Отрезок жидкий

Отрезок жидкий 70 Отрыв пограничного слоя ламинарного 570 ----- турбулентного 683 [c.900]

Кривая (рис. 90,а) относится к чистому свинцу. При температуре выше 327°С свинец находится в жидком состоянии. При 327°С происходит кристаллизация свинца и ниже 327°С свинец находится в кристаллическом состоянии. Следовательно, на кривой охлаждения свинца отрезок О—1 соответствует охлаждению жидкости, отрезок 1—1 — кристаллизации и Г—2 — охлаждению твердого тела. [c.116]

Если точка а определяет состояние сплава, точка Ь —состав жидкой фазы, а точка с — состав твердой фазы, то отрезок Ьс определяет все количество сплава, отрезок ас — количество жидкости и отрезок Ьа — количество кристаллов. [c.123]

Поскольку точка / характеризует состояние сплава, точка 2 — состав жидкой фазы, а точка 3 — состав твердой фазы, то отрезок I определяет все количество сплава, Ь — количество жидкой фазы и а — количество твердой фазы. [c.39]

При кристаллизации (от точки / до точки 2) из жидкого сплава с концентрацией к выделяются кристаллы, более богатые тугоплавким компонентом. Состав первых кристаллов характеризуется проекцией точки 3. Кристаллизация сплава с концентрацией к заканчивается в точке 2, когда жидкость, имеющая состав I, затвердевает. В точке 1 (начало кристаллизации) отрезок, показывающий количество твердой фазы, равняется нулю, а в точке 2 (конец кристаллизации) — количеству всего сплава. Состав жидкой фазы L изменяется в интервале 1—I, а твердой фазы — в интервале 5—2. При этом после окончания кристаллизации состав а такой же, как и состав L. [c.40]

Для доэвтектического сплава / кривая охлаждения показана на рис. 4.7,0. Отрезок О—1 характеризует охлаждение жидкого сплава, отрезок /—2—выделение кристаллов А, отрезок. 2—2 — совместное выделение кристаллов А и В, отрезок 2 —3 — охлаждение твердого [c.42]

Для заэвтектического сплава III на кривой охлаждения (рис. 4.7,б) отрезок О—I характеризует охлаждение жидкого сплава, отрезок 1—2—выделение кристаллов В. 2—2 —кристаллизацию эвтектики и 2 —3 — охлаждение закристаллизовавшегося сплава. [c.42]

Мы видим, что остающиеся ветви химического потенциала на рис.б.17й имеют точно такой вид, как это было показано на рис.6.15о. Точка их пересечения. В, определяет давление (температура у нас задана), при котором могут находиться в равновесии жидкая и газообразная фазы. На плоскости яш эта точка разворачивается в отрезок изотермы—изобары ВВ . Между точками В и С находятся перегретые состояния жидкости, а между точками В и Д —переохлажден состояния пара. [c.141]

Выясним взаимосвязь между линиями тока и траекториями жидких частиц. Пусть в некоторой точке Мд в момент скорость имеет значение Ug. Построим линию тока следующим образом. Отложим на векторе щ малый отрезок As (рис. 2.2, б) и в точке Ml построим присущий ей вектор и . Затем на этом векторе отложим отрезок Asi и аналогично построим вектор и т. д. Важно подчеркнуть, что все построение выполняют для одного фиксированного момента времени о, а потому безразлично, является течение установившимся или неустановившимся. Если отрезки As< примем достаточно малыми, то приближенно получим кривую, удовлетворяющую определению линии тока. [c.31]

Теперь рассмотрим движение жидкого отрезка Ах вдоль оси у (рис. 2.10, б). Если скорость его левого конца и , то скорость правого Uy -f (duy/dx) Ах. Из-за неодинаковости скоростей отрезок Ах за время At переместится и повернется на угол [c.41]

Пусть малый жидкий отрезок Ах движется вдоль оси X (рис. 17, а). Если —скорость его левого конца, то скорость [c.44]

Используемое в инерционной динамической схеме условие однородности температуры во всей рассматриваемой области, включая паровой пузырек, означает фактически, что жидкость характеризуется бесконечно большой теплопроводностью. Ясно, что в реальных условиях это условие не выполняется. Численные эксперименты показывают, однако, что очень короткий (менее 10 с) период роста пузырька приближенно описывается законом (6.24). Для жидких металлов этот отрезок времени, очевидно, должен быть больше. [c.249]

