Крыло линии Релея

Здесь следует упомянуть, что область малых частот в СКР адсорбированных соединений нами пока недостаточно изучена. Однако отметим все же, что в спектре адсорбированного терфенила при больших заполнениях наблюдается максимум интенсивности, примыкающий вплотную к крылу линии Релея и расположенный в той же [c.334]

Тонкая структура крыла линии Релея и распространение поперечного гиперзвука в маловязких жидкостях. [c.150]

Между тем в эксперименте, помимо компонент тонкой структуры, наблюдается непрерывный спектр, максимум интенсивности которого совпадает с максимумом несмещенной линии и монотоннее спадает по обе стороны от него, простираясь вплоть до 100—1Ъ0 см и оказывается сильно деполяризованным. Этот непрерывный спектр принято называть крылом линии Релея [37, 381. Хотя с момента открытия явления прошло более 35 лет, природа крыла все еще окончательно не выяснена и в теоретическом, и в экспериментальном отношении. О разнообразных взглядах на природу крыла, высказанных разными исследователями, мы еще скажем несколько подробней в 28. Здесь укажем лишь, что, па нашему мнению, наиболее рациональная точка зрения на природу крыла принадлежит Ландау и Плачеку [140], предположившим, что крыло определяется релаксационными процессами в жидкости, аналогичными тому релаксационному процессу, кото-рый обусловливает дисперсию электромагнитных волн в полярных жидкостях [77, 152]. [c.99]

Распределение интенсивности сильно зависит от частот продольного ( ) и поперечного ( 2 ) дублетов Мандельштама — Бриллюэна, от времени релаксации т и от величины и знака отнощения Л/(р5е/5р). Вдали от линий тонкой структуры формулы (6.27) и (6.29) описывают распределение интенсивности в крыле линии Релея. Полагая в этом случае й < (о и QJ.< (o, найдем, что (со), 5ф (со) и 5 ф(со) пренебрежимо малы и что [c.106]

Из выражений (6.32) для и 1 ясно, что теория предсказывает постоянство коэффициента деполяризации по всему крылу линии Релея, причем [c.107]

Экспериментальные исследования крыла линии Релея охваты-вают интервал частот, простирающийся выше < 10 гц, В экспери-ментальных результатах, изображенных в координатах (со) и со , наблюдается во всех случаях отступление от линейной зависимости, предсказываемой (6.32). [c.110]

Из (7.28) и (6.32) следует, что обратная интенсивность (со) линейно зависит от со (см. рис. 10), между тем как опыт указывает на заметное отступление от линейной зависимости в области малых (до 20—25 см ) и больших (после 60—80 см ) значений со. Поэтому представляет интерес исследование распределения интенсивности в крыле линии Релея, вытекающее из общих формул [c.123]

Феноменологические теории спектрального состава рассеянного света и в особенности теории, описывающие широкий сплошной деполяризованный спектр (крыло линии Релея) света, рассеянного на флуктуациях анизотропии, относились к той части рассеяния, которая связана с флуктуацией тензора деформации [313]. [c.126]

Нужно отметить, что, хотя обсуждаемые феноменологические теории принимают во внимание не все причины рассеяния,, учет инерционных членов в уравнении реакции 6 и двух времен релаксации в корреляционной теории ( 7) дает удовлетворительное описание всего распределения интенсивности в крыле линии Релея. Это описание экспериментальных данных осуществляется с помощью формул (6.41) и (7.27). Формулы (6.41) и (7.27), по-видимому, могут быть объединены в одну формулу, но остается неизвестным, какая часть общего рассеянного света описывается теорией, учитывающей только рассеяние на флуктуациях деформации. Как было отмечено Гинзбургом [313], в маловязких жидкостях рассеяние на флуктуациях тензора деформаций охватывает, по-видимому, лишь небольшую часть общего рассеяния вследствие флуктуаций анизотропии. [c.126]

