Криптон

Точно реализовать точку кипения кислорода несколько сложнее. Выше отмечалось, что чувствительность по давлению в ней составляет треть от чувствительности в неоновой точке, и поэтому возникает необходимость точного введения гидростатической поправки. Примеси в кислороде также более вероятны и трудноотделимы. Надежные измерения чистоты кислорода осуществить трудно, потому что в нем, например, сразу сгорает катод масс-спектрометра [24]. Тем не менее было проведено подробное изучение влияния примесей на точку кипения и тройную точку кислорода [2, 25, 38]. Оказалось, что примеси СОг и НгО не влияют на результаты измерений, поскольку они конденсируются далеко от камеры с образцом, и что Не и Ме нерастворимы в жидком кислороде и потому легко откачиваются. Наиболее важными примесями являются азот (что и следовало ожидать) и СО. Влияние этих примесей, а также аргона и криптона на точку кипения кислорода показано в табл. 4.4. [c.161]

Тройные точки неона (24,561 К), кислорода (54,361 К), азота (63,146 К), аргона (83,798 К), метана (90,686 К), криптона (115,763 К) и ксенона (161,391 К) [c.162]

В последние годы было проведено много работ по реализации тройных точек неона [5, 36], кислорода [2, 25, 38, 62], азота [36], аргона [3, 36, 62], метана [13], криптона [36] и. ксенона [6]. В настоящее время стала общепринятой точка зрения о преимуществе тройных точек перед точками кипения в качестве реперных. Для этого имеются две причины во-первых, отпадает необходимость в измерении давления, и, во-вторых, недавно разработаны очень удачные герметичные ячейки с тройными точками. Прежде чем перейти к вопросу о герметичных ячейках, рассмотрим методы, используемые при реализации тройных точек, указанных газов в классическом криостате для тройных точек, показанном на рис. 4.15. [c.162]

Воспроизводимость тройных точек аргона, азота и метана, реализованных таким образом, составляла 0,1 мК. Для неона и криптона, однако, воспроизводимость несколько хуже, 0,2 мК. Причина, вероятно, состоит во влиянии изотопов этих двух газов. Для таких газов, как аргон, азот, кислород и водород, плато плавления проходит в очень малом температурном интервале, меньшем 0,5 мК, и поэтому легко заметить и воспроизвести плоскую часть плато. Это труднее сделать для таких газов, как неон и криптон, имеющих интервал плавления соответственно 0,8 и 1,5 мК и по этой причине обладающих несколько худшей воспроизводимостью в качестве температур реперных точек. Тройную точку ксенона следует отнести к другой категории, поскольку в этом случае интервал плавления больше 4 мК, что делает ее непригодной для использования в качестве реперной точки температурной шкалы. Это обусловлено большим количеством естественных изотопов, ни один из которых не является доминирующим, а также большим различием их атомных весов 29 % изотопов имеют атомный вес не более 129 г и 19 % — атомный вес свыше 134 г. [c.164]

Вольт-амперные характеристики W-дуги в гелии и других инертных газах (аргоне, неоне, криптоне, ксеноне) представлены на рис. 2.56. Скачок характеристики для гелия при 150 А связан, видимо, с переходом от дуги в парах титанового анода к дуге в ионизированном гелии. [c.101]

В качестве активных газов в этих лазерах используют аргон, неон, криптон, ксенон, смеси гелия и неона, углекислый газ с примесью азота и гелия. [c.122]

В ионных газовых лазерах используются переходы между энергетическими уровнями ионов благородных газов (ксенон, аргон, неон, криптон), а также фосфора, серы и хрома. Типичный представитель этой группы — аргоновый лазер, который по конструкции похож на гелий-неоновый лазер. Газоразрядная трубка наполнена аргоном при давлении порядка десятков паскалей. Мощность лазеров этой группы выше, чем лазеров на атомных переходах. [c.122]

Метр—длина, равная 1 650 763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями и 5с1. атома криптона-86. [c.512]

В системе СИ метр есть длина, равная 1 650 763,73 длины волны (в вакууме) излучения, соответствующего переходу между уровнями 2/ о и 5(3 6 атома криптона-86 секунда есть 1/31556925,9747 часть тропического года для 1900 г., января О, в 12 часов эфемеридного времеии килограмм — масса соответствующего платино-иридиевого эталона [c.173]