В некоторый момент температура жидкости достигнет температуры кипения (точка б ). При кипении пар образуется уже во всей массе жидкости. Имея меньшую, чем у жидкости, плотность, пузырьки пара устремляются к поверхности, и начинается интенсивное испарение жидкости с сильным увеличением объема смеси. Таким образом, отрезок изобары а б соответствует процессу нагревания жидкости при постоянном давлении от О °С до температуры кипения Г . Температуру кипения, при которой жидкость начинает превращаться в пар, называют температурой насыщения, а пар, образующийся при этом, — влажным насыщенным паром. При дальнейшем подводе теплоты количество жидкой фазы уменьшается, а количество пара увеличивается. Температура смеси остается постоянной, так как вся подводимая теплота идет на испарение жидкой фазы. Этот процесс парообразования в координатах р—V изображается линией б —с", которая одновременно является и изобарой, и изотермой. Следовательно, процесс парообразования б —с" является изобарно-изотермическим. [c.63]

Рассмотрим в массе движущейся жидкости некоторую элементарную жидкую частицу А, вращающуюся в данный момент времени вокруг оси 1—2 с угловой скоростью со (рис. 47, а). Далее на весьма малом расстоянии от центра частицы А через точку 2 проведем ось вращения 2—3 другой частицы В для того же самого момента времени. Аналогичные построения выполним и для ряда других частиц С, D, и т. д. В результате подобных построений получим некоторую ломаную линию 1—2—3—4—5, которая в пределе, при уменьшении отдельных составляющих ее отрезков до бесконечно малой величины, превращается в кривую, называемую вихревой линией. Как это следует из построения, каждый элементарный отрезок вихревой линии представляет собой мгновенную ось вращения соответствующей жидкой частицы. [c.62]

Отрезок изобары Ь-с отвечает процессу парообразования. Между точками Ь и с имеется смесь жидкости и сухого насыщенного пара. Если считать, что при этом капельки жидкости равномерно распределены в паре, то на указанном участке изобары Ь — с мы будем иметь влажный пар с изменяющимся содержанием в нем сухого насыщенного пара от X = О в точке 6 до х = 1 в точке с. Эту массовую долю сухого насыщенного пара во влажном паре, обозначенную нами буквой X, называют степенью сухости. Аналогично содержание жидкой фазы во влажном паре называют степенью влажности или влажностью, ее будем обозначать (1 — х). Нетрудно видеть, что при х = О мы будем иметь кипящую жидкость, а при х = 1 - сухой насыщенный пар. Впредь параметры влажного пара будем обозначать индексом х . [c.32]

Точка k — критическая точка данного вещества. В этой точке удельный объем насыщенного пара v равняется удельному объему жидкой фазы v". Отрезок S соответствует равновесию всех трех фаз (тройной точке на р—Т диаграмме). [c.128]

Уравнение (56, Ш) по аналогии с известным законом механики носит название правила рычага, которое гласит, что количество жидкой фазы в точке Ь так относится к количеству парообразной фазы, как отрезок аЬ к отрезку сЬ. [c.218]

По прошествии времени этот жидкий отрезок займет положение М М[ и будет, согласно принятым обозначениям, равен [c.46]

Для извлечения разбуренного грунта на поверхность используется желонка, которая представляет собой отрезок стальной трубы длиной 2 м. К верхнему ее концу приварены ушки, на нижний конец навинчивается башмак с откидным клапаном. Частицы разрушенной породы входят в башмак, приподнимают клапан и заполняют трубу. Если грунт жидкий, желонка с откидным клапаном заменяется желонкой с шаровым клапаном. [c.44]

Если некоторая жидкая частица в натуре за интервал времени проходит участок траектории 1 , то для подобия необходимо, чтобы соответственная жидкая частица на модели проходила за некоторое (другое) время Гм отрезок траектории /м, геометрически подобный и ориентированный подобно отрезку 1 . При этом отношение между интервалами времени [c.583]

