Время задержки импульса

ХОДЯЩИМИ на входы А а В измерителя 7, делается постоянным. В результате работает только канал приема сигналов головных волн. Время задержки импульса, подаваемого на вход В измерителя 7 временных интервалов, выбирается таким, чтобы показания индикатора прибора численно соответствовали измеряемой скорости. [c.280]

Время задержки импульса ведомой станции [c.262]

Время задержки импульса 81 [c.296]

Таким образом, на участке ВС = Ь распространяется поперечная волна. Время задержки импульсов в наблюдаемых сериях определяется в основном скоростью распространения поперечных волн в образце. При этом при измерении должна быть далее внесена поправка, учитывающая распространение продольной волны в образце на коротком отрезке пути 2АВ = с1. Величину коэффициента поглощения в принципе можно определить по уменьшению амплитуды импульса при прохождении им заданного расстояния, [c.473]

Изменяя время задержки импульса, совмещают на экране электронно-лучевой трубки импульс, полученный от [c.187]

То — время задержки импульса в электронной части схемы, определяемое по известным значениям скорости звука в эталонной жидкости (дистиллированной воде). [c.32]

Каково время задержки импульса-спутника, обусловленного источником [c.8]

Замер времени прохождения сигнала через рабочую жидкость 3 на рис. 4.8 производится при помощи переключателей линии задержки генератора. Если время задержки равно нулю, то момент выхода основного импульса генератора определяется точкой / [c.125]

Устройство многоточечное обегающее УМО-8 Предназначено для управления блоком клапанов путем выдачи через равные промежутки времени дискретных пневматических сигналов по заданному числу каналов в пределах 8 Время шага импульса настраивается в пределах от 30 с до 5 мин. Время задержки настраивается в пределах 60—70% времени шага импульса [c.790]

Время задержки между максимумом импульса > и моментом включения добротности резонатора та (см. рис. 5.32) можно считать приближенно равным времени, которое необходимо для того, чтобы число фотонов достигло определенной величины относительно максимального числа фотонов. Если выбрать, например, эту долю равной 1/10, то до этого момента времени не произойдет сколько-нибудь заметного насыщения инверсии и в уравнении (5.886) можно воспользоваться приближением N t) =Ni. Тогда это уравнение с учетом соотношений (5.89) и [c.300]

Время задержки U и длительность импульса генерации ти. Для прямоугольной формы импульса накачки время U легко определяется из того условия, что к моменту 4 инверсная населенность N t), описываемая выражением (1.17), достигает порогового значения [c.130]

Как видно из выражения (4.23), при малых превышениях порога генерации (а 1) время задержки приближается к длительности импульса накачки при больших накачках (а> 1) время задержки стремится к нулю. Длительность импульса генерации [c.130]

При большой частоте модуляции инверсная населенность Л/ро за время накопления, равное /м, не успевает достичь максимума Npe. Поэтому выходная мощность и энергия излучения гигантского импульса будут меньшими, чем при малой частоте модуляции Время задержки и длительность импульса генерации Ти, наоборот, будут иметь большие значения. [c.139]

Рис. 3.5.. Применение двухлучевого интерферометра Майкельсона в качестве коррелятора напряженности поля. В детекторе D складываются напряженности полей Ex t) E(t) E2(t) E t+i) отраженного от зеркал Si и S2 входного сигнала. Время задержки т от импульса к импульсу может изменяться смещением одного из зеркал. Выходной сигнал пропорционален энергии, поступающей в место регистрации, при условии, что время интегрирования детектором достаточно велико. Эта энергия пропорциональна величине

Это выражение показывает, что исходное состояние восстанавливается с точностью до релаксационного множителя ехр(—t/r2i). Таким образом, через промежуток времени 2tn вновь может наблюдаться интенсивное излучение, вызванное коллективным эффектом. Это явление называют фоновым эхом. Увеличивая время задержки и регистрируя эхо-сигнал, можно, согласно (8.72), непосредственно измерить характерное время поперечной релаксации T21. Этот путь позволяет, следовательно, определить характер уширения линии и отличить однородно уширенную линию от неоднородно уширенной. Причиной возникновения фотонного эха является то, что под действием я-импульса фазовые сдвиги, вызванные вкладом отдельных групп атомов, к моменту времени to компенсируются фазовыми сдвигами той же величины, но противоположного знака. Это значит, что опережение, достигнутое наиболее быстро колеблющимися диполями, сводится на нет соответствующим отставанием. Через промежуток времени 2ti> наиболее быстрые атомные системы снова ликвидируют это отставание. Это явление хорошо поясняется следующим модельным представлением. После прохода (я/2)-импульса все атомы стартуют одновременно, как бегуны на стадионе. Через несколько кругов синхронность бега полностью [c.319]

