Повернуть компонент

Повернуть компонент вокруг центральной точки - позволяет повернуть компонент вокруг центральной точки его габаритного параллелепипеда [c.510]

Рис. 6.28. Панель свойств Повернуть компонент и Компактная панель с активной кнопкой переключателем Редактирование сборки

Главный вектор имеет три компонента продольную силу N, направленную вдоль оси бруса две поперечные силы Q , Qy, направленные по осям симметрии х, у сечения, перпендикулярного оси стержня. Аналогично, главный момент также имеет три компонента крутящий момент M , который можно представить парой сил, действующей в плоскости ху, и два изгибающих и Му, действующих в плоскостях уг и хг соответственно. Момент М стремится повернуть поперечное сечение стержня вокруг оси х, т. е. изогнуть его ось в плоскости yz. Момент Му поворачивает сеченпе стержня вокруг оси у, т. е. изгибает ось стержня в плоскости XZ. Наконец, момент вращает сечение в его плоскости, т. е. скручивает стержень. [c.116]

Если теперь повернуть координатные оси так, чтобы ось х совпала с ОС, а ось у — с перпендикуляром к ОС, то на каждой из площадок, перпендикулярных новым осям хну, будут существовать как упругие смещения, соответствующие относительным деформациям удлинения е,, е , так и упругие смещения, вызванные деформацией сдвига Совокупность компонентов деформации можно записать при плоской деформации в форме матрицы [c.154]

И обусловлено совместным действием сингулярной и регулярной составляющих поля напряжений. Следовательно, работа внешних воздействий, расходуемая на затупление вершины трещины, активирует появление боковых микротрещин, стремящихся повернуть магистральную трещину в сторону от исходного направления ее распространения (нарушить автомодельность ). Параметрами, относящимися к вершине трещины и управляющими расположением и ориентацией этих возмущающих микротрещин, являются коэффициенты интенсивности напряжений для смешанного типа деформации и компоненты тензора напряжений на бесконечности, представляющие собой первый регулярный член в разложении поля напряжений в окрестности вершины. Большие значения коэффициентов интенсивности напряжений приводят к уменьшению кривизны вершины и соответственно к большим значениям накопленной энергии деформации, которая после высвобождения порождает множество трещин, распространяющихся по различным путям. Поворот [c.28]

Затем повернем выходной поляризатор на 90° в положение чтобы сигнал фотоумножителя был минимальным. В идеале теперь на выходе поляризатора свет должен отсутствовать полностью. Зарегистрируем и в этом случае показания вольтметра. Подадим на модулятор полезный модулирующий сигнал с частотой 0) и измерим напряжение V2 на выходе фотоумножителя, пропорциональное средней интенсивности той компоненты входного светового пучка, поляризация которой была повернута модулятором на 90°. Соотношение между Уь V2 и сдвигом фаз Г (в радианах) дается выражением [c.490]

Как следует из (28.2), для получения линейно поляризованного света необходимо повернуть пластинку Х/4 так, чтобы угол г ) был равен нулю. В этом случае главные направления пластинки совпадут с полуосями эллипса, а разность фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями будет равна нулю. Компоненты а и Ь сложатся по правилам векторного сложения, как показано на рис. 28.2, в. Результирующее колебание, представленное вектором ОВ, можно [c.214]

Поэтому повернем систему 0"х у г вокруг оси 0"г так, чтобы центробежный момент относительно новой системы 0"х"у"г обратился в нуль. При этом повороте интересующая нас компонента преобразуется по закону (см. (8.44)) [c.357]

Опыт. Изменение фазы при отражении от мета гла. Этот опыт похож на опыт 8.26, но вместо стекла нужно взять металл с ровной блестящей поверхностью, например пластинку безопасной бритвы, или кухонный широкий нож, или любой хромированный или посеребренный предмет. Вам нужны два поляроида и пластинка Вначале проверьте, что свет, поляризованный параллельно или перпендикулярно плоскости падения, сохраняет свою поляризацию после отражения. (Действие поверхности в этом случае аналогично действию задерживающей пластинки на свет, поляризованный параллельно или перпендикулярно ее осям пластинка никак не влияет на поляризацию.) Повернем поляроид так, чтобы падающий свет оказался поляризованным под утлом 45° к плоскости падения. Установите такой угол падения, при котором источник света находился бы на расстоянии 30 см от стола, а металлическая поверхность — на расстоянии примерно метра от источника. Теперь анализируйте отраженный свет с помощью поляроида и пластинки (или с помощью кругового поляризатор.ч, используемого как анализатор). Вы обнаружите эллиптическую поляризацию. Меняя угол падения, можно найти место, где отраженный свет имеет почти круговую поляризацию. Если теперь немного повернуть поляризующий поляроид (на 5—10°), приблизив его ось пропускания к вертикали, чтобы несколько увеличить параллельную компоненту, вы сможете получить отраженный пучок, полностью поляризованный по кругу. (Небольшой поворот необходим для компенсации того, что параллельная компонента отражается не столь же полно, как перпендикулярная компонента.) [c.400]

