Переход железа в парамагнитное

Кроме кристаллов фазовый переход второго рода наблюдается в жидком гелии вблизи абсолютного нуля. Фазовым переходом второго рода являются также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. С формальной точки зрения можно также считать фазовым переходом второго рода превращение жидкой фазы в газообразную или, наоборот, в критической точке, поскольку в критическом состоянии [c.142]

При фазовых переходах второго рода выделения или поглощения тепла не происходит не имеют места также скачкообразные изменения объема, энтропии и энтальпии. Однако теплоемкость и коэффициент теплового расширения в точке перехода изменяются скачком. Фазовые переходы второго рода наблюдаются при изменении симметрии кристаллов, в жидком гелии, при переходе железа в парамагнитное состояние. [c.10]

Кроме кристаллов, фазовый переход второго рода имеет место в жидком гелии вблизи абсолютного нуля температуры. Фазовым переходом второго рода является также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход металлов при низких тем.пера-турах в сверхпроводящее состояние. [c.119]

Перегретый пар, сжатие 233 Переохлажденный пар 107, 138 Пересыщенный пар 107, 138 Переход железа в парамагнитное состояние 119 [c.334]

Кристаллическая решетка а-железа — объемно центрированный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 °С а-железо магнитно (ферромагнитно). Температуру 768 °С, соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное, называют точкой Кюри и обозначают А . [c.118]

Фазовым переходом второго рода является переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное (а-железо в р-железо) в точке Кюри. Это явление было обнаружено экспериментально при температуре около 679° С оно сопровождается коренным изменением структуры металла. Экспериментально было [c.213]

Железо - один из самых распространенных элементов в природе, его содержание в земной коре составляет 4,65 % по массе. Железо - блестящий серебристо-белый пластичный металл. При обычном давлении существуют три кристаллических полиморфных модификации Fe. До температуры- 910 °С (по другим данным -917 °С) существует a-Fe с ОЦК-решеткой (см. рис. 1.4, б) (а = = 0,286645 нм N = 2). Фаза a-Fe ферромагнитная, но с ростом температуры, при 768 °С (точка Кюри, фазовый переход 2-го рода), превращается в парамагнитную ( 3-Fe) без изменения сингонии и других свойств, кроме магнитных. В интервале 910+1392 °С (по другим данным - до 1390, 1394 °С) существует у- е с ГЦК-решеткой (см. рис. 1.4, в) (а - 0,3656 нм N = 4). Выше 1392 °С существует б-Fe с ОЦК-решеткой (при 1425 °С а = 0,293 нм N - 2). Так как б-Fe и a-Fe имеют ОЦК-решетку и близкий параметр элементарной ячейки, то часто вместо б применяют а-обозначение. Однако идентичность этих фаз не доказана. [c.86]

Свойства вюстита и сульфида железа достаточно изучены. Вюстит (модификация закиси железа) термически устойчив при t > 570 — 580 °С, при более низких — разлагается на магнетит и -железо. Температура плавления вюстита 1378 °С. Температурой, при которой FeO переходит от антиферромагнитного состояния в парамагнитное, является температура Нееля, равная 198 К. Сульфид железа FeS — ферромагнитное соединение. Температура Кюри [c.38]

Изотермы удельной магнитной восприимчивости системы FeO - FeS линейны во всем интервале концентраций (рис. 30). Абсолютное значение Худ уменьшается с повышением температуры в системе в соответствии с законом Кюри - Вейса, но характер кривых изменяется. При 600 - 700 С увеличение концентрации сульфида железа соответствует повышению удельной магнитной восприимчивости, а при 900 -1100 °С наблюдается обратная зависимость. Возможным объяснением этого может быть различие в температурах перехода, составляющих систему соединений, в парамагнитное состояние. Кроме того, на убывание Худ с увеличением концентрации FeS, по-видимому, влияет то, что сульфид железа менее устойчив в жидком состоянии. [c.39]

Остановка, наблюдаемая при 768°, как показал рентгеноструктурный анализ, не связана с аллотропическим превращением. При этой температуре парамагнитное железо а (его называли раньше Fep) переходит в ферромагнитное железо а наблюдаемое при этом небольшое увеличение параметра решетки Fe обусловлено тепловым расширением. [c.134]