Эта величина регистрируется самописцем. При этом от импульса к импульсу лазера можно при помощи оптической линии задержки изменять время задержки /в между возбуждением и измерением (см., например, [16—20, 9.29]). (Линия задержки встроена в канал возбуждения.) Примеры полученных таким путем спектров пробных импульсов для трех различных значений времени задержки показаны на рис. 9.12. Ясно видно, что 22 [c.339]

Все последующие каскады измерителя аналогичны описанному и отличаются лишь величиной задержки эталонной линии каждого последующего каскада в два раза меньше предыдущего. Схемы совпадений и антисовпадений сделаны таким образом, что амплитуда импульсов на их выходе равняется амплитуде импульса, поступающего на вход измерительного блока. Для этого используются туннельные диоды. С их помощью удается получить высокую скорость одностороннего срабатывания временного дискриминатора и запомнить факт срабатывания. Минимальную величину эталонной линии следует брать не меньше величины фронта импульса. С помощью туннельных диодов технически можно обеспечить фронт порядка 10 сек. Следовательно, для измерителя на 128 дискретных ступеней максимальная величина измеряемой длительности может быть 1 мксек, а время задержки первой эталонной линии — половине максимальной длительности, т. е. примерно 0,5 мксек. Это технически легко выполнить, если даже использовать отрезки кабеля. [c.166]

Важной характеристикой С. является время задержки импульса ij, определяемое по моменту наблюдения максимума импульса, к-рое примерно на порядок превосходит длительность самого импульса С. ( о tKlnJV). Такая задержка импульса С. объясняется тем, что процесс распада начинается с изотропного спонтанного излучения, и лишь благодаря взаимодействию атомов через поле излучения в системе происходит нарастание корреляций дипольных моментов атомов, к-рые достигают макс, значения как раз в момент io. [c.431]

На рис. 15.7 показано также поведение фазы как функции X = аа/а>г. При малых х фаза ф г, ыа) есть (рпст г) х/2). Эта линейная часть фазы описывает время задержки импульса Та [c.74]

Обязательными узлами автокалибрующегося толщиномера являются два устройства временной задержки (на рис. 86 не показаны). Эти устройства служат для вычитания из полных временных интервалов (т. е. интервалов между моментом возбуждения излучающего пьезоэлемента и моментами появления на выходах приемных пьезоэлементов электрических сигналов) интервалов времени, в течение которых ультразвуковые импульсы проходят по протектору преобразователя, призме приемника головных волн и слою контактной среды. Время задержки каждого устройства подстраивается под конкретный преобразователь. [c.279]

Высокой чувствительностью (10 ) к изменению скорости упругих волн обладает метод автоциркуляции импульса [68]. Генератор (рис. 9.3) возбуждает передающий пьезопреобразователь. При этом образуется импульс, заполненный высокочастотными колебаниями (10 МГц). В образце 4 возникает серия отраженных импульсов. Пьезопреобразователь превращает их в электрические сигналы, приемник усиливает, а селектор 10 периода выделяет я-й импульс и направляет его через усилитель запуска импульсов 1 на генератор для возбуждения новой серии импульсов. Система работает в автоколебательном режиме. Измеритель времени п заданных периодов определяет время следования импульсов. Для точного определения времени прохождения импульса через образец надо знать не только период следования импульсов, но и число периодов заполнения на временном интервале импульса. Для этого с помощью длительной задержки 12 времени, детектора 7 и селектора отраженных импульсов 10 выделяется один [c.414]

Для проволочных И. к. используются след, способы съёма информации. Метод ф е р р и т о в ы х к о-л е ц, к-рые нанизываются на каждую нить И. к. При прохождении импульса тока через нить её колщо меняет одно намагнич. состояние на другое. Через коль-ца продеты считывающие проволоки, связанные с ЭВМ. Ограничений по числу одновременно регистрируемых искр нет. Один искровой промежуток в проволочной И. к. даёт лишь одну координату. Для регистрации второй координаты применяется второй проме жуток, но перевёрнутый на 90 М а г и и т о -с т р и к ц. метод. Электроды И. к. изготавливаются из фсрромагн. проволок, изменяющих размеры при намагничивании (Ni и др.). На конец каждой проволочки надето считывающее кольцо. Искра производит локальную деформацию, распространяющуюся вдоль нити. Время задержки между прохождениедг искры и регистрацией кольцом сигнала от неё даёт координату. Метод распределения тока. На противоположных концах каждой нити измеряется токовый сигнал от одной и той же искры. Если нить однородна, сигналы делятся в отношении сопротивлений соответствующих участков нити. Отнощение сигналов определяет координату искры. Осн. преимущество этого метода — быстрое считывание (через 200 не после события). [c.217]