Из (8.9), (8.8) и (8.2) может быть найдена спектральная плотность функции корреляции /(са) и, следовательно, распределение интенсивности в крыле линии Релея. [c.129]

Рассмотрим некоторые установки и приемы, используемые при изучении тонкой структуры и крыла линии Релея. [c.174]

Крыло линии Релея представляет собой сплошной спектр с максимумом при неизменной частоте Vq, простирающийся в обе стороны от Vq, как правило, на десятки и даже сотни обратных сантиметров. Тонкая структура линии Релея даже для таких веществ, как алмаз, укладывается в спектральном интервале [c.174]

Установки и методы изучения крыла линии Релея [c.175]

Для исследования крыла линии Релея в маловязких жидкостях, в которых оно простирается на десятки обратных сантиметров, с успехом используются призменные спектрографы с большой и средней разрешающей силой и большой линейной дисперсией (7—2 К мм в области 4358 и 4047 А). В различных исследованиях использовались различные марки спектральных аппаратов, удовлетворяющих названным условиям. [c.175]

Принципиальная схема установки с призменным спектрографом для изучения крыла линии Релея показана на рис. 30. Сосуд с рассеивающей средой V освещается двумя ртутными лампами Qi и Qg, отгороженными от V сосудами Дьюара i и Со, предо- [c.175]

Рис, 30. Схема установки для исследования крыла линии Релея фотографическим методом (Фабелинский [73]). [c.176]

На рис. 31 показана схема фотоэлектрической установки для изучения крыла линии Релея. В качестве спектрального аппарата используется спектрометр ДФС-12. [c.177]

Существенное повышение температуры фильтра, применявшегося в [220], приводило к расширению участка спектра рассеянного света, поглощенного фильтром. По количеству пропущенного света при различных температурах и закону изменения пропускания с температурой фильтра рассчитывалось распределение интенсивности в крыле линии Релея. К применению этого косвенного метода исследования крыла линии Релея нужно отнестись с известной осторожностью, поскольку пока недостаточно развита теория метода и неясны причины, приведшие к искажению распределения интенсивности в крыле, исследованного этим методом [229—231]. Оспаривается также законность применения метода резонансного фильтра к исследованию тонкой структуры [232, 233]. Эти методические вопросы пока остаются невыясненными. [c.179]

В спектре тонкой структуры линии рассеяния измеряются частоты (положения максимумов) дискретных компонент и распределение интенсивности по частотам. В спектре крыла линии Релея измеряется распределение интенсивности по частотам. Разумеется, в обоих спектрах может быть измерен коэффициент деполяризации. Способ получения спектров в двух различных состояниях поляризации уже описан раньше, а получение значения деполяризации в любой точке спектра сводится к измерению интенсивностей в соответствующих точках в двух поляризационно разделенных спектрах. [c.194]

ЛИНИИ Релея. В некоторых жидкостях фон очень интенсивен, в других — он достаточно слаб в соответствии с интенсивностью крыла линии Релея в этих жидкостях. [c.198]

Кроме крыла линии Релея, на увеличение фона влияют рассеяние сплошного спектра источника света и не равное нулю в аппаратной функции эталона (см. Приложение П). При определении отношения интегральных или максимальных отношений интенсивностей компонент тонкой структуры возникает поэтому трудность в проведении линии фона , от которой нужно вести отсчет интенсивности. Этот вопрос важен, поскольку найденные [c.198]

Учитывая, что распределение интенсивности в крыле линии Релея характеризуется двумя и даже большим числом времен релаксации т, (6.28) вряд ли может быть использована для точного расчета А . [c.255]

На фотографии тонкой структуры спектра различных жидкостей, представленной на рис. IV, можно ясно видеть, что в спектрах сероуглерода, бензола, толуола, ацетона, четыреххлористого углерода и других жидкостей в / -компоненте наблюдается сплошной равномерный фон различной интенсивности, обязанный своим происхождением флуктуациям анизотропии (крыло линии Релея). Полуширина крыла превышает область дисперсии эталона, и поэтому он наблюдается как равномерный фон. В некоторых жидкостях в / -компоненте видна более или менее интенсивная центральная линия. [c.312]

