоты парообразования перенос теплоты от поверхности раздела фаз к поверхности зоны охлаждения передача ее через стенку конденсатора от внешней поверхности охлаждения к стоку тепла. [c.84]

Уравнение (5.5) характеризует наиболее заселенный первый уровень возбуждения атомных паров. Здесь Л/ , D, —концентрация, коэффициент диффузии и характерное время спонтанной дезактивации возбужденных атомов. В правой части уравнения сохранения энергии для пара (5.6) учтены стоки и источники, обусловленные соответственно молекулярной теплопроводностью с коэффициентом 1т, резонансным поглощением излучения тяжелыми частицами с коэффициентом ag и передачей кинетической энергии от электронов атомам и ионам в результате упругих соударений. При наличии в газе низкоэнергетических (молекулярных) возбужденных уровней с временем термализации tvr в правой части (5.6) добавляется член вида Уравнения (5.7), (5.8) и [c.158]

Возмущающее воздействие создается или возникает самопроизвольно при изменении расходов и параметров рабочих тел на источниках теплоснабжения, у потребителей произведенного на объекте продукта или приемника вторичного пара, стоков и отходов вследствие колебаний параметров окружающей среды (атмосферного воздуха, воздуха в помещении и т.п.), а также в результате изменения [c.287]

ИСТОЧНИК тепла, 2—5 Я полка, 3—2-я полка, 4 —1-я полка, 5 —колокол, 5— сливная труба, 7 — пар, 8 — предварительное охлаждение, 9— сток, холодильник, 11 дистиллят. [c.96]

Итак, пара источник — сток в качестве линий тока и эквинотен-циалей имеет неконцентрические окружности. [c.82]

Следует заметить, что фактически не существует одиночного вихря, одиночного источника или стока, а всегда существует пара вихрей и пара источник—сток, одна из составляющих которых может быть расположена в бессконечности или центр пары может быть в бесконечности. [c.83]

Пара сил 359 Парабола 85, 198, 199 Параболоид 90, 192 Парадокс гидростатический 4П Пара источник—сток 418 Параллелограм 84, 112 Параллелепипед 87, 115 Параминобензолсульфо-кислоты 306 Парафины 295 Парахор 343 Паскаль 200, 409 Паули 324 Пептизация 350 Перекись водорода 275 Переместительность 91 Перемещение виртуальное 410 Перемычки (фильтрация)474 Перестановки 100 Периметр 109 Периодическая система элементов Менделеева 269 Периодический закон Менделеева 269 Период переменного тока 497 [c.620]

Чтобы напги ее, заметим, что на расстояниях, больших по сравнению с диаметром группы источников, поле каждой пары источник — сток на рис. 6 аппроксимируется полем диполя, описываемым уравнением вида (102). Вектор г здесь означает расстояние от диполя, который для данного приближенного равенства можно считать расположенным либо в источнике, либо в стоке (либо в некоторой промежуточной точке) в разд. 1.5 он располагался в положительном источнике, но здесь мы отдадим предпочтение отрицательному источнику (стоку), который для всех рассматриваемых диполей находится в одной и той же центральной точке. Поле давления (102) диполя липшно зависит от его напряженности 0(0, и поэтому сумма всех полей различных диполей равна полю давления (102) одного диполя с напряженностью С (1), равной векторной сумме их напряженностей. [c.54]

При достаточно больших kid s. sIdприближенно можно принять изотермическую линию теплового потока от источника в виде окружности, совпадающей с окружностью трубы. Находя по известным 1гж S отношение расстояний до каждой пары источников и стоков, получаем следующую формулу для определения термического сопротивления массива, окружающего трубу [c.177]

Самым распространенным видом азотных удобрений является аммиачная селитра. В этом производстве основным источником загрязненных сточных вод являются конденсаты соковых паров аппаратов использования теплоты нейтрализации и выпарных установок. На современных предприятиях общее количество этих стоков не превыщает 0,8 м на 1 т продукции. Для очистки этих стоков, содержащих до 15 г/л NH3 и 7 г/л NH4NO3, применяют несколько ступеней ионообменных фильтров. [c.27]