Рис. 5. Когерентная активная спектроскопия комбинационного рассеяния а — квантовые переходы б — времевнбй ход процессов нестационарной когерентной спектроскопии комбинационного рассеяния. Сигнал с частотой Шс=<о + (и, — ш,) регистрируется спустя время задержка т (переменное) после во -действия двух импульсов лазерной накачки (частбты ш,, юД (внизу пунктиром показан временной ход амплитуды р когерентных молекулярных колебаний, возбуждённых импульсами

Большинство твердотельных лазеров работает в режиме импульсного возбуждения, продолжающегося, как правило, <1 мс, и при отсутствии специальных мер имеет специфический, так называемый пичковый режим генерации. Несмотря на непрерывное в течение всего светового импульса накачки с интенсивностью / (рис. 5.3, а) возбуждение, излучение лазера (рис. 5.3, в) появляется через некоторое время задержки и имеет вид отдельных пичков с характерной длительностью мкс [c.170]

Диполь, классическое время жизни 57 Дниольный момент 35, 99, 100 Дисперсия задержки импульса 517, 522 Дифракционно-ограниченные пучки 462 Дифракционные потерн 2, 160, 191, 195, 202, 215 Дифференциальный КПД 249 [c.549]

Примечание. В таблице приведены следующие обозначения т —длительность импульса накачки и Хд —время задержки н длительность генерации Л —общий квантовый выход люминесценции il —квантовый выход возбуждения на метастабнльный уровень — квантовый выход люминесценции с метастабиль-ного уровня на нижние уровни ftp —коэффициент неактивных потерь в резонаторе = - декремент полных потерь в резонаторе за один проход —коэффициент [c.128]

После подачи излучения лазера генерация в кольцевом резонаторе возникала с задержкой 5 мс. Время релаксации записываемых решеток было порядка 10 мс. Пороговая энергия сигнала за время задержки составляла 15 мДж. Генерируемое излучение имело поляризацию в плоскости рисунка и развивалось на линии 10Р18. Это обусловлено большей прозрачностью I4 на этой длине волны. Максимальная энергия генерации составляла 0,3 Дж при длительности импульса 0,2 мкс. [c.211]

В работе [73] был применен стробоскопический метод, обеспечивающий большую чувствительность. При таком методе высокое напряжение на фотоумножителе включают на короткое время с некоторой задержкой во времени относительно возбуждающего импульса подсветки. Повторяя подобные импульсы с частотой 40—80 гц, выходной сигнал фотоумножителя интегрируют и усиливают. Время задержки постепенно меняют и при этом сигнал, пропорциональный времени задержки, подают на вход отклонения по оси л координатного самописца, пользуясь спаренным потенциометром. Сигнал же фотоумножителя подают на вход отклонения по оси у. В результате на диаграммной бумаге записывается кривая затухания относительной интенсивности. Поскольку фотоумножитель работает в импульсном релсиме, на диноды можно подавать более высокое напряжение, вследствие чего возрастает сигнал, увеличивается отношение сигнала к шуму и повышается чувствительность. [c.292]

При независимом по времени сбросе маятника от положения зеркала в фоторегистраторе синхронизирующий импульс может поступать в схему синхронизации в любой момент между двумя импульсами от зеркала. Тогда время между образованием синхронизирующего импульса и выдачей инициирующего импу ьса будет колебаться в пределах одного оборота зеркала. Это предположение было проверено экспериментально и подтверждено. При частоте съемки 120-10 и 240-10 кадров за секунду время задержки между синхронизирующими и инициирующим импульсом изменялось примфно на время оборота зеркала. Поскольку время съемки в фоторегистраторе СФР составляет лишь 1/8 от периода вращения зеркала, то ясно, что вероятность съемки в нужный момент при независимом сбросе маятника не превышает 0,125". [c.129]

Смотреть страницы где упоминается термин Время задержки импульса : [c.148] [c.251] [c.577] [c.788] [c.788] [c.100] [c.32] [c.315] [c.91] [c.238] [c.135] [c.193] [c.134] [c.595] [c.570] [c.303] [c.118] [c.125] [c.326] [c.345] [c.370]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...