Вязкость твердого тела

Рис, 7.3. Влияние скорости и температуры пластической деформации на хрупкость и вязкость твердых тел (А Ф Иоффе, Н. Н Давиденков, Я В Фридман) [c.81]

Теория упругости излагается как часть теоретической физики. Наряду с традиционными вопросами рассматриваются макроскопическая теория теплопроводности и вязкости твердых тел, ряд вопросов теории упругих колебаний и волн, теория дислокаций. В новом издании добавлена специальная глава о механике жидких кристаллов, объединяющей в себе черты, свойственные как жидкостям, так и упругим средам. [c.4]

В книге, написанной физиками и в первую очередь для физиков, нас, естественно, интересовали вопросы, которые обычно не излагаются в курса теории упругости таковы, например, вопросы теплопроводности и вязкости твердых тел, ряд вопросов теории упругих колебаний и волн. В то же время мы лишь очень кратко касаемся ряда специальных проблем (например, сложных математических методов теории упругости, теории оболочек и т. п.), в которых к тому же авторы ни в какой степени не являются специалистами. [c.7]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ и вязкость ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.174]

Высокая вязкость жидкостей, близкая к вязкости твердого тела, сковывает диполи, они не [c.24]

Это, однако, не все. Мы предполагали, что вся объемная деформация является упругой, т. е. обратимой деформацией, и соответственно эту деформацию обозначали (е — означает упругую деформацию). В отличие от этого, скорость линейного удлинения мы обозначаем через di, чтобы показать, что эта деформация другого характера. В действительности это линейное течение, определенное в параграфе 2 главы I. Чтобы это было очевидным, введем обозначение fi вместо принятого раньше ki. Тогда возникает вопрос суш,ествует ли объемное течение / , т. е. непрерывное, необратимое возрастание объема во время действия всестороннего давления р. К этому вопросу мы вернемся в главе XII, а пока моншо сказать, что если такое объемное течение существует, то сопротивление ему будет оказывать объемная вязкость другого рода, которую можно назвать объемной вязкостью жидкого тела tb отмечая первую объемную вязкость твердого тела индексом s, т. е. [c.103]

В уравнении (IX. 32) величина т] снабжена индексом s, чтобы отметить, что это вязкость твердого тела . [c.162]

Как было видно из параграфа 7, Кельвин пришел к представлению о вязкости твердых тел, чтобы объяснить затухание колебаний. Это есть вязкостное затухание . Однако вязкостное затухание не является единственным видом затухания. Затухание происходит всегда, если что-либо вызывает диссипацию упругого потенциала или кинетической энергии. [c.163]

ОБЪЕМНАЯ ВЯЗКОСТЬ ТВЕРДОГО ТЕЛА 203 [c.203]

То, что упругое деформирование реальных материалов должно сопровождаться вязким сопротивлением, очевидно из второго закона термодинамики. Как показано в параграфе 4 главы V, это приводит к понятию объемной вязкости твердого тела ,. [c.203]

Принимая эту объемную вязкость твердого тела в расчет, вносим поправку в уравнение (XII. 1) [c.203]

Гопкинсон уделил также две страницы описанию своей работы по релаксации напряжений и своего интереса к вязкости в связи с различием между вязкостью твердых тел и вязкостью жидкостей. [c.37]

Таким образом, вязкость твердого тела в умеренных и сильных ударных волнах падает до величины, сравнимой с вязкостью жидкостей. Следует, однако, подчеркнуть различие природы вязкости твердого тела и жидкости. Причиной сдвиговой вязкости жидкости является перенос импульса в процессе хаотического движения молекул. Вязкость твердого тела отражает зависимость скорости пластической деформации сдвига от величины действующего сдвигового напряжения и не связана непосредственно с переносными эффекта- [c.98]

Значит, если время приложения силы мало по сравнению с т, материал ведет себя подобно упругому телу, если же это время велико по сравнению с т, поведение материала подобно поведению вязкой жидкости с вязкостью Твердое тело, подчиняющееся за- [c.104]

Тепловое движение молекул твердых тел отличается от движения молекул газов и жидкостей, как правило, отсутствием зигзагообразных перемещений и наличием колебаний около положений равновесия. В твердом теле отдельные его частицы (атомы, молекулы, ионы) занимают определенные положения в пространстве, чего нельзя сказать о жидкостях и газах. В силу этого вязкость твердых тел очень велика. [c.10]

П. П. Кобеко и Г. П. Михайлов установили, что у высокомолекулярных органических соединений (полимеров), состоящих из звеньев с большим дипольным моментом, обычно наблюдаются два температурных максимума tg б один в области низких температур, другой в области высоких температур при низких температурах вследствие повышения вязкости твердого тела (достижения большой жесткости структуры) ориентироваться электрическим полем могут только непосредственно те группы атомов (радикалы), которые обладают дипольным моментом в это вращательное движение не вовлекаются соседние атомы. Максимум в области низких температур получил название дипольно-радикального. При повышенных температурах вследствие уменьшения вязкости твердого тела наблюдаются повороты [c.56]