В [210] описан опыт работы котла БГМ-35М давлением 4,0 МПа, применяемого на Березниковском азотно-туковом заводе для выработки перегретого пара. Вследствие загрязнения источника водоснабжения промышленными стоками содержание органических веществ в исходной воде составляло 220—350 мг Ог/л по ХПК и 20—30 мг Ог/л по ПО, а после глубокого трехступенчатого обессоливания— 140—180 мг Оа/л по ХПК и 2—5 мг Ог/л по ПО. Существенное расхождение (в 10—13 раз) значений перманганатной окисляемости и ХПК указывало на содержание трудноокисляемых органических загрязнений. Был обнаружены жирные кислоты, аминокислоты, спирты, хлорпроизводные углеводороды. В условиях высокой температуры (250 °С) органические соединения [c.206]

Следует отметить, что тепло- и массообмен во влажном газе при определенных условиях сопровождается туманообразова-нием — объемной конденсацией пара, связанной с появлением мельчайших капель жидкости, взвешенных в газопаровой смеси [2, 8, 9 . Это происходит тогда, когда парциальное давление Р пара в смеси становится больше давления насыщения Ps, то есть когда пар становится пересыщенным. Процесс объемной конденсации пара происходит скачком, с очень большой скоростью. Поскольку в аппаратах технических систем всегда есть центры конденсации (мелкие твердые частицы, газовые ионы и др.), то критическая степень пересыщения близка к единице и конденсация может начаться практически по достижении состояния насыщения газа. Туман плохо осаждается на поверхностях и является стоком пара и одновременно источником теплоты, которая выделяется при конденсации пара и расходуется на нагрев прилегающих слоев холодного газа. Более того, над поверхностью жидкости всегда есть слой насыщенного газа, в котором при переменной температуре слоя и наличии центров конденсации тумано-образование является неизбежным, так как зависимость Р = = /( ), определяемая кинетикой переноса массы и энергии, и зависимость Ps — f t), определяемая физическими свойствами жидкости, не совпадают. Совпадение давлений (Рп =Ps) имеет место только на верхней и нижней границах слоя, а между границами избыток пара переходит в туман. [c.24]

Положения регулирующего и возмущающего органов, в обеих системах противоположны. При регулировании на прито ке основные во змущения происходят за счет изменения количества пара, отбираемого потребителями при регулировании на стоке причиной возмущений являются колебания в подаче на притоке. Конечно, могут существовать и другие источники возмущений, например изменение давления перед регулирующим клапаном при регулировании на притоке. [c.283]

В дальнейшем могут встретиться случаи движения сплошной среды с непрерывным по ходу движения среды возникновением (исчезновением) вещества данного сорта за счет, например, химической реакции превращения одного из составляющих ее веществ в другое или вследствие изменения фазового состояния вещества (испарение движущейся жидкости, сопровождающееся возникновением в ней пузырьков пара, или, наоборот, конденсация пара и появление в нем жидких капель, цепенение жидкого металла, таяние льдинок в потоке воды и т. п.). В этих случаях естественно говорить о применении в сплошных средах методов механики переменной массы . Теоретической моделью такого рода явлений может служить заданное наперед, определяемое химической или физической кинетикой происходящих в движущейся среде процессов, непрерывное распределение источников притока (стока) массы, с интенсивностью, характеризуемой секундным, отнесенным к единице объема приростом массы вещества в данной точке потока. Эту величинз имеющую размерность [М/(7у Г)] = плотность/время, было бы естественно обозначить символом р, но, чтобы не смешивать ее с индивидуальной производной по времени ф/di, примем для нее обозначение /. Связь между символами ф/di и / определится из очевидного соотношения [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...