Бесфононные линии (БФЛ) и фононные крылья (ФК)

Любая теория стохастического типа не способна описать целый ряд важных фактов, относящихся к электрон-фононным полосам, например, появление в оптической полосе так называемой бесфононной линии и фо-нонного крыла или различную форму полос поглощения и флуоресценции при одинаковой форме и точном резонансе бесфононных линий этих спектров. Это происходит потому, что даже наиболее продвинутая теория Андерсона полустохастического типа не может быть применена к системе, в которой частота скачет между бесчисленным количеством ее возможных значений. Поскольку число фононных мод в образце порядка числа Авогадро, его порядок имеет и число возможных значений для частоты оптического перехода. Поэтому электрон-фононные оптические полосы с хорошо разрешенной структурой, имеющейся например, при низких температурах у многих органических молекул, внедренных в матрицы Шпольского, рассматриваются только с использованием выражений динамической теории. [c.121]

Бесфононные линии и фононные крылья. Основные закономерности формирования электронно-колебательных спектров поглощения и флуоресценции, а также простые формулы (10.17)и(10.18), позволяющие найти из эксперимента силу линейного франк-кондоновского взаимодействия, сохраняют свою силу и в более реальном случае, когда примесный центр взаимодействует с бесконечным числом колебательных мод и температура образца не равна нулю. В этом случае расчет оптических спектров по формулам (10.10) является более сложной задачей. Тем не менее она может быть решена точно, если применить технику упорядоченных операторов, использованную впервые в такого рода задачах Лэксом [43]. [c.126]

Хотя стохастический метод дает сравнительно простую теорию уширения оптических линий, он не пригоден для описания формы сложной оптической полосы. Оптическая полоса хромофора обычно состоит из узкой бесфононной линии, сопровождающего ее широкого фононного крыла, иногда имеющего собственную структуру, а также вибронных линий, если речь идет о молекулярных примесных центрах. Все эти важные детали спеюра примесного центра, равно как и уширение бесфононной линии, прекрасно объясняет динамическая теория формы оптических полос (см. гл. 4). [c.269]

Если дно экситонной зоны соответствует значению к = 0, то при малых значениях безразмерного параметра связи 1) и высоких температурах функция формы линии поглощения А (и) имеет вид асимметричной лоренцевой кривой (с сравнительно большой асимметрией в сторону больших частот). Эта асимметрия обусловлена непрямыми переходами в экситонные состояния с к ФО. При низких температурах (0< тса) спектр поглощения состоит (см. [345]) из узкой резонансной бесфононной линии и фононного крыла со стороны высоких частот. Ширина резонансной линии убывает с температурой по экспоненциальному закону (при учете однофононных процессов). [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...