Дипольные максимумы

Зависимость величины е от температуры у полярных веществ характеризуется наличием дипольного максимума в области температур, резкого изменения вязкости жидкости и небольшого дезориентирующего влияния теплового движения молекул. С увеличением частоты [c.11]

Для полярных диэлектриков наблюдается характерный дипольный максимум в зависимости fg6 (Т). При повышении частоты этот максимум сдвигается в область более высоких температур (рис. 2.19, в) аналогично тому, как при повышении температуры дипольный максимум в зависимости tg6(f) сдвигается в область более высоких частот (рис. 2.19,6). [c.33]

В полярных диэлектриках имеются также и потери от сквозной проводимости поэтому после перехода через дипольный максимум на- [c.33]

Исследуемая композиция в отличие от композиции, содержащей в своем составе мусковит, обладает значительно более низкими значениями тангенса угла диэлектрических потерь и диэлектрической проницаемости, мало зависящими от температуры обработки. Дипольные максимумы при 100—600°С отсутствуют, а потери электрической проводимости имеют некоторую тенденцию к снижению после термообработки при 700—900°С [101]. [c.69]

На рис. 6-9 изображены зависимости tgб совола различной степени очистки от температуры наличие примесей существенно сказывается на потерях сквозной электропроводности при повышенных температурах, но практически не влияет на значения в области дипольного максимума потерь. [c.134]

Особую физическую ясность приобретает дипольный максимум в зависимости tg б от частоты (и от темиературы, см. ниже) для полярных диэлектриков однородного химического состава. В этом случае максимум зависимости tg б (ш) соответствует области частот, в которой (при той же температуре) имеет место особо резкое уменьшение е при росте частоты ( область [c.44]

Для полярных диэлектриков наблюдается характерный дипольный максимум в зависимости tg о (Т). При повышении частоты этот дипольный [c.44]

В узлах решетки гидроксильных групп. На рис. 2-12 показана зависимость tgo от температуры для слюды флогопит при частоте 50 гц. Дипольные потери в этом случае объясняются вращением полярных гидроксильных групп. В тех случаях, когда температурный дипольный максимум itg O имеет место при той же температуре, при кото- [c.38]

Диэлектрическая дисперсия может носить релаксационный (е монотонно снижается с ростом ш) или резонансный характер (е с ростом частоты проходит через максимум и минимум). Релаксационная дисперсия характерна для дипольной поляризации полярных диэлектриков. [c.109]

Резкий рост диэлектрической проницаемости с ростом температуры происходит, когда вязкость жидкости достаточно снижается, что облегчает ориентацию дипольных молекул электрическим полем. Из кривых рис. 2-2 видно, что диэлектрическая проницаемость полярного диэлектрика зависит и от частоты. При больших частотах температурный максимум диэлектрической проницаемости сдвигается в область более высокой температуры, причем максимум снижается. [c.34]

И потерь от дипольной поляризации, В зависимости от конкретных условий может преобладать та или иная составляющая. Это положение иллюстрирует график зависимости tg б совола от температуры, представленный на рис. 2-14. При невысоких температурах преобладают дипольные потери потери от токов утечки очень малы. При отрицательных температурах вследствие высокой вязкости совола, малой тепловой подвижности его молекул ориентация их электрическим полем затруднена. Молекулы находятся как бы в заторможенном состоянии. При повышении температуры вязкость падает, подвижность молекул возрастает и облегчается ориентация их электрическим полем, что приводит к увеличению интенсивности дипольной поляризации и к росту tg б. Температурный максимум приходится на некоторые оптимальные условия подвижность молекул [c.54]

В температурной зависимости релаксационной дипольной поляризации также наблюдается максимум потерь при некоторой температуре,-характерной для данного диэлектрика. [c.23]