В настоящее время с помощью точных методов эталонный метр измеряют как длину, равную 165 076 373 длинам волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2/ ю и 5 5 атома криптона-86. [c.10]

Изучение большого числа линий в спектрах излучения ряда веществ привело к выявлению нескольких спектральных линий, имеющих при определенных условиях очень высокую степень монохроматичности и воспроизводимости средней длины волны. В 1960 г. Генеральная конференция по мерам и весам приняла рещение о замене метра новым эталоном длины. За основу была выбрана оранжевая линия одного из изотопов криптона (Кг ) после тщательного сравнения длины волны этого излучения с длиной метра по определению принято 1 м = 1650763,73 Кг . [c.144]

Длина волны этого излучения в вакууме Я,вак = 6057,8021 10" м. Для так называемого стандартного воздуха (давление 760 мм рт.,ст., температура IS" С, содержание Oj 0,03%) длина волны этой линии возд= 6056,12525 10" м. Строго определены условия возбуждения эталонного излучения, при которых должен находиться источник света газоразрядная лампа с горячим катодом, наполненная изотопом криптона Кг (чистотой более 99%) и охлаждаемая до температуры 63 К (тройная точка азота). Оговорены диаметр разрядной трубки, плотность разрядного тока и т. п. Практика показала, что относительная точность воспроизведения эталонной длины волны составляет 1 10" . [c.144]

В 1972 г. значение скорости света было определено на основе независимых измерений длины волны и частоты света. В качестве источника был выбран, по ряду причин, гелий-неоновый лазер, генерирующий излучение с длиной волны 3,39 мкм. Длина волны этого излучения измерялась с помощью интерферометрического сравнения с эталоном длины, т. е. с длиной волны оранжевого излучения криптона (см. 31). Методами нелинейной оптики (генерации излучения с суммарными и разностными гармониками, см. 236) частоту лазерного излучения удалось сравнить с эталоном времени ). Таким образом было получено значение скорости света [c.426]

ИНДИВИДУАЛЬНЫЕ ЭНЕРГИИ НЕОНА, АРГОНА, КРИПТОНА И КСЕНОНА В ИХ КРИТИЧЕСКИХ ТОЧКАХ [c.34]

Степень упорядоченности вещества в каждом равновесном состоянии определяется долями индивидуальных энергий в его объеме. Нами такие доли рассчитаны для неона, аргона, криптона и ксенона в их критических точках. [c.35]

В отличие от идеального газа модельное термомеханическое вещество отображает все особенности реальных веществ оно имеет линии идеального газа, Бойля, Джоуля-Томсона, Джоуля. Изотерма, проходящая через его критическую точку, претерпевает перегиб, а частные производные (йр/йу),, и (б р/бу ),. в ней ровны нулю. Высокие модельные качества термомеханического вещества подтверждены также результатами количественных сопоставлений его свойств со свойствами реальных атомных веществ — неона, аргона, криптона и ксенона. Найдено, например, что в его критической точке = 8/27 = 0,296. По обобщенным опытным данным [2] значения составляют для неона [c.56]

По уравнению (1) впервые рассчитаны индивидуальные энергии в критических точках, а также но линиях Войдя и инверсии (Джоуля-Томсона) неона, аргона, криптона и ксенона. Проведен сопоставительный анализ полученных результатов и определены оптимальные усло- [c.56]

Кроме лазеров, работающих на нейтральных атомах, в настоящее время созданы газовые ионные лазеры, работающие на криптоне, аргоне (/. = 0,5145 мкм 0,4880 мкм 0,4765 мкм) и др. Эти лазеры более мощные, чем гелий-неоновые их мощность излучения в непрерывном режиме до десятков ватт. В далекой инфракрасной области работают газовые лазеры на СО. (/.= 10.6 мкм). [c.36]

При ЭТОМ длина волны измерялась с помощью интерферометрического сравнения с эталоном длины оранжевого излучения криптона, а частота — с помощью радиотехнических методов. Скорость света 6 = A-v, определенная этим методом, составила 299 792,4562 0,001 км/с. Авторы метода считают, что достигнутая точность 6с/с = 3-10 может быть повышена за счет улучшения воспроизводимости измерений эталонов длины и времени. [c.203]