Силы, которые действуют на шар, таковы во-первых, реакция R, перпендикулярная 0N, во-вторых, сила трения Р, приложенная в точке N и направленная вдоль N0, и сила mg, приложенная в точке С и направленная вертикально. Компоненты эффективной силы mit, ту приложены в точке С и параллельны осям х к у, а. пара с моментом тк Ь стремится повернуть шар вокруг С в направлении NA. Здесь О — угол, который произвольная прямая линия, неизменно связанная с телом, составляет с прямой, неподвижно расположенной в пространстве. В качестве прямой, жестко связанной с телом, [c.130]

Повернем теперь координатную систему вокруг оси X на угол 90 (рис. 320). Ввиду изотропии среды, все коэффициенты в предыдущем соотношении останутся неизменными. Однако у п Ед перейдут в —г и —E ., а Z и Ег — в у и Еу. Остальные координаты и компоненты векторов Е я D останутся неизменными. Произведя в (96.11) соответствующую замену, получим [c.587]

VI (г ) — проекция вектора V (r f) на ось Ху Пусть точки Гх и расположены вдоль оси Тогда Вц представляет собой корреляцию продольных (по отношению к вектору г = компонент вектора V. Повернем теперь вектор г вокруг точки Г1 на угол л/2, так чтобы точки и расположились вдоль оси х -В этом случае (г ) и У (г ) по-прежнему являются проекциями на направление оси х . Но теперь вектор г перпендикулярен этой оси, так что Вц (г) уже представляет собой корреляцию поперечных (по отношению к г) компонент вектора V. Ясно, что в рассмотренных двух случаях величины Вц не должны совпадать между собой, так как взаимное расположение рассматриваемых компонент вектора V относительно вектора г изменилось. Поэтому в статистически изотропном векторном поле каждая компонента В ) (г) должна зависеть от ориентации вектора г. [c.57]

Метод приведения координат к нормальной форме совершенно очевиден. Мы проиллюстрируем его на примере плоской молекулы треугольной формы. Разместим систему координат для каждого атома так, как это указано на фиг. 15. Смещение, скажем, верхнего атома определяется заданием его компонент в направлениях осей дс, и Х2. Численные значения этих компонент обозначим буквами XI и Хг. Смещения всех атомов молекулы описываются шестимерным вектором-столбцом. Такие векторы-столбцы образуют базис для шестимерного представления группы симметрии молекулы. Мы построим это представление, введя в рассмотрение некоторый специальный набор смещений для каждого атома молекулы. Например, для Сг — поворота на 120 — возьмем деформированную молекулу и повернем ее на 120 . По отношению к старой системе координат, которая остается неизменной, мы получаем таким образом некоторый новый набор смещений. Так, смешение верхнего атома молекулы в направлении Хг будет теперь выглядеть как смещение нижнего левого атома в направлении x . Обозначим смещения после такого поворота на 120 штрихованными буквами, а до поворота — [c.50]

Внимание При повороте и зеркальном развороте компонентов обозначения узлов тоже перемещаются. Если повернуть какой-либо компонент на 90°, то его вывод 2, находившийся до этого справа, теперь будет повернут вверх. [c.56]

Тензор, обладающий свойством = 1к1, называется симметричным. Если таблицу компонент такого тензора повернуть вокруг главной диагонали (то же, что и у определителя), то получится тот же самый тензор. [c.47]

Решение. Как известно из механики, действующий на тело момент сил М определяется по его функции Лагранжа (в данном случае — по энергии Е) соотношением ЬЕ = М80, где 80 — вектор бесконечно малого угла поворота тела, а ЬЕ — изменение Е при этом повороте. Вместо того чтобы поворачивать тело на угол 80 (и соответственно менять компоненты иг ), можно повернуть на угол — 80 жидкость относительно тела и соответственно изменить скорость и. Имеем при повороте 8ц = — [80 и], так что [c.53]

И. п. л. можно наблюдать, напр., при прохождении линейно поляризованного света через анизотропные среды. Попадая в такую среду, луч разделяется на два когерентных, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях луча, имеющих разные скорости распространения, вследствие чего между ними возникает разность фаз, зависящая от расстояния, пройденного ими в в-ве. Если повернуть плоскость поляризации одного из лучей до совпадения с плоскостью поляризации другого луча или выделить из обоих лучей компоненты с одинаковым направлением колебаний, то такие лучи будут интерферировать. [c.223]