Ориентация молекул происходит без трения, то диэлектрические потери будут также малы. Лишь при средних значениях вязкости, когда поворот и ориентация диполей становятся возможными, но совершаются с преодолением трения молекул и нагревом материала, диэлектрические потери могут быть значительны и достигают максимальной величины. Прн увеличении частоты этот температурный максимум сдвигается вправо, в сторону более высоких температур, снижаясь по своему значению. В частотной зависимости полярные диэлектрики также имеют максимум tg б от частоты, определяемый временем релаксации при поляризации дипольных молекул в переменном электрическом поле возрастающей частоты. [c.25]

Зависимость tg б и s от температуры имеет также типичный характер для дипольных диэлектриков (рис. 5.9). Максимум диэлектрических потерь находится в интервале температур 40—60° С. МБК-1 является термореактивным полимером, однако с повышением температуры до 100° С и более он несколько размягчается. Этим объясняется снижение удельного объемного сопротивления при повышении температуры до 120°С. [c.96]

Зависимость tg б от температуры для бумаги, пропитанной масляно-канифольным компаундом (рис. 3-12), имеет два максимума первый (при низких температурах) характеризует дипольно-радика-льные потери самой бумаги (целлюлозы), второй (при более высокой температуре) обусловлен дипольно-релаксационными потерями пропитывающего компаунда. [c.57]

Сверхтонкая структура (СТС), т. е. появление в спектре нескольких линий, максимумы которых находятся при различных скоростях, является следствием расщепления уровней энергии ядер источника и поглотителя или одного из них. Среди различных причин, вызывающих расщепление, следует выделить магнитное дипольное (ядерный эффект Зеемана) и электрическое квадрупольное расщепление. [c.163]

Изменения дипольно-релаксационной поляризации при нагреве определяются соотношением межмолекулярного притяжения и теплового движения. Ослабление притяжения облегчает ориентацию диполей, а усиление теплового движения ей мешает. В связи с этим поляризация сначала увеличивается до некоторого максимума, а затем уменьшается. [c.601]

Это уравнение учитывает внутризонные оптические переходы (происходящие в максимуме плотности состояний) индивидуального дипольного осциллятора с частотой со, и силой /,. Уравнение (8.6) можно переписать в более удобной форме [c.340]

Благодаря различной угловой скорости вращения элементов лопасти винта, частота срывающихся с лопасти вихрей увеличивается по мере приближения к концу лопасти. По этой причине, а также благодаря тому, что срыв вихрей есть случайный процесс, спектр вихревого звука непериодический и обычно частоты его преимущественно лежат выше 1000 гц при числах М конца лопасти, меньших 1. Вихревой звук имеет максимум направленности вдоль оси винта. В этом направлении звук вращения теоретически отсутствует, а вихревой звук максимален, поскольку этот звук дипольного происхождения и диполи расположены в плоскости вращения. [c.435]

В- композииионных диэлектриках, а также в химически индивидуальных диэлектриках при наличии нескольгсйА физических механизмов релаксационных потерь наблюдаются усложненные зависимости tg6(f) и tgS(/). Пример в кривой tg 5 (Г) для пропитанной бумаги имеются Два дипольных максимума — при —55 °С, опредедаемый потерями в клетчатке, и при +35 °С, определяемый потерями в пропиточной массе (рис. 2,35). [c.34]

Зависимость величины е от температуры у полярных веществ характеризуется наличием дипольного максимума в области температур резкого изменения вязкости жидкости и небольшого дизориентирующего влияния теплового движения молекул. С увеличением частоты электрического поля диэлектрическая проницаемость г полярных жидкостей снижается до значений, определяемых электронной поляризацией, т. е. до боо = и. [c.74]