Параметр Е уравнения (4.9) равен —2, 3 — азот, 65 К —1,9 — водород, 4 К —5,1 — криптон, 77 К 4 — неон, 4 К. [c.88]

ТТ этана ТТ метана ТК метана ТТ криптона ТК криптона ТТ ксенона ТК ксенона РЖП ксенона [c.175]

Метр — единица длины, равная 1650763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2pjo и 5d атома криптона 86. [c.9]

По определению проекта ГОСТа Единицы физических величин ...метр—длина, равна 1 550 763,73 длин волн в вакууме излучения, до огветствующего переходу между уровнями и 5и атома криптона-86 . [c.109]

В СССР в качестве государственного стандарта принята Международная система единиц (СИ) (S/ от Le systeme international d uni-tes), в которой за основные приняты единицы длины, массы и времени. Таким образом, в области механики СИ относится к системе единиц, которую мы назвали физической системой. В качестве основных единиц этой системы в механике оставлены прежние единицы метр (м), килограмм-масса (кг) и секунда (сек.). С целью уточнения метр измерен не в долях земного меридиана, как это было при его установлении, а длиной волны излучения атома криптона, секунда определена как 1/31556925,9747 часть тропического года , а килограмм—как масса прототипа килограмма, хранящегося в Международном бюро мер и весов в Париже. [c.253]

При использовании вольфрама в качестве нити накала воз.ни-кают некоторые технические трудности. Дело в том, что накалива-ине нити вольфрама до температуры выше 2500 К приводит к силь-liOf.sy испарению (распылению) нити внутрь пустотного стеклянного баллона-лампы, что является npn4Hrioii весьма быстрого выхода ее из строя. Чтобы заметно уменьшить скорость распыления вольфрама и тем самым увеличить срок службы лампы при более высокой температуре, было предложено заполнять лампы инертными газами — аргоном или смесью криптона и ксенона с примесью азота при давлении ат. В подобных газонаполненных лампах вольфрам моуКно накалять до температуры выше 3000 К- Оказалось, что, хотя спектральный состав излучения в газонаполненных лампах улучшается, светоотдача остается такой же, как у вакуумных ламп п )И более низкой температуре. Причиной ухудшения светоотдачи является утечка энергии вследствие теплообмена между нитью и газом, обусловленного теплопроводностью и конвекцией. [c.376]

Метр — это длина, равная 1 650 763,73 длин волн в вакууме оранжевой линии атома криптона-86 (линии, соответствующей переходу между уровнями 2р,о и 5ds данного атома). Эталон для воспроизведения метра представляет собой комплекс аппаратуры, включающей интерферометры для точного измерения длин. Метр приблизительно равен 1/40 000 000 доле длины земного мернднаиа. [c.241]

При принятых знаках в балансовом энергетическом уравнения (1) лишь одна из пяти индивидуальных энергий в критическом состоянии термомеханического вещества отрицательна — это энергия притяжения все остальные имеют знак плюс. Максимальная дол приходится на колебательную энергию, минимальная на тепловуы они разнятся почти в семь раз. Для неона, аргоНа, криптона и ксенона расчеты проводились трояко [c.35]

То обстоятельство, что в системе СИ длина в 1 метр определяется не как расстояние между крайними штрихами линейки-эталона, а как определениое число длин волн излучаемой криптоном спектральной линии, практически не нарушает равенства единиц длины в системах MKS и СИ указанное в определении длины системы СИ число длин волн выбрано так, что оно как раз укладывается между крайними штрихами линейки-эталона. [c.21]

Физика низких температур (1956) -- [ c.44 ]

Машиностроительные материалы Краткий справочник Изд.2 (1969) -- [ c.285 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.387 ]

Материалы ядерных энергетических установок (1979) -- [ c.106 ]

Теплоэнергетика и теплотехника (1983) -- [ c.257 , c.260 ]

Производство электрических источников света (1975) -- [ c.131 , c.136 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.39 ]

Электротехнические материалы Издание 5 (1969) -- [ c.79 ]

Электротехнические материалы (1952) -- [ c.28 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.450 , c.455 ]

Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей (1963) -- [ c.528 , c.530 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.274 ]

Справочник по теплопроводности жидкостей и газов (1990) -- [ c.21 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.339 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...