Теплоемкость при постоянном давлении объеме

Здесь Т - температура, г - энтальпия, Ср, с - теплоемкости при постоянном давлении, объеме, 5 - функция энтропии газа, а скорость звука в газе у, Л - показатель адиабаты и газовая постоянная. У контура профиля введены координаты (л , п) координата. V направлена по касательной к контуру профиля, а координата п по нормали к стенке (фиг. 1). Физическая область с координатами (х, у) в решетке профилей (фиг. 1) с помощью преобразования координат = х, у), Т] = Т1(д , у) отображается в прямоугольную расчетную область на плоскости координат ( , Г1), связанную по границам области с контуром профиля турбинной решетки [1,3, 11]. [c.14]

Уравнение (1-38) часто записывают иначе, используя отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме [c.44]

Пример 6. Соотношение между Ср и С . Соотношение между теплоемкостью при постоянном давлении и теплоемкостью при постоянном объеме можно легко получить, используя уравнения (5-24) и (5-26) для изменения энтропии [c.156]

В термодинамике часто используется отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме, обозначаемое обычно буквой k [c.78]

Что такое теплоемкость при постоянном объеме и теплоемкость при постоянном давлении [c.85]

Между мольными теплоемкостями при постоянном давлении и постоянном объеме существует следующая зависимость [c.37]

Кроме того, известно соотношение, связывающее теплоемкость при постоянном объеме (с ) и теплоемкость при постоянном давлении Ср) [c.16]

Говоря о теплоемкости, будем иметь в виДу теплоемкость при постоянном объеме v, которая является более фундаментальной величиной, чем теплоемкость при постоянном давлении Ср, обычно определяемую в экспериментах. Однако разность Ср—С часто мала из-за ничтожно малого теплового расширения твердых тел. Если полная энергия колебаний кристаллической решетки (на 1 г, 1 см или на 1 моль) есть и, то теплоемкость решетки при постоянном [c.35]

Ср, Сщ — теплоемкости при постоянном давлении и постоянном объеме а — коэффициент линейного расщирения. [c.78]

Теплоемкость тела зависит от условий нагревания. Наиболее употребительны теплоемкость при постоянном давлении (изобарная теплоемкость) Ср, теплоемкость при постоянном объеме (изохорная теплоемкость) и теплоемкость под давлением насыщенных паров (вдоль линии сосуществования фаз) s. Величины Ср и v, Дж/ (моль-К), связаны соотношением [c.197]

II рода характеризуются непрерывностью не только термодинамического потенциала, но и его производных по температуре и давлению, а значит, энтропии и объема. В этом случае скачкообразное изменение испытывают вторые производные G по Г и р и соответственно величины, выражающиеся через эти производные, например теплоемкость при постоянном давлении [c.257]

Ср, Су — удельные теплоемкости при постоянных давлении и объеме [c.6]

Отсюда следует, что показатели адиабаты — истинный (к), первый средний (к) и второй средний (X) — определяются как соотношения соответствующих теплоемкостей при постоянном давлении Ср и постоянном объеме с . [c.39]

Путем почленного дифференцирования формул (8-17) и (8-19) ПО температуре при постоянном давлении (объеме) и составе можно получить формулы для теплоемкостей и Ср смеси идеальных газов [c.143]

Уравнение Бернулли для течения газа показывает, что вдоль линии тока сохраняется значение суммы механической и внутренней энергии газа, отнесенной к единице веса, массы или объема. Уравнение сохранения энергии массы невязкого газа, текущего вдоль линии тока, можно представить в несколько ином виде. Воспользуемся уравнением состояния газа p/p = RT. Как известно, Ср—Су = Я (где Ср — теплоемкость при постоянном давлении). Следовательно, сумма [c.90]

Так как теплота зависит от процесса, то теплоемкость есть функция процесса, и поэтому всегда говорят о теплоемкости того или иного процесса. Это обстоятельство учитывается лри написании той или иной теплоемкости, например массовая теплоемкость при постоянном давлении обозначается Ср, мольная теплоемкость при постоянном объеме — цс , объемная средняя теплоемкость при постоян-1ЮМ объеме — с , и т. д. [c.16]

В теплотехнических расчетах используют различные удельные теплоемкости при постоянном давлении и при постоянном удельном объеме (с индексом р или ц) удельную с, объемную с и молярную Си- Применительно к идеальному газу формула (3.41), связывающая между собой три указанных теплоемкости, примет вид [У , о = (22,4136 0,0030) Ю-з м /моль 22,4 10 м"/моль] [c.57]

Количество тепла, сообщаемое газу, а следовательно, и удельные теплоемкости его зависят от особенностей процесса. Важную роль играют удельная теплоемкость при постоянном объеме Сц — изохорический процесс и удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср — изобарический процесс. [c.28]

V Y -f 1 Рг где V — коэффициент аккомодации fe= p/ o —отношение удельных теплоемкостей при постоянных давлении и объеме. [c.259]

