Теплоемкость газа при постоянном объеме и постоянном давлении

ТЕПЛОЕМКОСТЬ ГАЗА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ И ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ [c.44]

Постоянные мольные теплоемкости газов при постоянном объеме и постоянном давлении [c.43]

Пусть Си и Ср — теплоемкость газа при постоянном объеме и постоянном давлении предполагается, что они постоянны. В этом случае внутренняя энергия [c.110]

Критическая скорость звука Скорость звука в заторможенном потоке Стороны прямоугольного сечения Удельная теплоемкость газов при постоянном давлении и постоянном объеме [c.7]

Полученные соотнощения показывают, что коэффициенты с и С являются теплоемкостями газа при постоянных объеме и давлении. Подставив в уравнение (1) значение [c.427]

Р. Майер в 1842 )г. — по разности теплоемкостей газов при постоянном давлении и постоянном объеме, на основе воззрений о сохранении силы (энергии) [c.31]

Если через и обозначить отнесенные к единице массы теплоемкости газа при постоянном давлении и постоянном объеме, причем тепло должно снова измеряться в механических единицах, то мы имеем (формула (55а)) [c.117]

Установление принципа эквивалентности было наиболее трудным этапом в формировании первого начала термодинамики. Впервые тепловой эквивалент был определен английским физиком Д. Джоулем в 1843—1850 гг. по тепловыделению при трении и немецким ученым Р. Майером в 1842 г. по разности теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме. [c.35]

Индексом Г указывается, что величина отнесена к некоторому термодинамическому пути материальной частицы. Необходимость такого определения объясняется тем, что величина Ьд— не полный дифференциал. Обобщением понятий теплоемкости газа при постоянном объеме и при постоянном давлении являются теплоемкости твердого тела при неизменной деформации п при неизменном напряженном состоянии. [c.416]

Из физики известно, что скорость звука в газовой среде зависит от абсолютной температуры, от величины газовой постоянной, отношения теплоемкости газа при постоянном давлении и постоянном объеме и величины ускорения силы тяжести, т. е. [c.399]

Выше при изложении вопроса о средней и истинной теплоемкостях и установлении их мы не говорили об условиях. проте-(или охлаждения). Нагревание газа неизменном объеме, так и при неизменном давлении. Нагревание газа можно- осуществить также при одновременном изменении давления и объема газа. Остановимся пока на наиболее важных случаях нагревания газа — при постоянном объеме и при постоянном давлении. [c.44]

Чтобы определить вид этой зависимости, можно использовать результаты опыта, показывающего, что теплоемкость газа при постоянном объеме лишь слабо зависит от температуры. Предположим, что для идеального газа теплоемкость строго постоянна. Б данном разделе мы уже ссылались на понятие моль газа пусть Су и Ср обозначают молярную теплоемкость соответственно при постоянном объеме и постоянном давлении. [c.26]

Какая разница между удельными теплоемкостями газа при постоянном давлении и при постоянном объеме [c.104]

В термодинамических расчетах большое значение имеют теплоемкости при нагревании газа в условиях постоянного объема и постоянного давления. [c.124]

Отношение теплоемкостей газа при постоянном давлении и при постоянном объеме. В термодинамике большую роль играет отношение теплоемкостей [c.71]

Ср, с , —удельные теплоемкости газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, отнесенные к единице массы. [c.48]

Для совершенного газа можно выразить величины е, к через температуру следующим образом е = с Т, к = СрТ, Здесь Ср — удельная теплоемкость соответственно при постоянных объеме и давлении. Обычно в качестве термодинамических переменных используются величины р, р, в, Г и энтропия 5. Из этих пяти величин только две независимые. В этом случае уравнение состояния можно записать как p = pRT= у—1)рв= у—1)/у)рН= у—1)р( — иУ2)== у-1)/у)р Н-иУ2). [c.75]

Ранее были введены две молярные теплоемкости Су — при постоянном объеме и Ср —при постоянном давлении. В гл. 2 показано, что первое начало термодинамики приводит к следующему соотношению между молярными теплоемкостями идеального газа [c.158]

Для того чтобы вычислить интегралы для Д и ДЯ в уравнениях (1-14) и (1-20), теплоемкость должна быть выражена в зависимости от температуры. Согласно табл. 2, теплоемкость одноатомного газа, например такого как гелий, аргон или неон, не зависит от температуры и равна 3 кал моль °К) при процессах при постоянном объеме и 5 кал моль °К) при процессах при постоянном давлении. Таким образом, для одноатомных идеальных газов [c.49]