Так как у полярных веществ или смесей их с нейтральными веществами помимо дипольных потерь имеются и потери от электропроводности, увеличивающиеся при росте температуры, фактически наблюдаемая зависимость tgo имеет вид, изображенный схематиче- ски на рис. 3-19. Ординаты графика представляю г о,оз суммы ординат двух составляющих А, вызванной чисто дипольными по- ом терями, и Б, вызванной потерями электропроводности. 0,01 На рис. 3-20 приведена обладающая типичным дипольным максимумом q зависимость tgd (Т) полярного полимера— поливинилхлорида. Сопоставление рис. 3-20,а с 3-20,6 (а также рис. 3-26,а с [c.185]

Весьма характерные графики изображены на рис. 3-21. Они сняты на образцах полярпой электроизоляционной жидкости — совола (см. стр. 126) различной степени очистки. Видно, что при температурах ниже -ЬЗО °С кривые с дипольным максимумом во всех случаях совпадают, но при более высоких температурах, когда потери [c.186]

На рис. 3-25 даны температурные зависимости для поливинилхлорида с различным содержанием пластификатора — трикрезилфос-фата. Как видно, добавление пластификатора, понижающее вязкость системы, приводит к смещению дипольного максимума в область более низких температур. Наоборот, при тепловой или химической обработке полярных органических диэлектриков, приводящей к увеличению степеии полимеризации и тем самым к повыщению вязкости, дипольный максимум 12 б имеет тенденцию к смещению в область более высоких температур. На рис. 3-26 даны зависимости 1 б а 8 от температуры для резин различной степени вулканизации (с различным содержанием связанной серы, атомы которой образуют мостики, сшивающие линейные молекулы каучука). [c.189]

Характерным свойством фотоядерных реакций является специфический вид функции возбуждения (рис. 89) с очень широким максимумом при энергии 15—20 Мэе. Необычайно большая ширина и положение максимума исключают возможность его истолкования как обычного резонансного максимума, связанного с определенным энергетическим уровнем возбуждения. В 1945 г. советским физиком А. Б. Мигдалом для объяснения этого максимума был предложен механизм дипольного поглощения ядрами 7-фотонов. Ядро состоит [c.290]

Наиболее изучено полное сечение а, поглощения квантов различными ядрами. Основные опытные факты в отношении сечения Ot таковы. На всех ядрах, за исключением нескольких легчайших, сечение at при малых и больших энергиях мало, а где-то посредине имеет высокий и широкий максимум, называемый гиганжким резонансом. Ширина гигантского резонанса равна нескольким (3—4)МэВ, а его положение замечательным образом плавно и монотонно меняется с ростом массового числа А ядра от 20—25 МэВ в легких ядрах до 13—15 МэВ в тяжелых. Такое одинаковое для всех ядер поведение сечения можно назвать уникальным, так как обычно зависимость сечения от энергии для одной и той же реакции резко и нерегулярно меняется от ядра к ядру. Можно считать установленным, что в гигантском резонансе поглощаются в основном электрические дипольные (т. е. 1) кванты. Основной вклад в полное сечение в области гигантского резонанса вносят реакции (v, р), (у, п) вырывания из ядра одного нуклона. [c.164]

П. П. Кобеко и Г. П. Михайлов установили, что у высокомолекулярных органических соединений (полимеров), состоящих из звеньев с большим дипольным моментом, обычно наблюдаются два температурных максимума tg б один в области низких температур, другой в области высоких температур при низких температурах вследствие повышения вязкости твердого тела (достижения большой жесткости структуры) ориентироваться электрическим полем могут только непосредственно те группы атомов (радикалы), которые обладают дипольным моментом в это вращательное движение не вовлекаются соседние атомы. Максимум в области низких температур получил название дипольно-радикального. При повышенных температурах вследствие уменьшения вязкости твердого тела наблюдаются повороты [c.56]