Удельная теплоемкость определяет количество теплоты, необходимое для нагревания 1 кг вещества на один градус. Удельная теплоемкость при постоянном давлении обозначается (изобарная теплоемкость), а при постоянном объеме—(изохорная теплоемкость). [c.37]

Y отношение удельной теплоемкости при постоянном давлении к удельной теплоемкости при постоянном объеме, [c.410]

Теплоемкостью воздуха называют количество тепла, которое нужно затратить, чтобы 1 кг воздуха нагреть на 1°. Такая теплоемкость в отличие от объемной назыв ается весовой, и ею удобно пользоваться при расчетах пневматических систем. Различают теплоемкости при постоянном давлении Ср и постоянном объеме С изменением состояния воздуха теплоемкости изменяются. Для воздуха при давлении 1 10 Па и температуре 0° С [c.172]

Зависимость между теплоемкостями при постоянном давлении и при постоянном объеме может быть получена из дифференциального выражения первого закона термодинамики [c.172]

В зависимости от условий нагревания различают теплоемкость при постоянном давлении — Ср. с , Ср, теплоемкость при постоянном объеме — Су, [c.17]

Газовая постоянная R и удельные теплоемкости при постоянном давлении Ср и постоянном объеме с , связаны соотношением [c.519]

У газов различают, в зависимости от условий нагревания, теплоемкость при постоянном давлении Ср и при постоянном объеме с . Для идеального газа [c.186]

Показатель адиабаты й = ср/с , где j, и —теплоемкости при постоянных давлении и объеме значения А — [c.254]

Ср, с / — теплоемкость при постоянном давлении и объеме [c.5]

Таким образом, разность мольных теплоемкостей при постоянном давлении и при постоянном объеме с есть величина постоянная и одинаковая для всех идеальных газов. [c.48]

Ср — теплоемкость при постоянном давлении, отнесенная к единице объема тела). Если понимать под V объем, занимаемый веществом, находившимся до деформации в единице объема тела, то производные dVIdT и dVidp определяют относительные изменения объема соответственно при нагревании и при сжатии. Другими словами, [c.29]

В Физической энциклопедии (1988. Т. I. С. 25, 26) читаем Для идеального газа адиабата описывается уравнением Пуассо на = onst, где у = Ср/Су—отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме (для одноатомного газа при обычных температурах у =1,67, для двухатомного газа у =1,4), а для фотонного газа адиабата описывается уравнением Пуассона, где y = li . Как это согласовать с тем, что для фотонного газа С =со, y = 4[c.177]

Здесь С1аи. — молярная теплоемкость (при постоянном давлении или объеме) компонента а. [c.68]

Исходя из описанных условий процессов нагреЕ1ания и охлаждения, мы будем различать теплоемкость при постоянном объеме (с ) и теплоемкость при постоянном давлении Ср). На основании только что сказанного замечаем, что для одного и того же газа эти значения различны, причем всегда Ср больше, чем с . [c.40]

Полученная формула называется уравнением Майера. Из уравнения Майера видно, что удельная теплоемкость при постоянном давлении больше удельной теплоемкости при постоянном объеме на величину газовой постоянной R — работы расширения 1 кг газа при нагреве его на Г С в процессе р = onst. Так как R не зависит от параметров состояния, то теплоемкость идеального газа при р = onst не зависит от давления и объема. Она зависит только от температуры газа. [c.30]

Величину Y — соотношение теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме— довольно трудно определить для многоатомных молекул, таких, например, как молекула воды (HjO), и это соотношение следует найти эмпирическим путем. Для водяного пара в интервале температур, близких к 0°С, оно составляет около 1,05. Зависимость температуры от парциального давления приводит к тому, что, когда смесь воздуха с водяным паром охлаждается при подъеме в атмосферу, количество водяного пара в смеси должно уменьшиться, чтобы сохранилось соответствующее парциальное давление. Но, поскольку при этом значения температур и давлений лежат за пределами тройной точки, водяной пар вымерзает и превращается в ледяные кристаллы. Вот отчего тропопаузный минимум температуры часто называют ледяной ловушкой . Температура воздуха над тропопаузой снова [c.302]

При не очень низких температурах теплоемкость твердого тела примерно в 2 раза бо.,1Ьше теплоемкостн того же вещества в газообразном состоянии. Молярная теплоемкость твердого соединения, состоящего из п атомов, равна сумме атомных теплоемкостей, которые по правилу Дюлонга и Пти приближенно постоянны и равны при обычных температурах 3 -iP =5,96 ккал моль-град, так что в среднем jx ,j 5,69 п. Атомная теплоемкость при постоянном давлении больше атомной теплоемкости при постоянном объеме не более чем на 0,5 ккал/град-атом] теплоемкость приближенно равна 6,2 л ккал моль-град. [c.41]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...