Фазовые переходы второго рода наблюдаются обычно в кристаллах и состоят в изменении при определенной температуре степени симметрим кристалла н (переходе к более высокой симметрии. Кроме кристаллов, фазовый переход второго рода имеет место в жидком гелии, вблизи абсолютного нуля температуры. Фазовым переходом второго рода является также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход металлов при низких температурах в сверх-прово1ДЯщее состояние. Других фазовых переходов, кроме переходов первого и второго рода, не существует. [c.83]

Фазовые переходы rpeibero рода — фазовые переходы, не сопровождающиеся тепловым эффектом, но сопровождаемые разрывом температурного коэффициента теплоемкости. Пример фазовых переходе а третьего рода — переход ферромагнитного состояния железа в парамагнитное. [c.204]

Фазовыми переходами второго рода называются такие переходы, для которых энергия и удельный объем не претерпеварот скачка при переходе теплота при переходе не выделяется в не поглощается, но теплоемкость, температурный коэффициент расширения и сжимаемость в точке перехода меняются сяачком. Примеры таких переходов переход железа в точке Кюри в парамагнитное состояние, переход металлов при низких температурах в сверхпроводящее состояние, переход жидкого гелия I в жидкий гелий II, многие превращения в кристаллах. [c.119]

Чтобы разобраться подробнее в этих вопросах, разберем этилг ыет<1дом (применявшимся в работах Л. Д. Ландау) частный пример )— переход ферроматвитпого тела, напрнмер железа, в парамагнитное состояиие в точке Кюри. [c.142]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Единственное исключение из этой закономерности превращение ОЦК -Fe-> ГЦК 5-Fe, происходящее при нагреве выше 911°С, которое лежит в основе термической обработки стали и чугуна. Однако при 1394°С происходит нормальное превращение ГЦК y-Fe -> ОЦК 5-Fe, связанное с термическим расщеплением Зй/ -оболочки, Уникальный переход обусловлен наличием у Fe четьфсх не спаренных Зс/- орбиталей, определяющих магнитный. момент на атоме Fe, и двух расщепленных Зй -орбиталей. Перекрытие таких Зй -оболочек и обусловливает ОЦК структуру а -Fe при те.мпературах ниже 911°С, Переход а -Fe y-Fe связан t ферро.магнитным состояние 1 железа при температурах ниже 768°С и антиферромагнитным состоянием а (P)-Fe в интервале температур 768-911°С. При 911°С происходит переход антиферро-магнитного ОЦК нм (P)-Fe в парамагнитное ГЦК y-Fe и, следовательно, это превращение не представляет исключения из общей последовательности переходов. [c.35]

Кристаллическая решетка а-железа объемно-центрированная кубическая с периодом решетки 0,286 нм. До температуры 768°С железо ферромагнитно. Температуру 768°С, соответствующую переходу а-железа из ферромагнитного состояния в парамагнитное, называкуг точкой Кюри. Кристаллическая решетка у-железа гранецентрированная кубическая. [c.217]

Горизонтальный участок при 1535° С обусловлен переходом железа из жидкого состояния в твердое в модификации а. Высокотемпературную разновидность Ре , как было сказано выше, называют Fea. При 1390° Fes превращается в Fe.,. Далее горизонтальный участок на кривой охлаждения, наблюдаемый при 910° С, соответствует обратному превращению Fe., в Fe t. Остановка при. 168 С. как показал рентгеноструктурный анализ, вязaнa не с аллотролическим превращением, а с магнитным. При этой температуре парамагнитное жёлезб а ( ранее Fep) переходит в ферромагнитное железо—сс наблюдаемое при этом небольшое увеличение параметров решетки Fea обусловлено тепловым расширением. [c.72]

Кристаллическая решетка цементита ромбическая, с плотной упаковкой атомов а = 4,51, Ь = 5,069 и с = 6,731 А шесть атомов решетки 1 елеза образуют октаэдр, в центре которого находится атом углерода расстояние между атомами железа 2,66—2,73 А, удельный вес цементита V 1 2 Г/см теплоемкость с= 0,14 ккал кГ-град электросопротивление е= 140 ом-см переход в парамагнитное состояние при 210— 212°. [c.28]