Следует указать на специальный случай, где непосредственные измерения отношения интенсивностей в компонентах тонкой структуры заведомо разойдутся сданными формулы (25.3). Мы имеем в виду случаи, когда у спектра света, рассеянного в жидкости, имеется узкое, сильно деполяризованное крыло линии Релея. К таким жидкостям относятся уксусная кислота, переохлажденный салол и некоторые другие жидкости. [c.323]

ИССЛЕДОВАНИЕ СПЕКТРАЛЬНОГО СОСТАВА ДЕПОЛЯРИЗОВАННОГО РАССЕЯНИЯ СВЕТА (КРЫЛО ЛИНИИ РЕЛЕЯ) В ЖИДКОСТЯХ ПРИ РАЗЛИЧНОЙ ВЯЗКОСТИ [c.350]

КРЫЛО ЛИНИИ РЕЛЕЯ В МАЛОВЯЗКИХ ЖИДКОСТЯХ [c.350]

В поле интенсивных когерентных световых волн могут возникать различные другие возбуждения, которые сами воздействуют на поле излучения. Например, подобно оптическим фононам могут создаваться акустические фононы, температурные волны, волны энтропии и анизотропии, которые приводят к вынужденному брил-люэиовскому рассеянию, вынужденному релеевскому рассеянию и рассеянию на крыле линии Релея. Эти явления рассеяния можно исследовать по аналогии с вынужденным комбинационным рассеянием, причем можно возвратиться к классическому или полуклассическому рассмотрению (ср. ч. I, 4.3, [3.1-11 и 4.-21]). [c.488]

Одним из первых был зарегистрирован эффект, обратный эффекту Поккельса — оптическое детектирование. В 1962 г. был обнаружен эффект генерации когерентных оптических фононов в поле интенсивной световой волны [16] — эффект, приводящий в комбинации с рассеянием света на этих фононах к так называемому вынужденному комбинационному рассеянию, а в 1963 г. — и эффект генерации акустических фононов и вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна (Таунс с сотрудниками [17]). Наконец, совсем недавно былр экспериментально зарегистрировано вынужденное рассеяние в области крыла линии Релея [18]. Регистрация нелинейных оптических эффектов, связанных с членами в (5), содержащими магнитное поле, до последнего времени вызывала значительные трудности однако в июне 1965 г. появилось сообщение [19] о наблюдении одного из таких эффектов — обратного эффекта Фарадея последнее позволяет надеяться на успешное наблюдение вынужденного рассеяния на спиновых волнах. Таким образом, и в магнитооптике становится возможным наблюдение не только параметрических, но и нелинейных эффектов. [c.13]

В результате быстрых временных изменений флуктуаций анизотропии происходит модуляция рассеянного света, которая проявляется в его спектре в виде деполяризованного широкого сплошного спектра, простирающегося от несмещенной линии на 150 см и даже дальше. Этот широкий спектр, обычно называемый крылом линии Релея, был обнаружен Кабанном и Дором [37] и Раманом и Кришнаном [38] и многократно изучался теоретически и экспериментально. [c.28]

В сфокусированном свете гигантского импульса рубинового лазера мощностью около 100 Мет Маш, Морозов, Старунов и автор [631] наблюдали другое новое явление —вынужденное рассеяние света крыла линии Релея. [c.28]

Дальнейший расчет распределения интенсивности в крыле линии Релея Живлюк проводит по схеме Леонтовича [39]. Результаты вычислений для распределения интенсивности в крыле следующие [c.110]

Эти предположения были сделаны Леонтовичем для упрощения его ОСНОВНОЙ задачи — объяснения только крыла линии Релея, [c.122]

Резонансный фильтр, применявшийся Розетти, а также Ландсбергом и Мандельштамом [219], был использован Вуксом 1220] для исследования распределения интенсивности в крыле линии Релея, Чандрасекараном и Кришнаном [222—226] для изучения тонкой структуры линии рассеяния в кварце. [c.178]