Impa t strength — Ударная вязкость. Критерий упругости или вязкости твердых тел. Максимальная сила или энергия удара (произведенного в соответствии с фиксированной процедурой), которую материал может вьщержать без разрушения, в противоположность сопротивлению разрушения при устойчивом приложении силы. [c.981]

Для свойства, названного Кельвином вязкостью твердого тела , Джеффрисом (1929 г.) был введен термин уируго-вязкость твердого тела (Firmo-Vis osity). Он отмечает, что этот тип несовершенства упругости заключает в себе не ослабление, а дополнительную жесткость сопротивление деформированию становится меньше, [c.159]

Свойства унруго-вязкости твердого тела типичны для кельви-нова тела, структурная формула которого есть [c.168]

Чтобы перейти от структурной формулы (X. 1) к реологическому уравнению, заметим, что в него будут входить четыре реологических коэффициента два — вязкости и два — упругости. Если рассматривать сдвиг (или более общий случай деформации формоизменения), то будут входить обычная вязкость (т]) в комплекс М и вязкость твердого тела t]j в комплекс К модуль сдвига жидкости jij в первом и обычный модуль сдвига [х во втором случае. Джеффрис (1929 г.), который первым предложил реологическое уравнение для комплекса М—К, заключил следующее. [c.171]

Джеффрис отмечает, что материал следовал бы закону упруго-вязкости твердого тела, если бы Гр было бесконечным, и закону Максвелла, если бы Та было равно нулю. Под действием непрерывно действующих напряжений вещество будет растекаться безгранично. [c.171]

При исследовании разрушения твердого кельвинова тела действуем аналогичным образом. Результаты подобны найденным выше 3 параграфе 3 для всесторонней деформации и напряжения, поскольку ам предполагалось наличие вязкости твердого тела. [c.229]

Уильям Хэллок (W. Hallo k [1888, II) в 1888 г. реферировал результаты Спринга и утверждал, что ни свинец, ни воск в действительности не начинают течь под давлением и только кажутся текущими вследствие пластической деформации, происходящей при очень больших напряжениях. Джеймс Дьюар (J. Dewar [1895, 11) в Замечании о вязкости твердых тел , определенно под влиянием взглядов Спринга, описывает повторение эксперимента по изучению вязких свойств течения соли и органических соединений под высоким давлением. В аппарате, схематически воспроизводящем аппарат Треска в его эксперименте с выдавливанием, при диаметре выдавливаемого образца, равном 1/16 дюйма, Дьюар испытывал различные твердые тела, подразделяя их на такие, которые при выдавливании образовывали проволоку, и на такие, которые проволоку не образовывали. Максимальное оцененное им давление было равно 60 английским тоннам на квадратный английский дюйм, или 8500 атм, т. е. значению, достигнутому Спрингом на тринадцать лет ранее. Для большинства твердых тел, которые легко вытягивались в проволоку, эта вытяжка происходила при давлениях примерно между 4000 и 5700 атм указанные значения также совпадали с подобными значениями у Спринга. [c.75]

Упруго-вязкое п твердо-вязкое тела. В многочисленных практических приложениях теорпп упругости, пластичности пли вязкости твердых тел совершенно достаточно рассматривать только один тип деформации пли упругие, или пластп-ческие. Соответствующие простые твердые тела исследовались в предыдущих пунктах этой главы и в гл. XXV —XXVII. В противоположность этим случаям, существует много задач пластического деформирования, которые требуют одновременного рассмотрения и упругой, и остаточной частей деформаций. Для краткости назовем вещества в отнопюнии которых необходимо различать как упругие, так и пластические деформации, сложными твердыми телами ). [c.477]

П. П. Кобеко и Г. М. Михайлов установили, что у высокомолекулярных органических соединений, у полимеров, состоящих из маломерных звеньев с большим дипольным моментом, обычно наблюдается два температурных максимума tgo один в области низких температур, другой в области высоких температур при низких температурах, вследствие повышения вязкости твердого тела, достижения большой жесткости структуры ориентироваться электрическим полем могут только непосредственно те группы атомов (радикалы), которые обладают дипольным моментом в это вращательное движение не вовлекаются соседние атомы. Максимум в области низких температур получил название диполь-но-радикального. При повышенных температурах вследствие уменьшения вязкости твердого тела, уменьшения жесткости структуры наблюдаются повороты электрическим полем не только самих дипольных радикалов, но и целых звеньев, секторов молекул. Этот высокотемпературный максимум получил название дипольно-эластич-ного максимума. Объяснение каждого максимума 36 [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...