На кривой в точке А2 имеется перегиб, но решетка не перестраивается (магнитное превращение не имеет гистерезиса Ас2 = =Агз) и железо до точки Ас , имеет кристаллическую решетку центрированного куба эту модификацию называют а-железо. Парамагнитную часть этой модификации — между точками А2 и Аз — называют также Р-железо. В точке Ас а-железо переходит в у-железо с кристаллической решеткой гранецентрированно-го куба. В точке Ас , у-железо переходит в 6-железо, причем кристаллическая решетка вновь перестраивается из гранецент-рированного куба в центрированный куб, поэтому 6-железо называют также высокотемпературной модификацией а-железа. [c.23]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Первичным продуктом коррозии железа является гидроокись железа, которая неустойчива на воздухе и окисляется до РбаОз-НгО или до FeO(OH) в а- и у-модификациях. При избытке кислорода образуется парамагнитная -модификация, а при ограниченном доступе кислорода или влажном воздухе — ферромагнитная у-модификация от черного до темно-зеленого цвета. Первоначальные продукты коррозии, содержащие обе модификации, с течением времени дегидратируются и переходят в РегОз. Количество воды, содержащейся в продуктах коррозии, выше теоретического значения на 10%. Свободная вода удаляется легко, а химически связанная — только при нагревании до 400°С. Темноокрашенные коррозионные продукты после дегидратации превращаются в черный стабильный магнетит. Спустя 3—4 месяца они становятся твердыми и почти нерастворимыми в кислотах при обычной температуре или же слабо растворимыми при повыщенной температуре. [c.81]

При исследовании температурной зависимости параметра кристаллической решетки 7-фазы в сплавах, содержа- щих от 19,1 до. 37,76% Мп, кроме аномалий свойств при переходе из парамагнитного состояния в антиферромаг-нитное были обнаружены аномалии в низкотемпературной области примерно при —100 °С. При этой температуре наблюдали вторую аномалию удельного электросопротивления, модуля нормальной упругости и парамагнитной восприимчивости [115, 118, 119, а в сплаве с 40% Мп — изменение хода кривой эффективного магнитного поля на ядрах железа [120, 121]. Природа явления, обуславливающего аномалии свойств в районе температур —100°С наиболее подробно изучена в работах [115, 119]. Авторы работы [119] проводили исследование на порошковых желе- [c.72]

У марганца с электронной конфигурацией свободного атома 3d4s в металлическом состоянии формируется 3 -остовная оболочка, а один внешний электрон 4s переходит в коллективизированное состояние. Перекрытие электронов й -оболочек соседних атомов приводит к ОЦК сложной структуре а-Мп, представляющего антиферромагнетик. При 727° С эта структура переходит в сложную кубическую структуру -Мп, а при 1094° G в ГЦК 7-модифИкацию, идентичную V Fe и также парамагнитную. В этой фазе все шесть-d-электронов попарно сопряжены внутри атома, d-орбитали имеют малую протяженность и не перекрываются с орбиталями соседних атомов, что обусловливает парамагнетизм и плотную кубическую структуру 7-Мп. При 1134° С вследствие возрастания амплитуды тепловых колебаний, сближения и возбуждения внешних с -оболочек. остовов происходит их спиновое расщепление и образование шести вза имно ортогональных валентных связей га-орбиталями, приводящее к ОЦК структуре парамагнитной модификации б-Мп, иден-тичной б-железу. [c.31]

Дальнейшее повышение температуры до 1394° С приводит вследствие тепловых колебаний к сближению атомных остовов, спиновому расш.еплению и перекрыванию их внешних с( -оболочек, к образованию валентных связей и появлению парамагнитной б-моди-фикации с ОЦК структурой. ОЦК ближний порядок сохраняется и в жидком железе, пока вследствие, усиления тепловых колебаний при дальнейшем нагреве до 1700° не произайдет разрыва связей и перехода к статистически плотной упаковке [58]. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...