Четыре уравнения связывают пять величин Ох, ау, р, р, зависящих от переменных X, у, г, I. Для замыкания системы уравнений следует добавить еще одно уравнение, характеризующее процесс, связанный с движением газа. Наиболее часто встречающимся процессом является баротропный процесс, при котором давление есть функция только плотности, т. е. р = / (р). Типичным баротропным процессом является адиабатический процесс, при котором р = Ср , где С — константа, а и = Ср/Св — показатель адиабаты, зависящий от теплоемкостей газа при постоянных давлении Су н объеме Су. [c.559]

Выражения для теплоемкостей идеальных газов при постоянном объеме (с и при постоянном давлении (с ) получаются из основного выражения первого начала термодинамики для простых тел (соотношение 1.36), определения теплоемкости (соотношение 1.25) и закона Джоуля (соотношения 1.40, 1.41) [c.26]

Теплоемкость зависит от характера процесса. Особое значение имеет теплоемкость газа при постоянном давлении (в изобарном процессе) Ср и постоянном объеме (в изохорном процессе) с . [c.11]

Показатель адиабаты к определяется как отношение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме, и для воздуха /с = 1,4. [c.49]

Таким образом, при неизменной температуре удельные теплоемкости идеальных газов при постоянных удельном объеме и давлении с, и Ср остаются постоянными, иными словами, они зависят только лт температуры и не зависят от удельного объема или давления. [c.151]

Показатель адиабаты у ть отношение удельных теплоемкостей газа Ср и с при постоянном давлении и при постоянном объеме соответственно. [c.299]

На основании молекулярно-кинетической теории газов мольные теплоемкости при постоянном объеме и при постоянном давлении составляют [c.47]

Отношение теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме к=ср1с убывает с температурой. Например, для воздуха при 0°С =1,40, а при [c.29]

Температура тел изменяется вследствие подвода или отвода тепла. Для нагрева различных тел одной и той же массы требуется различное количество тепла. Количество тепла, необходимого для нагрева 1 кг вещества на 1 К, называют удельной теплоемкостью и обычно обозначают буквой с. Удельная теплоемкость твердых тел определяется их природой, а газов и паров — еще и условиями, при которых изменяется их температура. Например, теплоемкость газов при подводе тепла при постоянном давлении Ср выше, чем при постоянном объеме Су. Измеряется теплоемкость вкДж/(кг-К) или ккал/(кг °С). [c.16]

Соответственно весовы, теплоемкостям и различают мольную теплоемкость газа при постоянном давлении и при постоянном объеме [c.61]

Теплоемкости газов при постоянном давлении Ср (в изобарном процессе) и при постоянном объеме Си (в изохорном процессе) имеют в термодинамике особое значение, поскольку такие процессы часто являются предметом ее исследования. Эти теплоемкости часто называют изобарной и изохорной — в соответствии с наименованием процесса. Каждая из этих теплоемкостей может быть массовой (истинной Ср и Сх) или Ср ДНСИ Срт И С щ ), объемной (соответственно Ср, с п и Ср , с т) и мольной (р,Ср, р,с и l pm, Х.С ). Выбор необходимой теплоемкости осуществляется в соответствии с конкретными условиями. [c.42]

В технической термодинамике особое значение имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газов ПРИ постоянном давлении изобарные теплоемкости), приняты обозначения Ср — массовая, Ср — объемная и цср — мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при, неизменном объеме (изохорные теплоемкости) с —массовая, Со ооъемтшя (АСв — мольная. [c.34]

Тепло можно сообщать газу или отнимать от него различными способами. Можно, например, нагревать или охлаждать газ, не изменяя при этом его объема, поместив его для этой цели в закрытый сосуд с неизменяющейся формой. При этом процесс подвода или отвода тепла к газу будет происходить при постоянном объеме, и, теплоемкость в этом случае обозначается через Можно также нагревать или охлаждать газ, не меняя при этом его давления, например, поместив газ в цилиндр под поршень, на который действует неизменное по величине усилие. Такой процесс будет происходить при постоянном давлении, и те1плоемкость тела при этом обозначается через Ср. В каждом из этих двух случаев количества тепла, т. е. величины теплоемкости, будут различными. Таким образом, теплоемкость тела зависит от того, при каком процессе подводится тепло. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...