Прямой интерференционный метод исследования спектра крыла линии Релея предложен и осуществлен Шустиным [234] и автором этой книги [53, 144]. Метод основан на известном явлении интерференции в белом свете. Интерференционная установка для изучения крыла- этим методом отличается от интерференционной установки, предназначенной для изучения тонкой структуры, лишь тем, что в ней отсутствует ограничение спектра, выходящего из монохроматора, а призма Воластона заменена поляроидом или призмой Глана. [c.179]

Раман и Кришнан [3231 обнаружили, что вращательное крыло линии Релея растет по интенсивности с ростом анизотропии молекулы и обнаруживает большую деполяризацию, чем несмещенная линия рассеяния. Чтобы выяснить, можно ли продолжать [c.225]

Попытки описать крыло линии Релея тем же механизмом, который приводит к уширенчю линии эмиссии при нетушащих соударениях [72, 324], как показал Гинзбург [141], не могут привести к желаемому объяснению. Рассеянное излучение, вынужденное возбуждающей волной частоты (о, не меняет вследствие удара своей фазы и частоты. Меняются лишь фаза и амплитуда собственных колебаний осциллятора, частота которого со далека от со. Поэто му только в момент удара может несколько меняться частота рассеянной вол. [c.240]

Первые спектральные исследования рассеянного света в жидкости обнаружили, что линия релеевского рассеяния заметно уширена по сравнению с возбуждаюш.ей линией [37, 38]. Под релеевской яичией здесь понимаются все три компоненты тонкой структуры, не разрешенные-В спектрографическом исследовании. Наблюдавшееся расширение линии рассеяния света, свойственное в различной степени всем жидкостям, получило название крыла линии Релея. Крыло непосредственно прихмыкает к несмеш,енной линии с обеих сторон. Интенсивность крыла монотонно спадает в обе стороны от релеевской линии, простираясь иногда на 100— 160 см и даже далее. Интенсивность крыла с длинноволновой стороны несколько больше, чем с коротковолновой [144, 228, 510]. [c.350]

Кабанн и Рокар [324] дали иное объяснение происхождению крыла линии Релея. По их мнению, уширение релеевской линии связано со столкновениями молекул в жидкости. Другими словами, механизм уширения линии рассеяния в жидкости, по Кабан-ну и Рокару, аналогичен лоренцевскому уширению линии излучения вследствие столкновений молекул в газе. Как было указано в [c.350]

Новая гипотеза о природе крыла линии Релея, выдвинутая Гроссом [28], нашла затем развитие в дальнейших работах [512— 514]. Согласно первоначальной точке зрения Гросса, линии малых частот, открытые Гроссом и Вуксом [513] в кристаллах, переходят в Крыло, когда кристалл расплавляется и переходит в жидкость. Линии малых частот объясняются вибрациями кристаллической решетки. Гипотеза Гросса предполагает, что в жидкости сохраняются колебания, характерные для кристаллической решетки. Другими словами, в жидкости предполагаются остатки кристаллической структуры в деформированном виде. Гроссом и его сотрудниками был поставлен целый ряд опытов по исследованию спектра низких частот и крыла линии Релея, которые привели авторов к выводу, что его гипотеза [28] правильна и может охватить всю совокупность фактов, относяи ихся к крыльям [515]. [c.351]

Венкатесвараном [516] было предпринято специальное исследование четырнадцати органических кристаллов при различных температурах, в том числе бензола, кумарина, фенола, нафталина и бензофенона в жидком и кристаллическом состояниях при различных температурах, салола в жидком и стеклообразном состояниях, а также катехина, бензойной кислоты, дифенила и ряда других веш,еств. На основании своих экспериментальных результатов Венкатесваран отвергает вибрационную гипотезу происхождения крыла линии Релея, выдвинутую Гроссом. В кумарине и нафталине линии низкой частоты соответствуют 110 и 120 в то время как [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...