Одетые состояния

Эволюция во времени амплитуд вероятности. В предыдущем разделе была сформулирована система двух связанных уравнений для амплитуд вероятности Фа,п-1 и Фь,п В данном разделе вводятся одетые состояния , которые представляют собой линейные комбинации этих амплитуд и приводят к расцеплению уравнений. Тогда амплитуды вероятности ведут себя подобно частице в определённом потенциале, который задаётся электромагнитным полем. Мы получим эти потенциалы и соответствующие начальные условия. [c.612]

Эффективные потенциалы для одетых состояний. Обобщённые уравнения Раби можно расцепить, переходя к линейным комбинациям [c.612]

Подставляя это выражение в уравнения движения (19.8) для одетых состояний, получаем [c.615]

Одетые состояния 612 Одноатомный мазер, дисперсия распределения 583 [c.753]

Люки и лазы служат для осмотра внутреннего пространства аппаратов, для промывки, чистки, а также для монтажа и демонтажа внутренних устройств аппаратов. Диаметр люков делается таким, чтобы через него свободно проходила рука рабочего, одетая в перчатку и держащая монтируемую деталь или монтажный инструмент, т. е. не менее 150 мм. Люки, предназначенные только для осмотра состояния внутренних частей аппаратов, могут иметь и меньший диаметр, но не менее 80 мм. В простейшем случае люки представляют собой круглую заглушку, поставленную на бобышке или коротком штуцере с фланцем. Существуют также самоуплотняющиеся овальные и откидные люки. [c.180]

В типичном случае возмущения связанных состояний атомов в поле лазерного излучения видимого диапазона частот возмущение высоковозбужденных состояний соответствует указанному выше частному случаю при субатомной напряженности поля. Сдвиг основного состояния, для которого излучение является низкочастотным, аналогичен статической поляризации атома — он имеет отрицательный знак. Таким образом, потенциал ионизации атома, одетого полем , больше, чем потенциал ионизации невозмущенного атома (см. рис. 1.5). [c.108]

Кислородный баллон (фиг. 6) представляет собой сосуд цилиндрической формы со сферической верхней частью. В горловину баллона 3 ввинчивается вентиль 2, закрываемый колпаком 1, который навинчивается на кольцо 4, одетое на горловину баллона и имеющее наружную резьбу. Днище 5 баллона выпуклое и для устойчивости в вертикальном положении на нижнюю часть баллона надевается в горячем состоянии башмак 6. [c.18]

Для иллюстрации вышесказанного достаточно вычислить энергию одетого электрона во втором приближении теории возмущений. Если учесть, что согласно (34.18) оператор N 1 связывает состояние к, 0) только с состояниями к — д] 1 >, то энергия электрона во втором порядке теории возмущений примет вид [c.230]

Соотношение (38.20) указывает, что новое элементарное возбуждение, порождаемое оператором а, можно рассматривать как электрон, движущийся с импульсом к в окружении виртуальных фононов. Поэтому состояние а 0) будем называть одетым электроном. [c.276]

Электроны во всех твердых телах одеты подобной деформацией решетки. Однако термин полярон используется применительно только к ионным кристаллам. Об электронах в других системах говорят как об одетых . Случай полярона отвечает сильной связи электрона с полем решетки и требует специальных методов анализа. Эффективная масса полярона изменяется в 2 или 3 раза по сравнению с массой электрона. В неполярных кристаллах связь намного слабее и изменения массы интереса не представляют. В простых металлах это одевание приводит к рассмотренному уже ранее изменению массы плотности состояний. Во многих случаях можно представлять себе результат одевания электронов просто как модификацию зонной структуры возбуждений. Более подробно задачу о связи электрона с решеткой мы рассмотрим при обсуждении взаимодействия электронов с фононами. [c.181]

