Оболочки Моменты изгибающие и крутящи

Если напряжения, вызываемые изгибом оболочки, малы по сравнению с напряжениями, обусловленными деформацией срединной поверхности, то изгибающими и крутящими моментами, а также перерезывающими силами пренебрегают и определяют только усилия в срединной поверхности. Такая теория носит название безмоментной теории оболочек. Результаты, получаемые с помощью этой теории, приемлемы для весьма тонких оболочек в областях, достаточно удаленных от края оболочки, от линий резкого изменения кривизн, от зон приложения сосредоточенных нагрузок и т. п. [c.202]

Принцип Сен-Венана кроме задач кручения и изгиба используется также при построении теории для плоского напряженного состояния (см. 4), когда для пластинки распределение нагружения по боковой поверхности не учитывается, а сводится к результирующим характеристикам. Другой подход имеет место в задачах изгиба пластинок (и, более того, в теории оболочек). Здесь игнорирование распределения напряжений является следствием гипотез, положенных в основу той или иной теории (как, например, для гипотезы прямых нормалей). В этом случае краевые условия в напряжениях сводятся к изгибающим моментам, крутящему моменту и перерезывающим силам. [c.265]

Для длинных цилиндрических оболочек, как указывалось в предыдущем параграфе, характерным является возможность пренебречь изгибающим и крутящим Н моментами и поперечной силой в поперечных сечениях оболочки. Положив указанные усилия равными нулю, получим модель оболочки, предложенную В. В. Власовым. Эта модель представляет собой тонкостенную пространственную систему, состоящую по длине вдоль образующей из бесконечного множества поперечных элементарных изгибаемых полосок. Каждая из таких полосок уподобляется плоскому кривому стержню, работающему в каждом своем сечении не только на растяжение или сжатие, но также и на поперечный изгиб и сдвиг. Взаимодействие двух смежных поперечных полосок в оболочке выражается в передаче с одной полоски на другую одних только нормальных и сдвигающих усилий. Эта модель изображена на рис. 90. Продольные нормальные и сдвигающие усилия, возни- [c.232]

Безмоментную оболочку приближенную модель реальной оболочки, если в последней не учитывать изгибающие и крутящие моменты безмоментная теория оболочек — это приближенная теория расчета, не учитывающая изгибающих и крутящих моментов замена реальной оболочки безмоментной недопустима, если ее срединная поверхность при заданном способе, закрепления может изгибаться без растяжений и сдвигов. [c.133]

Предположим, что поверхностная нагрузка имеет вид (4.36) и, кроме того, краевые силы, закручивающие оболочку, отсутствуют. Тогда в оболочке возникнут только усилия Т , Г, и моменты All, а касательные усилия 5 и крутящие моменты Н будут отсутствовать. В соответствии с этим напряженное состояние при осесимметричном изгибе полностью характеризуется [c.195]

Изгиб консольной оболочки поперечной силой(5 при действии крутящих моментов и внутрен- [c.582]

Первое слагаемое, выражающее мембранные напряжения , включает в качестве результирующих нормальные и касательные силы на единицу ширины сечения, причем те и другие лежат в касательной плоскости к срединной поверхности оболочки вторые — напряжения изгиба — уравновешивают изгибающие и крутящие моменты на единицу ширины, которые могут передаваться оболочкой. Последние компоненты напряжения обычно имеют значительные величины возле краев незамкнутых оболочек или вблизи особенностей напряжений. В тонкой оболочке пород Земли, которая представляет собой замкнутую оболочку постоянной кривизны, мы можем полностью пренебречь напряжениями изгиба. Мы сосредоточим поэтому свое внимание в дальнейшем исключительно на мембранных напряжениях ), опуская рассмотрение местных эффектов изгиба и не выписывая членов, учитывающих рост гидростатического давления с глубиной под действием веса пород (предполагая, что эти последние члены могут быть, если понадобится, добавлены к силам, обусловленным иными причинами). [c.819]

Однако при исследовании изгиба стержней, пластинок и оболочек небольшой толщины вводимые там гипотезы плоских сечений и прямолинейных элементов позволяют вычислять упругую энергию, как работу изгибающих и крутящих моментов и поперечных сил. Например, при изгибе прямого стержня мы выделяем элемент его двумя близкими сечениями тогда, пренебрегая работой поперечной силы, будем иметь энергию изгиба этого элемента [c.330]

Уравнения, связывающие усилия и моменты, действующие в трехслойной пластинке или оболочке могут быть получены из рассмотрения условий равновесия элемента, выделенного из трехслойного пакета. Таким путем получается система из пяти дифференциальных уравнений относительно изгибающих моментов Aix, Му, крутящего момента Я, усилий в срединной поверхности среднего слоя Nx, Ny, Т и перерезывающих сил Qx, Qy. Для трехслойной весьма пологой оболочки система уравнений при изгибе имеет вид [c.248]

Напряженное состояние характеризуется, с одной стороны, усилиями, связанными с деформацией срединной поверхностп (yVj, Логнормальные силы, Nir, — сдвигающие силы), а с другой стороны, усилиями, возникающими при изгибе оболочки (Q , — поперечные силы, Л/j, М,, — изгибающие моменты, Я ,,, — крутящие моменты). [c.201]

В зависимости от конкретных обстоятельств, возможно принятие схем, в которых элемент конструкции наделяется свойствами более полного, но тоже только частичного восприятия силовых факторов. В результате возникают схемы, промежуточные между балкой и нитью, между оболочкой и гибкой оболочкой. Например, брус тонкостенного открытого профиля способен воспринимать относительно малые крутящие моменты. Тогда можно принять, что он может работать только на изгиб, растяжение и сжатие. Так, в частности, обычно поступают при анализе некоторых авиационных конструкций, имеющих тонкостенные подкрепления (стрингеры, шпднгоуты). Оболочке тоже может быть приписана способность работать только на растяжение, сжатие и сдвиг, но отказано в способности [c.23]

Поэтому число независимых перемещений (а значит и обобщенных сил) равно четырем, и на границе можно сформулировать только четыре, граничных условия, что соответствует восьмому порядку уравнений теории оболочек. Ситуация аналогична имеющейся в теории изгиба пластин (см. гл. 2), где нельзя накладывать граничные условия на поперечную силу и крутящий момент в отдельности, - а необходимо вводить в рассмотрение приведенную поперечнуку силу. - [c.255]

Л/ , =Z)o(K,f+ VK,2)+AW f A/,2 = Z)oO-v> ,2+AA/f . (/о (4.1.6) Здесь T,j, g, - тангенциальные усилия и поперечная сила в сечении оболочки X, = onst, I/,, W - тангенциальные перемещения и прогиб точки срединной поверхности со,, oj - повороты нормали к срединной поверхности вокруг координатных осей х,, х,, ,, -тангенциальные деформации срединной поверхности - изгиб-ные деформации срединной поверхности q , q , р - проекции вектора внешней нагрузки г на координатные оси х,, Xj, 2, отнесенные к единице площади - изгибающий и крутящий моменты - кривизны срединной поверхности оболочки, при этом ось Z направлена по нормали от центра кривизны. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...