Течение ламинарное в круглой трубе

Законы ламинарного течения жидкости в круглой трубе [c.53]

Расчет теплообмена в термическом начальном участке при ламинарном течении жидкости в круглой трубе аналогичен расчету для постоянной температуры стенки. Решению подлежит то же дифференциальное уравнение энергии (8-29), изменяется только граничное условие. Если в предыдущей задаче постоянной была температура стенки, то в рассматриваемом случае постоянен градиент температуры жидкости у стенки. Для получения решения в виде собственных значений в [Л. 9] использован метод разделения переменных и теория 158 [c.158]

Распределение скоростей при ламинарном течении жидкости в круглой трубе. Как показывают исследования, при ламинарном течении максимальная скорость находится на оси трубы. У стенок [c.28]

Вычисление расхода при ламинарном течении жидкости в круглой трубе. Так как эпюра распределения скоростей в круглой трубе имеет вид параболоида вращения с максимальным значением скорости в центре трубы, то расход жидкости численно равен объему этого параболоида. Вычислим этот объем. Максимальная скорость дает высоту параболоида [c.28]

Потери напора при ламинарном течении жидкости в круглой трубе. Рассмотрим участок трубы длиной I, по которой поток течет в условиях ламинарного режима. Расход жидкости в этой трубе можно определить по формуле (39), а среднюю скорость — по формуле (40). [c.29]

Распределение скоростей при ламинарном течении жидкости в круглой трубе. Как показывают исследования, при ламинарном течении максимальная скорость наблюдается на оси трубы. У стенок трубы скорость равна нулю, так как частички жидкости покрывают внутреннюю поверхность трубы тонким неподвижным слоем. От стенок трубы к ее оси скорости плавно нарастают. График распределения скоростей по поперечному сечению потока представляет собой параболоид вращения, а сечение параболоида осевой плоскостью — квадратичную параболу (рис. 16). [c.27]

Вычисление расхода при ламинарном течении жидкости в круглой трубе. Так как эпюра распределения скоростей в круглой трубе имеет вид параболоида вращения с максимальным значением скорости в центре трубы, то расход жидкости численно равен объему этого параболоида. [c.27]

Поправочный коэффициент а определяют опытным путем. Для ламинарного режима течения жидкости в круглой трубе а = 2, а для турбулентного режима а = 1,04- 1,13. [c.280]

Перейдем теперь к решению задачи о ламинарном, установившемся течении жидкости в круглой трубе, используя для этой цели основные уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (9.11). [c.221]

Для иллюстрации рассмотренных выше общих результатов проведем расчет предельных чисел Нуссельта при ламинарном течении жидкости в круглой трубе. [c.111]

Коэффициент сопротивления при ламинарном течении жидкости в круглой трубе найдем, подставляя значение с1р/с1х по (7.58) в (7.13), [c.331]

Для уяснения того, как проявляются силы вязкости, рассмотрим течение жидкости в круглой трубе. Будем считать, что векторы скоростей частиц параллельны оси х. Забегая вперед, отметим, что такое течение существует в природе и носит название ламинарного. [c.7]

Ламинарный режим течения жидкости в круглой трубе сохраняется до критического значения числа Рейнольдса, равного 23001 [c.34]

Если ввести число Рейнольдса R = рпс й/[л, то закон сопротивления в круглой трубе при ламинарном течении будет иметь вид [c.350]

Рис. XI.3. Вторичные течения при ламинарном неизотермическом движении жидкости в круглой трубе

Параметр А определяется профилем скорости у стенки и одинаков для кинематически подобных потоков, у которых безразмерные эпюры скоростей одинаковы. Однако, как будет ясно из дальнейшего, подобие эпюр скоростей в круглых трубах строго обосновывается и подтверждается опытом только для ламинарных течений. Для них [c.148]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ В КРУГЛЫХ ТРУБАХ И ПЕРЕХОД К ТУРБУЛЕНТНОМУ ТЕЧЕНИЮ [c.152]