Питание. Пища человека состоит из трех основных компонентов углеводов, белков и жиров. Суточный рацион, потребный для поддержания организма в состоянии равновесия, зависит от выделяемого телом тепла, количество которого, в свою очередь, зависит от выполняемой человеком работы. В результате большого числа опытов установлено, что в течение суток человек, находящийся в состоянии полного покоя и будучи тепло одет,, выделяет при температуре наружного воздуха в 15° С около 1680 ккал (колебание для отдельных людей равно примерно 8%), в обычных условиях, при выполнении наиболее легких работ,—. 2350 ккал и при очень интенсивной работе (равной около 100 ООО кгм) — 3656 ккал. [c.104]

Они отличны от нуля, если числа фотонов в состояниях п и п отличаются на единицу, и, следовательно, полюсы спектральной функции в данном случае определяют спектр одетых (т. е. взаимодействующих со своим окружением) фотонов. При этом, говоря о фотонах, мы имеем в виду не только обычные кванты поперечного электромагнитного поля, но и продольные кванты (в среде, а не в вакууме, они, вообще говоря, могут реально распространяться). [c.49]

Изменение энергетич, спектра квазичастиц зависит от соотношения между шириной разрешённой энергетич, зоны свободных квазичастиц и величиной hoi, где ш — частота колебаний кристаллич. решётки, наиб, сильно взаимодействующей с частицей. Если < h(i), то нри А. зона разрешённых состояний на шкале энергий понижается на величину и сужается на величину чх ( ёj jhdi). Качеств, перестройки спектра квазичастиц не происходит, и, если экспоненциальный фактор не слишком мал, спектр автолокализованных ( одетых ) состояний квазичастицы сохраняет заметную ширину. Пример — зкситон в молекулярных кристаллах (тина бензола), одевание к-рого происходит за счет взаимодействия [c.15]

Рис. 19.2. Модовая функция резонатора(слева) и потенциал одетого состояния (справа). Модовая функция и(г) (19.10) совершает много осцилляций вдоль оси X, а на оси имеет только один максимум. Потенциал одетого состояния (19.11) отражает поведение модовой функции и имеет амплитуду, которая определяется квадратным корнем из числа фотонов п. Зависимость потенциала от X для различных значений п показана на разрезе при = Ьг12, т. е. в центре

На рис. 11.18, а показана принципиальная схема ячейки памяти на фер-ритовом сердечнике. На сердечник одеты три обмотки , обмотка записи /, опроса 2 и считывания 3 Запись ведется в двоичной системе 1 и О . При записи 1 через обмотку I посылают импульс тока, способный намагнитить сердечник в положительном направлении до В ах- После прекращения действия импульса намагниченность падает до -f-Br (рис. 11.17). При записи О через обмотку / пропускают импульс тока противоположного направления, после прекращения действия которого остаточная индукция сердечника оказывается равной —Вг- Для считывания записанной информации через обмотку 2 пропускают импульс тока, который создает магнитное поле Яд р > Я в направлении, переводящем сердечник в состояние О . Если в элементе была записана информация, отвечающая 1 , то опрашивающий импульс, перемагничивая сердечник из состояния 4"Вг в состояние —Вг, создает в нем переменный поток магнитной индукции, наводящий в обмотке считывания 3 импульс тока. Чем дальше отстоят точки Н-/ г и —В друг от друга и круче переход от к —В , т. е. чем ярче выражена прямоугольность петли [c.303]

Вклад Я. И. Френкеля в современную физику твердого и жидкого состояний один из самых весомых. Притом все его работы несут на себе отпечаток неповторимого, чисто френкелевского подхода, суть которого прекрасно выразил известный физик, ученик Френкеля Ф. Ф. Волькенштейн Характерная особенность Френкеля заключается в том, что он — физик в самом глубоком смысле этого слова именно физик, а не математик. Для него математика не представляла самодовлеющего интереса. Это лишь одежда, в которую одета физика... [c.150]

Для предохранения деталей от посторонних частиц со стороны обслуживающего персонала к работе на важнейших операциях допускаются лица, прошедшие предварительный медицинский осмотр (на отсутствие повышенной потливости и раздражительности кожи), одетые в безворсные капроновые или нейлоновые халаты, с чисто вымытыми руками, содержащие в опрятном состоянии ногти, волосы и лицо. Непосредственно перед работой и во время работы запрещается пользоваться косметическими средствами. [c.15]

