УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ траекторий

Исследование свойства управляемости, т. е. определение способности летательного аппарата реагировать на отклонение рулей соответствующими изменениями параметров движения (углов атаки, тангажа, рыскания, наклона траектории), является основным при изучении возмущенного движения. Для этих целей служат линеаризованные уравнения, описывающие возмущенное движение летательного аппарата, испытывающего воздействие управляющих усилий от органов управления. Анализ этих уравнений позволяет установить влияние аэродинамических характеристик аппарата, обусловленных таким воздействием, на управляемость. [c.51]

В данной главе изложен алгоритм [95, 102] расчета статической траектории распространения исходной внутренней трещины, базирующийся на решении плоской задачи теории упругости для тел с криволинейными разрезами. Приложенная к телу нагрузка и форма исходной трещины удовлетворяют некоторым условиям симметрии, так что оба ее конца развиваются одинаково. В этом случае траектория может быть построена без учета зависимости скорости роста трещины от коэффициента интенсивности напряжений в ее вершине. Аналогично может быть рассмотрено распространение краевой или полубесконечной трещины при действии любой несимметричной нагрузки. Изучены случаи развития исходной прямолинейной или двух сдвинутых параллельных трещин в бесконечной плоскости при действии растягивающих усилий на бесконечности или растягивающих сосредоточенных сил. Задачи на каждом этапе сводятся к сингулярному интегральному уравнению для гладких контуров, численное решение которого находится методом механических квадратур. [c.41]

Фазовое пространство такой системы — трехмерное евклидово пространство. Все фазовые траектории входят в некоторую ограниченную область, где могут переплетаться самым причудливым образом. Усилиями многих исследователей, использовавших методы качественной теории дифференциальных уравнений и численные эксперименты на современных вычислительных машинах, было показано, что сложные движения фазовых точек в системе Лоренца — хаотические. Вид одной из фазовых траекторий, соответствующей такому сложному движению, показан на рис. 1.14. Эта картинка получена на экране осциллографа путем высвечивания проекции фазовой точки через равные промежутки времени. [c.18]

Эти уравнения описывают проекции траекторий релятивистской заряженной частицы на плоскости xz и yz соответственно, когда частица движется в поле квадруполя стандартной конфигурации, изображенном на рис. И. Они имеют замечательную особенность эти уравнения не только линейны и однородны для переменных л и i, но и сами переменные независимы друг от друга в этих двух уравнениях. В этом и состоит причина выбора этой стандартной конфигурации. Легко видеть, что для любой другой конфигурации, например если немного усилить осесимметричное магнитное поле, уравнения не будут разделяться, и будем иметь намного более сложный случай. [c.561]

Следует сделать некоторые замечания о возможности применения методов численного расчета при анализе траекторий. Разумеется, всегда можно написать полную систему уравнений движения для весьма сложной модели снаряда, включив туда движение корпуса вокруг центра инерции, аэродинамические силы и моменты, усилия от регулирующих органов и т. д., и современная большая цифровая вычислительная машина решит их в несколько минут. Спрашивается, нужно ли вообще изучать упрощенную модель. Оказывается, да, нужно, и вот почему. Дело в том, что непосредственное численное решение уравнений движения снаряда еще не дает решения проблемы оптимизации, где необходимо исследовать [c.38]

Плоское движение летательного аппарата разделяется на продольное и боковое. Изгиб конструкции выражается через нормальные формы колебаний летательного аппарата, рассматриваемого как балка со свободными концами, с учетом влияния вращения летательного аппарата и срезывающих усилий. Масса летательного аппарата предполагается постоянной, так что уравнения движения действительны на коротких участках полной траектории полета в течение каждого такого участка можно пренебречь изменением массы летательного аппарата, частот изгибных и продольных колебаний, форм колебаний, плотности воздуха и ускорения силы тяжести. Таким образом, уравнения достаточны для определения [c.592]

Отметим, что равномерное давление, распределенное по части FD мембраны, статически эквивалентно давлению той же величины, равномерно распределенному по пластинке D, а растягивающие усилия в мембране, действующие вдоль границы этой пластинки, находятся в равновесии с равномерной нагрузкой на пластинке. Следовательно, в рассматриваемом случае может использоваться тот же экспериментальный метод с мыльной пленкой, что и раньше, так как замена части мембраны FD пластинкой D не вызывает изменений в конфигурации и в условиях равновесия остальной части мембраны. Рассмотрим теперь более сложный случай, когда границы отверстия уже не являются траекториями иаирял ений для сплошного вала. Из общей теории кручения мы знаем (см. 104), что вдоль каждой границы функция напряжений должна быть постоянной, однако эти постоянные не могут выбираться произвольно. При рассмотрении многосвязных границ в двумерных задачах было показано, что в подобных случаях необходимо обраи1,аться к выражениям для перемещений, и постоянные интегрирования следует подбирать таким образом, чтобы эти выражения становились однозначными. Аналогичная процедура необходима и по отношению к задачам о кручении полых валов. Постоянные значения функции напряжений вдоль границ следует определять таким образом, чтобы перемещения были однозначными. Тогда будет получено достаточное число уравнений для определения [c.335]

Силы и перегрузки. Полет дельтаплана на буксире включает следующие элементы взлет, выдерживание, набор высоты и отцепку. При взлете и выдерживании ос-новнан задача пилота — набрать необходимую скорость, не слишком удаляясь от земли движение дельтаплана является неустановившимся и характеризуется избытком тяги и связанного с ним положительного ускорения. При наборе высоты величина и направление скорости дельтаплана меняются мало, и можно считать, что s любой момент времени действующие на аппарат силы взаимно уравновешиваются, но движение дельтаплана остается неустановившимся, поскольку изменяется траектория его полета. На рис. 42 изображена схема усилий, действующих на аппарат, буксируемый автомобилем или лодкой. Спроецировав эти силы на направление скорости полета и перпендикулярно ему, можно записать уравнения движения по траектории в следующем виде [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...