На рисунке оси платформы х, у, г) показаны параллельными осями карданова подвеса, а также параллельными осями тангажа, рыскания, и крена снаряда. Для данной ориентации с выхода гироскопа у, реагирующего на малое вращение платформы относительно оси у, должен подаваться сигнал на стабилизирующий двигатель рыскания, чтобы повернуть платформу относительно оси рыскания карданова подвеса и тем самым вернуть ее в начальное положение. Если, однако, платформа поворачивается на некоторый угол ф около оси тангажа, т. е. оси г, относительно положения, показанного на рисунке, то выходные сигналы гироскопов X ж у должны быть преобразованы в компоненты относительно осей рыскания и крена карданова подвеса для надлежащего действия [c.662]

В SolidWorks 2004 можно вращать компонент, размещенный в сборке, не вызывая никаких инструментов. Чтобы повернуть компонент, просто выделите ком- [c.595]

Ось. Единичный вектор оси. Проекция и компонента вектора. Проекция вектора на плоскость. Всякую прямую I с выбранными на ней началом отсчета и положительным направлением отсчета называют осью. Углом между двумт векторами или между сектором и осью, или между двумя осями) называется наименьший угол, на который нужно повернуть один из векторов 1,5, [c.17]

В одпо.м из типов А. м. исследуемый образец помещают в сильное однородное магн. поло Н(рис.). Образец намагничивается по направлению поля лии]Ь в том случае, если поле направлено вдоль его оси лёгкого намагничивания (00). Во всех остальных случаях вектор намагниченности J занимает нек-рое промежуточное положение между направлением Н и осью 00. Перпендикулярная полю компонента со.чдаёт момент вращения к-pbiii стремится повернуть обра- [c.83]

Для простоты выкладок в начальном расположении совместим тройку ортов а, Ь, с с неподвижной тройкой х, у, z, причем точки и Y совместим с отображением Zp квазиглавного направления Жр во входной точке модели (на рис. 2 систему X, Y, Z надо повернуть около оси Z на угол л/2 — 2ур по часовой стрелке). Система (7) решается при двух направлениях наблюдения (х , ж ) и четырех состояниях поляризации. Окончательное решение для компонент вращаюш ейся системы координат имеет [c.22]

Н — амплитуда переменного магнитного поля 7 — гиромагнитное отношение X, у, 7 — орты Вращающейся системы координат Мо = х о равновесное значение намагниченности % — магнитная восприимчивость. Обратим внимание на то, что МЦНэфф в согласии с законом Кюри. При уменьшении Щ по мере приближения к резонансу, намагниченность М меняет своё направление и при точном резонансе имеем МЦНь Намагниченность можно измерить, если быстро выключить радиочастотное поле с амплитудой Н и наблюдать свободную прецессию намагниченности М вокруг поля Но. Известно, что свободная прецессия магнитных спинов индуцирует в катушке вокруг образца напряжение, которое после выключения поля Н1 пропорционально М . Компонента намагниченности затухает за время, обратное величине 7Ялок- Однако, -составляющая осталась неизменной и её можно измерить. Для этого исследователь должен повернуть Mz в плоскость ху с помощью --импульса (т. е. импульса с площадью д — , [c.171]

Замечание. Если повернуть направление поляризации линейно-поляризованного света Евх на рис. 8.10 на 90°, то направление вращения Евых, происходящего с частотой со, изменится на обратное. Действительно, поворот на 90° означает изменение знака одной из компонент. Помня правило, что вращение происходит от быстрой оси к медленной, мы поймем причину изменения спиральности света на выходе.) [c.379]

Обратим внимание на некоторые трудности в этой задаче, возникающие при рассмотрении знаков компонент касательного напряжения и скорости сдвига в области Л2РЛ3. С этой целью повернем оси координат х я у против часовой стрелки на угол я/4 и определим Тху и Уху Нетрудно видеть, что компоненты скорости равны [c.273]

Поле Rotation. Текст компонента можно передвигать или вращать независимо от самого компонента. Для перемещения текста компонента необходимо щелкнуть на нем левой кнопкой мыши и, удерживая ее, переместить в нужное место. Нажатием клавиши SPA EBAR текст можно повернуть относительно точки привязки на заранее заданный угол. [c.481]

ТКМ и УГО, из которых слагается электрическая схема, представляют собой единые блоки, поэтому щелчок мыши по любому компоненту выделяет его целиком, вместе с сопроводительными текстами. Чтобы выбрать (выделить цветом) только текст, нажмите и удерживайте кнопку Shift и шелкните ЛК по тексту. Теперь, действуя левой кнопкой, можно перетащить текст на новое место, а щелчком по клавише R повернуть его на 90°. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...