Спектр квазигармоник представляет собой спектр состояний новой квантовой системы — атом + поле . Эта система, именуемая часто как атом, одетый полем (dressed atom), прочно вошла в физику взаимодействия лазерного излучения с атомными и молекулярными системами (см., например, [4.5]). [c.87]

Ответ на этот вопрос был получен в цикле работ, посвященных численному решению трехмерного нестационарного уравнения Шредингера для атома, возбужденного в изолированное циркулярное состояние [10.52, 0.57 10,58]. Исходное положение авторов этих работ состоит в том, что процесс ионизации атома при ш надо описывать в рамках приближения Крамерса-Хеннебергера (см. разд. 2.5). Именно, состояния атома, одетые полем , есть состояния в потенциале Крамерса-Хеннебергера, а процесс ионизации определяется гармониками этого потенциала где N — номер гармоники, а р, г — координаты цилиндрической системы координат в области фокусировки излучения с осью вдоль направления распространения электромагнитной волны. Эффект стабилизации процесса фотоионизации есть уменьшение вероятности перехода из связанного состояния в стационарном потенциале Крамерса-Хеннебергера в континуум. Эта вероятность пропорциональна квадрату модуля матричного элемента вида [c.278]

Подводная резка металлов необходима при ремонте судов, подводной части металлических конструкций портовых гидротехнических и других сооружений. Находясь под водой, рабочий-резчик стеснен в своих движениях, так как кроме сопротивления воды и состояния невесомости он одет в специальное водолазное снаряжение. Видимость ограничена, особенно во время резки, когда выделяется значительное количество оксидов железа, образующих бурый раствор в воде, мешающий ориентированию резчика и обзору разрезаемой конструкции. Для резки под водой используют водородно-кислородные и бензинокислородные резаки, однако применяют также электрокислородную резку [c.283]

Исследование зависимости энергии электронов от суммарного импульса одетого электрона позволит определить его эффективную массу. Ниже, следуя работе Тоязавы [120], мы постараемся освободиться от указанных выше ограничений. Естественно, что для получения обозримых результатов придется использовать другие упрощения. Рассмотрим кристалл кубической сингонии. При описании одноэлектронных состояний будем использовать приближение сильно связанных электронов (см. 20.3). В этом случае оператор энергии электронов, отсчитываемый от энергии [c.237]

Взаимодействие (38.3) снимает вырождение. В кристалле возникают новые элементарные возбуждения, которые являются сложной суперпозицией прежних одноэлектронных и фононных состояний. Электрон движется в кристалле вместе с локальной поляризацией кристалла. Образно говоря, электрои окружен-облаком виртуальных фононов. Дисперсия новых одночастичных элементарных возбуждений— одетых электронов такова, что всегда выполняется неравенство [c.274]

В отсутствие взаимодействия f имеет нуль в точке k = kg. Это отражает тот факт, что стационарная частица % имеет энергию Eq. Взаимодействие с г1)-частицей, которая может испускаться и поглощаться, приводит к сдвигу - IGmR энергии частицы х, так что она становится равной Е о- Таким образом, энергия частицы % перенормировывается . Если Е а О, то имеется связанное состояние, т. е. одетая х-частица стабильна. Если же [c.505]

По стандарту АЗНКАЕ 55-56 (США), тепловой комфорт определяется как состояние человека, удовлетворенного условиями окружающей среды, при котором он не знает, хочет ли он изменить условия среды, сделав ее более теплой или более холодной . Параметры, удовлетворяющие 80% здоровых, нормально одетых людей, выполняющих легкую работу в сидячем положении, по данным указанного стандарта, составляют температура по сухому термометру 23-25 °С, средняя температура излучения 21-27 °С, относительная влажность 20-60%, скорость движения воздуха [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...