Круг Формула

Для мачт из труб, имеющих сечение полого круга, формула [c.101]

Формула (24.33а) относится к случаю, когда связаны две круговые области в ней 2б и а — угловой размер и радиус круга, относительно собственной частоты кот(и(кот( ) = ) которого выписано смещение, 26+ — угловой размер щели в другом круге. Формула (24.336) дает смещение при связи двух прямоугольных областей в ней 2а- и Ь- — размеры прямоугольника, относительно собственной частоты к = я/6 которого приведено смещение, 2а+ и Ь+ — размеры стенок другого прямоугольника щель прорезана в соприкасающихся стенках с размерами 2а , 2а+. Формулы (24.33в), (24.33г) соответствуют связи круга радиуса а с прямоугольником, имеющим размеры стенок 2а+ и Ь щель прорезана в стенке ширины 2а-1 (24.33в) дает смещение относительно собственной частоты кот круга [1 (котО—) = 0), а (24.33г) — относигельно собственной частоты к — п1Ь прямоугольника. [c.258]

Поскольку продольная подача устройства правки относится на оборот абразивного круга, формула (8.34) преобразуется [c.286]

Так как углы трения малы, то можно считать sin ф ж tg ф. Вследствие этого радиус р круга трения будет приближенно равен р = rf. Момент трения М во вращательной паре обычно определяется по формуле [c.228]

Зависимость теплоты сгорания (МДж/кг) широкого круга органических веществ от их элементного состава (%) хорошо иллюстрирует формула Д. И. Менделеева [c.123]

Основное время для круглого наружного шлифования с поперечной подачей круга определяется по формуле [c.192]

Основное время при шлифовании резьбы однониточным кругом определяется по следующей формуле [c.251]

Основное время при шлифовании резьбы многониточным кругом определяется по формуле [c.251]

Основное время для плоского шлифования торцом круга на станках карусельного типа (рис. 136, а) определяется по формуле [c.272]

Основное время для шлифования торцом круга на станках продольного типа (рис. 136, б — ширина шлифуемой поверхности Вц меньше диаметра круга определяется по формуле [c.273]

Основное время для шлифования периферией круга на станках продольного типа (рис. 136, в) определяется по формуле [c.273]

Основное время при зубошлифовании на станках, работающих методом обкатки двумя тарельчатыми кругами, определяется по формуле [c.329]

Основное время зубошлифования одним кругом методом обкатки определяется по формуле (193 ), умноженной на 2, ввиду того что в данном случае работает один круг [c.330]

Режимы при наружном круглом шлифовании. Снятие металла при обработке осуществляется вращающимся шлифовальным кругом. Скорость круга м/с, можно определить по формуле [c.164]

Применив формулу (10.14), получим величину полярного момента инерции относительно центра круга [c.170]

С известным приближе нием формула Журавского может быть применена и для таких сечений, как круг или кольцо. Эпюра касательных напряжений для круга показана на рис. [c.177]

Положение нейтральной линии в данном случае найти нетрудно. Воспользовавшись формулой (12.13) и имея в виду, что для круг- [c.207]

Ha основании формулы (2.45) видим, что ОК = Jf Таким образом, в соответствующем масштабе абсциссы точек круга инерции дают нам значения осевых моментов инерции, а ординаты — центробежных. [c.28]

Теперь легко найдем Действительно, для круга согласно формуле (IV.9) имеем [c.98]

Используя формулы (IV.23) — (IV.25), можно показать, что если два главных центральных момента инерции сечения равны между собой, то у этого сечения любая центральная ось является главной и все главные центральные моменты инерции одинаковы (круг, квадрат, шестиугольник, равносторонний треугольник). [c.102]

Когда сечение имеет простую форму (круг, прямоугольник), наиболее опасная точка может быть определена сразу. В случае сложной формы сечения удобно прибегать к графическому методу. Для этого сечение вычерчивают в масштабе и проводят главные оси хну. Затем по формуле (4.26) строится нейтральная линия. [c.154]

Здесь сперва нужно определить площадь контакта поверхностей и распределение давления по площади контакта. В общем случае высшей пары первоначальный контакт осуществляется по линии или в точке, а затем при нагружении пятно касания принимает форму эллипса, переходящего в предельных случаях в круг или прямоугольник. В теории контактных деформаций упругих тел получены формулы для определения размеров пятна контакта и распределения давления [11]. В рассматриваемом случае пятно контакта после нагружения будет в виде прямоугольника, половина ширины которого ,- [c.251]

Изменение температуры тела, находящегося на определенном расстоянии от Солнца ( п г — константы), может быть достигнуто за счет вариации первого и третьего членов соотношения (1-30). Если изменение значения третьего члена формулы достигается ориентированием тела по отношению к солнечным лучам и его конструкцией, что не входит в круг рассматриваемых здесь вопросов, то уменьшение или увеличение первого члена определяется выбором материала тела, свойств его поверхности, т. е. связано с затронутой нами проблемой. [c.24]

Определив из этой формулы требуемую площадь поперечного сечения, в зависимости от формы (круг, квадрат и др.) находим его размеры. [c.171]

Затем, исходя из формулы поперечного сечения (круг или кольцо), находим диаметр бруса из формулы (2.43) или (2.44). Полученное значение диаметра в миллиметрах следует округлить до ближайшего большого четного числа или числа, оканчивающегося на 5. [c.188]