Рис. 6.15. Схема для расчета ламинарного течения в круглой трубе

Практический интерес представляют течения не только в круглых трубах, но и в трубах с другими формами поперечных сечений. Если боковая поверхность трубы есть поверхность призмы или цилиндра, то естественно допустить существование ламинарного течения с линиями тока в виде прямых, параллельных образующим цилиндра. Опыт подтверждает существование таких течений. При этом область поперечного сечения трубы может быть двух- или многосвязной (рис. 8.3). [c.295]

В п. 6.6 было дано понятие о начальном участке ламинарного течения в круглой трубе, описана в основных чертах структура потока и приведены приближенные зависимости для определения основных параметров этого участка. Остановимся на некоторых методах расчета начального участка в плоской и круглой трубах. Разработано несколько таких методов, причем [c.353]

Переход ламинарного режима в турбулентный кратко описан в п. 6.6 для течения в круглых трубах. Он наблюдается и при течениях в каналах разной формы, конфузорах, диффузорах, в пограничном слое при обтекании тел, в свободных струях. Хотя переходные явления для каждого класса потоков имеют некоторую специфику, но в основе любого из них лежит потеря устойчивости ламинарного течения, которая наступает при достижении определенных значений гидродинамических параметров. [c.359]

Таким образом, мы получаем полное и строгое теоретическое описание ламинарного течения в круглой трубе. Однако такое течение может иметь место только на участках стабилизированного течения, которое устанавливается на некотором расстоянии от входа в трубу. [c.166]

В 6 гл. 6 было дано понятие о начальном участке ламинарного течения в круглой трубе и описана в основных чертах структура потока, а также приведены приближенные зависимости для определения основных параметров этого участка. Остановимся иа некоторых методах расчета начального участка в плоской и круглой трубах. Разработано несколько таких методов, причем одни опираются на теорию пограничного слоя, в основе других лежат приближенные уравнения движения. [c.388]

Сравнить значения местных чисел Нуссельта при ламинарном течении жидкости в круглой трубе в условиях постоянной плотности теплового потока на стенке, без предвключенного участка гидродинамической стабилизации (Nur) и при наличии такого участка (Nur x). Сравнение провести для относительных расстояний от входа в обогреваемый участок xld=, 2, 5, 10, 15 и 20. Число Рейнольдса принять Re =1800. [c.75]

Условия перехода от ламинарного течения капельной жидкости к турбулентному и, наоборот, от турбулентного к ламинарному в круглых трубах впервые в 1883—1885 гг. изучил английский исследователь О. Рейнольдс. Проведя большое число опытов на установке, схема которой приведена на рис. 85, Рейнольдс установил, что stOT переход определяется такими четырьмя физическими величинами средней скоростью течения v, диаметром трубы d, вязкостью жидкости и ее плотностью р. [c.139]

При расчете турбулентного пограничного слоя в отличие от ламинарного в том или ином виде должны использоваться результаты эксперимента это обусловлено сложностью механизма турбулентного переноса и отсутствием его полного чисто теоретического описания. Первые экспериментальные исследования трубулентного движения относились к течению жидкоети в круглой трубе. Так, в 1913 г. путем обработки многочисленных опытов для круглых гладких труб Г. Блазиус установил следующую эмпирическую зависимость [c.364]

Труба с постоянной температурой на стенке. Рассмотрим ламинарное стабилизированное течение жидкости в круглой трубе радиуса а с пуазейлевским профилем скорости (см. разд. 1.5). Введем цилиндрическую систему координат Л, г, где ось направлена по оси потока. Считаем, что на поверхности трубы при > О поддерживается постоянная температура Т2. Входной участок будем моделировать областью г < О, где температура на стенке трубы тоже постоянна, но принимает другое значение, равное Т . [c.122]

Для чисто вязких жидкостей имеются удовлетворительные корреляции [22] для падения давления при турбулентном течении в круглых трубах. Обобщенное число Рейнольдса определяется так, чтобы данные по ламинарному течению на графике коэффициент трения — число Рейнольдса лежали на ньютоновской линии (см. ypaBHejane (2-5.25)). В турбулентном течении коэффициент трения оказывается зависящим как от числа Рейнольдса, так и от параметра п , определенного уравнением (2-5.13), и оценивается но уровню касательного напряжения на стенке. [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...