В ходе тепловой ионной поляризации твердых диэлектриков переброс слабосвязанных ионов в электрическом поле происходит с потерями энергии. В некоторых диэлектриках с неплотной упаковкой объема частицами, например стеклах, где имеет место ионно-релаксационная поляризация, также наблюдаются закономерности изменения tg6 от температуры и частоты, характерные для дипольной поляризации. На рис. 5.24 приведены температурные и частотные зависимости для алюмоцннкосиликатного стекла — ситалла на основе оксидов SiOj, А1 0з и ZnO. Существование или отсутствие максимумов tg 6 в температурной и частотной зависимостях (рис. 5.24) зависит от условий термообработки стекла. [c.164]

Время дипольно-релаксащюпной полярпзацин равно 10 ч- Ог сек. Дипольно релаксационная поляризация с увеличением температуры и уменьшением вязкости вещества растет, достигая онределенного максимума, а затем падает, нарушаясь сильным возрастанием интенсивности теплового движения молекул. Параллельно с этим растет, достигая максимума, и tg б, снижение значений которого после максимума более резкое. [c.8]

Органические полярные диэлектрики имеют дипольно-релаксационную поляризацию, которая связана с наличием в звеньях цепей полимера полярных радикалов (гидроксильных, карбоксильных, галоидных и др.) при несимметричном их расположении в цепи полимера. Эта поляризация в твердом диэлектрике, так же как и в жидкостях, связана с тепловым движением, но ориентация диполей здесь происходит в меньшей мере, не всей молекулы, а только ее радикалов, так как поворот диполей ограничивается высокой вязкостью полимера, превосходящей вязкость мономеров или олигомеров в десятки тысяч и миллионы раз. Диэлектрическая проницаемость твердых полярных полимеров, так же как и полярных мономеров и олигомеров, зависит от частоты и температуры, но максимум выражен тем меньше, чем больше, жесткость материала, чем выше его вязкость в одном и том же интервале температур и частот. Зависимость поляризации диэлектриков от частоты электрического поля иоказана на рис. 1.1. [c.13]

Дипольные молекулы, следуя за изменнением электрического поля, поворачиваются в вязкой среде и вызывают потери электрической энергии на трение с выделением теплоты. Если вязкость жидкости достаточно велика, молекулы не успевают следовать за изменением поля и дипольная поляризация практически исчезает д электрические потери при этом будут малы. Дипольные потери б>дут также малы, если вязкость жидкости мала и ориентация молекул происходит без трения. При средней вязкости дипольные потери могут быть существенны и при некотором значении вязкости и еют максимум. Температурная зависимость tg 6 (рис. 3-4) мас- [c.51]

Нейтрон обладает дипольным магн. моментом, к-рый вызывает рассеяние на атомарных электронах. Появление дополнит, дифракц. максимумов у кристаллов при понижении темп-ры ниже точки Кюри позволяет исследовать магн. структуру и динамику кристаллов — распределение спиновой плотности, магноиный спектр (см. Магнитная нейтронография). [c.273]

Важной характеристикой С. является время задержки импульса ij, определяемое по моменту наблюдения максимума импульса, к-рое примерно на порядок превосходит длительность самого импульса С. ( о tKlnJV). Такая задержка импульса С. объясняется тем, что процесс распада начинается с изотропного спонтанного излучения, и лишь благодаря взаимодействию атомов через поле излучения в системе происходит нарастание корреляций дипольных моментов атомов, к-рые достигают макс, значения как раз в момент io. [c.431]

К причинам уширения линии ФМР (как и в описанных ЯМР и ЭПР) относят спин-спино-вый и спин-решеточный механизмы релаксации. Наиболее узкая линия ФМР в совершенных монокристаллах (А// = 42,2 А/м) зарегистрирована в соединении УзРе50[2 (иттрие-вый феррит со структурой граната). Кроме влияния дефектов, в этом кристалле ширина линии ФМР определяется дипольным (магнитостатическим) взаимодействием и магнито-стрикцией. При введении редкоземельных примесей наблюдается максимум на кривой температурной зависимости ширины линии и анизотропия спектра ФМР изменение ширины линии в зависимости от ориентации оси легкого намагничивания кристалла. [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...