Замечание 3.11.3. Этапы, выделенные в доказательстве теоремы 3.11.4, имеют самостоятельную ценность. Вспомним, что закон электростатического взаимодействия точечных зарядов имеет вид закона Ньютона, когда вместо масс используются заряды, а вместо гравитационной постоянной — диэлектрическая проницаемость. Пусть точечный положительный заряд у находится между бесконечными противоположно заряженными пластинами. Примем, что первая пластина заряжена отрицательно с плотностью заряда —<т. Расстояние от точечного заряда до первой пластины обозначим у, а до второй пластины — 1/2 Цилиндром с осью, перпендикулярной к пластинам и проходящей через точечный заряд, вырежем в этих пластинах два круга радиуса I. В соответствии с этапом 2 доказательства теоремы 3.11.4 силовая функция от воздействия кругов на точечный заряд будет выражаться формулой [c.268]

При проведении практических расчетов защит, ограниченных в поперечном направлении, в первом приближении можно учесть эту ограниченность, подобно тому как это делается для активной зоны. Если поперечное сечение защиты представляет собой круг радиусом то в формуле (9.65) и при вычислении длины диффузии входящей в эту формулу, сечение увода 2ув следует [c.55]

Выше были рассмотрены осевые моменты инерции некоторых простейших сечений. Для определения осевого момента инерции круга предварительно следует ознакомиться с понятием полярный момент инерции и установить формулу для его вычисления. [c.253]

Заметим, что вторая из приведенных формул легко получается на основе первой полярный момент инерции кольца определяется как разность полярных моментов инерции двух кругов — первого диаметром й и второго диаметром а- [c.254]

Воспользовавшись формулами (2.32), (2.33), получим выражения для полярных моментов сопротивления круга [c.254]

Итак, осевой момент инерции круга относительно диаметра равен половине его полярного момента инерции относительно центра. Применив формулу (2.32), получим [c.255]

В предыдущей главе без вывода были приведены формулы для полярных моментов инерции круга и кругового кольца выведем эти формулы. [c.250]

Положив dg О, получим формулу для полярного момента инерции круга [c.250]

Для круга, кольца и прямоугольника моменты сопротивления найдем, воспользовавшись формулами, определяющими величины главных центральных моментов инерции этих сечений [c.272]

Для установления зависимостей между косинусами углов, образованных осями подвижной системы (связанной с твердым телом) с осями неподвижной системы, и эйлеровыми углами можно воспользоваться также формулами сферической тригонометрии. Опишем вокруг точки О сферу единичного радиуса и отметим на поверхности сферы точки пересечения ее с осями координат и линией узлов (рис. 182). Соединяя эти точки дугами больших кругов, получаем сферические треугольники, решая которые находим искомые соотношения между косинусами углов, образуемых координатными осями, и тригонометрическими функциями эйлеровых углов. [c.266]

Отображение внешности звездообразных разрезов на внешность единичного круга формулой Лахтина. , [c.275]

Другой способ преобразования фчрмулы (3.4) предложен в работе [284]. Он основан на дробно-линейном преобразовании (полуплоскость отображается на круг) формулы (3.4) и приводит к формулам (в случае G(x) G(—х)) [c.45]

Эвольпеита круга 428, 432, 433 Эвольвенты радиус кривизны 433 Эволюта 433 Эйлера формула 238 Элемент кинематической пары 20 Энергия кинематическая звоиа с переменной массой 369 [c.639]

Решение. Воспользуемся способом отрицательных площадей. Площадь сегмента круга представляет собой разность площадей сектора круга ЛОВ и треугольника ЛОВ.Примем за ось х биссектрису угла АОВ, т. е.ось симметрии сегмента. По- чожение центра тяжести площади сегмента круга на этой оси определится формулой [c.150]

Чтобы получить формулу полярного момента инерции круга, выделим в его площади на расстоянии р от центра элемент с1Л в виде плоского кольца шириной с1р (рис. 2.46, б). Если пренебречь разницей между длинами внешнего и внутреннего контуров кольцевого элемента, то его площадь с1Л==2ярс1р. Подставляя значение г Д в выражение (2.35) н принимая во внимание, что при интегрировании по всей площади р изменяется от 0 до /2 (где й — диаметр круглого сечения), получаем [c.187]

Из приведенных определений следует, что для прямоугольника его оси симметрии, моменты инерции относительно которых вычисляются поформулам (2.22) и (2. 22а), являются главными центральными осями. Для равнобедренного треугольника (см. рис. 267) ось симметрии и перпендикулярная ей центральная ось — главные центральные соответствующие моменты инерции определяются по формулам (2. 28) и (2. 30). Для круга и кругового кольца любая центральная ось главная и все главные центральные моменты инерции равны между собой [см. формулы (2. 36) и (2. 37)1. Таким образом, [c.255]

Электродинамика (и оптика) движущихся сред, развитая Ло-рентцом, есть часть его общей электронной теории, в силу которой все электромагнитные свойства вещества обусловливаются распределением электрических зарядов и их движением внутри неподвижного эфира. В качестве формул преобразования координат при переходе от одной инерциальной системы к другой сохраняются преобразования Галилея, и, поскольку отрицается принцип относительности, уравнения электродинамики Лорентца не являются инвариантными по отношению к этим преобразованиям. Теория Лорентца означала очень крупный шаг вперед и разрешала большой круг вопросов, представлявших значительные теоретические трудности. В случае оптических явлений она совпадает с теорией Френеля и также приводит к представлению о частичном увлечении световых волн. По теории Лорентца движение вещества есть движение молекул и связанных с ними зарядов в неподвижном эфире, и учет этого движения показывает, что в среде, движущейся со скоростью V, свет распространяется со скоростью q + (1 — in )v, где l — скорость света в неподвижной среде. Таким образом, теория Лорентца приводит к формуле частичного увлечения Френеля, хорошо подтвержденной тщательными измерениями. [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...