Очень распространен способ заливки мелких образцов. На гладкую металлическую поверхность устанавливают отрезок трубки диаметром 10—20 мм и высотой 10—20 мм. Внутри ее размещают образцы и свободное иространство заполняют жидким легкоплавким сплавом или серой. После охлаждения эта оправка вместе с образцами шлифуется и полируется для изготовления микрошлифа. [c.24]

Кристаллизация чистого свинца (кривая /) начинается в точке / и заканчивается в точке /. Кристаллизация протекает при постоянной температуре 327° С. Выше этой температуры свинец находится в жидком состоянии,, ниже (отрезок Г—2) свинец находится в твердом состоянии происходит только его охлаждение. На участке /—Г в соответствии с правилом фаз k = 1 (чистый свинец) / = 2 (жидкий свинец и кристаллы свинца). Следовательно, с = k — / 1 = = 1 — 2 -f I = О, т. е. изменения температуры не должно происходить. [c.139]

Кривая охлаждения сплава эвтектической концентрации показана на рис. 93,6. На кривой охлаждения отрезок О—2 соответствует охлаждению жидкого сплава, отрезок 2—2 — кристаллизации эвтектики и 2 —3 — охлаждению закристаллизовавшегося спла ва. [c.119]

Для эвтектического сплава II на кривой охлаждения (рис. 4.7,6) отрезок О—2 характеризует охлаждение жидкого спла-кристаллизацию эвтектики и 2 —3 — охлаж- [c.42]

Сверхпроводящий модулятор. Темплетон [72 ]построил также сверхпроводящий модулятор, предназначенный для работы в жидком гелии. Отрезок тонкой проволоки из сверхпроводника (тантала) был соединен [c.181]

Количественное соотношение фаз обратно пропорционально отрезкам проведенной каноды. Отрезок mn определяет все количество сплава, отрезок ап - количество жидкой фазы, отрезок та - твердой фазы. Если масса сплава равна единице и равна отрезку mn, то масса кристаллов в точке а у сплава III равна отношению отрезков [c.36]

Понятие моль газа , впеденное в процессах горения газообразных топлив пли паров ЖИДКИХ топлив, ничего общего не имеет с молем, принятым в Химии. В данном случае молем назван некоторый объем газообразного топлива или паров жидкого топлива, в котором находится континуум молекул горючих элементов, имеющих в данный отрезок времени одинаковую скорость. Моль газа также рассматривают как средний размер вихря, изменяющийся от сопоставлений с размером потока до и определяемый силами вязкости. [c.55]

На диаграмме состояния линия G D — ликвидус. Линия GE FD — солидус. Часть линии солидуса (горизонтальный отрезок E F)—эвтектическая линия. При пересечении этой линии в процессе охлаждения жидкий сплав превраш ается в эвтектику. Так как оба металла обладают взаимно ограниченной растворимостью, то из жидкого раствора в сплавах этих двух металлов будут выпадать кристаллы твердых растворов. Обозначим твердый раствор металла В в металле А греческой буквой а. Твердый раствор а имеет кристаллическую решетку металла А, в отдельных узлах которой размещены атомы металла В. Обозначим твердый раствор металла А ъ В греческой буквой р. [c.46]

Так, произвольный бесконечно малый жидкий отрезок ММ- (рис. 21), как мы уже знаем, представляется пространственным дифференциалом вектор-радиуса г точки М в фиксированный момент ережни [c.46]

В методе двух сред используют воздействие на испытуемую проволоку и электрод сравнения градиента температуры двух сред воздуха и жидкого азота. Приемную катушку с предварительно укрепленными в ее контактной систе.ме концами испытуемой проволоки и электрода сравнения помещают в термостатную ванну с жидким азотом, а подающую ка-тушку с намотанной на нейиспы-1уемон овол око и укрепляют на крышке ванны. Поверхность крышки находится при комнатной температуре. Сигнал термоЭДС неоднородности снимают при помощи контактных систем, а ее регистрация осуществляется на диаграммной ленте самопишущего потенциометра после предварительного усиления, В каждый момент измерений на концах испытуемой проволоки и электрода сравнения возникает термоЭДС, характеризующая различие неоднородностей участка испытуемой проволоки и постоянного электрода сравнения (обычно им служит отрезок проволоки от испытуемой бухты). Неизменность электрода сравнения увеличивает точность метода по сравнению с методом асимметричного нагревателя. [c.214]

Это закономерное смещение вытекает из анализа разупрочнения сплавов при высоких температурах [2]. Изотерма при отвечает жидкому или жидкотвердому состоянию сплавов от чистого компонента А (точка а) до концентрации d. В жидком и жидкотвердом состояниях сопротивление сдвигу близко к нулю и прочность практически равна нулю. В области твердого состояния (отрезок de) прочность сплавов сохраняется, причем удалению от жидкого состояния и от чистого компонента отвечает возрастание прочности. Следовательно, в области de лежит максимум прочности сплавов при температуре Т 4. С повышением температуры этот максимум смещается к более тугоплавкому компоненту, плавящемуся при наиболее высокой температуре. При понижении температуры максимум жаропрочности смещается влево, достигая примерно экви-атомных концентраций (50%) при низких температурах. [c.143]

Далее, форма равновесия необходимо должна быть симметричной относительно плоскости, проходящей через центр масс и перпендикулярной к оси вращения ). Представим себе жидкую масссу составленной из колонн, параллельных оси г, с бесконечно малым поперечным сечением. Центры масс этих колонн будут лежать на некоторой поверхности (которая, однако, может состоять из различных отдельных частей). Если бы эта поверхность была неплоской, то на ней нашлась бы точка М, для которой 2 имеет наибольшее значение пусть PQ есть отрезок в жидкости, параллельный оси Ог, который обоими концами лежит на граничной поверхности и в точке М делится пополам, и пусть [ > 2 . Из теории притяжения прямой линии легко получается, что значение потенциала (потенциальной энергии) на единицу массы, обусловленное воздействием какой-либо элементарной колонны, в точке Р не может быть меньше, чем в точке Q, а будет, как правило, больше. А тогда получаем, что для всего потенциала имеет место неравенство и вместе [c.881]

Если бы мы попытались повторить только что приведенное доказательство теоремы Гельмгольца о сохраняемости вихревых линий в идеальной жидкосги в случае вязкой жидкости, то легко убедились бы, что в результате появления дополнительного члена диффузии vV Й жидкий отрезок Ж Ж, представляющий новое положение рассматриваемой вихревой линии, уже не соответствовал бы индивидуальному изменению вихря, харак тери.чую1цему сохранение вихрн, как некоторого индивидуального образования. Завихренность в вязкой жидкости передается смежным жидким частицам и постепенно рассеивается во всем объеме жидкости. В вязкой жидкости вихревые линии разрушаются. [c.506]

Линию солидуса образуют горизонтальные отрезки FK и ОМ. По горизонтали FK (518°С) сплавы имеют трехфазное равновесие жидкий раствор состава точки В (19% Са), кристаллы Mg. и кристаллы химического соединения. Mg4 a3 жидкий раствор концентрации точки В превращается в эвтектику / — смесь кристаллов Mg и Mg4 a3, поэтому отрезок FK называется эвтекти- ческим. [c.67]

По горизонтали ОМ (445°С) сплавы имеют трехфазное равновесие жидкий раствор концентрации точки О (79% Са), кристаллы химического соединения g aз и кристаллы Са жидкий раствор состава точки О превращается в эвтектику // — смесь кристаллов Mg4 aз и Са, поэтому отрезок ОМ называется эвтектическим. Ниже линии ОМ сплавы имеют твердое состояние при двухфазном равновесии кристаллы Mg4 aз и Са. По структурным составляющим сплавы этой зоны делятся на три группы [c.68]

Фпг. 60. Движение элементарного, жидкого отрезка. Отрезок движется поступательно тукшсте с точкой З/ц, растягивается или сжимается и вращается вокруг оси, проходящей через точку [c.143]

Диффузия между свинцом и серебро.м вызывает полное смачивание поверхности серебра свинцом, в результате которого на всей поверхности остается тонкая жидкая пленка свинца и заедание вала исключается на определенный отрезок времени. Однако с повышенив.л1 времени работы подшипника без смазки эта пленка исчезает, так как свинец прсникает в серебро. [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...